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    帶有一般非線性項的分數(shù)階薛定諤方程基態(tài)解的存在性

    2022-01-21 04:24:38何毅陳夢若楊占英
    關(guān)鍵詞:定義

    何毅,陳夢若,楊占英

    (中南民族大學(xué) 數(shù)學(xué)與統(tǒng)計學(xué)學(xué)院,武漢 430074)

    1 相關(guān)介紹

    考慮以下分數(shù)階薛定諤方程:

    其中m>0,N>2s,(-Δ)s,s∈(0,1)是分數(shù)階拉普拉斯算子,f:R→R是連續(xù)函數(shù).為了找到正解,假設(shè)當(dāng)t<0時,f(t)=0.此外,需要以下條件:

    注意到,對于s=1的情形,條件(f1)-(f3)最早是由文獻[1]引入的.這些假設(shè)可以看作是由著名的Berestycki-Lions型條件[2-3]到具有臨界增長的分數(shù)階薛定諤方程的推廣.

    方程(1)是許多物理現(xiàn)象的模型,例如相變、守恒定律,特別是分數(shù)階量子力學(xué)等[4].方程(1)由文獻[5-6]提出,是經(jīng)典非線性薛定諤方程s=1的推廣,其中量子路徑的布朗運動被Levy擴散過程替代.更多的物理背景參考文獻[7].

    近年來,分數(shù)階薛定諤方程的研究吸引了眾多數(shù)學(xué)家的廣泛關(guān)注.文獻[8-10]研究了分數(shù)階薛定諤方程的自由邊界問題,得到了一些正則性估計.文獻[11-12]研究了全空間中分數(shù)階薛定諤方程解的存在性、唯一性、對稱性、正則性、極大值原理和定性性質(zhì).

    注意到在條件(f1)~(f3)下,沒有關(guān)于分數(shù)階薛定諤方程正基態(tài)解存在性的結(jié)果.

    為了處理非局部問題(1),本文利用文獻[13]的延拓方法研究相應(yīng)的延拓問題:

    對應(yīng)的泛函為:

    受文獻[14]的啟發(fā),將一般極小極大原理(文獻[15]的定理2.8)應(yīng)用于復(fù)合泛函:

    構(gòu)造有界的(PS)cm序列且當(dāng)n→∞時,有Pm(ωn)→0,其中cm是泛函Im的山路值,并且Pm(ω)=0是方程(2)的Pohozaev恒等式.運用標(biāo)準(zhǔn)的集中緊的討論,得到方程(2)基態(tài)解的存在性.

    2 預(yù)備知識

    分數(shù)階Sobolev空間Hs(RN)定義為:

    對于N>2s,從文獻[17]的引理1可以知道:對于連續(xù)地嵌入到Lp(RN)中.

    算子(-Δ)s(00}中通過Dirichlet-Neumann映射將方程(1)轉(zhuǎn)化為一個局部問題.對于u∈Ds(RN),問題

    的解ω∈X()稱為u的s-調(diào)和擴張,記為ω=Es(u).s-調(diào)和擴張和分數(shù)階拉普拉斯算子關(guān)于Poisson核有明確的表達式:

    定 義Xs(RN+1+)是關(guān) 于 范 數(shù)的完備化空間.由文獻[19]知,映射Es(?)是Ds(RN)和Xs()之間的等距映射,即對ω=Es(u),有:

    另一方面,對于函數(shù)ω∈Xs(),將它在RN×{0}上 的跡記 為u(x):=Tr(ω)=ω(x,0),并 且跡算 子滿足:

    以下的引理1源引自文獻[19]定理2.1.

    引理1對任意的ω∈Xs(),有成立,其中u:=Tr(ω).最 佳 常 數(shù) 取 精 確 值S(s,N)=,并且對于δ>0和ωδ=Es(uδ),當(dāng)uδ(x)=δ(N-2s)2(|x|2+δ2)-(N-2s)2時,S(s,N)可以達到.

    3 主要結(jié)果及其證明

    由文獻[20-21]可知,如果ω∈X1,s()是方程(2)的弱解,則下面的Pohozaev恒等式成立:

    本文的主要結(jié)果是:

    定理1假設(shè)非線性函數(shù)f滿足條件(f1)-(f3).如果或者2s0,方程(1)有正的基態(tài)解.此外,對于充分大的λ>0,如果2s

    在證明定理1之前,先給出幾個引理:

    引理2Im具有山路定理的幾何結(jié)構(gòu),即:

    (i)存在ρ0,α0>0,使得對所有的

    (ii)存在ω0∈X1,s(),使得Im(ω0)<0.

    證明(i)由條件(f1)和(f2)可知,對?δ>0,?Cδ>0,使得:

    在(3)式 中 取δ=m4,從 引 理1中 得 到:然后令ρ0,α0>0充分小,(i)成立;

    (ii)對R>0,T>0,定義:

    因此定義Im的山路值為:

    其中:

    由引理2的(i),得到cm>0.此外,記:

    {0}是方程(2)的非平凡解}.

    接下來,將為能量值趨于cm的泛函Im構(gòu)造(PS)序列,使其滿足當(dāng)n→∞時,Pm(ωn)→0.

    命題1存在中的序列使得當(dāng)n→∞時,

    證明定義映射以及(x,y)∈對任意泛函Im° Φ為:

    其中:

    在文獻[15]定理2.8中設(shè)ε=εn:=1/n2,δ=δn:=1/n,則可知(7)式、(8)式是文獻[15]定理2.8(a)和(c)的直接結(jié)論.由(4)式和(5)式,對于ε=εn:=1/n2,存在γn∈Γm,使得:

    對任意的(h,ω)∈R×X1,s(),有:(Im° Φ)′(θn,vn),(h,ω)=

    在(10)式中取h=1,ω=0,有:

    對任意v∈X1,s(),設(shè)(10)式中的ω(x,y)=v(eθnx,eθny),h=0,由(9)式得到:

    在(7)式、(11)式和(12)式中令ωn:=Φ(θn,vn),得到(6)式.

    引理3在X1,s()中,滿足(6)式的任意序列是有界的.

    證 明由(6)式,有:cm+ο(1)=Im(ωn)-因此可以得到的上界,又由引理1,可知{ωn(x,0)}在中有界,由(3)式和(6)式可知:

    對于山路值cm,有以下估計:

    引理4如果或者2s0,cm<此 外,如 果2s0,能得到相同的結(jié)論.

    證明設(shè)φ0∈C∞(R+)滿足:

    且在引理1中,ωδ表示uδ的s-調(diào)和擴張,記:

    由文獻[22-23]可知:

    且對任意p∈[2,2*s),

    由條件(f3):

    由(13)式和(14)式知,對于充分小的δ>0,gδ(t)有唯一的臨界點tδ>0,這個臨界點對應(yīng)于其最大值點.因此,由g′δ(t)=0得到:

    由(13)式和(14)式知:

    因此可以得到:

    由(15)式和(16)式,有:

    接下來,區(qū)分以下情況:

    (i)如果N>4s,則q>2>N(N-2s),由(14)式和(17)式,得到:

    由(2N-(N-2s)q)/2<2s<(N-2s),令δ>0充分小,得出了結(jié)論.

    (ii)如果

    N=4s,則q>2=N(N-2s),由(14)式和(17)式,得到:

    由于4s-sq<2s,令δ>0充分小,得出了結(jié)論.

    (iii)如果2s

    如果4s(N-2s)(2N-(N-2s)q)/2,令δ>0充分小,得出了結(jié)論.如果N/(N-2s)(2N-(q+2)(N-2s))/2>0,當(dāng)δ>0充分小時,仍可得出結(jié)論.

    (iv)如 果2s

    由 于(N-2s)2s-(N/2),令δ>0充分小,可以得出結(jié)論.

    (v)如果2s

    選取λ=δ-θ且θ>(q-2)(N-2s)2,令δ>0充分小,可以得出結(jié)論.

    引理5存在序列以及R>0,β>0,使得在(6)式中已經(jīng)給出.

    證明假設(shè)引理結(jié)論不成立,根據(jù)文獻[4]的引理2.2,可以得出:

    當(dāng)n→∞時,對2

    設(shè)l≥0,使得:

    由引理1可知:

    讓上式中的n→∞,得到l≥(ksS(s,N))N(2s),又由,這與引理4相矛盾.

    定理1的證明設(shè)是(6)式中給出的序列,記是引理5中給出的序列.由引理3和引理5可知,存在的子序列,仍記為它本身,以及存在使得:

    并且?滿足方程(2).因此:

    由于:

    存 在 充 分 大 的T0>0,使 得Im((T0))<0,并 且Im((t))在t=1處達到嚴(yán)格的全局最大值.由cm的定義知:Im()≥cm.由于是任意的,可知bm≥cm.因 此 從(21)式 得 出 結(jié) 論:Im(?)=cm=bm并 且(?)=0.如文獻[24]命題4.1.1那樣討論,可以得出?∈L∞(RN).由于?是非負的,并且是非平凡的,f是連續(xù)的,應(yīng)用文獻[11]引理4.9的Harnack不等式,可以得出?是正的,因此,u(x):=?(x,0)是方程(1)的正基態(tài)解.

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