王 智 李佳峰 張 婕 王 鵬 李 強
北京宇航系統(tǒng)工程研究所,北京 100076
隨著空間發(fā)射任務(wù)的復(fù)雜多樣化,傳統(tǒng)制導(dǎo)方法在滿足飛行器的靈活性、機動性及高入軌要求方面顯得力不從心,需要研究制導(dǎo)精度更高、自適應(yīng)能力更強和計算實時性更好的制導(dǎo)方法[1]。
在直接入軌飛行器主動段運動過程中,從當(dāng)前位置飛至入軌點的軌跡不止一條,但總期望飛行器能以某種最優(yōu)的軌跡入軌。因此,直接入軌飛行器的制導(dǎo)問題就是一個以滿足入軌條件為約束、以入軌速度最大為性能指標(biāo)的最優(yōu)控制問題[2-5]。
本文基于最優(yōu)控制理論,根據(jù)直接入軌飛行器的運動特點,在采取一些有益假設(shè)的基礎(chǔ)上,得到了直接入軌飛行器的一種基于最優(yōu)控制理論的顯式解析制導(dǎo)律。
飛行器第二級及其以上的各級已處于稀薄大氣層中飛行,此時的空氣動力對飛行程序角選擇的影響可以忽略不計。
在發(fā)射坐標(biāo)系建立運動方程,并認(rèn)為地球扁率及其自轉(zhuǎn)角速度對主動段終點運動參數(shù)的影響甚微,則其運動方程為[6-7]
(1)
式中,x,y為位置分量;vx,vy為速度分量;P為發(fā)動機推力;m為飛行器質(zhì)量;φ為俯仰角;r為地心到飛行器質(zhì)心的距離;fM為地球引力常數(shù)與地球質(zhì)量的乘積;R為地球半徑;v為飛行器速度大?。沪葹閺椀纼A角。
由主動段運動模型可以看出,大氣層外直接入軌飛行器的制導(dǎo)問題是一個尋找最優(yōu)推力方向、在滿足入軌約束的同時以最大速度入軌的最優(yōu)控制問題[8-11]。
令
u=sinφ
(2)
則有
(3)
因此,直接入軌飛行器的多約束控制問題轉(zhuǎn)化為在法向速度和高度滿足一定約束情況下的切向速度最大問題,即
(4)
(5)
為得到大氣層外直接入軌飛行器基于最優(yōu)控制制導(dǎo)律的解析解,需要對運動模型進行一些簡化處理[12-16]。認(rèn)為飛行器所受推力為常數(shù)、地球引力場為平行而均勻的不變引力場時,則相應(yīng)的簡化運動模型為
(6)
式中,g為引力加速度。
對于飛行器法向運動,根據(jù)狀態(tài)方程有
(7)
(8)
式中,tgo=tf-t0為剩余工作時間。
式(8)是一對聯(lián)立的線性積分方程組,理論上有無窮多個解。在性能指標(biāo)J的約束下,存在唯一解。定義函數(shù)
(9)
式中,c1,c2為常量,p1(t)和p2(t)為線性無關(guān)的函數(shù)。
根據(jù)式(7)和(9),選擇p1(t)和p2(t)為如下線性無關(guān)的可積函數(shù)
(10)
則有
(11)
令
(12)
則有
(13)
于是可得
(14)
式中
則有
(15)
式中
由式(14),可得到攻角指令的解析解為
α=asin(u)-θ=asin(c1)-θ
(16)
同時,攻角指令需滿足如下幅值和變化率約束
(17)
為了驗證所提制導(dǎo)方法的有效性和魯棒性,首先基于偏差極限組合的偏差軌跡進行仿真計算,接著進行蒙特卡洛打靶仿真。
偏差軌跡仿真結(jié)果見圖1~4。從仿真結(jié)果可以看出,所提制導(dǎo)方法均能滿足終端高度和傾角要求,驗證了所提制導(dǎo)方法的有效性。
圖1 飛行高度隨時間變化曲線
圖3 當(dāng)?shù)貜椀纼A角隨時間變化曲線
圖4 攻角隨時間變化曲線
2000次蒙特卡洛打靶結(jié)果見圖5~7,入軌終端參數(shù)對應(yīng)的標(biāo)準(zhǔn)差統(tǒng)計結(jié)果見表1。
圖6 終端速度散布情況
圖7 終端當(dāng)?shù)貜椀纼A角散布情況
項目單位標(biāo)準(zhǔn)差高度m38速度m/s43當(dāng)?shù)貜椀纼A角(°)0.2
從圖5~7和表1可以看出,所提制導(dǎo)方法對偏差有較好的控制作用,具有較好的魯棒性。
基于最優(yōu)控制理論,根據(jù)直接入軌飛行器的運動特點,在采取一些有益假設(shè)的基礎(chǔ)上,得到了直接入軌飛行器一種基于最優(yōu)控制理論的顯式解析制導(dǎo)律,并進行了相應(yīng)的仿真驗證,獲得以下結(jié)論:
1) 該制導(dǎo)方法能夠適應(yīng)大的偏差范圍,實現(xiàn)直接入軌飛行器的高精度入軌;
2) 制導(dǎo)方法基于解析解,適應(yīng)性較強,計算量小,易于實現(xiàn),具有較好的工程應(yīng)用價值。
參 考 文 獻
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