基于疊前地震數(shù)據(jù)的流度屬性計(jì)算方法

周 圍,楊 巍,2,朱鵬宇,袁敬一

(1.西南石油大學(xué)地球科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,四川成都 610500;2.電子科技大學(xué)資源與環(huán)境學(xué)院,四川成都 610054;3.中國石油東方地球物理公司西南分公司,四川成都 610213;4.中國石油塔里木油田公司勘探開發(fā)研究院,新疆庫爾勒 841000)

隨著油氣勘探對(duì)象的日益復(fù)雜,對(duì)于地震預(yù)測(cè)精度的要求越來越高。利用地震資料準(zhǔn)確識(shí)別流體性質(zhì)一直是國內(nèi)外地震勘探工作者的努力方向。提高流體識(shí)別精度,減少勘探開發(fā)風(fēng)險(xiǎn),其經(jīng)濟(jì)效益尤為重要。前人發(fā)展了一系列基于地震資料進(jìn)行儲(chǔ)層中流體性質(zhì)識(shí)別的方法,主要利用低頻吸收、高頻衰減、頻散等特征構(gòu)建敏感的地震流體識(shí)別屬性等[1-3],這些方法本質(zhì)都是探索儲(chǔ)層中流體在頻率域的響應(yīng)特征,在實(shí)際應(yīng)用中,也取得了較好的應(yīng)用效果,展示了頻率域流體識(shí)別方法的研究潛力。

SILIN等[4-5]推導(dǎo)出了飽和流體介質(zhì)條件下低頻域地震反射系數(shù)的線性漸近表達(dá)式,其中,低頻域范圍與儲(chǔ)層的滲透率、厚度以及流體的粘滯系數(shù)相關(guān),一般不超過地震資料的主頻[6],揭示了地震反射系數(shù)與流體流度、地震信號(hào)頻率和巖石密度之間的關(guān)系。CHEN等[7]將低頻漸近分析理論與廣義S變換方法相結(jié)合計(jì)算出儲(chǔ)層流體流度,較好地指示了儲(chǔ)層的位置。ZHANG等[8]利用高分辨率反演譜計(jì)算儲(chǔ)層流體流度并應(yīng)用于實(shí)際地震資料。由于在求取流體流度時(shí)需要計(jì)算地震數(shù)據(jù)的時(shí)頻譜,計(jì)算的時(shí)頻譜分辨率會(huì)影響流體流度屬性剖面的分辨率,因此準(zhǔn)確求取地震信號(hào)時(shí)頻譜顯得較為重要。傳統(tǒng)的時(shí)頻分析方法有短時(shí)傅里葉變換(STFT)、小波變換(CWT)、S變換(ST)和廣義S變換(GST)等,根據(jù)Heisenber測(cè)不準(zhǔn)原理,時(shí)頻分辨率不能同時(shí)達(dá)到最優(yōu)。DAUBECHIES等[9]提出了同步擠壓小波變換,通過對(duì)小波變換得到的時(shí)頻譜進(jìn)行譜重排,使其在一定范圍的時(shí)頻能量聚焦在真實(shí)頻率附近,從而達(dá)到提高時(shí)頻分辨率的目的。XUE等[10]利用同步擠壓小波變換估計(jì)儲(chǔ)層流體流度實(shí)現(xiàn)了對(duì)含烴儲(chǔ)層的監(jiān)控。劉晗等[11]提出高精度的同步擠壓S變換,并展現(xiàn)了該方法相較于常規(guī)時(shí)頻分析方法在薄層識(shí)別與儲(chǔ)層預(yù)測(cè)中具有的優(yōu)勢(shì)。

相對(duì)于疊后地震資料,疊前地震資料具有高保真度的特性,其振幅、頻率等特性并沒有因?yàn)槿藶樘幚矶黄茐?包含的信息更為豐富。目前利用疊前資料進(jìn)行流體檢測(cè),主要是基于AVO相關(guān)原理。較早利用“亮點(diǎn)”、“暗點(diǎn)”和相位反轉(zhuǎn)等技術(shù)來分析儲(chǔ)層流體信息,而后出現(xiàn)了一系列AVO屬性分析方法[12-15]。一些學(xué)者發(fā)現(xiàn)地震波在實(shí)際地層中傳播時(shí)往往會(huì)產(chǎn)生速度頻散和(頻率相關(guān))衰減的現(xiàn)象,并且不同傳播介質(zhì)的速度頻散和衰減的規(guī)模存在差異[16-19]。研究認(rèn)為流體是影響速度頻散的重要因素,地震波在巖石基質(zhì)或干層中的速度頻散和衰減較小,但當(dāng)儲(chǔ)層中存在孔隙流體時(shí)這種現(xiàn)象非常明顯。常規(guī)的AVO分析技術(shù)忽略了反射系數(shù)隨頻率的變化,CHAPMAN等[20-21]建立了彈性介質(zhì)與粘彈性介質(zhì)的模型,開展了基于頻率變化的AVO技術(shù)分析,展現(xiàn)了在不同AVO類型的情況下,地震反射系數(shù)隨頻率的變化特征即頻散AVO技術(shù),并且進(jìn)一步揭示了衰減與頻散的相關(guān)性。在頻散AVO技術(shù)的研究基礎(chǔ)上,WILSON等[22]首先提出了基于Smith-Gidlow近似的頻散屬性計(jì)算方法,建立了基于巖石物理理論、譜分解技術(shù)與AVO分析的FAVO反演框架。羅鑫等[23-24]通過依賴頻率的AVO反演優(yōu)選敏感的頻散因子,實(shí)現(xiàn)高含氣飽和度有效儲(chǔ)層預(yù)測(cè),并實(shí)現(xiàn)了基于Gray反射系數(shù)依賴頻率的AVO反演。進(jìn)一步地,一些學(xué)者將高分辨率的時(shí)頻分析技術(shù)與AVO反演技術(shù)相結(jié)合進(jìn)行頻散屬性反演,旨在提高頻變屬性反演的分辨率[25-27],開展儲(chǔ)層預(yù)測(cè)與流體識(shí)別工作并取得了較好的效果。

本文將頻散AVO技術(shù)與流體流度計(jì)算方法相結(jié)合,建立流體流度與地震波入射角的關(guān)系,將其定義為疊前流體流度屬性。通過建立AVO理論模型,計(jì)算與之對(duì)應(yīng)的疊前流體流度屬性,并進(jìn)一步分析表明利用疊前流體流度可以區(qū)分出第Ⅲ類AVO和第Ⅳ類AVO的儲(chǔ)層流體類型。為了更高效、更精確地求取實(shí)際地震資料的疊前流體流度,本文提出了基于同步擠壓廣義S變換的疊前流體流度計(jì)算方法。將該方法應(yīng)用于塔里木盆地某工區(qū)的實(shí)際資料,計(jì)算出該工區(qū)縫洞型含油儲(chǔ)層和含水儲(chǔ)層的疊前流體流度,并與計(jì)算的疊后流體流度進(jìn)行對(duì)比,驗(yàn)證了方法的有效性。

1 方法原理

1.1 同步擠壓廣義S變換

已知信號(hào)x(t)的廣義S變換[11]的表達(dá)式為:

(1)

式中:f為頻率;λ,p為常數(shù);b控制高斯窗在時(shí)間軸上的位置。當(dāng)λ=p=1時(shí),則廣義S變換就可以簡化成S變換。因此對(duì)于不同信號(hào)或者實(shí)際工區(qū)選取不同的λ和p值從而達(dá)到最好的時(shí)頻分辨率。

(2)

(3)

|GSTx(f,b)|fkΔfk

(4)

為了驗(yàn)證SGST相較于常規(guī)的時(shí)頻分析方法具有更高的時(shí)頻分辨率,下面將STFT,ST,GST和SGST分別應(yīng)用于合成地震記錄。圖1的合成地震記錄由位于0.07,0.32,0.52,0.67,0.69,0.9s的10,20,30,40Hz多種頻率的Ricker子波組成。圖2為分別利用STFT,ST,GST和SGST時(shí)頻分析方法獲得的合成地震記錄時(shí)頻圖。如圖2所示,SGST具有更高的時(shí)頻分辨率,能夠較為準(zhǔn)確地分析出信號(hào)中不同時(shí)間點(diǎn)對(duì)應(yīng)的頻率成分。

圖1 合成地震記錄

圖2 多種時(shí)頻分析方法獲得的合成地震記錄時(shí)頻分布a STFT; b ST; c GST; d SGST

1.2 疊前流體流度

SILIN等[28]、GOLOSHUBIN等[29]推導(dǎo)出的飽和流體介質(zhì)條件下地震信號(hào)低頻部分地震響應(yīng)的線性漸近表達(dá)式為:

(5)

式中:R0和R1為實(shí)系數(shù),表征巖石和流體性質(zhì)的關(guān)系,包括孔隙度、密度以及彈性系數(shù);i為虛數(shù)單位;f為地震信號(hào)的頻率;ρb為含流體儲(chǔ)層的密度;k為流體儲(chǔ)層滲透率;η為流體粘滯系數(shù)。

由(5)式可以看出,在飽和流體介質(zhì)條件下,地震波反射系數(shù)與儲(chǔ)層流體密度、孔隙流體密度及頻率存在關(guān)系。在流體力學(xué)中將k/η定義為儲(chǔ)層的流體流度,通常用F表示。

為了從地震數(shù)據(jù)中求取流體流度屬性特征,利用(5)式對(duì)頻率求導(dǎo),即:

(6)

(7)

式中:P為巖石骨架和孔隙流體彈性介質(zhì)及信號(hào)頻率的復(fù)函數(shù),可由測(cè)井資料求得。因本次研究區(qū)為碳酸鹽巖儲(chǔ)層環(huán)境,圍巖較為致密,流體性質(zhì)變化小,為了計(jì)算的快速性與經(jīng)濟(jì)性并參考GOLOSHUBIN等[30]的研究,令P為常數(shù)。

Zoeppritz方程由于表達(dá)式十分復(fù)雜,很難推導(dǎo)且計(jì)算量大,而Aki-Richards近似公式在一定角度范圍內(nèi)近似程度相對(duì)較高,因此本文選擇該近似公式和Kjartannson速度頻散公式來推導(dǎo)縱波反射系數(shù)頻散公式[31]。

R(θ)=A+Bsin2θ+Csin2θtan2θ

(8)

Kjartannson速度頻散公式:

vP(x)(f)=vP(x)K(f)

(9)

式中:K(f)=(f/f0)1/πQ;vP(x)(f)表示任意處的縱波速度。

將A分解成參考頻率處的A0加上衰減項(xiàng),并應(yīng)用簡化式(xy-1)/(xy+1)=(x-1)/(x+1)+1/2lny,其中l(wèi)ny取值與實(shí)際地震數(shù)據(jù)振幅值相關(guān),將公式(9)代入公式(8)分別得到A(f),B(f)和C(f)。

(10)

(11)

(12)

因此

(13)

將地層反射界面的反射系數(shù)分為兩個(gè)部分,分別代表彈性部分和黏彈性部分對(duì)反射系數(shù)的貢獻(xiàn)。其中,R(θ)代表在參考頻率處的彈性反射系數(shù),該項(xiàng)是與頻率和品質(zhì)因子均無關(guān)的常量;[(C-B)sin2θ+1/2sec2θ]1/(πQ)ln(f/f0)代表與品質(zhì)因子和頻率有關(guān)的反射系數(shù)。

將公式(13)代入儲(chǔ)層流體流度屬性表達(dá)式(7)可得:

(14)

由公式(14)式可知流體流度與頻率、入射角和品質(zhì)因子相關(guān),若固定頻率和品質(zhì)因子,可以得到流體流度隨角度的變化即疊前流體流度。

由公式(7)可知,儲(chǔ)層流體流度與反射系數(shù)隨頻率的變化率成正比。在實(shí)際資料應(yīng)用中利用時(shí)頻分析方法對(duì)地震信號(hào)求取時(shí)頻譜,通常用頻率為f的振幅a(f)替換對(duì)應(yīng)頻率處的反射系數(shù)R,將a(f)代入公式(7)可得:

(15)

結(jié)合流度屬性計(jì)算式((15)式)和SGST公式((4)式),得到基于同步擠壓廣義變換的流體流度公式:

(16)

2 模型試算

地震波入射角與反射系數(shù)之間的關(guān)系是劃分不同AVO類型的重要參考因素之一:當(dāng)反射系數(shù)隨入射角增大而增大時(shí),劃分為第Ⅳ類AVO;當(dāng)反射系數(shù)隨入射角增大而減小時(shí),劃分為第Ⅲ類AVO。本節(jié)中,因研究地區(qū)地層巖性主要為碳酸鹽巖,對(duì)于不同AVO類型其流體流度與入射角的關(guān)系,參考CHAPMAN等[21]研究粘彈性介質(zhì)中不同流體產(chǎn)生的頻散效應(yīng)和衰減對(duì)AVO特征的影響,建立碳酸鹽巖模型,進(jìn)一步在前人研究的基礎(chǔ)上探索在頻散效應(yīng)和衰減的條件下不同AVO類型中流體流度屬性與入射角的相關(guān)性。

模型參數(shù)見表1,這些參數(shù)代表了某實(shí)際工區(qū)的數(shù)據(jù)。假設(shè)第一層為高速碳酸鹽巖,縱波速度(vP)與橫波速度(vS)分別為5700m/s與3400m/s,密度(ρ)為2.81g/cm3,品質(zhì)因子(Q)為95;第二層為碳酸鹽巖縫洞儲(chǔ)層,在水充填的情況下縱波速度和橫波速度分別為4501m/s與2682m/s,密度為2.62g/cm3,品質(zhì)因子為8,在油充填時(shí)縱波速度與橫波速度分別為5332m/s與4750m/s,密度為2.72g/cm3,品質(zhì)因子為3。其中,含水低頻與含油低頻均為10Hz,高頻均為35Hz。

表1 碳酸鹽巖模型參數(shù)

圖3為模擬碳酸鹽巖儲(chǔ)層中分別含水和含油時(shí),高低頻極限下反射系數(shù)隨入射角的變化。當(dāng)儲(chǔ)層中含水時(shí),反射系數(shù)呈現(xiàn)第Ⅳ類AVO特征;當(dāng)儲(chǔ)層中含油時(shí),反射系數(shù)呈現(xiàn)第Ⅲ類AVO特征。據(jù)圖3可知,無論是含水情況還是含油情況,高頻對(duì)應(yīng)的反射系數(shù)都要比低頻的反射系數(shù)大,速度隨頻率的增大而增大;在含油情況下,高低頻衰減不一致,低頻衰減更快,因此在含油情況下頻散效應(yīng)更大。圖4為模擬碳酸鹽巖儲(chǔ)層中分別含水和含油時(shí),高低頻極限下流體流度隨入射角的變化。由于含油儲(chǔ)層和含水儲(chǔ)層的衰減形態(tài)不一致,其對(duì)應(yīng)的流度屬性與入射角的關(guān)系曲線的形態(tài)也存在差異。在0°～30°,含水儲(chǔ)層的流度屬性隨入射角的增大而減小,含油儲(chǔ)層的流度屬性隨入射角的增加而增加;無論是含水還是含油儲(chǔ)層,流度隨入射角在低頻段的變化程度明顯高于在高頻段的流度隨入射角在低頻段的變化程度。

圖3 模擬不同流體高低頻極限下的AVO曲線

圖4 模擬不同流體高低頻極限下的疊前流度a 含水儲(chǔ)層; b 含油儲(chǔ)層

對(duì)上述模型實(shí)驗(yàn)結(jié)果的分析見表2。

表2 Ⅲ類、Ⅳ類AVO的流體流度屬性對(duì)比

根據(jù)上述分析,相較于利用中高頻地震信息求取疊前流度屬性,利用低頻地震信息求取疊前流度屬性更容易區(qū)分第Ⅲ和Ⅳ類AVO現(xiàn)象。

分析疊前地震道集的流體流度,共有如下2個(gè)步驟。

1) 利用疊前地震道集數(shù)據(jù)計(jì)算部分疊加道集的流度屬性。

2) 利用公式(17)計(jì)算疊前流度:

FVO=FF(θ,f)-FN(θ,f)=

(17)

3 實(shí)際應(yīng)用結(jié)果與分析

3.1 工區(qū)概況

哈拉哈塘地區(qū)位于塔里木盆地塔北古隆起中部,儲(chǔ)層巖性主要為石灰?guī)r和白云巖。前期主要開展了二維地震勘探工作。由于受火成巖的影響,二維地震勘探落實(shí)程度相對(duì)較低,對(duì)于地層巖性圈閉及碳酸鹽巖儲(chǔ)層的勘探很難有較好的效果。復(fù)雜的奧陶系油氣儲(chǔ)層主要受地層圈閉控制,儲(chǔ)層具有孔隙連通性差、橫向變化大、油水關(guān)系復(fù)雜等特征。多種證據(jù)表明,該類儲(chǔ)層形成的主要因素之一為巖溶過程。地震數(shù)據(jù)在該地區(qū)的油氣勘探中發(fā)揮了重要的作用。目前通常將串珠狀亮點(diǎn)作為該地區(qū)碳酸鹽巖層儲(chǔ)層識(shí)別的指標(biāo)。但是由于儲(chǔ)層的油水關(guān)系較為復(fù)雜,因此對(duì)儲(chǔ)層中流體性質(zhì)的識(shí)別難度較大,僅僅通過疊后資料的亮點(diǎn)識(shí)別流體性質(zhì),會(huì)造成烴類檢測(cè)的不確定性增大。因此本文在具有亮點(diǎn)指示儲(chǔ)層的基礎(chǔ)上,利用疊前時(shí)頻域地震數(shù)據(jù)計(jì)算流度屬性方法進(jìn)行流體性質(zhì)的識(shí)別。文中分別選取了過井的疊前地震數(shù)據(jù)、部分疊加道的地震數(shù)據(jù)和疊后地震數(shù)據(jù)進(jìn)行研究,其主頻為25Hz,采樣間隔2ms。

3.2 疊前流體流度屬性計(jì)算與結(jié)果分析

上述模型試算結(jié)果表明,利用低頻地震信息得到的疊前流度屬性可以區(qū)分出第Ⅲ類AVO和第Ⅳ類AVO儲(chǔ)層。下面選取了過油井的疊前地震記錄,采用基于SGST的疊前流度屬性方法計(jì)算實(shí)際數(shù)據(jù)的疊前流度屬性,對(duì)比不同AVO類型的疊前地震數(shù)據(jù)的流度屬性。

該工區(qū)共有油水井25口,此次選取典型油井A井的疊前地震數(shù)據(jù),求取疊前流體流度,過A井的疊前地震記錄有23道,道間隔表示入射角度間隔1°,過A井的疊前地震記錄為5°～30°接收的地震記錄。結(jié)合前人對(duì)近遠(yuǎn)道的劃分研究并根據(jù)本研究區(qū)實(shí)際情況[32],定義入射角大于20°的地震道屬于遠(yuǎn)道;10°～20°屬于中道;小于10°則屬于近道。

圖5為過A井的疊前地震記錄,儲(chǔ)層的頂界面反射振幅約在3410～3418ms處。圖6為過A井儲(chǔ)層頂界面反射振幅隨入射角的變化。圖7和圖8分別為利用SGST和STFT的疊前流度計(jì)算方法得出的過A井的低頻段(20Hz)疊前流體流度。圖9a和圖9b是從圖7和圖8中求取的過A井儲(chǔ)層頂界面低頻段(20Hz)的疊前流體流度。由圖6、圖7、圖9可知,除去個(gè)別異常點(diǎn)外,油井處儲(chǔ)層頂界面反射振幅隨入射角度的增大而減小而流體流度隨入射角度的增大而增大,與上述模型試算中得出的規(guī)律相符。分析圖9a和圖9b可知,基于SGST求取的油井疊前流體流度相比于基于STFT求取的油井疊前流體流度與理論值更相符,能夠較為準(zhǔn)確地反映出具有第Ⅲ類AVO特征的含油儲(chǔ)層的流體流度隨入射角的變化特征。

圖5 過A井疊前地震記錄

圖6 過A井儲(chǔ)層頂界面反射振幅隨入射角變化曲線

圖7 過A井基于SGST的疊前流體流度

圖8 過A井基于STFT的疊前流體流度

圖9 基于2種方法的過A井儲(chǔ)層頂界面疊前流度a SGST; b STFT

由上述分析可知,低頻段的疊前流體流度計(jì)算的精度在很大程度上受限于時(shí)頻分析方法,相對(duì)于STFT方法,SGST方法在縱向上能夠更為精準(zhǔn)地分辨出儲(chǔ)層響應(yīng)時(shí)間,并在很大程度上削弱了上覆強(qiáng)反射地層對(duì)儲(chǔ)層段的影響;同時(shí),過油井疊前流體流度特征與模型試算中得出的規(guī)律相符,驗(yàn)證了基于SGST的疊前流度屬性計(jì)算方法在實(shí)際工區(qū)的適用性,說明利用低頻段的疊前地震記錄求取的疊前流體流度預(yù)測(cè)儲(chǔ)層具有實(shí)際依據(jù)。過油井儲(chǔ)層頂界面反射振幅隨入射角度的增大而減小,其對(duì)應(yīng)的流體流度隨著入射角度的增大而增大。通過過油井疊前地震記錄的疊前流體流度的計(jì)算和分析,說明了該方法在實(shí)際地震資料中進(jìn)行儲(chǔ)層流體預(yù)測(cè)的可行性。

為了進(jìn)一步說明基于SGST的疊前流體流度進(jìn)行流體預(yù)測(cè)的可行性,分別選取了過A井、B井的疊后地震數(shù)據(jù),進(jìn)行算法對(duì)比分析。其中過A井的疊后地震數(shù)據(jù)的頻率為20Hz,B井為28Hz。從圖10中可以看出,地震剖面具有明顯的“串珠”反射特征。A井為典型油井,B井為典型水井。

圖10 過A井和B井的疊后地震剖面

圖11為過A井和B井基于SGST的疊后流體流度剖面。疊后流體流度剖面指示出了A井和B井的儲(chǔ)層位置,但是B井含水儲(chǔ)層和A井的含油儲(chǔ)層的疊后流度屬性差異不大,都為正值,無法區(qū)分出含水儲(chǔ)層和含油儲(chǔ)層,因此僅利用疊后流度屬性雖然可以大致指示儲(chǔ)層所在位置,但是不能較好識(shí)別儲(chǔ)層流體性質(zhì)。圖12是過A井與B井基于SGST的疊前流體流度。圖12中A井“串珠”對(duì)應(yīng)的含油儲(chǔ)層疊前流體流度為紅色正值;B井“串珠”對(duì)應(yīng)的含水儲(chǔ)層疊前流體流度為藍(lán)色負(fù)值。對(duì)比分析圖11與圖12發(fā)現(xiàn),疊后流度屬性雖然能夠得到相對(duì)的流度值大小,但是很大程度上需要通過已鉆井進(jìn)行流度值的門檻值標(biāo)定,從而達(dá)到區(qū)分流體性質(zhì)的目的;疊前流度屬性可以直接通過流度變化正負(fù)值確定流體性質(zhì),其計(jì)算結(jié)果優(yōu)勢(shì)明顯。

圖11 過A井與B井的基于SGST的疊后流體流度

圖12 過A井與B井的基于SGST的疊前流體流度

4 結(jié)論

本文提出了一種基于頻散AVO技術(shù)與SGST時(shí)頻分析方法相結(jié)合的流體流度屬性計(jì)算方法,并將該方法應(yīng)用于塔里木盆地哈拉哈塘地區(qū)實(shí)際疊前地震資料流放屬性的計(jì)算,進(jìn)而進(jìn)行儲(chǔ)層流體性質(zhì)預(yù)測(cè),得到以下結(jié)論:

1) 碳酸鹽巖儲(chǔ)層模型結(jié)果表明第Ⅳ類AVO與第Ⅲ類AVO的流度與地震波入射角關(guān)系存在差異:在0～30°,第Ⅳ類AVO的流度隨入射角增加而減小,在30°～35°,流度隨入射角增加而增大;而第Ⅲ類AVO的流度隨入射角的增加而增加,這種現(xiàn)象在低頻條件下更為突出。

2) 對(duì)比分析實(shí)際地震資料過油井的疊前記錄中儲(chǔ)層頂界面反射振幅和流度屬性隨入射角的變化,對(duì)于過典型油井,反射振幅隨入射角的增大而減小,其流度屬性隨入射角的增大而增大,具有第Ⅲ類AVO及對(duì)應(yīng)的疊前流度變化特征。

3) 利用小角度道集疊加的地震資料的流度與大角度道集疊加的地震資料的流度的差值不同可以較好的預(yù)測(cè)油水儲(chǔ)層。相較于利用疊后地震資料求取流度屬性,有更好的效果,能較好地區(qū)分出含油水儲(chǔ)層。

由于基于疊前地震記錄求取流度屬性,因而原始疊前道集需要較高的信噪比和保真度,否則流體性質(zhì)難以區(qū)分。因此,可以通過過井模型AVO正演后與井旁道角道集進(jìn)行響應(yīng)特征標(biāo)定,達(dá)到評(píng)估此方法的敏感性和差異性的目的。