(上海交通大學船舶海洋與建筑工程學院 上海 200240)
在中低頻段,有限元法和邊界元法廣泛應(yīng)用于結(jié)構(gòu)-聲輻射問題.結(jié)構(gòu)-聲輻射靈敏度是結(jié)構(gòu)聲學指標如聲壓、聲強及聲輻射功率等參數(shù)隨結(jié)構(gòu)設(shè)計參數(shù)的變化率.靈敏度信息可為結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化提供參考、有效改善結(jié)構(gòu)聲學特性.Kim等[1]用有限元法分析了轎車內(nèi)聲壓靈敏性問題.Wang等[2]根據(jù)聲壓靈敏度信息進行箱形結(jié)構(gòu)外部聲壓的優(yōu)化.Cheng等[3]對聲輻射功率的頻率靈敏度開展了研究.Marburg等[4-5]通過改變結(jié)構(gòu)模態(tài)來優(yōu)化殼體聲輻射功率,并用于汽車底板的聲設(shè)計.Li等[6]用遺傳算法進行結(jié)構(gòu)的質(zhì)量分布優(yōu)化,以減少圓柱殼結(jié)構(gòu)聲輻射.陳美霞等[7]采用有限元和邊界元方法分析平板在空氣和水中的振動和聲輻射,對比流體特性對聲輻射特性的影響.丁少春等[8]運用功率流法對艦艇進行聲輻射分析,通過數(shù)值對比隔振裝置性能參數(shù)對艦艇聲輻射功率的影響,提出控制艦艇噪聲的基本原則.孫淦云等[9]開展了具有耦合系統(tǒng)的密閉空腔的動力響應(yīng)分析和靈敏度計算,計算固有頻率和聲壓級響應(yīng)對結(jié)構(gòu)尺寸的靈敏度.張軍等[10]結(jié)合有限元法和邊界元法計算聲學靈敏度,研究靈敏度參數(shù)隨外激勵頻率、設(shè)計變量的變化規(guī)律.本文在分析聲輻射功率對結(jié)構(gòu)設(shè)計參數(shù)的靈敏度基礎(chǔ)上,結(jié)合泰勒展開式,開展結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化研究.最后,運用有限元法-邊界元法對雙層加肋圓柱殼結(jié)構(gòu)進行結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化分析.
在結(jié)構(gòu)動力響應(yīng)分析中,設(shè)流場中連續(xù)結(jié)構(gòu)體受到外力F(x,t)作用,流體對結(jié)構(gòu)的影響寫成附連水質(zhì)量形式,在結(jié)構(gòu)域ΩS內(nèi),結(jié)構(gòu)動力響應(yīng)微分方程為
式中:U為節(jié)點位移向量;M 為質(zhì)量矩陣;K為結(jié)構(gòu)剛度矩陣;C為結(jié)構(gòu)黏性阻尼矩陣.質(zhì)量矩陣M可寫成M=Ms+Mf,其中:Ms為結(jié)構(gòu)質(zhì)量矩陣;Mf為附連水質(zhì)量矩陣.
設(shè)外激 勵 力 為:F(x,t)=f(ω)eiωt.式 中:f(ω)為外力幅值;ω為圓頻率.節(jié)點位移向量寫成:U(x,t)=u(ω)eiωt.式中:u(ω)為節(jié)點位移列向量.代入式(1),可得算子方程:[A(ω)][u(ω)]=f(ω).式中:[A(ω)=-ω2M+iωC+K.結(jié)構(gòu)表面節(jié)點速度向量v(ω)∶vn(ω)=iωNA-1(ω)f(ω).式中:N為與結(jié)構(gòu)的表面形狀有關(guān)的法向矢量矩陣.法向速度矢量在聲邊界元法分析中作為邊界條件.
描述結(jié)構(gòu)聲輻射能量流在假定的積分面上的屬性可用輻射聲功率W 來表示.如不考慮聲能量在流體中傳播時的損失、忽略結(jié)構(gòu)對聲能量的吸收,在外聲場中聲能量與結(jié)構(gòu)表面聲輻射能量相等.對于連續(xù)振動結(jié)構(gòu)體,在聲輻射表面處的聲輻射功率為
式中:S為是結(jié)構(gòu)-流體交界表面;pf結(jié)構(gòu)表面處聲壓值為結(jié)構(gòu)表面法向共軛速度;Re為取實部.將結(jié)構(gòu)-流體交界表面離散成M 個單元和N個節(jié)點,結(jié)構(gòu)輻射聲功率為M個單元的聲輻射之和,即:.式中:Sj為第j個單元積分面;vnj為第j單元的法向速度,其值由該單元上的節(jié)點法向速度決定.
靈敏度反映目標函數(shù)與設(shè)計參數(shù)之間的關(guān)系,靈敏度的大小決定了設(shè)計參數(shù)優(yōu)化方向.根據(jù)設(shè)計參數(shù)的聲輻射靈敏度,可定量地獲得結(jié)構(gòu)參數(shù)的擾動對聲輻射水平改變的程度.
聲輻射靈敏度為輻射聲功率的局部微分,微分變量可以是節(jié)點法向速度、結(jié)構(gòu)設(shè)計變量、頻率等參數(shù).其靈敏度最終取決于結(jié)構(gòu)的阻抗矩陣、激勵頻率的大小、振動速度、結(jié)構(gòu)形函數(shù)等因素.聲輻射功率是一個標量,可直接進行微分,將式(2)中對聲功率某個設(shè)計參數(shù)進行微分,即可求出聲功率對結(jié)構(gòu)參數(shù)的靈敏度
式中:節(jié)點對設(shè)計參數(shù)靈敏度可通過對方程vn(ω)=iωNA-1(ω)f(ω)微分得到,振動速度的靈敏度取決于振動速度、激勵頻率以及結(jié)構(gòu)的質(zhì)量、剛度、阻尼矩陣.
結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化是在設(shè)計空間內(nèi)搜索一組設(shè)計變量,使結(jié)構(gòu)的聲輻射最?。畬⒙曒椛涔β侍娲晧憾x為優(yōu)化目標有一定的特點:將矢量參數(shù)的求解變成標量參數(shù)的求解;不需要求指定場點處的聲壓等.結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化問題可寫成
設(shè)連續(xù)結(jié)構(gòu)體在流場中的聲輻射功率f(xi)是某個定義設(shè)計變量參數(shù)xi的函數(shù),它們之間的關(guān)系可用泰勒展開式來表達
式中:f′(xi0)為聲輻射功率函數(shù)對第i個設(shè)計變量在初始設(shè)計點xi0處的一階導(dǎo)數(shù),其實質(zhì)是聲輻射功率函數(shù)對該設(shè)計變量在設(shè)計點xi0處的靈敏度值.由式(5)可知,在求得函數(shù)在初值處各階導(dǎo)數(shù)后,結(jié)合設(shè)計變量的變化量可計算出結(jié)聲輻射功率函數(shù)f(xi)的近似值.
在數(shù)值計算中,采用差分法來計算函數(shù)的各階導(dǎo)數(shù).差分法的基本原理是使設(shè)計變量在初始設(shè)計域附近有一個微小的攝動量Δxi,通過分析其相應(yīng)的輸出響應(yīng)值,由差分格式計算目標函數(shù)f(xi)關(guān)于設(shè)計變量xi的近似導(dǎo)數(shù).中心差分法具有二階精度,用中心差分法求得聲功率靈敏度后,將其代入式(5),可得到具有二階精度的聲輻射功率的近似公式
式中:在初值函數(shù)值f(xj0)和其導(dǎo)數(shù)f′(xj0)為已知條件下,改變參數(shù)(xi-xi0)大小即可求得到在初始設(shè)計點領(lǐng)域內(nèi)的結(jié)構(gòu)-聲輻射功率值,實現(xiàn)減少結(jié)構(gòu)-聲輻射功率之目的.同樣,式(7)也適用于場點聲壓的優(yōu)化分析.
式(6)中,需假設(shè)設(shè)計變量的變化量(xixi0)較小,設(shè)計變量的變化對結(jié)構(gòu)總體剛度影響較小、對聲輻射模態(tài)的影響也較?。谠O(shè)計變量的初始值領(lǐng)域內(nèi),聲輻射功率與設(shè)計變量的變化量近似滿足線性關(guān)系.當(xi-xi0)值較大時,式(6)中的線性關(guān)系將不再滿足,對此需通過逐步迭代,在每次迭代后求取該函數(shù)靈敏度,并將其代替xj0)進行計算.
以一個處于水中雙層加肋圓柱殼結(jié)構(gòu)受到諧外力作用下的聲輻射計算為例,來驗證運用靈敏度信息進行結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化的可行性和有效性.
加肋圓柱殼結(jié)構(gòu)見圖1.
圖1 雙層加肋圓柱殼
加肋圓柱殼結(jié)構(gòu)參數(shù):外殼半徑:1.6m;外殼板厚:0.008m;內(nèi)殼半徑:1.2m;內(nèi)殼板厚:0.012m;實 肋 板 間 距:1.8m;實 肋 板 厚:0.008m;肋骨間距:0.6m;艙壁厚:0.008m;肋骨:角鋼.
結(jié)構(gòu)材料為鋼,其力學特性為:密度ρ=7 800 kg/m3;彈性模量E=210GPa;泊松比μ=0.3.設(shè)只有外殼的外表面與水接觸,水密度ρ=1 000 kg/m3,水中聲速c=1 490m/s.聲功率參考值:W0=1×10-12W,聲壓參考值:p0=1×10-6Pa.
外激勵力中心頻率為56Hz,作用于內(nèi)殼上.一個力作用于P1點,大小為 <0,0,200.0> N.另一個力作用于P2點,大小為 <0,0,-200.0>N.
圓柱殼結(jié)構(gòu)被離散成1 538個節(jié)點和1 624個單元.用有限元法進行結(jié)構(gòu)動力響應(yīng)分析,將節(jié)點法向速度作為邊界條件,用邊界元法計算結(jié)構(gòu)在流場中的聲輻射功率,并得到聲功率靈敏度.
將圓柱殼結(jié)構(gòu)的外殼與內(nèi)殼各分成12個部分,并按X方向編號,將結(jié)構(gòu)板厚定義為設(shè)計變量.在結(jié)構(gòu)-聲功率及其靈敏度數(shù)值計算中,頻率從0~200Hz,計算步長為1Hz.圖2所示為聲輻射功率分別對設(shè)計變量inner01和outer06的靈敏度.其中,inner01是內(nèi)殼結(jié)構(gòu),outer06為外殼結(jié)構(gòu).在56Hz處,聲輻射功率靈敏度對設(shè)計變量inner01有最大值,對設(shè)計變量outer06有最小值.
由結(jié)構(gòu)-聲功率靈敏度值,結(jié)合泰勒展開式,通過減少設(shè)計變量inner01值可降低所定義的頻率處的結(jié)構(gòu)最大聲輻射功率;同樣,通過增加設(shè)計變量outer06也能減少最大聲輻射功率.
圖2 聲輻射功率靈敏度
結(jié)合式(6),應(yīng)用靈敏度信息進行結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化,是在滿足約束條件下減少最大的聲輻射值,其中一個約束條件是優(yōu)化后的結(jié)構(gòu)質(zhì)量不超過初始設(shè)計結(jié)構(gòu)質(zhì)量.如圖2所示,將設(shè)計變量inner01的厚度減少0.001 5m,同時對設(shè)計變量outer06的厚度增加0.001m(該值的確定是考慮到與inner01值相協(xié)調(diào)以保證結(jié)構(gòu)總重量不增加).通過這樣的設(shè)計更改后,計算出修改后的結(jié)構(gòu)的聲輻射功率和指定場點處的聲壓.
圖3為結(jié)構(gòu)修改前后的結(jié)構(gòu)-聲輻射功率級,其最大聲功率級減低了約4dB.圖4為結(jié)構(gòu)修改前后在場點處(0,0,20)的聲壓級,最大聲壓級減低了約2dB.
圖3 聲功率優(yōu)化
圖4 聲壓優(yōu)化
由圖3~圖4可知,通過應(yīng)用靈敏度信息進行結(jié)構(gòu)尺寸修改,結(jié)構(gòu)的聲學特性有了一定的改善,故有效地運用靈敏度信息可在一定程度上實現(xiàn)優(yōu)化的目的.
運用聲輻射功率靈敏度信息,將設(shè)計變量進行修改可一定程度上實現(xiàn)減低結(jié)構(gòu)聲輻射功率目的.同樣,運用靈敏度信息,對多個設(shè)計變量進行參數(shù)修改,以實現(xiàn)結(jié)構(gòu)-聲輻射的優(yōu)化.在優(yōu)化過程中,優(yōu)化約束滿足式(5)要求.
表1所列為結(jié)構(gòu)的部分設(shè)計變量在優(yōu)化前后的變化.圖5所示為在優(yōu)化前后的結(jié)構(gòu)聲輻射功率級,其最大輻射功率級減少了約9dB.圖6所示為在場點(0,0,20)處優(yōu)化前后的聲壓級,其最大聲壓級減少了約4dB.
表1 結(jié)構(gòu)設(shè)計變量 m
圖5 聲功率優(yōu)化
圖6 聲壓優(yōu)化
由圖5~6可知,通過應(yīng)用多個設(shè)計參數(shù)的修改進行結(jié)構(gòu)優(yōu)化,其聲學性能有了很大的改善,有效地運用靈敏度信息可在一定程度上實現(xiàn)優(yōu)化的目的.對于復(fù)雜結(jié)構(gòu),要實現(xiàn)多個變量、多目標函數(shù)優(yōu)化,需綜合運用靈敏度信息與合適的優(yōu)化平臺及和搜索策略才能實現(xiàn).
文章分析了圓柱殼結(jié)構(gòu)的聲輻射功率靈敏度,并將其應(yīng)用于聲輻射優(yōu)化,其聲輻射功率最大峰值有了明顯減低,同樣在聲場點的聲壓明顯減少.結(jié)果表明,用功率靈敏度結(jié)合泰勒公式進行聲輻射優(yōu)化具有一定可行性,是結(jié)構(gòu)-聲輻射優(yōu)化設(shè)計的一個重要發(fā)展方向.
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