拋光緞帶二次型斷面對(duì)壓力場(chǎng)創(chuàng)成影響機(jī)制的交叉實(shí)驗(yàn)研究＊

楊航 顧建華 黃文 何建國(guó)

（①遵義師范學(xué)院工學(xué)院，貴州 遵義 563006；②中國(guó)工程物理研究院機(jī)械制造工藝研究所，四川 綿陽(yáng) 621900；③中國(guó)工程物理研究院超精密加工技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，四川 成都 610200）

高精度的光學(xué)元件在現(xiàn)代光學(xué)領(lǐng)域及國(guó)防工業(yè)等領(lǐng)域得到了廣泛的應(yīng)用與推廣[1]，與此同時(shí)，現(xiàn)代光學(xué)領(lǐng)域?qū)Υ帕髯儝伖饧夹g(shù)的面型精度與外表面加工質(zhì)量等也提出了更高的要求[2]。楊航等人分析了一階不連續(xù)面形幾何因素對(duì)磁流變拋光邊緣區(qū)域和中心區(qū)域流體動(dòng)力學(xué)影響的機(jī)制[3-5]。宋辭等人分析了磁流變拋光過(guò)程中機(jī)床幾何因素對(duì)機(jī)床拋光非球面光學(xué)元件的影響機(jī)制[6-7]。這一類基于幾何因素對(duì)磁流變拋光過(guò)程壓力場(chǎng)機(jī)制的分析，一般都是考慮了機(jī)床以及工件等宏觀的幾何因素。薛陽(yáng)等人分析了磁流變拋光工藝參數(shù)對(duì)低熔點(diǎn)光學(xué)元件加工工藝的影響機(jī)理，他們通過(guò)這種分析建立了工藝參數(shù)的影響關(guān)系[8]。Pan J S 等人開(kāi)展了藍(lán)寶石襯底動(dòng)態(tài)磁場(chǎng)集群磁流變拋光磁流變液組分及工藝參數(shù)優(yōu)化研究[9]。Alam Z 等人通過(guò)理論分析與實(shí)驗(yàn)研究開(kāi)展了磁流變拋光過(guò)程中拋光液組成對(duì)力的影響機(jī)制[10]。汪忠喜等人開(kāi)展了環(huán)形磁流變拋光工具性能的研究，揭示了磁流變拋光工具性能對(duì)工件作用的影響機(jī)制。通過(guò)單因素探索試驗(yàn)和正交試驗(yàn)研究磁感應(yīng)強(qiáng)度、拋光器轉(zhuǎn)速、加工間隙、金剛石粒徑等因素對(duì)拋光性能的影響[11]。彭小強(qiáng)等人基于國(guó)防科技大學(xué)自行研制的磁流變拋光裝置，對(duì)自行研制的磁流變拋光液在平面光學(xué)元件拋光過(guò)程中的主要工藝參數(shù)進(jìn)行了交叉實(shí)驗(yàn)研究[12-15]。涉及的主要參數(shù)包括磁場(chǎng)強(qiáng)度、拋光粉濃度、拋光盤的轉(zhuǎn)速和拋光盤與工件間的間隙?？梢钥闯鲞@些研究雖然對(duì)磁流變拋光過(guò)程的物理機(jī)理進(jìn)行了一定程度的分析，但是缺乏對(duì)緞帶型面的影響機(jī)理的深入研究。這些研究雖然解決了傳統(tǒng)加工方法的很多不足之處，但是磁流變技術(shù)對(duì)高精度光學(xué)元件加工時(shí)，拋光緞帶二次型斷面的相關(guān)幾何參數(shù)對(duì)壓力場(chǎng)的創(chuàng)成同樣有著極大的影響，而本文的研究則對(duì)光學(xué)原件高精度加工領(lǐng)域有著積極的意義。

1 磁流變拋光緞帶二次型斷面對(duì)壓力場(chǎng)創(chuàng)成的影響分析

1.1 磁流變拋光過(guò)程影響因素分析

磁流變拋光過(guò)程中，加入的磁流變液是一類新研制的對(duì)高精度光學(xué)材料進(jìn)行加工修型的材料，它是一種能通過(guò)人為控制的流體，該種流體是通過(guò)在某一類載體中放入能被磁化的微米級(jí)高精度粒子制作形成的漂浮的液體。這種液體通常情況下由以下3 類物質(zhì)組成：磁化的固態(tài)粒子、基載液和化學(xué)活性劑，同時(shí)，也是由這3 類物質(zhì)影響著磁流變的拋光效率。磁化的固態(tài)粒子的磁性影響著磁流變液的順滑性，具有非常強(qiáng)的剪切力的磁流變液中的微粒需要具有相對(duì)較大的直徑和極其飽和的粒子磁化強(qiáng)度，但是，光學(xué)材料加工過(guò)程中評(píng)判磁流變液效果的標(biāo)準(zhǔn)有很多，通常情況下，磁流變液性能比較好的通常會(huì)有其一定的特點(diǎn)，磁流變液中的磁粒需要滿足下面這些要求：磁導(dǎo)率要高，滿足這一條件就可以讓磁粒在非常小的磁場(chǎng)中，磁偶極矩可以變的非常大（磁偶極矩是矢量，方向由負(fù)磁荷指向正磁荷。歷史上，人們最開(kāi)始是認(rèn)為純天然磁體是由大量的磁偶極子組成的，每一個(gè)小的磁偶極子由相距很近的等量正、負(fù)磁荷構(gòu)成），從而使剪切力變的非常之大；要有低磁矯頑力，也就是在磁場(chǎng)強(qiáng)度為零的情況下，磁流變液里面的粒子一般沒(méi)有剩磁，這個(gè)條件是磁流變液能夠成為零磁場(chǎng)流體的充分條件;要有較窄的磁滯回線，小的內(nèi)聚力，同樣也是磁流變液流低能耗的充分條件。

以上這些關(guān)于磁流變液中磁粒的要求，影響著磁流變液在通入磁場(chǎng)以后拋光區(qū)域拋光緞帶的形成，即影響著拋光緞帶二次型斷面的形狀，間接的影響著磁流變拋光緞帶的拋光效率及質(zhì)量。

1.2 拋光緞帶的二次型斷面的形成及其對(duì)磁流變拋光壓力場(chǎng)的影響分析

拋光過(guò)程中，磁流變液在通入磁場(chǎng)的情況下，會(huì)轉(zhuǎn)變?yōu)榉桥ｎD體，形成Binghan 塑性流體，吸附在拋光圓輪的外緣，圖1 所示為以磁流變液在拋光上的最低位置設(shè)置為坐標(biāo)原點(diǎn)建立的坐標(biāo)系，拋光圓輪的軸線方向?yàn)閄軸方向，拋光圓輪法線方向?yàn)閆軸方向。

圖1 磁流變液坐標(biāo)定義

當(dāng)拋光圓輪的進(jìn)行工作時(shí)，磁流變液會(huì)在拋光圓輪的帶動(dòng)下到達(dá)拋光區(qū)域，進(jìn)入到拋光區(qū)域以后的磁流變液，在ZOY這個(gè)平面里面會(huì)與拋光圓輪形成一個(gè)同心圓，高強(qiáng)度磁場(chǎng)下的磁流變液會(huì)產(chǎn)生凸起的緞帶，該緞帶則在ZOX這個(gè)面上形成1 個(gè)二次曲線，通過(guò)對(duì)這條二次型曲線進(jìn)行擬合，則拋光緞帶二次型斷面的形狀則可以表達(dá)為：Z=ax2+bx+c，該式含有3 個(gè)未知數(shù)a、b、c，可根據(jù)磁流變液拋光區(qū)域的邊界條件設(shè)置出關(guān)于3 個(gè)未知數(shù)的三元二次方程組，通過(guò)解這個(gè)方程組便可以得到磁流變拋光液關(guān)于數(shù)學(xué)形狀的描述。

通常情況下認(rèn)為，磁流變的整個(gè)拋光過(guò)程是在物理作用和化學(xué)協(xié)同產(chǎn)生作用的結(jié)果，磁流變拋光技術(shù)作為一種高精度的加工修型技術(shù)，它的實(shí)際作用流程是極其復(fù)雜的，上述作用之間是存在著相互聯(lián)系的，并非單一的獨(dú)立體，它們之間相互影響著，比如加入拋光粉（磁化的固態(tài)粒子）的多少會(huì)對(duì)基載液的化學(xué)作用產(chǎn)生影響，而基載液的化學(xué)作用又影響著磁流變液中粒子的的熱運(yùn)動(dòng)問(wèn)題。綜上，影響整個(gè)磁流變高精度加工修型的效果的因素有著很多，而這些因素都共同影響著磁流變拋光緞帶二次型斷面的形狀，故而二次型斷面的形狀則代表著以上這些影響因素影響著磁流變拋光技術(shù)對(duì)高精度光學(xué)元件進(jìn)行加工的效率及質(zhì)量。

2 磁流變拋光實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)

在磁流變拋光過(guò)程中，是通過(guò)利用磁流液在高強(qiáng)度磁場(chǎng)的作用下，由牛頓體轉(zhuǎn)化為非牛頓體，這種轉(zhuǎn)化過(guò)程能夠使得原來(lái)的液體瞬間硬化，進(jìn)而形成Bingham 塑性流體。拋光粉在高強(qiáng)度的磁場(chǎng)中，會(huì)通過(guò)物理方法處理掉被加工光學(xué)材料的外表面材料，其中，所產(chǎn)生的Bingham 塑性流體指的是一種非牛頓體，該材料在低應(yīng)力的情況下，就會(huì)從牛頓流體向賓漢流體進(jìn)行轉(zhuǎn)變，由此表現(xiàn)為剛性體，但是在高應(yīng)力的情況下，它則會(huì)像粘性的液體一樣的流動(dòng)，該物質(zhì)會(huì)對(duì)被加工光學(xué)材料外表面產(chǎn)生一定的剪切力和壓力，從而達(dá)到磁流變拋光的效果。

如圖2 所示，被加工的光學(xué)材料置于拋光圓盤的上方，并且會(huì)與該拋光圓盤之間產(chǎn)生一個(gè)小而恒定不變的高度，這樣，被加工的光學(xué)材料與該拋光圓盤之間就會(huì)形成一個(gè)很小的縫隙。磁場(chǎng)發(fā)生裝置放置在被加工的光學(xué)材料和拋光圓盤下面，在被加工的光學(xué)原件和拋光圓盤之間的縫隙周圍就會(huì)產(chǎn)生一個(gè)高強(qiáng)度的磁場(chǎng)。

圖2 磁流變拋光模型

2.1 磁流變拋光實(shí)驗(yàn)參數(shù)定義

在本文所設(shè)計(jì)的磁流變拋光實(shí)驗(yàn)中，設(shè)置拋光圓盤的轉(zhuǎn)速為3.34 r/s,被加工件出口壓力與進(jìn)口壓力和磁流變液的實(shí)驗(yàn)壓強(qiáng)大小都設(shè)置為標(biāo)準(zhǔn)大氣壓強(qiáng)101 kPa。本實(shí)驗(yàn)的磁流變液模型選擇為液體的kepsilon 模型，選擇其密度為2 650 k g/m3。另外，因?yàn)榇帕髯円涸诟邚?qiáng)度的磁場(chǎng)中，會(huì)呈現(xiàn)為Bingham塑性流體的性質(zhì)，又因?yàn)镠erschel-Bulkley 模型的粘度可以近似的代替Bingham 塑性流體，為更好地表現(xiàn)實(shí)驗(yàn)材料的性質(zhì)，所以在仿真實(shí)驗(yàn)中，可以選擇Herschel-Bulkley 模型作為實(shí)驗(yàn)對(duì)象，設(shè)置其相關(guān)參數(shù)如表1。

表1 Herschel-Bulkley 模型參數(shù)

2.2 磁流變拋光實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)

在磁流變拋光技術(shù)中，影響其拋光效率的因素有很多，本實(shí)驗(yàn)的目的則是研究不同形狀的磁流變拋光緞帶二次型斷面在磁流變拋光過(guò)程中對(duì)被加工的光學(xué)原件所受壓力的影響，并通過(guò)此確定在改變二次型斷面形狀相關(guān)參數(shù)的情況下，總結(jié)出磁流變拋光緞帶二次型斷面對(duì)被加工光學(xué)元件在磁流變拋光過(guò)程中所受壓力的影響規(guī)律。

本實(shí)驗(yàn)針對(duì)平面、球面和凸面3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ?，通過(guò)對(duì)實(shí)驗(yàn)對(duì)象主要的研究因素?cái)嗝媲度肷疃群投涡蛿嗝婷嫘螤钸M(jìn)行交叉組合對(duì)比實(shí)驗(yàn)：（1）對(duì)比相同嵌入深度情況下，不同形狀的二次型斷面對(duì)磁流變壓力場(chǎng)創(chuàng)成的影響，如圖3 所示。（2）對(duì)比相同形狀的二次型斷面在隨著嵌入深度改變的情況下，對(duì)磁流變拋光過(guò)程壓力場(chǎng)創(chuàng)成研究的影響。

圖3 與拋光緞帶相接觸的平面、球面、凸面模型

本實(shí)驗(yàn)分為3 組，第一組平面模型實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)如下：以相同曲率半徑R=150 mm 和相同的初始入口速度V=3.47 m/s 在標(biāo)準(zhǔn)大氣壓下進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，改變二次型斷面模型的嵌入深度，分別以二次型斷面模型嵌入深度為0.1 mm、0.2 mm、0.3 mm、0.4 mm、0.5 mm、0.6 mm、0.7 mm、0.8 mm、0.9 mm、1.0 mm 進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，相關(guān)實(shí)驗(yàn)參數(shù)設(shè)置如表2。

表2 平面模型實(shí)驗(yàn)參數(shù)

第二組球面實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)如下：以相同曲率半徑R=150 mm 和相同的初始入口速度V=3.47 m/s 在標(biāo)準(zhǔn)大氣壓下進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，改變二次型斷面模型的嵌入深度，分別以二次型斷面模型嵌入深度為0.1 mm、0.2 mm、0.3 mm、0.4 mm、0.5 mm、0.6 mm、0.7 mm、0.8 mm、0.9 mm 和1.0 mm 進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，相關(guān)實(shí)驗(yàn)參數(shù)設(shè)置如表3。

表3 球面模型實(shí)驗(yàn)參數(shù)

第三組凸面實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)如下:以相同曲率半徑R=150 mm 和相同的初始入口速度V=3.47 m/s 在標(biāo)準(zhǔn)大氣壓下進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，改變二次型斷面模型的嵌入深度，分別以二次型斷面模型嵌入深度為0.1 mm、0.2 mm、0.3 mm、0.4 mm、0.5 mm、0.6 mm、0.7 mm、0.8 mm、0.9 mm 和1.0 mm 進(jìn)行實(shí)驗(yàn)，相關(guān)實(shí)驗(yàn)參數(shù)設(shè)置如表4。

表4 凸面模型實(shí)驗(yàn)參數(shù)

3 實(shí)驗(yàn)結(jié)果與討論

3.1 實(shí)驗(yàn)結(jié)果

本實(shí)驗(yàn)通過(guò)建立平面、球面和凸面3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ筒?shí)驗(yàn)對(duì)象主要的研究因素?cái)嗝媲度肷疃群投涡蛿嗝婷嫘螤钸M(jìn)行交叉組合對(duì)比實(shí)驗(yàn)：（1）對(duì)比相同嵌入深度情況下，不同形狀的二次型斷面對(duì)磁流變壓力場(chǎng)創(chuàng)成研究的影響。（2）對(duì)比相同形狀的二次型斷面在隨著嵌入深度改變的情況下，對(duì)磁流變拋光過(guò)程壓力場(chǎng)創(chuàng)成研究的影響。通過(guò)實(shí)驗(yàn)仿真得到如圖4～6 的3 種模型在不同深度下的壓力分布云圖及其最大壓力值。

圖4 平面二次型斷面在不同深度下的壓力分布圖及其最大壓力值

通過(guò)選擇相同的平面二次型的形狀，改變其嵌入深度進(jìn)行仿真實(shí)驗(yàn)，得到關(guān)于平面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力云圖及最大壓力值，如圖4所示。

通過(guò)選擇相同的球面二次型的形狀，改變其嵌入深度進(jìn)行仿真實(shí)驗(yàn)，得到下面關(guān)于球面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力云圖及最大壓力值，如圖5 所示。

圖5 球面二次型斷面在不同深度下的壓力分布圖及其最大壓力值

通過(guò)選擇相同的凸面二次型的形狀，改變其嵌入深度進(jìn)行仿真實(shí)驗(yàn)，得到下面關(guān)于凸面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力云圖及最大壓力值，如圖6 所示。

圖6 凸面二次型斷面在不同深度下的壓力分布圖及其最大壓力值

3.2 不同形狀、相同嵌入深度的拋光緞帶二次型斷面對(duì)壓力場(chǎng)創(chuàng)成的影響分析

本實(shí)驗(yàn)通過(guò)對(duì)平面、球面和凸面3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ驮O(shè)置相同的嵌入深度進(jìn)行分組實(shí)驗(yàn)，研究二次型斷面在不同形狀、相同嵌入深度的情況下對(duì)壓力創(chuàng)成的影響，通過(guò)實(shí)驗(yàn)對(duì)實(shí)驗(yàn)進(jìn)行仿真分析，得到圖7在不同形狀、相同嵌入深度的關(guān)于二次型斷面的壓力M對(duì)比圖。

圖7 3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ驮谕磺度肷疃认碌膲毫?duì)比圖

通過(guò)圖7 可以看出：在同一嵌入深度下，平面二次型斷面的整體最大壓力值為3 個(gè)模型中最?。辉谕磺度肷疃认?，球面二次型斷面的整體最大壓力值大于等于平面二次型斷面的，在嵌入深度L為0.9 mm 和1.0 mm 時(shí)，球面二次型斷面的最大壓力值等于平面二次型斷面的最大壓力值；在同一嵌入深度下，凸面二次型斷面的最大壓力值大于球面二次型斷面和平面二次型斷面的?？梢钥闯霾煌蚊娴膲毫τ绊憴C(jī)制是不一樣的，曲面造型明顯比平面造型產(chǎn)生了更多的阻力，也就對(duì)壓力的形成產(chǎn)生了更大的影響。

3.3 相同形狀、不同嵌入深度的二次型斷面對(duì)壓力場(chǎng)的創(chuàng)成影響分析

本實(shí)驗(yàn)通過(guò)對(duì)平面、球面和凸面3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ驮O(shè)置相同的形狀、不同的嵌入深度進(jìn)行分組實(shí)驗(yàn)，研究二次型斷面在相同形狀、不同嵌入深度的情況下對(duì)壓力創(chuàng)成的影響，通過(guò)實(shí)驗(yàn)對(duì)實(shí)驗(yàn)進(jìn)行仿真分析，得到圖8 平面、球面和凸面3 種模型不同嵌入深下關(guān)于二次型斷面的壓力P對(duì)比圖。

圖8 平面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力值分布圖

通過(guò)圖8 可以看出，隨著平面二次型斷面嵌入深度的減小，其最大壓力值也是隨之不斷減小的，且嵌入深度較大的模型的整體壓力值均高于比它的嵌入深度低的模型的壓力值，故而得出在平面二次型斷面模型內(nèi)，隨著二次型斷面嵌入深度的增加，二次型斷面上的壓力值也會(huì)隨之增加；反之，二次型斷面嵌入深度在不斷減小時(shí)，其二次型斷面上的壓力值也會(huì)則隨之減小。可以看出進(jìn)入深度對(duì)壓力的影響是有明顯的效果的，進(jìn)入深度會(huì)導(dǎo)致間隙變小，從而增加磁流變拋光過(guò)程的流體動(dòng)力阻力，這也就解釋了為什么進(jìn)入深度和壓力的正相關(guān)關(guān)系。

通過(guò)圖9 可以看出，隨著球面二次型斷面嵌入深度的不斷改變，其二次型斷面上的壓力值呈現(xiàn)出集中分布的現(xiàn)象，僅有極少數(shù)區(qū)域壓力值偏離壓力值集中分布區(qū)，壓力的集中分布現(xiàn)象可能與外部的壓力形成結(jié)合條件有關(guān)系。嵌入深度X為0.1 mm 和嵌入深度為0.9 mm 時(shí)的壓力值就完全偏離壓力值集中分布區(qū)，壓力值集中分布區(qū)域?yàn)?.57～8.24 MPa。

圖9 球面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力值分布圖

通過(guò)圖10 可以看出，隨著凸面二次型斷面嵌入深度的不斷減小，其二次型斷面上的最大壓力值也隨之不斷減小的，且嵌入深度較大的模型的整體壓力值均高于比它的嵌入深度低的模型的壓力值，故而得出在凸面二次型斷面模型內(nèi)，隨著二次型斷面嵌入深度的增加，二次型斷面上的壓力值也會(huì)隨之增加；反之，二次型斷面嵌入深度在不斷減小時(shí)，其二次型斷面上的壓力值也會(huì)則隨之減小。

圖10 凸面二次型斷面在不同嵌入深度下的壓力值分布圖

4 結(jié)語(yǔ)

本實(shí)驗(yàn)通過(guò)建立平面、球面和凸面3 種實(shí)驗(yàn)?zāi)Ｐ?，?duì)3 種實(shí)驗(yàn)對(duì)象主要的研究因素?cái)嗝媲度肷疃群投涡蛿嗝婷嫘螤钸M(jìn)行交叉組合對(duì)比實(shí)驗(yàn)，研究磁流變拋光緞帶二次型斷面對(duì)壓力場(chǎng)創(chuàng)成研究的影響，通過(guò)實(shí)驗(yàn)結(jié)果及實(shí)驗(yàn)分析得出如下結(jié)論：

（1）在不同形狀、相同嵌入深度的平面、球面和凸面模型的二次型斷面中，平面二次型斷面的在不同嵌入深度下的整體最大壓力值為3 個(gè)模型中最小，球面二次型斷面的整體最大壓力值大于等于平面二次型斷面的，在嵌入深度L為0.9 mm 和1.0 mm時(shí)，球面二次型斷面的最大壓力值與平面二次型斷面的最大壓力值相同，凸面二次型斷面的最大壓力值大于球面二次型斷面和平面二次型斷面。

（2）在平面二次型斷面中，隨著平面二次型斷面嵌入深度的減小，其最大壓力值隨之不斷減小，且嵌入深度較大的平面二次型斷面模型的整體壓力值均高于比它嵌入深度低的平面二次型斷面模型的壓力值。

（3）在球面二次型斷面模型中，隨著球面二次型斷面嵌入深度的不斷改變，其壓力值呈現(xiàn)出集中分布的現(xiàn)象，僅有極少數(shù)區(qū)域壓力值偏離壓力值集中分布區(qū)，壓力值集中分布區(qū)域?yàn)?.57～8.24 MPa。

（4）在凸面二次型斷面模型中，隨著凸面二次型斷面嵌入深度的不斷減小，其二次型斷面上的最大壓力值也隨之不斷減小，且嵌入深度較大的凸面二次型斷面模型的整體壓力值均高于比它的嵌入深度低的模型的壓力值。