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    大孔徑可見(jiàn)光聲光可調(diào)濾光器

    2019-10-22 09:27:10王曉新張澤紅周益民吳中超
    壓電與聲光 2019年5期
    關(guān)鍵詞:濾光聲光工作頻率

    王曉新,張澤紅,劉 玲,周益民,吳中超

    (中國(guó)電子科技集團(tuán)公司第二十六研究所,重慶 400060)

    0 引言

    聲光可調(diào)濾光器(簡(jiǎn)稱“濾光器”)的功能是通過(guò)電調(diào)諧的方式從復(fù)雜光譜中濾出所需波長(zhǎng)的光譜圖像,具有孔徑大,分辨率高,全固化無(wú)可移動(dòng)部件,分光快速及波長(zhǎng)任意切換等優(yōu)點(diǎn),是光譜成像系統(tǒng)常用的分光元件,其濾光特性直接影響光譜成像系統(tǒng)的性能。目前常用聲光可調(diào)濾光器的光孔徑約為10 mm×10 mm,限制了光譜成像系統(tǒng)的通光能量[1],同時(shí)也難以與焦平面陣列探測(cè)器相匹配,為此我們?cè)O(shè)計(jì)制作了一種大孔徑聲光可調(diào)濾光器。

    1 結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)

    濾光器是利用各向異性介質(zhì)氧化碲晶體設(shè)計(jì)的反常布喇格器件,為了增加濾光器的光譜范圍,器件設(shè)計(jì)了高頻換能器和低頻換能器兩個(gè)換能器,原理示意圖如圖1所示[2]。高頻換能器的工作頻率為f1~f2,對(duì)應(yīng)濾出的光波長(zhǎng)為λ1~λ2;低頻換能器的工作頻率為f2~f3,對(duì)應(yīng)濾出的光波長(zhǎng)為λ2~λ3(見(jiàn)圖2),這樣兩個(gè)換能器同時(shí)工作的光譜范圍為λ1~λ3,實(shí)現(xiàn)了寬光譜濾光。

    圖1 原理示意圖

    圖2 濾光器光波長(zhǎng)與聲頻的關(guān)系

    2 主要參數(shù)設(shè)計(jì)

    2.1 光譜范圍與工作頻率

    濾光器采用具有大角孔徑的非同向工作模式設(shè)計(jì),其波矢量布局如圖3所示。圖中,[001]軸為晶體光軸,ne和no分別為尋常光線o光和非常光線e光的折射率。由圖3可知,o光和e光的折射率曲面分別為圓和橢圓。取入射光為e光,則衍射光為o光。Ki、Kd和Ka分別為入射光波矢量、衍射光波矢量和超聲波矢量。

    圖3 波矢量圖

    根據(jù)非同向大角孔徑聲光可調(diào)濾光器理論[3],入射光是e光,其折射率為

    (1)

    式中θi為入射光的極角。衍射光在晶體內(nèi)的衍射角θd為

    (2)

    工作頻率(f)與光波長(zhǎng)(λ0)的調(diào)諧曲線:

    (3)

    式中v為聲波速度。光孔徑20 mm×20 mm的濾光器,聲波傳輸距離大,設(shè)計(jì)時(shí)必須考慮聲波的衰減影響。氧化碲晶體內(nèi)聲波衰減與工作頻率的平方成正比,工作頻率越高,聲波衰減越大,衍射效率越低,因此,設(shè)計(jì)時(shí)需盡量降低器件的工作頻率。

    器件工作頻率與衍射光分離角成正比。工作頻率越低,分離角就越小,需要分開(kāi)衍射光的距離越長(zhǎng),成像系統(tǒng)的體積越大;反之,工作頻率越高,分離角就越大,需要分開(kāi)衍射光的距離越短,成像系統(tǒng)的體積越小,因此,從減小成像系統(tǒng)體積的角度,希望工作頻率盡可能高。

    經(jīng)過(guò)綜合考慮,入射光取e光,θi=15°,這時(shí)衍射光分離角大于3.9°。λ0=0.4~0.9 μm時(shí)對(duì)應(yīng)的f為139.2~49.8 MHz,其工作帶寬約0.95個(gè)倍頻程。以λ0=0.6 μm、f=79 MHz點(diǎn)分段,139.2~79 MHz為高頻段,對(duì)應(yīng)的光波長(zhǎng)為0.4~0.6 μm;79~49.8 MHz為低頻段,對(duì)應(yīng)的λ0=0.6~0.9 μm。λ0與f的對(duì)應(yīng)關(guān)系如表1所示。

    表1 λ0與f的對(duì)應(yīng)關(guān)系

    2.2 衍射效率

    濾光器是反常布喇格衍射模式,其衍射效率[4]為

    (4)

    式中:M2為氧化碲晶體的聲光優(yōu)值;Pa為超聲功率;H為光孔徑;L為聲光互作用長(zhǎng)度。Pa與驅(qū)動(dòng)電功率(P)的關(guān)系:

    (5)

    式中:σ為聲波衰減系數(shù);k為換能器機(jī)電耦合系數(shù)。氧化碲晶體的σ為

    σ=10-19×μmf2

    (6)

    式中:μ=290 dB/(cm·GHz2)為1 GHz聲波在距離換能器10 mm處的聲波衰減系數(shù);m為光到換能器的距離(見(jiàn)圖4)。將式(5)、(6)代入式(4)中,濾光器的衍射效率為

    (7)

    圖4 光到換能器距離

    根據(jù)式(7)可以更準(zhǔn)確地計(jì)算出不同f、m的聲光可調(diào)濾光器的衍射效率。顯然,聲光可調(diào)濾光器的η與f、m密切相關(guān)。f越高、m越大,則μ也越大,Pa會(huì)越小,η就越低;反之,f越低、m越小,則μ也越小,Pa會(huì)越大,η就越高。

    光到換能器不同距離的光波長(zhǎng)-衍射效率如表2所示。由表可知,λ0越短,f越高,η受m的影響就越大,這與聲波衰減理論相吻合。

    表2 光到換能器不同距離的光波長(zhǎng)-衍射效率

    2.3 光譜分辨率

    對(duì)于聲光可調(diào)濾光器,在滿足動(dòng)量匹配的條件下,光譜分辨率Δλ為

    (8)

    式中b為氧化碲晶體的色散系數(shù)。

    高、低頻段的L分別為3 mm和8 mm,λ0與Δλ的對(duì)應(yīng)關(guān)系如表3所示。

    表3 λ0與Δλ的對(duì)應(yīng)關(guān)系

    3 實(shí)驗(yàn)結(jié)果

    我們利用兩片換能器實(shí)現(xiàn)了0.4~0.9 μm的濾光范圍,實(shí)測(cè)工作頻率為140.8~48.6 MHz,相對(duì)帶寬接近0.95個(gè)倍頻程。器件外形如圖5所示,外形尺寸為54 mm×45 mm×39 mm。

    圖5 器件外形

    濾光器孔徑角與λ0有關(guān),用532 nm激光測(cè)試高頻段孔徑角為5.8°,用633 nm激光測(cè)試低頻段孔徑角為4°。濾光器分離角也與λ0有關(guān),用532 nm激光測(cè)試高頻段分離角為4.3°,用1 064 nm激光測(cè)試低頻段分離角為3.8°。

    濾光器的f、η、Δλ與λ0的關(guān)系如表4所示。由表可知,實(shí)測(cè)結(jié)果與理論值吻合。

    表4 f、η、Δλ與λ0的關(guān)系

    4 結(jié)束語(yǔ)

    通過(guò)優(yōu)選入射極角和工作頻率,濾光器較好地兼顧了光孔徑、衍射效率和分離角等參數(shù)間的制約關(guān)系。濾光器采用雙換能器設(shè)計(jì),突破了單片換能器對(duì)帶寬的限制,擴(kuò)大了濾光器的工作頻率與濾光范圍,這樣能充分利用焦平面陣列探測(cè)器的光譜探測(cè)能力,提高光譜成像系統(tǒng)探測(cè)的光譜范圍。

    文章推導(dǎo)了包含聲波衰減系數(shù)、工作頻率、光到換能器距離的聲光可調(diào)濾光器衍射效率公式。根據(jù)這個(gè)公式,可以更準(zhǔn)確地計(jì)算出不同工作頻率、光到換能器不同距離的聲光可調(diào)濾光器的衍射效率。

    在P<3 W的前提下,濾光器實(shí)現(xiàn)了20 mm×20 mm的光孔徑、在全光譜范圍內(nèi)衍射效率大于60%的指標(biāo)。與光孔徑10 mm×10 mm的濾光器相比,光孔徑20 mm×20 mm的濾光器的光通量提高了3倍,這樣能大幅提高光譜成像系統(tǒng)的視場(chǎng)和通光能量,為大幅提高光譜成像系統(tǒng)的靈敏度和探測(cè)距離奠定了基礎(chǔ)。

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