基于半導(dǎo)體納米線/錐形微光纖探針的被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描成像*

竇琳 麻艷娜? 顧兆麒 劉家彤 谷付星?

1) (上海理工大學(xué)光電信息與計(jì)算機(jī)工程學(xué)院，上海 200093)

本文結(jié)合近場(chǎng)掃描結(jié)構(gòu)和納米線-微光纖耦合技術(shù)，提出了一種基于硫化鎘納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)的被動(dòng)近場(chǎng)光學(xué)掃描成像系統(tǒng).該系統(tǒng)采用被動(dòng)式納米探針，保留了納米探針對(duì)樣品表面反射光的強(qiáng)約束優(yōu)勢(shì).其理論收集效率為4.65‰，相比于傳統(tǒng)的金屬鍍膜近場(chǎng)探針收集效率提高了一個(gè)數(shù)量級(jí)，可有效地提高掃描探針對(duì)樣品形貌信息的檢測(cè)能力;而后通過(guò)硫化鎘納米線與微光纖之間高效的倏逝場(chǎng)耦合，將檢測(cè)的光強(qiáng)信號(hào)傳輸?shù)竭h(yuǎn)場(chǎng)進(jìn)行光電探測(cè)，最終實(shí)現(xiàn)對(duì)目標(biāo)樣品形貌的分析成像，其樣品寬度測(cè)量誤差在7.28%以內(nèi).該系統(tǒng)不需要外部激發(fā)光路，利用顯微鏡自身光源進(jìn)行遠(yuǎn)場(chǎng)照明，被動(dòng)掃描探針僅作為樣品表面反射光的被動(dòng)收集系統(tǒng).本文基于半導(dǎo)體納米線/錐形微光纖探針的被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描成像方案，可有效地降低探針的制備難度和目標(biāo)光場(chǎng)的檢測(cè)難度，簡(jiǎn)化掃描成像的結(jié)構(gòu)，為近場(chǎng)光學(xué)掃描顯微系統(tǒng)之后的發(fā)展提供新的思路.

1 引言

顯微技術(shù)實(shí)現(xiàn)了人類在微米甚至納米量級(jí)的視覺(jué)分辨，極大地促進(jìn)了對(duì)光與物質(zhì)的相互作用研究以及微結(jié)構(gòu)信號(hào)探測(cè)等技術(shù)的發(fā)展.而低成本、高分辨率的成像系統(tǒng)對(duì)于人類在生物科學(xué)和材料科學(xué)等領(lǐng)域的研究具有重要意義.其中光學(xué)成像系統(tǒng)因結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單且不易損傷樣品等優(yōu)勢(shì)，被廣泛地應(yīng)用于多種成像系統(tǒng)中[1-4].但傳統(tǒng)光學(xué)顯微鏡由于衍射極限限制，空間分辨率僅能達(dá)到波長(zhǎng)的一半，且較難獲得樣品的三維形貌輪廓信息[5];而掃描電子顯微鏡(scanning electron microscope，SEM)，透射電子顯微鏡(transmission electron microscope，TEM)和原子力顯微鏡(atomic force microscopy，AFM)等成像技術(shù)雖然可實(shí)現(xiàn)原子級(jí)別的測(cè)量分辨率，但對(duì)樣品材質(zhì)和工作環(huán)境的要求苛刻，測(cè)量成本高且在一定程度上犧牲了測(cè)量的靈活性.

近場(chǎng)掃描光學(xué)顯微鏡(near-field scanning optical microscope，NSOM)技術(shù)[6，7]結(jié)合近場(chǎng)掃描結(jié)構(gòu)和光電探測(cè)思路，保留了傳統(tǒng)光學(xué)顯微鏡測(cè)試條件靈活且無(wú)損的優(yōu)勢(shì)，并且可突破其衍射限制，因此作為新的多參量微觀尺度表征技術(shù)被廣泛研究.其中光學(xué)探針[8]是近場(chǎng)掃描光學(xué)顯微鏡的核心部件，可通過(guò)與樣品表面物理場(chǎng)在納米尺度下的相互作用，將近場(chǎng)信息轉(zhuǎn)化為可探測(cè)的遠(yuǎn)場(chǎng)信息，完成極高光學(xué)和形貌分辨率的圖像掃描.納米發(fā)光探針通過(guò)納米發(fā)光體發(fā)光性質(zhì)與環(huán)境的相關(guān)性，結(jié)合拉錐光纖進(jìn)行傳輸光收集，從而實(shí)現(xiàn)納米量級(jí)的傳感測(cè)量.其中采用單金納米顆粒[9-11]或者硅納米顆粒[12]修飾的近場(chǎng)探針，通過(guò)對(duì)光場(chǎng)的局部增強(qiáng)，可實(shí)現(xiàn)對(duì)樣品的百納米量級(jí)分辨率的測(cè)量.但由于納米顆粒的不規(guī)則及其吸附于光纖位置上的各向異性，測(cè)量系統(tǒng)極易出現(xiàn)矢量信息失真.多納米顆粒也可以實(shí)現(xiàn)對(duì)近場(chǎng)探針的修飾[13-15]，該方案通過(guò)非線性效應(yīng)增強(qiáng)檢測(cè)信噪比，可進(jìn)一步實(shí)現(xiàn)幾十納米的高空間分辨率.但多粒子結(jié)構(gòu)對(duì)于納米顆粒的位置要求很高，實(shí)現(xiàn)成本高、難度大.此外，科研人員還提出了納米金字塔[16]和鐘樓型[17]結(jié)構(gòu)的近場(chǎng)光學(xué)探針.上述方案均通過(guò)將散射近場(chǎng)的倏逝波高效耦合，并轉(zhuǎn)化為傳輸波進(jìn)行檢測(cè)，但需要另外搭建激發(fā)光路或收集光路，系統(tǒng)難度和復(fù)雜度都很高.

作為近場(chǎng)探針的修飾材料，一維納米線材料的制備工藝更成熟，并且更易于與微光纖結(jié)構(gòu)進(jìn)行高效耦合[18，19].其中金屬銀納米線由于良好的單晶結(jié)構(gòu)且制備簡(jiǎn)單、成本低，是廣泛使用的納米波導(dǎo)材料之一.銀納米線修飾的近場(chǎng)發(fā)光探針[20，21]也成為一種新型的探針結(jié)構(gòu)，目前已經(jīng)實(shí)現(xiàn)了高達(dá)1 nm 的拉曼增強(qiáng)光譜分辨率.但由于系統(tǒng)采用隧穿電流反饋系統(tǒng)，在近場(chǎng)掃描過(guò)程中需要始終保持探針和樣品的導(dǎo)電性;并且銀納米線易氧化，系統(tǒng)的測(cè)試條件十分苛刻.上述納米探針均采用主動(dòng)發(fā)光方式，即需要外部激光激發(fā)納米粒子或納米線形成倏逝場(chǎng)，為掃描系統(tǒng)提供檢測(cè)光源.并且為了實(shí)現(xiàn)探針與樣品表面物理場(chǎng)的相互作用[22，23]，需要嚴(yán)格控制待測(cè)樣品與探針之間的距離.

本文提出了一種基于硫化鎘(cadmium sulfide，CdS)納米線/錐形微光纖探針復(fù)合結(jié)構(gòu)的被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描成像系統(tǒng)，該方案使用顯微鏡自帶光源做照明，不需要復(fù)雜的探針激發(fā)光路，避免了近場(chǎng)檢測(cè)的激發(fā)光干擾;同時(shí)CdS 納米線通過(guò)對(duì)樣品表面反射光的強(qiáng)束縛能力提高了對(duì)其表面形貌的探測(cè)能力，而后收集的光信號(hào)通過(guò)倏逝場(chǎng)耦合進(jìn)錐形微光纖[24]，傳輸至遠(yuǎn)場(chǎng)進(jìn)行光電檢測(cè).相比于發(fā)光探針結(jié)構(gòu)，該光學(xué)探針采用被動(dòng)式檢測(cè)，可降低對(duì)探針-樣品間距的控制需求，并且顯著降低了探測(cè)系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)復(fù)雜度;相比于常規(guī)使用的近場(chǎng)掃描錐形光纖探針結(jié)構(gòu)，納米線針尖與樣品表面光場(chǎng)具有更強(qiáng)的相互作用，因此具有更高的檢測(cè)能力.

2 系統(tǒng)搭建與原理分析

半導(dǎo)體納米線/錐形微光纖探針的近場(chǎng)光學(xué)掃描成像系統(tǒng)的結(jié)構(gòu)如圖1(a)所示.待測(cè)樣品被置于計(jì)算機(jī)HC 通過(guò)位移控制器DMC 控制的三軸壓電納米位移平臺(tái)(PZT stage，PS3L40-080U-S，上海納動(dòng)納米)上，顯微鏡采用Nikon 的50 倍物鏡，CCD 相機(jī)為Nikon 的DS-Ri1，照明光源LS為L(zhǎng)HS-H100 P-2，其波長(zhǎng)范圍為500—750 nm，在600—670 nm 處光強(qiáng)最大.圖1(b)為圖1(a) 中虛線處放大圖，表示顯微鏡掃描部分.所用納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)由三維線性位移臺(tái)(M-462-XYZLH-M，Newport)夾持固定，探針尖端如圖1(c).其中CdS 納米線具有矩形的橫截面，其寬度和高度分別為350 nm 和65 nm.CdS 納米線與錐形微光纖(SMF-28，Corning)通過(guò)范德華力及靜電力穩(wěn)定地結(jié)合在一起[25]，用于收集樣品表面的光強(qiáng)變化，并通過(guò)單模光纖傳輸?shù)斤w瓦探測(cè)器(PD，PDF10A，Thorlabs)進(jìn)行光電轉(zhuǎn)換，經(jīng)過(guò)自制電放大器EM 后進(jìn)入示波器(OSC，DS11104，RIGOL)進(jìn)行檢測(cè).固定的探針與樣品之間呈夾角θ，避免出現(xiàn)位置抖動(dòng).該系統(tǒng)采用顯微鏡自帶的照明系統(tǒng)作為光源，不需要額外的外部激發(fā)光源，顯著降低了光學(xué)系統(tǒng)傳感和檢測(cè)的復(fù)雜度.在實(shí)驗(yàn)測(cè)量時(shí)，首先手動(dòng)粗調(diào)樣品的位置和角度，而后通過(guò)控制器控制位移臺(tái)，精確調(diào)整樣品至目標(biāo)位置.掃描過(guò)程中，根據(jù)需要設(shè)定掃描步長(zhǎng)和步數(shù)，確定掃描范圍，數(shù)據(jù)則經(jīng)過(guò)示波器采集并保存至上位機(jī)系統(tǒng)進(jìn)行分析和處理.

圖1 被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描成像系統(tǒng) (a) 系統(tǒng)原理圖;(b) 顯微照明—成像部分原理圖;(c) CdS 納米線/錐形微光纖探針.HC:主機(jī)，DMC:位移控制器，PZT:壓電位移臺(tái)，3D stage:3 維線性位移臺(tái)，LS:照明光源，PD:光電轉(zhuǎn)換器，EM:電放大器，OSC:示波器Fig.1.Passive near-field optical scanning imaging system:(a) Schematic diagram of the system;(b) schematic diagram of illumination-imaging part;(c) CdS nanowire/tapered microfiber structure.HC:host computer，DMC:displacement controller，PZT:piezo translation stage，LS:lighting source，3D stage:3D linear stage，PD:photodetector，EM:electrical amplifier，OSC:oscilloscope.

實(shí)驗(yàn)所用光源可被看做一組經(jīng)物鏡聚焦后具有不同振動(dòng)方向和相同光強(qiáng)度的偏振光，物鏡聚焦點(diǎn)處主要為縱向光場(chǎng)分布[26-28].忽略樣品的厚度折射率變化，可采用單層膜反射模型來(lái)描述反射場(chǎng):光從折射率為n0的空氣介質(zhì)以角度θ1入射到折射率為n1，厚度為h的樣品薄膜上，空氣—樣品界面的折射角為θ2，基底折射率為n2.由于實(shí)驗(yàn)所用光源的入射角度很小，該模型可近似為正入射，即θ1=θ2=0.因此無(wú)樣品覆蓋區(qū)的總反射系數(shù)可表示為[29]

而樣品覆蓋區(qū)的總反射系數(shù)為

仿真得到無(wú)樣品覆蓋區(qū)及樣品覆蓋區(qū)的反射率如圖2(a)所示，可見(jiàn)硅基底具有更高的光反射能力，圖2(b)為距樣品表面 300 nm 處水平面的光場(chǎng)分布，該時(shí)域有限差分法(finite difference time domainmethod，F(xiàn)DTD)仿真也驗(yàn)證了上述理論推導(dǎo).

樣品表面及其附近的光場(chǎng)對(duì)應(yīng)近場(chǎng)，而光纖探針通過(guò)收集這部分光場(chǎng)，并經(jīng)過(guò)實(shí)驗(yàn)光路耦合及傳輸，最終實(shí)現(xiàn)遠(yuǎn)場(chǎng)的信號(hào)接收與探測(cè)，如圖1(a).當(dāng)采用納米線/錐形微光纖探針對(duì)硅基上待測(cè)樣品的反射光場(chǎng)進(jìn)行測(cè)量時(shí)，納米尺度探針與樣品光場(chǎng)之間會(huì)產(chǎn)生電偶極矩p，其與樣品表面光場(chǎng)E的關(guān)系由探針的極化張量a表示為p=a·E.如圖1(b)，一般待收集的樣品表面光場(chǎng)分為縱向分量Ez和面內(nèi)分量Ei(其中i=x或y)，但由于遠(yuǎn)場(chǎng)信號(hào)僅有Es和Ep兩個(gè)分量，所以在實(shí)際應(yīng)用中a可由3×3 矩陣簡(jiǎn)化為 2×2 矩陣[28]，此時(shí)該被動(dòng)式掃描成像系統(tǒng)的近場(chǎng)和遠(yuǎn)場(chǎng)分量近似滿足關(guān)系:

由于探針針尖尺寸遠(yuǎn)小于光波長(zhǎng)且假定結(jié)構(gòu)是軸對(duì)稱的，則上述歸一化張量約為

被動(dòng)式近場(chǎng)探針對(duì)縱向偏振分量的響應(yīng)更加敏感，因此參數(shù)γazz/aii ＞1.結(jié)合(4)式和(5)式可知，此時(shí)近場(chǎng)的縱向分量復(fù)振幅正比于待測(cè)的遠(yuǎn)場(chǎng)的Ep分量，即通過(guò)檢測(cè)遠(yuǎn)場(chǎng)信號(hào)即可得到納米線/錐形微光纖探針?biāo)占臉悠方鼒?chǎng)信息.

我們還通過(guò)數(shù)值仿真驗(yàn)證了上述納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)的光場(chǎng)模型.FDTD 模擬的光源為波長(zhǎng)600 nm 的圓偏振光，探針由折射率為1.46的二氧化硅錐形光纖和折射率為2.52 的CdS 納米線組成，樣品是折射率為2.67 的硒化鎘(cadmium selenide，CdSe)納米帶，基底是折射率為3.95 的硅.待測(cè)樣品大小設(shè)置為4 μm×4 μm×1 μm.圖2(b)為距樣品表面 300 nm 處水平面的光場(chǎng)分布，中間為樣品放置位置.相比于樣品，反射率高的硅基底上方具有更強(qiáng)的光場(chǎng)強(qiáng)度.

圖2 納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)的光場(chǎng)模型 (a) 硅基底和硒化鎘-硅基底的反射率;(b) 距樣品表面 300 nm 處的水平面的光場(chǎng)分布;(c) 納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)倏逝場(chǎng)耦合(右側(cè)插圖為右側(cè)白色實(shí)線處納米線截面的TE 模光場(chǎng)分布，左側(cè)圓形插圖為左側(cè)實(shí)線處錐形微光纖探針截面光場(chǎng)分布)Fig.2.Optical field model of nanowire/tapered microfiber structure:(a) Reflectance of silicon substrate and cadmium selenide-silicon substrate;(b) horizontal optical field distribution at 300 nm above the sample surface;(c) nanowire/ tapered microfiber structure evanescent field coupling (The right inset is the TE mode optical field distribution of the nanowire cross section at the solid white line on the right，and the left circular inset is the optical field distribution of the tapered microfiber cross section at the solid line on the left).

由于探針?biāo)诠鈭?chǎng)為樣品表面的反射場(chǎng)，其收集效率應(yīng)為探針收集功率與反射場(chǎng)功率的比值.對(duì)于垂直入射的光源，仿真得到探針收集功率約占光源總功率的0.1%，樣品的能量反射率近似為21.5%，因此計(jì)算得到探針的收集效率約為4.65‰，相比于傳統(tǒng)的金屬鍍膜近場(chǎng)探針[21]，收集效率提高了一個(gè)數(shù)量級(jí).而在實(shí)際實(shí)驗(yàn)中，光源往往不是理想的垂直入射，此時(shí)探針?biāo)诘姆瓷鋱?chǎng)功率會(huì)隨入射角度變化而略有下降.對(duì)于20°入射的照明光源，樣品的能量反射率為18.9%，從而使得近場(chǎng)探針的收集功率同步下降.但由于探針收集效率為其收集功率與反射場(chǎng)功率的比值，結(jié)合(4)式和(5)式中系統(tǒng)近場(chǎng)的縱向分量復(fù)振幅與待測(cè)遠(yuǎn)場(chǎng)的Ep分量的正比例關(guān)系，系統(tǒng)的探針收集效率可近似為不變.

此外，還分析了光信號(hào)從納米線端部到錐形光纖的傳輸特性，根據(jù)AFM 測(cè)量結(jié)果，仿真所用CdS納米線寬度為350 nm，高度為65 nm.圖2(c)是仿真得到的光場(chǎng)分布圖，對(duì)于500—750 nm 波段的光源，其耦合系數(shù)隨入射波長(zhǎng)的增加而提高，又因?yàn)橄到y(tǒng)所用光源在600—670 nm 處光強(qiáng)最大，仿真采用最低的600 nm 波長(zhǎng)的光源進(jìn)行耦合模擬，其傳輸效率為74.47%.可見(jiàn)所制備探針可實(shí)現(xiàn)納米線和錐形光纖之間的高效耦合與信號(hào)傳輸，其耦合效率高于74.47%[25，30].光信號(hào)耦合進(jìn)錐形光纖之后即可通過(guò)光纖傳輸至遠(yuǎn)場(chǎng)進(jìn)行信號(hào)采集與處理.該部分為后續(xù)基于CdS 納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)的被動(dòng)式近場(chǎng)掃描成像實(shí)驗(yàn)提供了理論基礎(chǔ).

3 實(shí)驗(yàn)測(cè)量及結(jié)果分析

3.1 掃描步長(zhǎng)和探針-樣品間距的對(duì)近場(chǎng)成像質(zhì)量的影響分析

實(shí)驗(yàn)采用寬度為微米量級(jí)的CdSe 納米帶作為測(cè)量樣品，首先研究了掃描步長(zhǎng)以及探針-樣品間距對(duì)該近場(chǎng)掃描系統(tǒng)測(cè)量結(jié)果的影響.圖3(a)中分別設(shè)置掃描步長(zhǎng)從100 nm 降低至10 nm，掃描范圍固定為8 μm.結(jié)果顯示掃描步長(zhǎng)越小，邊界的細(xì)節(jié)特征越明顯.10 和20 nm 的掃描步長(zhǎng)均可體現(xiàn)樣品的邊界信息，為了兼顧掃描速度和精度，后續(xù)實(shí)驗(yàn)選取掃描步長(zhǎng)為20 nm.

圖3(b)展示了納米線/錐形微光纖探針-樣品間不同的間距對(duì)掃描結(jié)果的影響.在探針-樣品間距從900 nm 減小至130 nm 過(guò)程中，邊界的光強(qiáng)變化越來(lái)越明顯.間距過(guò)大時(shí)，樣品細(xì)節(jié)極易淹沒(méi)在背景噪聲中;間距過(guò)小時(shí)，探針與樣品易因范德華力和靜電力吸附在一起.同樣由于130 和230 nm間距條件下的掃描成像結(jié)果類似，為了兼顧檢測(cè)難度和精度，實(shí)驗(yàn)選取探針-樣品間距為230 nm.

圖3 掃描步長(zhǎng)和探針-樣品間距對(duì)系統(tǒng)成像質(zhì)量的影響 (a) 不同掃描步長(zhǎng)條件下的掃描結(jié)果;(b) 不同探針-樣品間距條件下的掃描結(jié)果Fig.3.Influence of scanning step length and probe-sample distance on the image quality:(a) Scan results under different scan steps;(b) scan results under different probe-sample distances.

3.2 光纖探針掃描成像結(jié)果與分析

實(shí)驗(yàn)選取了三個(gè)CdSe 納米帶樣品S1—S3.首先通過(guò)AFM 對(duì)其進(jìn)行掃描，成像結(jié)果如圖4，其中圖4(a)、圖4(c)和圖4(e)分別為不同樣品在光學(xué)顯微鏡下面的圖像;圖4(b)、圖4(d)和圖4(f)則分別對(duì)應(yīng)其虛線框部分的AFM 測(cè)量結(jié)果，測(cè)得樣品寬度分別為5.58 μm，2.61 μm 和2.76 μm.隨后將這三個(gè)樣品放在自制的被動(dòng)式近場(chǎng)探針掃描系統(tǒng)下進(jìn)行測(cè)量，分別利用錐形微光纖探針和納米線/錐形微光纖探針收集樣品表面的反射光強(qiáng)變化，結(jié)果如圖5 所示.由于半導(dǎo)體納米線折射率高于二氧化硅，通過(guò)納米線修飾的光場(chǎng)探針可實(shí)現(xiàn)更高精度的光強(qiáng)變化檢測(cè).

圖4 不同樣品的光學(xué)顯微圖和AFM 掃描形貌圖 (a)，(b) 分別為S1 的光學(xué)顯微圖和AFM 掃描形貌圖;(c)，(d)分別為S2 的光學(xué)顯微圖和AFM 掃描形貌圖;(e)，(f)分別為S3 的光學(xué)顯微圖和AFM 掃描形貌圖Fig.4.Optical microscope and AFM scanning morphology image of the three samples:(a)，(b) Optical microscope image and AFM topography of S1;(c)，(d) optical microscope image and AFM topography of S2;(e)，(f) optical microscope image and AFM topography of S3.

實(shí)驗(yàn)所用的錐形光纖探針由單模光纖熔融拉錐制成，尖端尺寸為百納米量級(jí)，與樣品的夾角θ為23°.實(shí)驗(yàn)設(shè)定CdS 納米線伸出光纖探針長(zhǎng)度約為10 μm，如圖1(c)所示.圖5(a)、圖5(d)和圖5(g)分別為該納米線/錐形微光纖探針對(duì)樣品的掃描成像圖;圖5(b)、圖5(e)和圖5(h)為其對(duì)應(yīng)的樣品寬度測(cè)量結(jié)果;圖5(c)、圖5(f)和圖5(i)為錐形光纖探針的樣品寬度測(cè)量結(jié)果.由于錐形光纖探針測(cè)得光強(qiáng)的絕對(duì)變化量太小，為了清晰地顯示邊界，對(duì)光強(qiáng)度數(shù)據(jù)均做了歸一化處理，寬度測(cè)量結(jié)果列于表1.

表1 CdS 納米線/錐形微光纖探針與傳統(tǒng)錐形光纖探針測(cè)量結(jié)果對(duì)比Table 1.Comparison of measurement results between CdS nanowire/tapered microfiber probe and traditional tapered microfiber probe.

圖5 夾角θ=23°時(shí)，納米線/錐形微光纖探針與傳統(tǒng)錐形光纖探針對(duì)S1—S3 樣品的寬度測(cè)量值 (a)，(d)，(g) 分別為納米線/錐形微光纖探針對(duì)S1—S3 樣品掃描的成像圖;(b)，(e)，(h)分別為對(duì)應(yīng)樣品寬度的歸一化測(cè)量結(jié)果;(c)，(f)，(i)同樣條件下，錐形光纖探針對(duì)S1—S3 樣品寬度的歸一化測(cè)量結(jié)果Fig.5.The width measurement results of S1—S3 samples with the nanowire/tapered microfiber probe and traditional tapered microfiber probe at θ=23°:(a)，(d)，(g) Imaging results of the samples S1—S3 scanned by the nanowire/tapered microfiber probe;(b)，(e)，(h) measurement results of the width of the samples S1—S3 by the nanowire/tapered microfiber probe;(c)，(f)，(i) measurement results of the width of the samples S1—S3 by tapered microfiber probe.

實(shí)驗(yàn)采用AFM 的測(cè)量結(jié)果作為標(biāo)準(zhǔn)，同樣采用23°夾角的收集方向，當(dāng)收集端為錐形微光纖探針時(shí)，測(cè)量誤差為17.40%—23.75%，最大誤差值為1.05 μm;當(dāng)收集端為CdS 納米線/錐形微光纖探針時(shí)，測(cè)量誤差降低為4.71%—7.28%，最大誤差值為0.39 μm，測(cè)量精度提高了約3 倍.該掃描測(cè)量誤差主要來(lái)自于基底平臺(tái)的水平度誤差、納米線的放置角度誤差，和納米線懸臂抖動(dòng)等機(jī)械誤差引起的探針與樣品表面光場(chǎng)的相互作用改變，以及環(huán)境背景光噪聲等引起的檢測(cè)誤差.相比于單獨(dú)使用錐形光纖探針，被動(dòng)式CdS 納米線/錐形微光纖探針對(duì)光場(chǎng)的強(qiáng)約束力可有效地提高其近場(chǎng)掃描成像系統(tǒng)的檢測(cè)精度.通過(guò)進(jìn)一步地控制樣品與探針的位置以及反射光場(chǎng)的穩(wěn)定度，可有效地提高探針收集光強(qiáng)信號(hào)的信噪比，最終提高被動(dòng)掃描成像系統(tǒng)的樣品成像質(zhì)量.

此外，實(shí)驗(yàn)還研究了CdS 納米線/錐形光纖探針和樣品的夾角θ對(duì)掃描成像結(jié)果的影響.當(dāng)收集端探針與樣品的夾角增加為38°時(shí)，CdS 納米線/錐形微光纖探針系統(tǒng)的測(cè)量誤差急劇升高，甚至達(dá)到了42.75%;而僅用錐形光纖探針已難以得到準(zhǔn)確的測(cè)量數(shù)值.在整個(gè)實(shí)驗(yàn)過(guò)程中，納米線/錐形微光纖探針的檢測(cè)精度總是高于傳統(tǒng)的錐形光纖探針.

4 結(jié)論

本文提出了一種基于CdS 納米線/錐形微光纖探針結(jié)構(gòu)的被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描成像系統(tǒng)，該系統(tǒng)不需要激光激發(fā)等復(fù)雜光路，僅采用顯微鏡自身光源聚焦照亮樣品，通過(guò)樣品表面反射光強(qiáng)隨樣品表面起伏及突變邊界的改變，對(duì)樣品進(jìn)行形貌掃描成像.CdS 納米線的高折射率，提高了探針對(duì)待測(cè)光場(chǎng)的束縛能力，實(shí)現(xiàn)了4.65‰的理論探針收集效率，相比于傳統(tǒng)的金屬鍍膜近場(chǎng)探針收集效率提高了一個(gè)數(shù)量級(jí).最終通過(guò)光強(qiáng)變化實(shí)現(xiàn)對(duì)目標(biāo)樣品的掃描成像，測(cè)量誤差降低為4.71%—7.28%.該方案相比于納米發(fā)光探針?lè)桨?，降低了探針的制備難度和系統(tǒng)整體檢測(cè)結(jié)構(gòu)的復(fù)雜性;相比傳統(tǒng)的錐形光纖探針?lè)桨?，掃描成像精度提高了約3 倍.此外，實(shí)驗(yàn)結(jié)果還表明，該被動(dòng)式掃描探針與樣品夾角θ的增加會(huì)降低系統(tǒng)的成像精度，但是納米線/錐形微光纖探針的檢測(cè)精度總是高于傳統(tǒng)錐形光纖探針.此外，實(shí)驗(yàn)方案中較大的顯微聚焦照明區(qū)域也避免了光斑面積對(duì)成像范圍的限制，其成像范圍僅由納米位移臺(tái)的行程決定.該被動(dòng)式近場(chǎng)光學(xué)掃描方案的系統(tǒng)結(jié)構(gòu)更加簡(jiǎn)潔，操作也更簡(jiǎn)單，為以后的近場(chǎng)光學(xué)掃描顯微系統(tǒng)的改進(jìn)提供了新思路.