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    輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體在水平勻速轉(zhuǎn)動圓盤上的多種運(yùn)動模式

    2017-11-22 09:36:37穆翔栩關(guān)國業(yè)張博文
    力學(xué)與實(shí)踐 2017年5期
    關(guān)鍵詞:實(shí)驗(yàn)

    穆翔栩 關(guān)國業(yè) 張博文 林 方

    (四川大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,成都610064)

    輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體在水平勻速轉(zhuǎn)動圓盤上的多種運(yùn)動模式

    穆翔栩1)關(guān)國業(yè) 張博文 林 方2)

    (四川大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,成都610064)

    將一個(gè)輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體(如球、圓環(huán)、圓盤等)釋放于水平勻速轉(zhuǎn)動的圓盤上,旋轉(zhuǎn)體可能存在多種不同類型的運(yùn)動軌跡,探究了其中4種運(yùn)動模式.在純滾動假設(shè)前提下,建立了旋轉(zhuǎn)體動力學(xué)方程并數(shù)值求解,分別得出不同模式下旋轉(zhuǎn)體的運(yùn)動軌跡及軌跡特征參數(shù),并進(jìn)行了定量實(shí)驗(yàn)對比.還提出并通過實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了一個(gè)發(fā)現(xiàn),即不論旋轉(zhuǎn)體處于何種運(yùn)動模式,其質(zhì)心運(yùn)動的相位角周期都將收斂于一個(gè)由旋轉(zhuǎn)體形狀、大小和質(zhì)量分布決定的極限值.

    旋轉(zhuǎn)體,轉(zhuǎn)動圓盤,滾動摩擦,質(zhì)心相位角

    輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體(如球、圓環(huán)、圓盤等)在勻速定軸轉(zhuǎn)動圓盤上的運(yùn)動存在多種不同類型的軌跡,該類問題在20世紀(jì)70年代末開始被深入研究.1979年,Weltner[1]首先研究了不考慮滾動摩擦的情況,得到了旋轉(zhuǎn)體做勻速圓周運(yùn)動時(shí)運(yùn)動周期與轉(zhuǎn)盤轉(zhuǎn)動周期成正比的結(jié)論.1981年,Burns[2]將勻速轉(zhuǎn)盤上球體的運(yùn)動與帶電粒子在磁場中的運(yùn)動進(jìn)行了類比.1985年,Voyenli等[3]研究了冰球在轉(zhuǎn)盤上純滾動與純滑動這兩種運(yùn)動狀態(tài).1987年,Weltner[4]以旋轉(zhuǎn)圓錐面代替水平轉(zhuǎn)盤,探究了球體在錐面上的運(yùn)動模式,通過實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)和證明了球體出現(xiàn)向圓心靠近的螺旋運(yùn)動模式是滾動摩擦作用的結(jié)果,據(jù)此設(shè)計(jì)了一種測量滾動摩擦系數(shù)的新方法.1992年,Gersten等[5]針對球體提出了一種滾動摩擦作用的新原理并應(yīng)用于轉(zhuǎn)盤上球體運(yùn)動問題的分析中.1994年,Sokirko等[6]進(jìn)一步針對環(huán)狀物在勻速轉(zhuǎn)盤上的運(yùn)動進(jìn)行了理論推導(dǎo)與數(shù)值模擬,得到了不同初始條件下環(huán)狀物的不同運(yùn)動模式.1995年,Ehrlich等[7]對勻速轉(zhuǎn)盤上的球體運(yùn)動進(jìn)行了數(shù)值模擬.1996年,Soodak等[8]從滾動摩擦入手,對該力學(xué)系統(tǒng)進(jìn)行了攝動分析.1997年,Weckesser[9]從能量角度推導(dǎo)得到了球體做勻速圓周運(yùn)動時(shí)的理論軌跡.此后,在2011年,M′unera[10]對勻速轉(zhuǎn)盤上球體的部分運(yùn)動模式相圖進(jìn)行了數(shù)值模擬.2015年,Agha等[11]研究了球體運(yùn)動始終不離開勻速轉(zhuǎn)盤的初值限制范圍.

    輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體在勻速旋轉(zhuǎn)圓盤上存在多種運(yùn)動模式,通過研究其運(yùn)動特性,可以設(shè)計(jì)出精確測量滾動摩擦系數(shù)、滑動摩擦系數(shù)和轉(zhuǎn)動慣量等物理量的新方法.因此,該問題在工程應(yīng)用上具有研究價(jià)值.勻速轉(zhuǎn)動圓盤上的旋轉(zhuǎn)體運(yùn)動問題亦出現(xiàn)在2016年第29屆國際青年物理學(xué)家錦標(biāo)賽 (29th International Young Physicists’Tournament)上.圖1展現(xiàn)了乒乓球在水平轉(zhuǎn)動圓盤上的兩種運(yùn)動模式:圓周運(yùn)動和螺旋向外運(yùn)動.

    本文主要內(nèi)容包括:(1)通過純滾動假設(shè),建立了描述旋轉(zhuǎn)體運(yùn)動的動力學(xué)方程,借助數(shù)學(xué)軟件Mathematica求解得到了旋轉(zhuǎn)體可能存在的4種運(yùn)動類型;(2)設(shè)計(jì)實(shí)驗(yàn),采用物體追蹤軟件Tracker記錄旋轉(zhuǎn)體的運(yùn)動軌跡,并將之與相同參數(shù)、相同初始條件下理論計(jì)算得到的運(yùn)動軌跡做對比;(3)本文還發(fā)現(xiàn)一個(gè)新現(xiàn)象,勻速轉(zhuǎn)動圓盤上的旋轉(zhuǎn)體無論做何種運(yùn)動,其質(zhì)心運(yùn)動的相位角周期都必將收斂于極限值2π/γωD,其中ωD為轉(zhuǎn)盤角速度,無量綱常數(shù)γ則取決于旋轉(zhuǎn)體的轉(zhuǎn)動慣量I、質(zhì)量m和最大半徑R.

    圖1 乒乓球在水平轉(zhuǎn)動的鋁制圓盤上滾動

    1 理論分析

    以水平轉(zhuǎn)盤的圓心為坐標(biāo)原點(diǎn)O,豎直向上方向?yàn)?z軸,建立柱坐標(biāo)系 (r,θ,z),如圖 2所示.其中,3個(gè)方向的單位矢量分別為er,eθ和ez.假設(shè)旋轉(zhuǎn)體(球體、圓盤、圓環(huán)等)在初始時(shí)刻滾動角速度 ω0指向原點(diǎn) O,且旋轉(zhuǎn)體在轉(zhuǎn)盤上進(jìn)行的運(yùn)動始終為純滾動(無滑滾動),即滿足關(guān)系

    其中,ω0和r0分別為初始時(shí)刻旋轉(zhuǎn)體滾動角速度與質(zhì)心位矢;ωD為轉(zhuǎn)盤轉(zhuǎn)動角速度,ω為旋轉(zhuǎn)體相對質(zhì)心的滾動角速度;r為旋轉(zhuǎn)體質(zhì)心位矢;v為旋轉(zhuǎn)體質(zhì)心速度,R 為旋轉(zhuǎn)體的半徑矢量,方向從質(zhì)心指向旋轉(zhuǎn)體與轉(zhuǎn)盤的接觸點(diǎn).由純滾動假設(shè)可知,ω不存在z軸分量.

    圖2 本文所研究系統(tǒng)的坐標(biāo)系選取及描述其運(yùn)動的物理量

    根據(jù)牛頓第二定律和角動量定理,摩擦力作用下的旋轉(zhuǎn)體應(yīng)滿足動力學(xué)方程[12-13]

    其中,f和τ分別為轉(zhuǎn)盤對旋轉(zhuǎn)體的靜摩擦力和滾動摩擦力矩.將式(2)等號兩邊對時(shí)間求導(dǎo),得

    引入無量綱數(shù)γ[5],令

    聯(lián)立式(3)和式(7),消去f并代入γ可得

    旋轉(zhuǎn)體所受滾動摩擦力矩τ的大小與轉(zhuǎn)盤的壓力N成正比[8],即

    其中μr為描述滾動摩擦的相關(guān)系數(shù),由旋轉(zhuǎn)體與轉(zhuǎn)盤表面材質(zhì)決定;N=mg為轉(zhuǎn)盤對旋轉(zhuǎn)體支持力大小.考慮到柱坐標(biāo)系下的變換關(guān)系[13]

    將式 (10)和式 (11)代入式 (9),由等式兩邊 er和eθ方向分量分別相等,可得極坐標(biāo)平面下旋轉(zhuǎn)體滿足的微分方程組

    其中r和θ分別為旋轉(zhuǎn)體質(zhì)心在極坐標(biāo)系下的極徑和極角 (質(zhì)心相位角).對方程組 (12)進(jìn)行數(shù)值求解,即可得到旋轉(zhuǎn)體在轉(zhuǎn)盤上運(yùn)動的理論軌跡及其他特征參數(shù).

    2 數(shù)值模擬與實(shí)驗(yàn)

    2.1 實(shí)驗(yàn)裝置

    本課題實(shí)驗(yàn)選用型號為 2815的航模電機(jī)作為驅(qū)動轉(zhuǎn)盤轉(zhuǎn)動的動力,供電采用2200mAh直流電池,并用40A電子調(diào)速器控制電機(jī)速度,以帶動直徑 40cm 的圓盤水平勻速轉(zhuǎn)動并可實(shí)時(shí)調(diào)節(jié)其轉(zhuǎn)速.實(shí)驗(yàn)以乒乓球和實(shí)心彈性球作為實(shí)驗(yàn)對象進(jìn)行探究.

    實(shí)驗(yàn)裝置如圖3(a)所示.實(shí)驗(yàn)中,將幀率為30的攝影設(shè)備固定在距離轉(zhuǎn)盤中心正上方60cm處拍攝球體的運(yùn)動.攝影設(shè)備已通過網(wǎng)格紙測試以保證所用焦段沒有鏡頭畸變,如圖3(b)所示.將所錄制視頻導(dǎo)入物體追蹤軟件Tracker進(jìn)行處理,通過追蹤旋轉(zhuǎn)體的運(yùn)動,即可獲得其質(zhì)心速度等運(yùn)動參量.

    圖3

    作為本文的一個(gè)重要前提假設(shè),當(dāng)要求球體進(jìn)入圓盤的質(zhì)心初速度為0時(shí),初始純滾動條件可以通過如下方法實(shí)現(xiàn):先使用自制紙槽將球體約束在轉(zhuǎn)盤某一位置隨轉(zhuǎn)盤滾動,此時(shí)乒乓球在約束點(diǎn)上只存在定點(diǎn)滾動而沒有質(zhì)心初速度.當(dāng)球體達(dá)到穩(wěn)定滾動后,撤除紙槽,即可達(dá)成純滾動的初始條件.當(dāng)要求球體進(jìn)入質(zhì)心的初速度不為0時(shí),初始純滾動條件無法達(dá)成,小球進(jìn)入圓盤之后會經(jīng)歷很短一段時(shí)間的有滑滾動而后再進(jìn)入無滑滾動.

    球體進(jìn)入圓盤的質(zhì)心初速度取值則可通過如下方法獲得:利用一個(gè)與圓盤正好接觸的靜止傾斜軌道引導(dǎo)球體滾進(jìn)轉(zhuǎn)動圓盤;通過改變球體釋放高度和滑軌方向,即可大致控制球體質(zhì)心初始速度大小及方向.精確的初速度大小與方向可通過Tracker讀取.

    2.2 球體運(yùn)動模式

    通過改變初值條件和參數(shù),借助 Mathematica對方程組(12)進(jìn)行數(shù)值求解,在不考慮空氣阻力的情況下,可以從理論上得到4種不同類型的運(yùn)動模式.

    當(dāng)滾動摩擦不可忽略時(shí),可能存在兩種運(yùn)動模式:

    (1)球體做先靠近轉(zhuǎn)盤中心再遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動;

    (2)球體做遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動.

    當(dāng)滾動摩擦可以忽略時(shí),也可能存在兩種運(yùn)動模式:

    (1)若球體質(zhì)心初速度不為0,球體滾動的同時(shí)質(zhì)心做勻速圓周運(yùn)動;

    (2)若球體質(zhì)心初速度為0,球體做定點(diǎn)滾動,即其質(zhì)心位置將保持不變.

    下面分別對4種運(yùn)動模式進(jìn)行實(shí)驗(yàn)與理論的對比.使用Tracker測量球體釋放時(shí)的初始運(yùn)動參數(shù),將其代入式(12),得到該初始值下的數(shù)值解,然后將數(shù)值模擬得到的運(yùn)動軌跡與實(shí)驗(yàn)追蹤的軌跡進(jìn)行比較.下面以乒乓球?yàn)槔M(jìn)行比較分析,實(shí)心球的結(jié)果與之類似.實(shí)驗(yàn)中用到兩種鋁盤,一種是表面呈磨砂質(zhì)感的平整鋁盤 (甲型鋁盤,滾動摩擦不可忽略),另一種則是表面經(jīng)過鏡面拋光處理的光滑平整鋁盤(乙型鋁盤,滾動摩擦系數(shù)可視為0).乒乓球與轉(zhuǎn)盤之間的滾動摩擦系數(shù)通過擬合乒乓球質(zhì)心相位角速度曲線得到.實(shí)驗(yàn)軌跡與理論軌跡的對比分析如下:軌跡(A) 使用甲型鋁盤,滾動摩擦不可忽略.乒乓球可能做先靠近轉(zhuǎn)盤中心再遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動,數(shù)值模擬和實(shí)驗(yàn)對比情況如圖4所示.所用參數(shù)r0=0.055m,˙r0=?0.139m/s,θ0=4.603rad,˙θ0=0.723rad/s,ωD=15.8rad/s滾動摩擦系數(shù)擬合值為μr=0.009,持續(xù)時(shí)間為5.91s.

    軌跡 (B) 使用甲型鋁盤,滾動摩擦不可忽略.乒乓球也可能做遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動,數(shù)值模擬和實(shí)驗(yàn)對比情況如圖 5所示. 所用參數(shù) r0=0.017m,˙r0=0.079m/s,θ0=?1.959rad,˙θ0=9.058rad/s,ωD=12.0rad/s滾動摩擦系數(shù)擬合值為μr=0.009,持續(xù)時(shí)間為7.98s.

    圖5 滾動摩擦不可忽略的運(yùn)動軌跡(B)

    圖5 滾動摩擦不可忽略的運(yùn)動軌跡(B)(續(xù))

    軌跡(C) 使用乙型鋁盤,滾動摩擦系數(shù)視為μr=0.乒乓球進(jìn)入轉(zhuǎn)盤的質(zhì)心初速度不為 0,則乒乓球在滾動的同時(shí)質(zhì)心做勻速圓周運(yùn)動,數(shù)值模擬和實(shí)驗(yàn)對比情況如圖 6所示所用參數(shù) r0=0.080m,˙r0=0.192m/s,θ0=0.476rad,˙θ0=?0.111rad/s,ωD=15.8rad/s,持續(xù)時(shí)間為2.33s.

    軌跡(D)使用乙型鋁盤,滾動摩擦系數(shù)視為μr=0.乒乓球進(jìn)入轉(zhuǎn)盤的初始質(zhì)心速度為0,乒乓球做定點(diǎn)滾動,數(shù)值模擬和實(shí)驗(yàn)對比情況如圖7所示.所用參數(shù)r0=0.078m,˙r0=0.001m/s,θ0=0.666rad,˙θ0=?0.000rad/s,ωd=15.8rad/s,持續(xù)時(shí)間為1.20s.

    從圖4~圖7可以看出,雖然實(shí)驗(yàn)與數(shù)值計(jì)算結(jié)果符合得較好,但仍有3個(gè)問題值得討論:

    圖6 滾動摩擦系數(shù)很小時(shí)的運(yùn)動軌跡(C)

    圖7 滾動摩擦系數(shù)很小時(shí)的運(yùn)動軌跡(D)

    (1)從圖4可以看出,前期乒乓球的實(shí)驗(yàn)軌跡與理論軌跡較為吻合;但在遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心運(yùn)動階段,隨著軌跡半徑的增大,轉(zhuǎn)盤提供的靜摩擦力逐漸不能滿足乒乓球做無滑滾動所需的向心力,因此實(shí)驗(yàn)中觀察到乒乓球出現(xiàn)明顯的離心滑動現(xiàn)象,不再滿足理論模型中的純滾動假設(shè),因此乒乓球運(yùn)動半徑逐漸增大并最終被甩出轉(zhuǎn)盤,實(shí)驗(yàn)軌跡后段與理論軌跡差別較大.

    (2)從圖 5可以看出,乒乓球做遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動時(shí),實(shí)驗(yàn)軌跡的半徑小于理論值.這是由于理論計(jì)算忽略了空氣阻力,而隨著螺旋線半徑的增大,乒乓球運(yùn)動線速度增大,空氣阻力的影響亦增大.空氣阻力使得乒乓球運(yùn)動線速度小于理論值,離心趨勢下降,導(dǎo)致實(shí)驗(yàn)軌跡半徑比理論預(yù)期值偏小.

    (3)通過理論計(jì)算可知,軌跡(C)和軌跡(D)其實(shí)是軌跡 (B)在滾動摩擦系數(shù)為 0時(shí)的特殊形式.當(dāng)乒乓球質(zhì)心初速度不為 0時(shí)得到軌跡 (C),而當(dāng)乒乓球質(zhì)心初速度為0時(shí)則得到軌跡(D).實(shí)驗(yàn)結(jié)果與理論預(yù)期完全相符.

    2.3 質(zhì)心相位角周期的收斂現(xiàn)象

    除了存在多種類型的運(yùn)動軌跡之外,旋轉(zhuǎn)體質(zhì)心繞盤運(yùn)動的角速度,即相位角速度亦存在有趣的現(xiàn)象.Weltner[1]在滾動摩擦可忽略的基礎(chǔ)上,從理論上得到了旋轉(zhuǎn)體質(zhì)心做圓周運(yùn)動(軌跡(C))時(shí)圍繞圓心的角速度與轉(zhuǎn)盤旋轉(zhuǎn)角速度的比值恒等于前文所述的無量綱數(shù)γ的結(jié)論.

    本文在理論分析與數(shù)值模擬過程中進(jìn)一步發(fā)現(xiàn):當(dāng)滾動摩擦不可忽略時(shí),無論旋轉(zhuǎn)體是做先靠近轉(zhuǎn)盤中心再遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動(軌跡(A)),還是做遠(yuǎn)離轉(zhuǎn)盤中心的螺旋運(yùn)動 (軌跡 (B)),其質(zhì)心相位角速度 ωθ與轉(zhuǎn)盤旋轉(zhuǎn)角速度 ωD的比值都將收斂于無量綱數(shù)γ.

    用 Tracker讀數(shù)并做出實(shí)驗(yàn)軌跡 (A)和軌跡(B)的質(zhì)心相位角速度隨時(shí)間變化曲線,并與對應(yīng)的理論曲線相比較,如圖8所示.其中,藍(lán)色實(shí)線為理論曲線,藍(lán)色虛線為理論預(yù)測的角速度收斂極值γωD,紅點(diǎn)為實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)點(diǎn).從圖中可以看到,實(shí)驗(yàn)中球體的角速度在γωD附近波動并逐漸收斂,與理論預(yù)期符合較好.然而,實(shí)驗(yàn)條件無法達(dá)到理論模型的理想情況,使得實(shí)驗(yàn)曲線和理論曲線存在一定的偏差.圖8(a)中,實(shí)驗(yàn)曲線相比理論曲線有一個(gè)整體的“滯后”,這是由于理論曲線采用的是無滑滾動條件,即從初始時(shí)刻起,球體即在轉(zhuǎn)盤上做無滑滾動;而實(shí)驗(yàn)中乒乓球在進(jìn)入轉(zhuǎn)盤的瞬間是不滿足無滑滾動的,要經(jīng)過短時(shí)間的弛豫才能達(dá)到無滑滾動(該圖對應(yīng)的實(shí)驗(yàn)參數(shù)條件下,約需0.3s),由此造成了曲線的整體“滯后”.乒乓球?qū)嶋H還受到一定的空氣阻力,并且質(zhì)心速度越大所受阻力越大,這在理論模型中被忽略了,因此造成了圖8(b)中實(shí)驗(yàn)曲線的周期比理論值略大且收斂速度低于理論值.最后,由于轉(zhuǎn)盤半徑有限,導(dǎo)致乒乓球運(yùn)動時(shí)間較短,未能完全收斂到理論值γωD即被甩出轉(zhuǎn)盤.盡管如此,實(shí)驗(yàn)曲線的特征與收斂趨勢仍然與理論曲線一致.由此,可以將本文提出的這一新發(fā)現(xiàn)與文獻(xiàn)[1]的結(jié)論統(tǒng)一為:勻速水平轉(zhuǎn)動圓盤上的旋轉(zhuǎn)體無論做何種運(yùn)動,其相位角周期都必將收斂于極限值2π/γωD.

    圖8

    為了進(jìn)一步驗(yàn)證這一新發(fā)現(xiàn),本文針對旋轉(zhuǎn)體做向外螺旋運(yùn)動(軌跡(B))的情況,測量并驗(yàn)證轉(zhuǎn)盤以不同角速度 ωD轉(zhuǎn)動時(shí),旋轉(zhuǎn)體穩(wěn)定運(yùn)動的相位角速度ωθ符合理論預(yù)測公式ωθ=γωD.實(shí)驗(yàn)中采用摩擦系數(shù)較大的橡膠圓盤作為實(shí)驗(yàn)轉(zhuǎn)盤,并選用實(shí)心的橡膠球作為旋轉(zhuǎn)體.這是因?yàn)閷?shí)心橡膠球質(zhì)量遠(yuǎn)大于乒乓球,受到空氣阻力影響較小,而且橡膠球表面摩擦系數(shù)更大,更加符合達(dá)成軌跡B所需的滾動摩擦系數(shù)較大的前提條件.

    橡膠球質(zhì)心相位角速度與轉(zhuǎn)盤轉(zhuǎn)動角速度的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與擬合曲線如圖 9所示. 由于實(shí)驗(yàn)中橡膠球的角速度時(shí)刻發(fā)生變化,因此在測量時(shí)選取橡膠球到達(dá)轉(zhuǎn)盤邊緣前最后三個(gè)周期內(nèi)的角速度數(shù)據(jù),計(jì)算其平均值(圖中紅色星號)與不確定度(圖中誤差棒),并將 (ωD,ωθ)數(shù)據(jù)以正比例函數(shù)為目標(biāo)函數(shù)進(jìn)行擬合.從圖中可以看出,數(shù)據(jù)擬合度很高 (0.9931),且擬合得到的 γ值(直線斜率)為0.2848,與實(shí)心球體的理論 γ值 =0.2857的相對誤差僅為0.32%.可見,實(shí)驗(yàn)結(jié)果與理論預(yù)測符合得很好.

    圖9 橡膠球質(zhì)心相位角速度與轉(zhuǎn)盤轉(zhuǎn)動角速度數(shù)據(jù)擬合圖

    3 總結(jié)與討論

    本文研究了勻速轉(zhuǎn)動圓盤上輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體的運(yùn)動軌跡,在純滾動假設(shè)前提下,得到描述旋轉(zhuǎn)體運(yùn)動的微分方程組,而后利用Mathematica進(jìn)行數(shù)值求解,預(yù)測了4種不同的運(yùn)動軌跡,并在實(shí)驗(yàn)中一一再現(xiàn).課題組還發(fā)現(xiàn),當(dāng)滾動摩擦不可忽略時(shí),無論旋轉(zhuǎn)體處于何種運(yùn)動模式,其質(zhì)心相位角速度與轉(zhuǎn)盤角速度的比值都將收斂于無量綱數(shù)γ.此結(jié)論對現(xiàn)有文獻(xiàn)的理論分析結(jié)果進(jìn)行了擴(kuò)展,并通過多組實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了擬合驗(yàn)證,是本文的一個(gè)重要發(fā)現(xiàn).該發(fā)現(xiàn)可以為測量球類物體轉(zhuǎn)動慣量提供一種新的思路和方法.

    然而,本文的研究仍存在不足:(1)實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)旋轉(zhuǎn)體的滾動角速度有微小的z軸分量,不能完全滿足純滾動假設(shè),這點(diǎn)本文并未加以考慮;(2)不能準(zhǔn)確判斷旋轉(zhuǎn)體在何種條件下將出現(xiàn)有滑滾動;(3)軌跡 (A)與軌跡 (B)的出現(xiàn)條件與旋轉(zhuǎn)體運(yùn)動參量的初值、轉(zhuǎn)盤角速度、旋轉(zhuǎn)體質(zhì)量、轉(zhuǎn)動慣量皆有關(guān)系,本文并未分別探究具體的閾值區(qū)間;(4)對于質(zhì)量較輕的球體(如乒乓球),空氣阻力造成的影響會隨著質(zhì)心速度的增大趨于明顯,并不能完全忽略.課題組將在后續(xù)工作中加以改進(jìn).

    1 Weltner K.Stable circular orbits of freely moving balls on rotating discs.Am J Phys,1979,47(11):984-986

    2 Burns JA.Ball rolling on a turntable:Analog for charged particle dynamics.Am J Phys,1981,49(1):56-58

    3 Voyenli K,Eriksen E.On the motion of an ice hockey puck.Am J Phys,1985,53(12):1149-1153

    4 Weltner K.Central drift of freely moving balls on rotating disks:A new method to measure coefficients of rolling friction.Am J Phys,1987,55(10):937-942

    5 Gersten J,Soodak H,Tiersten MS.Ball moving on stationary or rotating horizontal surface.Am J Phys,1992,60(1):43-47

    6 Sokirko AV,Belopolskii AA,Matytsyn AV,et al.Behavior of a ball on the surface of a rotating disk.Am J Phys,1994,62(2):151-156

    7 Ehrlich R,Tuszynski J.Ball on a rotating turntable:Comparison of theory and experiment.Am J Phys,1995,63(4):351-359

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    9 Weckesser W.A ball rolling on a freely spinning turntable.Am J Phys,1997,65(8):736-738

    10 M′unear HA.A ball rolling on a freely spinning turntable:Insights from a solution in polar coordinates.Lat Am J Phys,2011,5(1):49-55

    11 Agha A,Gupta S,Joseph T.Particle sliding on a turntable in the presence of friction.Am J Phys,2015,83(2):126-132

    12 姜芳,趙東.純滾動圓輪靜摩擦力方向的確定. 力學(xué)與實(shí)踐,2011,33(1):86-88

    13 蔡積仁.淺談滾動摩擦.物理通報(bào),2006(2):37-39

    14 李書民.經(jīng)典力學(xué)概論.合肥:中國科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社,2007

    O313.3,O311.2,O313.5

    A

    10.6052/1000-0879-16-348

    2016-10-24收到第1稿,2017-01-02收到修改稿.

    1)穆翔栩,四川大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院2015級物理學(xué)類本科生.

    2)林方,指導(dǎo)教師,通迅作者.E-mail:linfang@scu.edu.cn

    穆翔栩,關(guān)國業(yè),張博文等.輕質(zhì)旋轉(zhuǎn)體在水平勻速轉(zhuǎn)動圓盤上的多種運(yùn)動模式.力學(xué)與實(shí)踐,2017,39(5):523-529

    Mu Xiangxu,Guan Guoye,Zhang Bowen,et al.Varied motion modes of light objects rolling on a horizontally rotating disk.Mechanics in Engineering,2017,39(5):523-529

    (責(zé)任編輯:胡 漫)

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