不同波段口徑的制冷型紅外系統(tǒng)NETD對比分析＊

魏 東 徐世偉 王大鵬

（光電信息控制和安全技術重點實驗室 燕郊 065201）

1 引言

噪聲等效溫差（NETD）是紅外系統(tǒng)靈敏度的重要指標，得到一個準確的NETD值，可以精確計算紅外目標的作用距離，或利用NETD和探測器測試數(shù)據(jù)計算紅外成像系統(tǒng)掃描效率［1～2］。紅外系統(tǒng)的很多參數(shù)設置會對NETD產(chǎn)生較大影響，如探測器的積分時間、增益、環(huán)境溫度等［3］，這方面報道很多，但卻沒有涉及到紅外系統(tǒng)的光學鏡頭尺寸、探測器波段與NETD的關系，而它對于紅外系統(tǒng)的總體設計至關重要。本實驗設計了四個不同口徑的長、中波紅外鏡頭，配備長、中波紅外探測器進行比對測試，根據(jù)實際測試結果，對比NETD數(shù)據(jù)，闡述其規(guī)律性與差異性，從機理上分析它們產(chǎn)生的原因，并推導證實其內(nèi)在參數(shù)的關系。

2 噪聲等效溫差（NETD）的測試方法

NETD是紅外系統(tǒng)觀察試驗圖案時，基準電路輸出端產(chǎn)生的峰值信號與均方根噪聲比為1時，試驗圖形上黑體目標與背景的溫差。在測試中采用了方孔目標，其中方孔的邊長大約為60個像元，基準電路輸出端以數(shù)字信號灰度級代替電壓值。因為設置峰值信號等于均方根噪聲值時的誤差很大，一般情況都是讓目標、背景的溫差ΔT高于預估系統(tǒng)NETD數(shù)值10倍以上來進行測量［4］。假設目標與背景都是朗伯輻射體，先求出在均勻黑體輻照下的系統(tǒng)均方根噪聲，記錄目標與背景溫差ΔT，在一段時間內(nèi)分別統(tǒng)計目標與背景灰度的平均信號差值求出ΔS，NETD由下面的表達式得到［5］

3 實驗結果

本實驗選用480×6制冷型HgCdTe材料探測器，包括中波（3～5μm）、長波（8～12μm），像元尺寸均為28μm×38μm。為兩個波段探測器配備四個光學鏡頭參數(shù)如下：分別為中波和長波探測器配備成焦距為100mm、200mm四個光學鏡頭，F(xiàn)數(shù)相同，透過率近似相同［6］。測試環(huán)境溫度為18.65℃，分別測試在這四種組合下，在同一伺服系統(tǒng)同波段相同積分時間條件下得到像級差值ΔS與系統(tǒng)噪聲均方根值σ，試驗數(shù)據(jù)結果如圖1、圖2所示。

圖1 長波100mm、200mm口徑測試曲線

圖2 中波100mm、200mm口徑測試曲線

依據(jù)試驗數(shù)據(jù)利用式（1），分別計算得到各自的NETD數(shù)據(jù)，見圖3。

圖3 四組不同口徑、波段的NETD數(shù)據(jù)計算曲線圖

4 實驗數(shù)據(jù)分析

依據(jù)在實驗室內(nèi)中波與長波線掃制冷探測器在不同焦距下的測試結果，對NETD數(shù)據(jù)對比得到：同一測試條件下NETD變化有其規(guī)律性；不同測試條件下，NETD測量值的差異跟測試條件有關，有的近似相等，有的相差懸殊。

4.1 相同波段、口徑條件下的NETD值比較

采用同一波段、相同口徑的探測器，其NETD數(shù)值在一定溫度范圍內(nèi)隨ΔT增加，NETD值增大。圖3中A曲線隨ΔT增加，噪聲等效溫差NE TD由28.22增加到30.18，隨溫度增加逐漸增大。B、C、D曲線與之類似。

當溫差從0.5k升到2k時，4種情況下噪聲 保持不變，背景灰度級值不變。分析制冷HgCdTe探測器的溫度響應曲線“S”的線性區(qū)T1～T3響應灰度值，如圖4、5所示，在此范圍內(nèi)并不是一個嚴格意義上的直線，而是從斜率K2逐漸增加到最大值K1（溫度T2），然后再逐漸減小的過程。從公式（1）看出 NETD 與ΔT／ΔS成正比，ΔT／ΔS即反映了溫度響應曲線的斜率變化情況。所以上述四組數(shù)據(jù)測試的溫度落在T2～T3范圍內(nèi)，使得溫度響應的斜率隨溫度升高由大變小，測試得到的NETD初始值最小，但其變化量并不是很大。所以ΔT取值范圍不能太大，太大會使得灰度響應進入更深的非線性區(qū)，經(jīng)驗取值范圍應該是設計NETD值的10到20倍之間，本實驗取在0.5K到2K之間的數(shù)值。要得到最小的NETD值，就要找到響應曲線中的T2溫度值，在此溫度下的NETD值為理論極值。

圖5 ΔS實測與線性變化下理論值

4.2 不同波段、相同口徑條件下的NETD值比較

分別取在ΔT等于0.5 K時的NETD 數(shù)值：焦距100mm長波NETD為29.30mK，焦距100mm中波為64.84mK，焦距200mm長波NETD為28.22mK，焦距200mm中波為73.49mK，相差2～3倍。

絕對溫度的理想輻射源的出射度，可以通過普朗克黑體的輻射定律來表示：

式中，第一輻射常數(shù)c1＝3.7415×104W·μm4／cm2，第二輻射常數(shù)c2＝1.438 8×104μm·K，波長λ單位μm。圖6示出在對數(shù)坐標系下的普朗克光譜出射度。因為光子探測器對有效的能量顯示是線性的，應用線性坐標系顯得更加容易理解。每一條曲線在峰值波長處λpeak有一個最大值。維恩從熱力學理論導出黑體輻射光譜的極大值對應的波長：

圖6 普朗克光譜輻射出射度

式中，b＝2897.8μm·K，T是絕對溫度，單位K。許多探測器的響應率都近似遵循理想光導響應，在中波／長波波段對R（λ）積分即代表圖7投影處面積SM和SL：

圖7 線性坐標系中畫出普朗克黑體定律

根據(jù)維恩位移定律，在實驗室18.65℃條件下，T等于291.65K，黑體峰值波長λPEAK為9.94μm，圖7的中間線為其輻射曲線。因此長波7.7～10.3μm與中波3.7～4.8μm的輻射亮度為圖7陰影面積SL與SM，可見在此條件下長波輻射亮度SL遠高于中波SM。

對于理想探測器冷屏裝置NETD可以近似表示為［7］

對于中、長波兩個波段相同焦距情況下，其F數(shù)、系統(tǒng)的等效噪聲帶寬Δf、探測器有效面積Ad都相同，光學系統(tǒng)的透過率τoptics也近似相同，則由式（6）得出在溫度為300K左右時長波NETDL與中波NETDM的比值為：

可以說實測值與理論值還是比較相近的，就是在頻帶輻射亮度一定的條件下，長、中波紅外系統(tǒng)的噪聲等效溫差取決于探測器的比探測率D＊值［8］。實驗中200mm焦距的NETD比值0.38與理論比值0.46相差較大，分析原因可能是光學系統(tǒng)的透過率τoptics在200mm焦距中長、中波差異較大；探測器讀出電路精度差異；理論計算值是取值在溫度300K，而實際測試溫度條件是291.65K，也會對計算結果造成一定的誤差。

4.3 相同波段、不同口徑條件下的NETD值比較

同樣取在ΔT等于0.5K時，長波焦距100mm與200mm的NETD值、中波焦距100mm與200mm的NETD值相差都在幾個mK，變化量很小。

這個問題的實質就是要分析NETD與光學鏡頭參數(shù)的關系。NETD的理論值計算在很多文獻上已有介紹，文中不再敘述。這里直接采用了以能量形式推導出的NETD的理論值，其NETD表達式為

式（10）中F為光學系統(tǒng)F數(shù)，Δf為系統(tǒng)的等效噪聲帶寬，Ad為探測器有效面積，τ0（λ）是光學系統(tǒng)的光譜透過率，Mλ（T）是目標的光譜輻射出射度，λ1－λ2是系統(tǒng)工作波段，TB為背景輻射度［9］。NETD與光學口徑、焦距無關，只與光學系統(tǒng)F數(shù)成正比。NETD測試需要目標成像超過一定像素個數(shù)，不是極限狀態(tài)下的一個像素點目標?？趶酱蟮慕咕啻蠖鼈兊腇數(shù)比值不變，大口徑相比小口徑只是所成像素個數(shù)增加，但在單個像素上的能量是相等的。如果能在焦距不變的情況增大系統(tǒng)口徑，使得F數(shù)值減小，NETD值將變小。制冷型器件由于內(nèi)有冷屏，要求光學設計與冷屏F數(shù)匹配，非制冷型有實際極限值（F≥1）限制［10］。

5 結語

通過對相同波段、口徑的NETD值的分析，發(fā)現(xiàn)在環(huán)境溫度一定的條件下NETD存在理論最小值；對于不同波段、相同口徑的NETD值在目標與背景頻帶輻射亮度差一定的前提下主要取決于探測器的D＊值；相同波段、不同口徑的NETD與光學口徑、焦距無關，只與光學系統(tǒng)F數(shù)成正比。數(shù)據(jù)是基于480×6制冷型HgCdTe材料探測器得出的，結論可以適用于其他制冷型探測器。

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