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    甲烷層流和湍流預混火焰OH*和CH*的化學發(fā)光特性

    2020-05-07 09:07:56譚建國高政旺
    光譜學與光譜分析 2020年4期
    關鍵詞:層流化學發(fā)光湍流

    劉 瑤,譚建國,高政旺

    國防科技大學空天科學學院,湖南 長沙 410073

    引 言

    燃燒中的化學發(fā)光,是指受化學反應激發(fā)而產(chǎn)生的激發(fā)態(tài)自由基,向基態(tài)躍遷時輻射出特定頻率光子的現(xiàn)象。 在甲烷火焰中,激發(fā)態(tài)自由基主要輻射波長為308 nm(OH*)和431 nm(CH*)。 OH*的形成主要有R1—R3三條途徑,Gaydon等[1]提出碳氫火焰中R1是產(chǎn)生OH*的主要化學途徑; 氫氣火焰中OH*的產(chǎn)生途徑則主要為三體碰撞反應R2[2]。 何磊等[3]發(fā)現(xiàn),OH*在甲烷擴散火焰中有兩個分布區(qū),分別由R1和R2產(chǎn)生,且氧化劑中O2含量低時(如空氣),R1是主要途徑; 含量高時,R2起主導作用。 另外,火焰溫度高于2 800 K時,熱激發(fā)反應R3成為主導途徑[4]。 對于CH*,R4一般被認為是主導反應[5-6]。 Elsamra等[7]研究表明,在貧燃的高溫火焰中,R5的貢獻更大,并一定程度上抑制了R4反應的進行。 在CH*的生成中熱激發(fā)途徑R6也同樣存在[8]。

    CH+O2→CO+OH*

    R1

    H+O+M→OH*+M

    R2

    OH+M→OH*+M

    R3

    C2H+O→CO+CH*

    R4

    C2H+O2→CO2+CH*

    R5

    CH+M→CH*+M

    R6

    當量比φ是燃燒過程中的重要參數(shù),在預混火焰中利用OH*和CH*的峰值比來對其進行表征已有了不少研究[9-10],Hardalupas等的工作[11-12]尤為突出,他們通過不同機理的數(shù)值模擬表明OH*和CH*的濃度比φ與始終保持單調關系。 但是,大部分研究都是圍繞層流火焰來進行,且未研究速度的影響,關于湍流火焰中化學發(fā)光特性的研究還相對較少。

    以甲烷/空氣射流預混火焰為研究對象,分析了不同射流速度(u)時,火焰分別處于層流和湍流狀態(tài)時OH*和CH*的化學發(fā)光特性,考察了對二者輻射分布的影響,得到了火焰流動狀態(tài)的判斷依據(jù),提出了考慮利用u的化學發(fā)光定量表征φ的關系式,為后續(xù)湍流火焰的化學發(fā)光研究提供有效的參考。

    1 實驗部分

    1.1 燃燒系統(tǒng)和實驗工況

    設計的伴燃射流燃燒器如圖1所示,主要由內預混腔、外預混腔、中心射流噴嘴、平面伴燃爐盤、穩(wěn)流阻火隔板及其他零配件構成。 為防止冷空氣的摻混,在射流噴嘴周圍布置多孔平面爐盤,產(chǎn)生穩(wěn)定的平面火焰構造高溫區(qū)域,以維持射流火焰的穩(wěn)定燃燒。 射流噴嘴出口直徑為1.5 mm,入口直徑為4 mm,且出口平面比平面爐盤高1 mm,以減小伴燃火焰對中心火焰的影響。 內外預混腔高度分別為170和150 mm,整體尺寸較大,可以使燃料與氧化劑充分混合,同時保證預混燃氣的充足供應。

    實驗以甲烷為燃料,空氣為氧化劑,組成兩組預混氣分別通入內、外預混腔,流經(jīng)穩(wěn)流阻火隔板消除不均勻性后,再分別通向射流噴嘴和平面爐盤,點火后即形成中心射流火焰和伴燃平面火焰。 為盡可能減少影響,伴燃平面火焰條件保持不變,出口速度為0.1 m·s-1,當量比φ為0.9。 射流火焰包括層流和湍流兩種狀態(tài),考察φ和Re對化學發(fā)光的影響,典型實驗工況如表1所示,SLM代表標況下的L·min-1。 甲烷臨界Re在3 000左右[13],認為工況1—8為層流,工況9—16為湍流狀態(tài)。φ和射流雷諾數(shù)Re分別由式(1)和式(2)得到

    (1)

    式中,(A/F)s為化學當量空燃比,A/F為實際空燃比,VCH4為甲烷體積流量,Vair為空氣體積流量。

    (2)

    式中,ρ為預混氣密度,d為射流噴嘴出口直徑,μ為動力粘度。

    圖1 伴燃射流燃燒器示意圖

    1.2 化學發(fā)光測量

    獲取火焰化學發(fā)光的測量系統(tǒng),主要由兩臺ICCD相機、鏡頭、濾波片、計算機和相應控制裝置組成,如圖2。 實驗時,兩臺ICCD相機對稱放置,分別對OH*和CH*進行拍攝,曝光時間設定為2 ms,增益值為800。 對于OH*,在紫外鏡頭前加裝中心波長為310nm的濾波片(Edmund Optics,型號34980); 對于CH*,加裝中心波長為430 nm的濾波片(Edmund Optics,型號65198)。 圖像分辨率為2 060×2 056,像素點大小為54.3 μm。

    表1 實驗工況

    拍攝時,先點燃平面火焰采集背景圖像,再點燃中心火焰獲得完整圖像,而后減去背景并進行中值濾波處理,即可消除伴燃火焰的影響,得到中心射流火焰的化學發(fā)光圖像。 對每種工況拍攝100幅圖像,利用Matlab對其灰度值取平均值,以得到時均的火焰形態(tài)進行分析。

    圖2 化學發(fā)光測量系統(tǒng)

    2 結果和討論

    2.1 OH*和CH*的分布特征

    通過檢測火焰中自由基的輻射區(qū)域,可以確定化學反應區(qū)的位置,進而對火焰結構進行表征。 圖3(a)和(b)分別為工況4和工況12時,OH*和CH*的化學發(fā)光圖像。 層流時,OH*的整體分布要明顯高于CH*,核心反應區(qū)集中于火焰下游,峰值位置接近于火焰高度; CH*則主要分布于火焰的中下游,峰值大于OH*,且核心反應區(qū)域也明顯大于OH*。 湍流時,由于混合的增強,二者高度都有明顯增長,但差距明顯縮小,分布趨向于近似。

    為便于后續(xù)分析,定義軸向峰值P、峰值位置yp、分布高度h和強反應區(qū)占比s四個參數(shù)。 如圖3所示,y表示火焰軸向高度,I為發(fā)光強度,白色實線為沿火焰軸向的OH*的歸一化發(fā)光強度分布,yp即峰值所在的高度,如式(3),其中index代表取相應的坐標值。 由于在P前后曲線分別單調變化,定義軸向強度沿高度下降為20%P時的位置(圖中紅點)為h,如式(4)所示,max表示取最大值。 定義s為光強較高的區(qū)域占整個發(fā)光區(qū)的比值,如式(5),n1為大于80%P的像素點數(shù),n2為大于20%P的像素點數(shù)。

    yp=index(P)

    (3)

    h=max(index(0.2P))

    (4)

    s=n1/n2

    (5)

    圖3 OH*(Ⅰ)和CH*(Ⅱ)分布,yp和h定義示意圖

    2.2 層流和湍流狀態(tài)下的不同特性

    為較全面地討論湍流對OH*和CH*輻射特性的影響,對不同u時h,yp,s,P隨φ的變化進行了研究(工況1—工況16),如圖4所示,其中實線代表層流時的變化,虛線代表湍流。

    圖4 不同u時OH*和CH*的h (a),yp (b),s (c),P (d)隨φ的變化

    圖4(a)展示了不同u時OH*和CH*的h隨φ的變化。 同一流速下的OH*和CH*的h均隨φ增加而增大; 且CH*始終小于OH*。 需要指出,層流和湍流狀態(tài)時,h的增長趨勢明顯不同,湍流時相對平緩,且OH*和CH*的分布趨于一致,這與圖3的結論一致。 分析認為是湍流大大增強了流動的混合,φ對h的影響被削弱。

    yp反映主導反應的位置所在,其隨φ的變化如圖4(b)所示。 總體而言,yp與h的變化趨勢相同: 不同流速時,均隨φ增大,且湍流時較為平緩。 這反映出熱激發(fā)途徑R3和R6沒有產(chǎn)生明顯影響,OH*和CH*的主導生成反應未發(fā)生改變。

    由圖4(c)可以看出,層流時s隨φ呈下降趨勢,湍流時則呈上升趨勢,在CH*的變化中體現(xiàn)得尤為明顯。 有趣的是,貧燃狀態(tài)下,無論是OH*還是CH*,層流時的s都遠大于湍流,富燃時則正好相反。 這表明,湍流和燃燒的相互作用使得火焰鋒褶皺、拓寬,從而增大了接觸面積和混合程度,對貧燃燃燒反應起抑制作用,而富燃時更多外界空氣的卷入則使得反應增強。

    同樣湍流對軸向峰值P的變化也有很大影響。 如圖4(d)所示,層流時,OH*和CH*的P都是先增長后降低,不同之處在于OH*的轉折點為φ=0.8,而CH*為φ=1.0; 而湍流時,P隨φ單調遞增,CH*的變化尤為顯著。 可以認為P隨φ先增大后減小時火焰為層流,單調遞增時火焰為湍流。

    如前文所述,雖然化學發(fā)光對當量比的表征已屢見不鮮,但大多數(shù)研究對不同的u需要分別提出相應的擬合關系式。 圖5展示了不同u時OH*和CH*的峰值比POH*/PCH*隨φ變化的擬合結果,四條曲線的變化趨勢一致,傾斜程度與u相關; 且不同流速下的變化曲線交于(0.766, 0.929)這一點。 以u和φ為自變量,以測得的POH*/PCH*為因變量,以(0.766, 0.929)為固定點,利用非線性最小二乘法得到了相關系數(shù)R2=0.98的關系式

    POH*/PCH*=0.929exp[(φ-0.766)(0.049 7u-3.68)]

    (6)

    將φ和u代入,利用此式計算的峰值比與測量結果的誤差不超過10%。 基于式(6),可以在u已知時,利用化學發(fā)光結果預測φ; 同理,已知φ時也可以對u進行預測。

    圖5 不同u時POH*/PCH*隨φ的變化

    3 結 論

    以甲烷/空氣射流預混火焰為研究對象,重點考察了層流和湍流狀態(tài)下OH*和CH*化學發(fā)光的不同特性,對u和φ的影響進行了討論。 結果表明:

    (1)湍流對混合的增強影響了OH*和CH*的分布形態(tài): 層流時,OH*的整體分布明顯高于CH*,核心反應區(qū)集中于火焰下游,yp高于CH*; CH*則主要分布于火焰的中下游,P大于OH*。 湍流時二者的h,yp,核心反應區(qū)都比較接近。

    (2)湍流的作用削弱了φ的影響,隨φ增大,不同u時OH*和CH*的h和yp都單調遞增,但湍流的增長趨勢要比層流的平緩得多。yp與h的同步變化一定程度上體現(xiàn)OH*和CH*的主導生成反應保持不變,即未受熱激發(fā)途徑影響。

    (3)湍流對貧燃時的燃燒反應起抑制作用,在富燃時起促進作用: 層流和湍流時的s隨φ的變化趨勢完全不同,隨φ增大,層流時CH*的s從0.15降到0.05以下,湍流時則由0.05升到0.1。

    (4)峰值P的變化可以用來判斷火焰的流動狀態(tài):P隨φ的增大先增后減,火焰為層流狀態(tài); 單調遞增時則可認為是湍流狀態(tài)。

    (5)得到了不同u時利用OH*和CH*峰值比來表征φ的統(tǒng)一關系式。 可以利用已知的u和POH*/PCH*預測φ,也可以利用φ和POH*/PCH*來判斷u。 但此關系式僅限于本研究的實驗工況范圍,是否具有普適性還需進一步研究。

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