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    塑性區(qū)模型損傷修正及其對聲發(fā)射活動的影響

    2011-02-27 09:06:48王慧晶
    船舶力學 2011年4期
    關鍵詞:裂紋模型

    王慧晶,林 哲

    (大連理工大學船舶工程學院,遼寧 大連 116024)

    1 引 言

    塑性區(qū)尺寸是描述金屬材料斷裂行為的重要參數(shù)之一,它在材料裂紋尖端塑性變形、裂紋擴展及斷裂過程中起著重要的作用。通過對含切口試件的聲發(fā)射檢測發(fā)現(xiàn):塑性區(qū)的擴展是主要的聲發(fā)射源,這說明塑性區(qū)尺寸與聲發(fā)射之間存在關系。本文通過引入損傷概念對塑性區(qū)模型進行了修正,考慮材料中分布的細觀缺陷的發(fā)展演化對塑性區(qū)的影響,并在塑性區(qū)參數(shù)與聲發(fā)射參數(shù)之間建立聯(lián)系。

    2 損傷演變方程及塑性區(qū)修正模型

    2.1 損傷變量與有效應力

    損傷變量[1]定義為

    β反映了材料面積衰減的實際情況,可稱之為真實損傷變量或對數(shù)損傷變量。式中A為無損狀態(tài)時橫截面積,Ae為損傷后有效承載面積,相應的有效應力為

    式中σy為屈服應力。

    2.2 損傷演變方程

    Dugdale[2]通過拉伸試驗,提出了裂紋尖端的窄塑性區(qū)沿裂紋線向兩邊延伸并呈尖劈帶狀的假設,如圖1所示。文獻[3]假設窄塑性區(qū)中的損傷β是與新裂尖距離x′=x-a有關的函數(shù):

    式中R是塑性區(qū)的長度。文獻[4]提出窄塑性區(qū)中的損傷與裂紋尖端應變存在關系

    Davidson和Lankford[5]的實驗結果表明塑性區(qū)內(nèi)應變變化遵循:當x>a 時,ε∝(x- a)-1/2。 設

    圖1 Dugdale損傷模型Fig.1 Dugdale’s damage model

    由(4)式簡化后得

    2.3 塑性區(qū)修正模型

    考慮到在x=c處應力強度因子為零,有

    由于塑性區(qū)內(nèi)存在孔洞,dσy′可通過dσy乘以權函數(shù)得到

    為方便計算,采用如下簡化權函數(shù):

    由圖2可以看出,簡化的權函數(shù)與原權函數(shù)基本吻合。

    將(2)式和(10)式代入(7)式得:

    圖 2 ω(x )與(x)的比較圖Fig.2 Comparison of ω(x)and (x)

    其中,B( p,q)為 beta 函數(shù),F(xiàn)( α, β;γ;z)為超幾何函數(shù)[7]。 即

    圖3為外加載荷與屈服應力不同應力比情況下,由上式計算的塑性區(qū)與Dugdale模型、Irwin模型[2]之間的比較。其中,Irwin模型塑性區(qū)尺寸與裂紋長度之比為

    Dugdale模型為

    可以看出,Dugdale模型的塑性區(qū)大于本文提出的損傷修正Dugdale模型,而損傷塑性區(qū)修正模型又大于線彈性Irwin模型的塑性區(qū)。據(jù)文獻[8]指出,實際測量的R值均比大范圍塑性屈服區(qū)的Dugdale模型值小。這表明,本文的修正使得裂尖塑性區(qū)長度的計算值更接近實際。工程中常采用Irwin模型計算塑性區(qū)尺寸。為方便工程應用,本文基于損傷修正的Dugdale模型對Irwin模型作出修正,如圖4所示,修正的Irwin模型與損傷的修正Dugdale模型吻合較好。修正的Irwin模型的塑性區(qū)尺寸為

    圖3 塑性區(qū)長度參數(shù)的比較Fig.3 Comparison of the length parameters of plastic zone

    與原Irwin模型比較,有

    圖4 裂紋尖端塑性區(qū)示意圖Fig.4 Schematic illustration of plastic zone at crack tip

    3 塑性區(qū)參數(shù)與聲發(fā)射參數(shù)的關系

    切口或含裂紋試件裂紋尖端塑性區(qū)內(nèi)的變形和斷裂活動是主要聲發(fā)射源,產(chǎn)生聲發(fā)射AE的應力級遠遠低于總屈服應力,故AE活動與裂紋尖端周圍的塑性應變有關,而裂紋尖端應變與塑性區(qū)半徑及應力強度因子有關,所以聲發(fā)射活動與塑性區(qū)半徑和應力強度因子有關??紤]損傷對裂紋尖端塑性區(qū)的影響,通過上述修正Irwin模型的方程可求出塑性區(qū)的尺寸。塑性區(qū)尺寸和半徑分別為

    由于塑性區(qū)內(nèi)應變變化遵循[5]:當x′>0時,ε∝(x′)-1/2,x′為距新裂尖的長度。根據(jù)假設聲發(fā)射計數(shù)率與屈服應變εy和最終拉伸強度εu之間的材料塑性區(qū)體積增長率成正比[9],即N∝Vp。

    其中B為板厚。比較假設N∝Vp,則

    4 計算結果與實驗數(shù)據(jù)比較

    從(15)式可以看出,聲發(fā)射總計數(shù)N與塑性區(qū)半徑ry的函數(shù)關系為N∝,與應力強度因子K的函數(shù)關系為N∝K4。文獻[10]對兩組單邊切口拉伸試件核級不銹鋼(σy=232MPa)和工業(yè)級不銹鋼(σy=207MPa)做拉伸實驗,根據(jù)試驗建立的聲發(fā)射總計數(shù)與塑性區(qū)半徑、應力強度因子間的定量關系為N∝、N∝K2.1,這與由(15)式建立的關系 N∝、N∝K2m近似一致。

    圖5 Trip鋼的理論結果與試驗值的比較Fig.5 Comparison of theoretical and experimental results for trip steel

    圖6 Trip鋼裂紋長度與聲發(fā)射總計數(shù)之間的關系Fig.6 Relationship between AE total counts and crack length of trip steel

    聲發(fā)射總計數(shù)N與應力強度因子K的理論關系為N∝K4。在多數(shù)試驗過程中,材料內(nèi)形成的微裂紋和裂紋的突進現(xiàn)象引起試樣塑性變形,使指數(shù)超出理論值。例如,文獻[11]中承受楔力張開加載(WOL)的trip鋼,試驗測得N與K之間的關系為N=3.96×10-5K4.62,相應的關系如圖5所示,可以看出采用本文提出的塑性區(qū)損傷簡化模型得出的計算結果更接近試驗值。由于K=,其中σ為應力,a為裂紋尺寸,當確定應力和幾何因素后,K代入(15)式后,得到聲發(fā)射總計數(shù)N與裂紋長度之間的關系為N∝a2,即裂紋越長,聲發(fā)射總計數(shù)越多,如圖6所示。

    5 結 論

    (1)基于Dugdale塑性區(qū)模型,研究裂尖塑性區(qū)的損傷分布,存在的孔洞通過權函數(shù)表征損傷的演變。修正的塑性區(qū)模型能更好地詮釋材料由于微缺陷的產(chǎn)生和發(fā)展而引起的逐步劣化。

    (2)通過修正的塑性區(qū)模型,提出聲發(fā)射總計數(shù)N與應力強度因子K及塑性區(qū)半徑ry之間的關系,與實驗結果一致。說明考慮損傷的塑性區(qū)模型,更好地反映聲發(fā)射活動中損傷材料破壞的實際過程,有利于從力學行為和物理過程進一步闡述聲發(fā)射源機制。

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