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    斜程傳輸下光通信的光強(qiáng)分析與研究

    2019-11-11 13:14張忠玉
    電腦知識(shí)與技術(shù) 2019年27期
    關(guān)鍵詞:吸收光通信湍流

    張忠玉

    摘要:數(shù)據(jù)信息全球化的發(fā)展態(tài)勢(shì)使得人們對(duì)星地間數(shù)據(jù)通信提出了更高要求,光通信憑借著大容量、高速率的優(yōu)點(diǎn)被廣泛研究。本文主要研究了斜程空間光通信的傳輸情況,并仿真分析了10.6um激光在三種不同仰角下傳輸40km后的光強(qiáng)情況。

    關(guān)鍵詞:光通信;吸收;散射;湍流

    中圖分類號(hào):TP311? ? 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A

    文章編號(hào):1009-3044(2019)27-0040-03

    1引言

    21世紀(jì)數(shù)據(jù)化信息流交互飛速膨脹,人們對(duì)星地之間數(shù)據(jù)交互的要求也越來越高。激光通信憑借著大容量、高速率等通信優(yōu)點(diǎn)被人們所關(guān)注,并且逐步應(yīng)用于衛(wèi)星網(wǎng)絡(luò)。

    2斜程傳輸時(shí)折射率及損耗問題

    激光在星地間進(jìn)行斜程傳輸時(shí),由于大氣的折射率隨高度不斷變化,因此難以測(cè)量其在不同距離處的能量值或能量密度值。 當(dāng)在地面上傳播時(shí),我們可以將大氣折射率的值近似地面,并且認(rèn)為折射率基本保持不變,此狀態(tài)下能量值或能量密度值易于測(cè)量。因此,為了使地空間光通信的傳輸測(cè)量簡(jiǎn)單化,可以將斜程傳輸中的技術(shù)指標(biāo)轉(zhuǎn)換為特定大氣條件下地面?zhèn)鞑サ募夹g(shù)指標(biāo)。

    2.1 大氣透射率

    大氣透射率是影響光傳輸能量的一個(gè)重要指標(biāo)。光在空間傳輸時(shí),其能量損失主要分為大氣吸收和大氣散射兩個(gè)部分。

    設(shè)在設(shè)距離r處,窄線寬輻射光的光強(qiáng)為I(r),其在大氣中傳輸dr距離后,光強(qiáng)比原來衰減dI(r),那么在不考慮出現(xiàn)非線性效應(yīng)的情況下,光的衰減量可表示為:

    式中,σ(r)為距離r處的大氣消光系數(shù)其單位為km-1。

    設(shè)在r=0處,I(0)=I0,r=R處I(r)=I(R),那么大氣透射率ξ(R)的表達(dá)式為:

    這個(gè)公式也就是公認(rèn)的Beer定律。

    當(dāng)光在純凈相對(duì)清潔的大氣中傳輸時(shí),大氣消光系數(shù)σ(r)可以表述為大氣分子消光系數(shù)σm(r)和大氣氣溶膠消光系數(shù)σa(r)兩者想加之和:

    其中大氣分子的消光系數(shù)σm(r)和氣溶膠的消光系數(shù)σa(r),可以用以下公式表示:

    其中σam(r)代表為大氣分子的吸收系數(shù),σdm(r)代表為大氣分子的散射系數(shù);σaa(r)代表為大氣氣溶膠粒子的吸收系數(shù),σda(r)代表為大氣氣溶膠粒子的散射系數(shù);

    H2O、CO2和O3等氣體分子在大氣中具有較強(qiáng)的光吸收能力,是影響大氣分子吸收衰減的主要原因。大氣密度的大小是改變大氣分子散射特性重要因素。根據(jù)瑞利散射理論可以計(jì)算得出:對(duì)于大氣中的氣溶膠粒子,其吸收系數(shù)和散射系數(shù)主要與波長(zhǎng)、尺寸分布、復(fù)折射率有關(guān)。對(duì)于波長(zhǎng)在可見光和近紅外光范圍內(nèi)的光束,其瑞利散射的作用要遠(yuǎn)大于分子的吸收作用。對(duì)于波長(zhǎng)大于1um的光束,其入射波長(zhǎng)接近或小于粒子尺寸,散射形式變?yōu)槊资仙⑸洹_@樣散射后的光強(qiáng)分布并不均勻,且主要集中在沿入射光入射的前進(jìn)方向。

    2.2 斜程傳輸時(shí)大氣光譜的透射率

    單色輻射光在沿著不均勻(折射率變化)的光程中傳輸時(shí),其透射率由下式計(jì)算:

    大氣氣溶膠濃度的空間分布是不均勻的,這種情況在低空比較嚴(yán)重。但當(dāng)光在距離水平面0.8km以上高度傳輸時(shí),由于氣溶膠粒子的擴(kuò)散運(yùn)動(dòng)和混合運(yùn)動(dòng),其濃度分布趨于均勻。氣溶膠粒子濃度與水平高度的具體關(guān)系可以表達(dá)為:

    表達(dá)式中NH(H)是高度為H處氣溶膠粒子的密度,NG(0)是為近地面處氣溶膠粒子的密度,H0是氣溶膠粒子的標(biāo)高,其數(shù)值的大小通常由地面能見度決定。

    假設(shè)氣溶膠粒子尺寸大小分布相對(duì)均勻、變化較小,那么氣溶膠粒子的消光系數(shù)與水平高度的關(guān)系可以表達(dá)為:

    經(jīng)過上面幾個(gè)式子推導(dǎo),光在傾斜傳輸時(shí)其大氣透射率公式與高度的關(guān)系可以表達(dá)為:

    上式中,H。為氣溶膠標(biāo)高;[δ]代表傳輸距離為L(zhǎng)s(對(duì)應(yīng)水平高度為H)時(shí)的大氣透射率;[δG]代表光沿水平路徑上傳輸距離Ls時(shí)的大氣透射率;為激光在傾斜方向上傳輸距離Ls、高度時(shí)的大氣透射率; [δG]為激光在地面水平方向上傳輸距離Ls時(shí)的大氣透射率。

    2.3 不同仰角方向傳輸相對(duì)等效光強(qiáng)計(jì)算

    假設(shè)[δ]為激光在地面水平方向上傳輸距離Ls時(shí)的大氣透射率,使[δ]=[δ],則有:

    通過此式可以將激光在不同傾斜角方向上的傳輸,折算到地面水平方向上的傳輸。

    用n表示兩者之間折算關(guān)系,則由上式可推出:

    由此公式可以計(jì)算到能量衰減相同時(shí),光在水平上傳輸和傾斜角傳輸時(shí)的關(guān)系,通過此公式可明顯看出兩者間的比例只與高度有關(guān)。

    3大氣湍流對(duì)斜程傳輸光強(qiáng)分布的影響

    溫度波動(dòng)引起的大氣湍流會(huì)導(dǎo)致大氣折射率的起伏,用[n(r,t)]表示大氣折射率其在三維坐標(biāo)系中位置[r]處[t]時(shí)刻的折射率可表示為:

    其中[n0?1]代表折射率的均值,[n1(r,t)]是[n(r,t)]關(guān)于其均值的隨機(jī)偏移量,有[n1(r,t)=0]。大氣折射率[n(r,t)]的起伏(忽略時(shí)間因素)與其所在處的溫度和壓力波動(dòng)有關(guān)。大氣折射率起伏可以表示為:

    其中[λ]為光波波長(zhǎng),[P]為大氣壓強(qiáng),單位是mb,[T]為大氣溫度,單位是K。折射率波動(dòng)通常是由于大氣中溫度的波動(dòng)引起,而大氣壓強(qiáng)的影響一般忽略不計(jì)。由于[n1(r)=0],[n(r)]的協(xié)方差函數(shù)可表示為:

    如果折射率波動(dòng)的隨機(jī)場(chǎng)是統(tǒng)計(jì)均勻、各向同性的,則上式可以表示為標(biāo)量距離[r=r2-r1]的函數(shù)。因此,[r]的結(jié)構(gòu)函數(shù)可以表示為:

    其中[C2n] 為折射率波動(dòng)的衡量值,被稱為折射率結(jié)構(gòu)參數(shù),是衡量大氣湍流強(qiáng)度的重要參數(shù),單位為[m-23]。[C2n]的值在[10-17m-23]及以下則被認(rèn)為是弱湍流,高于[10-13m-23]為強(qiáng)湍流,介于兩者之間的為中等湍流。

    一般假設(shè)[C2n]在固定的傳輸距離和離地高度下在短時(shí)間內(nèi)是一個(gè)常數(shù)。對(duì)于垂直鏈路或者斜程情況下的[C2n],其隨離地高度影響較大[56],最為廣泛采用的陸地上的大氣折射率結(jié)構(gòu)常數(shù)分布函數(shù)為Hufnagel-Valley模型,簡(jiǎn)稱H-V模型:

    [C2n(h)=0.00594(w27)2(10-5h)10exp(-h1000)+2.7×10-16exp(-h1500)+Aexp(-h100)] 其中[h]([m])為海拔高度,[w]([ms])為均方根風(fēng)速,[A]([m-23])為地面的大氣折射率結(jié)構(gòu)參數(shù)[C2n(0)]。一般理論計(jì)算情況下,通常簡(jiǎn)單取值[w=21ms],[A=1.7×10-14m-23]。在計(jì)算斜程鏈路的湍流強(qiáng)度時(shí),通常使用H-V模型來描述大氣折射率結(jié)構(gòu)常數(shù)隨高度的變化情況。

    通過仿真,設(shè)定波長(zhǎng)10.6um的激光在大氣中以不同的傾斜角傳輸40km,其光強(qiáng)分布情況如圖所示:

    4總結(jié)

    本文主要研究了斜程空間光通信傳輸中折射率及損耗問題的,并仿真分析了在湍流影響下,10.6um光束在三種不同仰角下傳輸40km后的光強(qiáng)及分布情況。理論和仿真結(jié)果表明:傳輸相同的路程,入射光與地面夾角越大,光束的能量損失越小且能量更集中。

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    【通聯(lián)編輯:梁書】

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