王黎靜,黃晨旭,傅 嵐,邰全親
載人航天器氣閘艙是航天員進(jìn)行出艙活動的門戶[1-5],泄壓是平衡氣閘艙內(nèi)外的壓力,保證航天員及艙內(nèi)設(shè)備的安全的重要手段之一[6]。在載人航天器氣閘艙中,由于艙內(nèi)絕熱多孔材料吸濕的原因,泄壓時多孔材料內(nèi)水分蒸發(fā)對艙內(nèi)壓力的影響在低于2 kPa的低壓階段不可忽略[7],會導(dǎo)致泄壓時間這一出艙程序中的重要參數(shù)延長。而水蒸發(fā)率數(shù)值的大小將決定其對氣閘艙泄壓時間的影響程度,水蒸發(fā)率越大,對氣閘艙泄壓時間影響越大。
以“蒸發(fā)、多孔材料、泄壓、低壓”為關(guān)鍵詞進(jìn)行檢索,以相關(guān)性排序的前50篇文獻(xiàn)中,多孔材料蒸發(fā)研究16篇(32%),低壓下水蒸發(fā)研究9篇(18%),多孔材料物理性質(zhì)14篇(28%),多孔材料應(yīng)用及相關(guān)研究11篇(22%)。經(jīng)過檢索,未發(fā)現(xiàn)針對多孔材料泄壓條件下水蒸發(fā)率的研究。目前針對多孔材料水蒸發(fā)的研究多見于建筑領(lǐng)域中多孔飾磚的蒸發(fā)以及土壤在氣候條件下的蒸發(fā)規(guī)律[8-12]。張玉和孟慶林(2007)在針對多孔材料氣候蒸發(fā)實驗?zāi)P偷难芯恐袑⑽蟮亩嗫撞牧现糜诳梢阅M空氣溫度、太陽輻射、相對濕度和風(fēng)速等室外因素的風(fēng)洞中,使用風(fēng)洞模擬室外一天內(nèi)各參數(shù)的變化并通過測量多孔材料的質(zhì)量變化來確定多孔材料氣候條件下的蒸發(fā)規(guī)律[10]。從實驗結(jié)果中可以看出,輻射照度對多孔飾磚的蒸發(fā)量影響較大,在無輻射的時間段,當(dāng)相對濕度、溫度和風(fēng)速分別在20%,8℃和0.5 m/s的范圍內(nèi)變化時,對多孔飾磚的每小時蒸發(fā)量影響不大,多孔飾磚的每小時蒸發(fā)量維持在1 g左右。
在低壓蒸發(fā)相關(guān)研究中,Kazemi(2017)針對低壓下(1 kPa下)的水蒸發(fā)速率進(jìn)行了研究,研究得出不同材料作為器皿時水的蒸發(fā)率隨著壓力變化的蒸發(fā)曲線[13]。實驗結(jié)果表明在低壓下(1 kPa下)水的蒸發(fā)率會隨著壓力的降低而升高,熱導(dǎo)率低的蒸發(fā)器皿的水蒸發(fā)曲線相比熱導(dǎo)率高的水蒸發(fā)曲線更加平緩。Kazemi(2017)指出這是由于蒸發(fā)器皿低熱導(dǎo)率的蒸發(fā)器皿無法跟上水蒸發(fā)所需的能源需求,會限制蒸發(fā)率,從而減弱壓力降低對水蒸發(fā)率的影響[13]。
在泄壓條件下,氣閘艙處于一個超臨界泄壓狀態(tài),艙內(nèi)壓力按照指數(shù)型規(guī)律進(jìn)行變化[14]。泄壓孔徑相對于整個氣閘艙極小,因此艙內(nèi)風(fēng)速可以視為0.泄壓過程中溫度和相對濕度變化不大[15]。根據(jù)張玉和孟慶林(2007)在無輻射階段對濕度、溫度和風(fēng)速的小幅變化對多孔飾磚的每小時蒸發(fā)量影響不大的研究結(jié)果,氣閘艙泄壓過程中多孔材料水的蒸發(fā)速率受到濕度、溫度和風(fēng)速的影響很?。?0]。鑒于氣閘艙內(nèi)鋪設(shè)的多孔材料為絕熱多孔材料,根據(jù)Kazemi(2017)低熱導(dǎo)率的蒸發(fā)器皿限制蒸發(fā)速率的研究結(jié)果,絕熱多孔材料將極大的限制水的蒸發(fā)速率,因此在低壓階段絕熱多孔材料水的蒸發(fā)速率受到壓力變化的影響很小??梢酝瞥鲈谛箟簵l件下,絕熱多孔材料在低壓下的水蒸發(fā)率應(yīng)為一個定值。
文中設(shè)計實驗研究了泄壓條件和定壓條件下的絕熱多孔材料的水蒸發(fā)速率。實驗參考目前氣閘艙的地面試驗方法搭建泄壓環(huán)境[16-21],將試驗艙分為主副艙,通過將主艙抽真空,副艙向主艙泄壓來模擬超臨界泄壓狀態(tài)。同時,為了與泄壓工況進(jìn)行對比,實驗還進(jìn)行了不同定壓下的絕熱多孔材料的蒸發(fā)實驗。定壓工況各壓力間隔設(shè)置為10 kPa,低壓狀態(tài)設(shè)置為2 kPa到0 kPa的中點1 kPa.通過測量放置于艙內(nèi)的吸水多孔材料的質(zhì)量,實驗獲得了不同工況下多孔材料的蒸發(fā)規(guī)律,得到了泄壓條件下絕熱多孔材料的水蒸發(fā)速率值。
實驗采用目前泄壓地面試驗常用的試驗方法進(jìn)行實驗,試驗艙由主艙和副艙組成,主艙內(nèi)壓力可在101~0.667 kPa范圍內(nèi)調(diào)節(jié),增減壓速率均可調(diào),極限壓力為0.067 kPa,壓力控制精度為0.34 kPa,壓力測量精度為 0.01 kPa.
試驗中,構(gòu)建如圖1所示小型測量系統(tǒng)(以將電子秤置于副艙為例)。
圖1 試驗裝置Fig.1 Experimental installation
圖1 中,在主艙和副艙連接的管道處放置一個擋板,擋板上有2個直徑6.5 mm的孔,可通過控制管道中閥門的開閉來控制擋板是否聯(lián)通主副艙;主艙和副艙的壓力通過MKS壓力傳感器測量,測量精度為0.01 kPa,副艙的壓力傳感器安裝在艙頂,主艙的壓力傳感器安裝在艙后側(cè);電子天平型號為梅特勒托利多公司的PL-2002,置于艙內(nèi),用于測量絕熱材料重量;絕熱材料面積為1 940.81 cm2(46.1 cm ×42.1 cm),絕熱材料通過膠粘置于塑料板上,試驗時使絕熱材料自然吸水,將絕熱材料及附著的塑料板置于電子天平上;同時艙內(nèi)布置Pt100鉑電阻,測量精度為1℃,用于測量艙內(nèi)溫度;電子天平通過RS232C接口與計算機(jī)端連接,計算機(jī)端運行的數(shù)據(jù)通訊處理程序讀取、處理、記錄、存儲天平重量數(shù)據(jù);鉑電阻測量的溫度值通過昆侖海岸公司開發(fā)的調(diào)理電路和數(shù)據(jù)采集測試軟件進(jìn)行記錄存儲,對采集的數(shù)據(jù)處理后每分鐘記錄一次。所有測量信號通過穿艙法蘭于艙外記錄。
為了消除干擾,提高測量準(zhǔn)確性,數(shù)據(jù)通訊處理程序每分鐘讀取60個數(shù)據(jù),對讀取的數(shù)據(jù)進(jìn)行去極值、平均處理,提取1個數(shù)據(jù)作為記錄,可消除干擾對實驗數(shù)據(jù)準(zhǔn)確性的影響。
試驗按照以下2個工況進(jìn)行
工況Ⅰ:絕熱材料穩(wěn)態(tài)條件下干燥速率測定。將吸水絕熱材料放置在主艙,分別在常壓90,80,70,60,50,40,30,20,10 和 1.0 kPa 這幾個壓力點維持艙壓10 min.記錄主艙壓力、溫度、濕度和吸水絕熱材料重量,降壓速率不高于3 kPa/min.
工況Ⅱ:絕熱材料泄壓條件下的干燥速率測定。將吸水絕熱材料放置在副艙,將主艙艙壓由常壓抽至真空(1 kPa以下),然后使主副艙通過擋板聯(lián)通,以模擬副艙通過2個6.5 mm的孔向主艙泄壓過程,在泄壓過程中保證主艙和副艙的壓力比小于0.528,即保證泄壓為超臨界流動。泄壓過程中記錄副艙壓力、副艙溫度和吸水絕熱材料重量。
為了保證實驗結(jié)果可信、準(zhǔn)確,每種工況試驗重復(fù)3次。
定壓工況下實驗數(shù)據(jù)如圖所示,其中圖2為定壓工況壓力曲線,圖3為定壓工況蒸發(fā)曲線,圖4為定壓工況溫度曲線,圖5為定壓工況濕度曲線。
圖2 定壓工況壓力曲線Fig.2 Pressure curve under constant pressure condition
從圖2可以看出,第三次實驗在低壓時泄壓速率超過了3 kPa,不符合實驗工況設(shè)計,因此在后續(xù)分析中只分析前兩次實驗。
在壓力較高時,多孔材料重量與時間具備較高的線性相關(guān)關(guān)系,在10 kPa之前,利用線性回歸模型W=mWτ+b對每次試驗中的時間與吸水絕熱材料質(zhì)量進(jìn)行線性回歸。
在模型中,W為吸水絕熱材料質(zhì)量,g;mW為線性回歸得到的系數(shù),在此即為水蒸發(fā)率,g/(min·m2);τ為時間,min;b為線性回歸得到的系數(shù)。
經(jīng)過線性回歸,得到2次試驗高壓區(qū)段的水蒸發(fā)率為0.863 和0.873 g/(min·m2),平均數(shù)值為0.870 g/(min·m2),判定系數(shù) R2分別為 0.995 6和0.988 4,2次判定系數(shù)均大于0.95,說明在定壓工況下,高壓區(qū)段水蒸發(fā)率可視為定值。
圖3 定壓工況蒸發(fā)曲線Fig.3 Evaporation curve under constant pressure condition
圖4 定壓工況溫度曲線Fig.4 Temperature curve under constant pressure condition
圖5 定壓工況濕度曲線Fig.5 Humidity curve under constant pressure condition
在壓力從10 kPa降至1 kPa的過程中,2次試驗的蒸發(fā)曲線均出現(xiàn)了拐點。對2次試驗1 kPa壓力下時間與吸水絕熱材料質(zhì)量進(jìn)行線性回歸,得到2次試驗1 kPa時水蒸發(fā)率分別為2.110和2.172 g/(min·m2),平均數(shù)值為 2.141 g/(min·m2),判定系數(shù) R2分別為0.996 0 和0.997 3,2 次判定系數(shù)均大于0.95,說明在定壓工況下,低壓(1 kPa)區(qū)段水蒸發(fā)率可視為定值。
泄壓工況下實驗數(shù)據(jù)如圖所示,其中圖6為泄壓工況壓力曲線,圖7為泄壓工況蒸發(fā)曲線,圖8為泄壓工況溫度曲線。
圖6 泄壓工況壓力曲線Fig.6 Pressure curve under pressure relief condition
圖7 泄壓工況蒸發(fā)曲線Fig.7 Evaporation curve under pressure relief condition
圖8 泄壓工況溫度曲線Fig.8 Temperature curve under constant pressure condition
從圖7可以看出,在泄壓工況下時,多孔材料重量與時間具備較高的線性相關(guān)關(guān)系,對每次試驗中的時間與吸水絕熱材料質(zhì)量進(jìn)行線性回歸,3次實驗的水蒸發(fā)率分別為 2.184,2.215,2.115 g/(min·m2),平均數(shù)值為 2.171 g/(min·m2),判定系數(shù) R2分別為 0.996 5,0.995 5,0.998 5.3 次判定系數(shù)大于0.95,說明在泄壓工況下,水蒸發(fā)率可視為定值。
通過模擬超臨界泄壓過程和設(shè)定不同艙壓對多孔材料在泄壓條件和定壓條件下的水蒸發(fā)進(jìn)行了研究。經(jīng)過分析,多孔材料水的蒸發(fā)速率在定壓條件下高壓區(qū)段(≥10 kPa)、1 kPa以及整個泄壓條件下均為定值,其蒸發(fā)速率分別為0.870,2.141 和2.171 g/(min·m2)。
從圖2和圖3可以看出,定壓工況下蒸發(fā)曲線出現(xiàn)拐點時均為10 kPa向1 kPa變化的過程中,拐點位置處于3 kPa左右。拐點兩邊蒸發(fā)速率分別為0.870 和 2.141 g/(min·m2)。在拐點前后艙內(nèi)溫度變化范圍為25.5~27℃,濕度變化為6%~2%.根據(jù)張玉和孟慶林(2007)[10]的實驗結(jié)果以及張以忱,黃英(2005)和Al-Shammiri M(2002)中關(guān)于蒸發(fā)速率的描述,本實驗中的溫度變化和濕度變化范圍對蒸發(fā)速率影響不大。因此造成蒸發(fā)速率變化的原因是壓力的變化。根據(jù)飽和水的熱物理性質(zhì),在26℃左右的溫度下,水的飽和蒸氣壓為3 kPa.因此,造成拐點的原因可能是由于壓力過低,水向類似沸騰的狀態(tài)轉(zhuǎn)變。同時,Kazemi(2017)有關(guān)水在低壓下蒸發(fā)的研究中指出,蒸發(fā)速率受到一種控制機(jī)制的影響,這種控制機(jī)制可能是界面的傳熱。當(dāng)壓力降低到一定程度時,壓力造成控制機(jī)制的變化,使得界面能量傳輸加快,從而使蒸發(fā)速率加快[13]。
從實驗結(jié)果來看,整個泄壓過程中,無論是高壓區(qū)段(10 kPa以上)還是低壓區(qū)段(10 kPa以下),蒸發(fā)速率均保持定值,整體蒸發(fā)速率平均值為2.171 g/(min·m2),實驗結(jié)果與 Kazemi(2017)的研究結(jié)果相吻合。泄壓工況下的蒸發(fā)速率與定壓工況1 kPa下的蒸發(fā)速率相差僅為1.4%,考慮到實驗中的測量誤差,可以認(rèn)為泄壓工況下的蒸發(fā)速率與定壓工況1 kPa下的蒸發(fā)速率相同。根據(jù)前文對1 kPa壓力下蒸發(fā)速率的分析以及泄壓工況與1 kPa壓力下蒸發(fā)速率相同這一現(xiàn)象,泄壓工況與1 kPa壓力下的定壓工況應(yīng)當(dāng)處于一個相同的蒸發(fā)機(jī)制,即超臨界泄壓狀態(tài)對水蒸發(fā)的影響應(yīng)該和低壓對水蒸發(fā)的影響相同。而由于多孔材料熱導(dǎo)率極低,限制了水蒸發(fā)所需的能量傳遞,因此在蒸發(fā)速率上保持一個定值。
文中得出了氣閘艙泄壓條件下氣閘艙內(nèi)絕熱多孔材料的水蒸發(fā)速率為2.171 g/(min·m2),聯(lián)系氣閘艙內(nèi)多孔材料的鋪設(shè)面積,可以得出整個氣閘艙內(nèi)單位時間水的蒸發(fā)量。通過克拉伯龍方程可以得到水的蒸發(fā)對氣閘艙內(nèi)壓力的影響。由于蒸發(fā)速率為一個定值,因此只需簡單積分即可將蒸發(fā)速率考慮到泄壓時間的計算公式中,即可計算出水蒸發(fā)對泄壓時間的影響。
由于實驗條件的限制,文中僅對目前氣閘艙內(nèi)鋪設(shè)的絕熱多孔材料在泄壓工況下的一種壓力變化進(jìn)行了實驗,并沒有進(jìn)行多種絕熱多孔材料多種壓力變化下的水蒸發(fā)率實驗。但是根據(jù)之前的討論,泄壓條件下絕熱多孔材料的水蒸發(fā)速率為定值,后續(xù)研究只需得出不同絕熱材料不同壓力變化規(guī)律下的水蒸發(fā)速率,即可獲得基于一系列絕熱材料和壓力變化規(guī)律的水蒸發(fā)速率。
文中研究了2種不同工況下吸水絕熱材料水蒸發(fā)的速率。結(jié)果表明,在泄壓工況下,泄壓全過程中水的蒸發(fā)速率均為定值,為2.171 g/(min·m2),與壓力值等因素?zé)o關(guān)。在定壓工況下,在10 kPa向1 kPa轉(zhuǎn)變時會出現(xiàn)拐點,拐點兩邊的蒸發(fā)速率均為定值,分別為0.870和2.141 g/(min·m2).實驗結(jié)果可為研究水蒸發(fā)對氣閘艙泄壓時間的影響提供支持。后續(xù)實驗研究應(yīng)當(dāng)針對不同材料,不同壓力變化規(guī)律下水的蒸發(fā)速率值進(jìn)行研究,得到基于一系列絕熱材料和壓力變化規(guī)律的水蒸發(fā)速率。
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