吳 洵
(鄱陽中學(xué) 江西 上饒 333100)
黃亦斌
(江西師范大學(xué)物理與電子通信學(xué)院 江西 南昌 330022)
物體在粗糙斜面上的運(yùn)動(dòng)是一種常見的討論內(nèi)容.如果物體是滑塊,那么它將受到滑動(dòng)摩擦力;如果是小球,那么摩擦力既可能是滑動(dòng)摩擦力,也可能是靜摩擦力,從而可討論的內(nèi)容較為豐富.但針對(duì)小球的討論幾乎都是在平面平行運(yùn)動(dòng)(在斜面內(nèi)沿“最斜”方向的一維運(yùn)動(dòng))范圍內(nèi)進(jìn)行,鮮見針對(duì)斜面內(nèi)二維運(yùn)動(dòng)的討論.本文就此做一般論述.
首先假定:
(1)小球的質(zhì)量分布是球?qū)ΨQ的,繞質(zhì)心軸的轉(zhuǎn)動(dòng)慣量為I=kmR2,其中k為無量綱的常數(shù)(決定于小球的質(zhì)量分布狀況),m為小球質(zhì)量,R為其半徑;
(2)忽略靜摩擦系數(shù)與滑動(dòng)摩擦系數(shù)的差別,設(shè)它們都是μ;
(3)小球在斜面上沒有蹦跳,一直緊貼斜面.
如圖1建立直角坐標(biāo)系.小球受支持力N=Nk,重力G=mg和摩擦力f,其中重力加速度g=g1+g2,g1=-g1j=-gsinαj,g2=-g2k=-gcosαk.由質(zhì)心運(yùn)動(dòng)定理,有
N=mg2=mgcosα
和
(1)
由對(duì)質(zhì)心的角動(dòng)量定理,有
(2)
圖1
其中R=-Rk從球心指向觸地點(diǎn)D.由于摩擦力只是跟小球觸地點(diǎn)的速度有關(guān)(與質(zhì)心速度無直接關(guān)系),故還需要觸地點(diǎn)D的速度公式
vD=vDet=vC+ω×R
(3)
其中et為vD方向的單位矢量,vD非負(fù).對(duì)于有滑滾動(dòng),有vD≠0,且滑動(dòng)摩擦力的方向永遠(yuǎn)跟vD的方向相反,有
f=-μN(yùn)et=-μmg2et
(4)
對(duì)于無滑滾動(dòng),有vD=0,且靜摩擦力存在最大值
f≤μN(yùn)
(5)
以上就是計(jì)算的出發(fā)點(diǎn).
在進(jìn)一步進(jìn)行具體討論之前,我們先導(dǎo)出vC與vD的一般關(guān)系式.R×(1)-(2),消去f,得
(6)
而式(3)求導(dǎo)(注意R是常矢量[1],因?yàn)槿我鈺r(shí)刻都只關(guān)心觸地點(diǎn)D),可得
(7)
(8)
故一般而言,vC與vD無確定關(guān)系,但它們的改變有確定的關(guān)系.
先討論簡單情形:小球保持做無滑滾動(dòng).由于恒有vD=0,故由式(8)得
(9)
即小球的質(zhì)心加速度沿斜面向下且恒定.故有
(10)
但由于質(zhì)心初速度vC0方向在斜面內(nèi)任意,故此時(shí)小球的一般運(yùn)動(dòng)是拋物線運(yùn)動(dòng).把式(9)代入式(1),可得
(11)
這是一個(gè)常矢量.關(guān)系式(5)進(jìn)一步給出
(12)
這就是無滑滾動(dòng)對(duì)系統(tǒng)參數(shù)的要求.下文將看到,參數(shù)λ對(duì)小球運(yùn)動(dòng)有重要影響.摩擦系數(shù)μ越大,斜面傾角α越小,小球質(zhì)量分布越集中于球心(k越小),則λ越大,就越有利于無滑滾動(dòng)的出現(xiàn).
對(duì)于小球的角速度,把式(11)代入式(2),得到
(13)
故角速度的y,z分量ωy,ωz守恒,而ωx隨時(shí)間均勻變化.而由式(3)和vD=0,可以得到
vC+ω//×R=0
(14)
其中ω//是角速度的平行分量(x,y分量).這就是說,無滑滾動(dòng)條件對(duì)角速度的垂直分量ωz沒有限制,但對(duì)其平行分量(特別是其初值)提出了要求
(15)
故而,小球做無滑滾動(dòng)時(shí),ωz任意且守恒,ωy受約束且守恒,而ωx也受約束,且隨時(shí)間做線性變化.
作為無滑滾動(dòng)的一種特殊情形,由式(10),如果vC0沿y方向,則小球(即小球質(zhì)心)會(huì)一直沿y方向做勻變速直線運(yùn)動(dòng).但這并不一定就是平面平行運(yùn)動(dòng),因?yàn)榇藭r(shí)只有ωy=0[見式(15)].當(dāng)ωz=0也滿足時(shí),小球才做常見的平面平行運(yùn)動(dòng).
當(dāng)式(12)滿足時(shí),若初始時(shí)vD=0,則此后小球?qū)⒁恢弊鰺o滑滾動(dòng);若初始時(shí)vD≠0,則小球?qū)⑾茸鲆欢斡谢瑵L動(dòng),直至vD=0時(shí)進(jìn)入無滑滾動(dòng).但當(dāng)式(12)不滿足時(shí),即使初始時(shí)vD=0,此后小球也將做有滑滾動(dòng),vD變得不為零.故此時(shí)小球在整個(gè)運(yùn)動(dòng)過程中至多在某一瞬間滿足vD=0,不可能出現(xiàn)在某段時(shí)間內(nèi)維持vD=0的情況.
以下一般性地討論有滑滾動(dòng).此時(shí)由式(1)和式(4),得
(16)
(17)
其中常數(shù)λ見式(12).這就是觸地點(diǎn)速度滿足的方程.將其沿如圖1(b)所示的vD方向et和在斜面內(nèi)與其垂直的方向en做正交分解,得
(18)
兩式消dt,得
兩邊積分,設(shè)vD,θ的初始值分別為vD0,θ0(vD0≠0且θ0≠0,±π),則
(19)
注意,θ和θ0必須同正同負(fù),處于(-π,0)和(0,π)這兩個(gè)不連通分支中的同一支.將式(19)代入式(18)中的任一式,都可得到
(20)
上式兩邊積分(設(shè)λ≠1),有
(21)
式(20)表明|θ|隨時(shí)間t單調(diào)增加,而式(19)給出vD隨θ或|θ|的關(guān)系:vD∝f(θ).分析函數(shù)f(θ)本身,或作出其圖像(圖2),可以得到,f(θ)=0的充要條件是λ>1且|θ|=π.故而,僅當(dāng)系統(tǒng)參數(shù)λ>1[見式(12)]時(shí),小球才能經(jīng)過一段時(shí)間后進(jìn)入無滑滾動(dòng)狀態(tài)(vD=0).把|θ|=π或f(θ)=0代入式(21),得到有滑滾動(dòng)的持續(xù)時(shí)間為
(22)
若λ<1,則小球永遠(yuǎn)做有滑滾動(dòng),而vD依初始條件的不同或先變小后變大,或一直變大,且終將無限增大(只要斜面的尺度足夠).對(duì)于λ=1的臨界情形,其討論意義不大,從略.
圖2 函數(shù)f(θ)的圖像,其中θ以弧度為單位
下面討論小球的運(yùn)動(dòng)軌道.首先要指出的是,分解式(18)所使用的兩個(gè)正交方向并非小球軌道的切向和法向.后者決定于vC,而vC不同于vD(故而摩擦力的方向與軌道的切向無直接關(guān)系),這在圖1(b)中已明確畫出.式(19)~(21)給出了vD的詳盡信息,于是由式(8)也就可以得到vC的詳盡信息,從而可以得到小球軌道.具體地,式(8)給出
取其直角分量,有
λ+(1+k-kλ2)cosθ0]
-[4(λ2-1)-(kλ2-k-2)
(23)
其中,xC中的η=sign(θ)=sign(θ0)是θ0,θ(二者同號(hào))的符號(hào)函數(shù),即當(dāng)θ>0時(shí)η=1,而當(dāng)θ<0時(shí)η=-1.它的出現(xiàn)很容易理解:當(dāng)初始條件vC0x,θ0都反號(hào)而vC0y不變時(shí),兩條軌道顯然關(guān)于y軸對(duì)稱,故需要xC也反號(hào).η就保證了這一點(diǎn).
圖3 小球的質(zhì)心軌道
(1)vD0沿y軸負(fù)方向,即vD0≠0且θ0=π.此時(shí),小球一直保持θ=π(除非vD=0使得θ無定義).式(18)給出
(24)
故有
vD=-j[vD0+(1-λ)g1t]
(25)
式(8)給出
(26)
故一般而言小球在斜面上做拋物線運(yùn)動(dòng)(以沿y軸方向的勻變速直線運(yùn)動(dòng)為特例).若λ<1,則式(25)表明vD一直增加,小球一直做有滑滾動(dòng),會(huì)如上所述一直運(yùn)動(dòng)下去.若λ>1,則經(jīng)過一段時(shí)間后vD=0.此后小球一直做無滑滾動(dòng),由式(9)~(10)所描述.
(2)vD0=0,這使得θ0無意義.此時(shí),若λ>1,則小球一直保持vD=0而做無滑滾動(dòng).若λ<1,則可以先假設(shè)沒有摩擦,即令式(17)中λ=0,于是極短時(shí)間后vD沿g1方向,于是et也沿g1方向.此時(shí)恢復(fù)摩擦,式(17)給出同情形(1)一樣的結(jié)果.小球的運(yùn)動(dòng)軌跡一般而言也是拋物線.
(3)vD0沿y軸正方向,即vD0≠0且θ0=0.此時(shí),小球至少在開始后的一段時(shí)間內(nèi)保持θ=0.式(18)給出
(27)
式(8)給出
(28)
(注意此時(shí)g1=-g1j=-g1et)式(27)說明,經(jīng)過一段時(shí)間后一定會(huì)出現(xiàn)vD=0.此后的運(yùn)動(dòng)已由情形(2)給出.一般而言,不論λ如何,前一階段(有滑滾動(dòng))的軌跡與后一階段(無滑滾動(dòng)或新的有滑滾動(dòng))的軌跡不是同一條拋物線.
(4)α=0,即斜面其實(shí)是水平面.此時(shí)
g1=0λ→
(29)
小球最終一定做無滑滾動(dòng).式(17)變?yōu)閇1]
由于dvD=d(vDet)=etdvD+vDdet,而et⊥det,故上式給出det=0和
(31)
于是,vD的方向不變,而大小隨時(shí)間線性減小.由式(30)和式(8)可求出
aC=-μget
(32)
故而小球一般而言也是做拋物線運(yùn)動(dòng),且其質(zhì)心加速度的方向決定于初始時(shí)vD0的方向.由式(31)得到,經(jīng)過時(shí)間
(33)
后,小球轉(zhuǎn)為無滑滾動(dòng).此后,式(9)給出aC=0,即小球做勻速直線運(yùn)動(dòng).式(32)亦可由式(16)、(26)或(28)得到,而式(33)也可由式(22)得到,只要考慮到條件式(29)即可.
(5)yz平面中的平面平行運(yùn)動(dòng),這是最常見的情形.此時(shí),ωy=ωz=0,即角速度只有x分量,而小球上任一點(diǎn)的速度只有y,z分量.前面的無滑滾動(dòng)和上面的情形(1)~(4)都存在這種特殊情形,其討論皆對(duì)此情形成立,只要再加上“vD0,vC0都沿y方向”的條件即可.
本文從剛體力學(xué)出發(fā),研究了粗糙斜面上小球的一般運(yùn)動(dòng)(質(zhì)心做二維運(yùn)動(dòng),球體本身做三維轉(zhuǎn)動(dòng)).研究表明,系統(tǒng)(斜面與小球)存在一個(gè)參數(shù) ,它對(duì)小球的運(yùn)動(dòng)(無滑還是有滑滾動(dòng))有決定作用.無滑滾動(dòng)時(shí)的一般軌跡是拋物線,而有滑滾動(dòng)時(shí)的一般情形則要更復(fù)雜,本文給出了其理論分析和質(zhì)心運(yùn)動(dòng)軌跡圖也分析了一些特殊情形還指出了一些易混淆之處,如,摩擦力的方向與軌道的切向無直接關(guān)系,小球沿最斜方向運(yùn)動(dòng)時(shí)并不一定做平面平行運(yùn)動(dòng).
參 考 文 獻(xiàn)
1 馬爾契夫.理論力學(xué)(第三版).李俊峰譯.北京:高等教育出版社,2006.287