MnCoSi基合金室溫可逆大磁致伸縮效應(yīng)

司 宇，劉 俊，楊 慧，龔元元，徐 鋒

(南京理工大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院，江蘇 南京 210094)

MnCoSi基合金室溫可逆大磁致伸縮效應(yīng)

司 宇，劉 俊，楊 慧，龔元元，徐 鋒

(南京理工大學(xué)材料科學(xué)與工程學(xué)院，江蘇 南京 210094)

磁場(chǎng)誘導(dǎo)的相變是實(shí)現(xiàn)大磁致伸縮效應(yīng)的一種有效途徑。然而，由于一級(jí)相變特征，磁致相變產(chǎn)生的磁致伸縮通常伴隨較大的不可逆性，難以應(yīng)用。介紹了一種特殊的磁相變合金—MnCoSi基合金，由于具有特殊的三相臨界行為，MnCoSi基合金有望在室溫通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變實(shí)現(xiàn)可逆、低場(chǎng)的磁致伸縮效應(yīng)，而上述效應(yīng)的實(shí)現(xiàn)則依賴(lài)于合金三相臨界行為的調(diào)控。通過(guò)調(diào)控，合金的三相點(diǎn)溫度以及相變臨界場(chǎng)降低，室溫磁致伸縮效應(yīng)源于磁場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變，可逆性提升?？偨Y(jié)并介紹了調(diào)控機(jī)理以及部分調(diào)控方法，這些方法均能在相變臨界場(chǎng)降低的前提下，實(shí)現(xiàn)室溫可逆且較大的磁致伸縮效應(yīng)。基于三相臨界行為的調(diào)控，MnCoSi基合金有望具有媲美于Terfenol-D的磁致伸縮效應(yīng)，在傳感器、聲納、制動(dòng)器以及震動(dòng)馬達(dá)等領(lǐng)域具有潛在的應(yīng)用價(jià)值。

磁致伸縮效應(yīng)；可逆；三相臨界點(diǎn)；相變臨界場(chǎng)

Abstract：It is found that the large magnetostrain can be obtained from the magnetic-field induced first-order transition in some magnetic-phase alloys. However, due to the first-order nature of the transition, the observed magnetostrain is accompanied by obvious irreversibility. To overcome this drawback, we indicate that large reversible magnetostriction can be fulfilled in MnCoSi-based alloys at room temperature. By tuning tricritical behavior, the temperature of tricritical point and the critical driving field can be reduced. Based on this improvement, the room-temperature magnetostriction is generated from low-field induced second-order transition in MnCoSi-based alloys, which is characterized as high reversibility. We also introduce the mechanism and method of tricritical-behavior-tuning. The magnetostrictive effect in MnCoSi-based alloys is comparable to Terfenol-D, indicating potential applications in sensor, actuator, magnetomechanical relays, etc.

Key words：magnetostrictive effect；reversible；tricritical point；phase transition critical field

1 前 言

磁致伸縮效應(yīng)是指材料在外加磁場(chǎng)下發(fā)生宏觀尺寸變化的行為。具有室溫大磁致伸縮的材料在傳感器、聲納、制動(dòng)器以及震動(dòng)馬達(dá)等領(lǐng)域具有較高的應(yīng)用價(jià)值[1,2]。磁致伸縮效應(yīng)普遍存在于鐵磁材料中，然而一般材料的飽和磁致伸縮都相對(duì)較小，如Ni和Co單質(zhì)的飽和磁致伸縮僅為約40 ppm。隨著研究的深入，一些具有較大磁致伸縮的材料相繼被發(fā)現(xiàn)。首先，研究者在稀土單質(zhì)中發(fā)現(xiàn)了較大磁致伸縮效應(yīng)，如Dy的飽和磁致伸縮達(dá)到了4000 ppm，Ho的飽和磁致伸縮值在2000 ppm以上[3,4]。但稀土單質(zhì)的居里溫度較低，只能在較低溫度實(shí)現(xiàn)上述較大磁致伸縮效應(yīng)，無(wú)法應(yīng)用于室溫環(huán)境。隨后，研究者通過(guò)稀土-過(guò)渡族元素合金化的方法將居里溫度提高到室溫以上，在室溫實(shí)現(xiàn)了較大磁致伸縮效應(yīng)?；谠摲椒ǎ琇aves相TbFe2合金室溫飽和磁致伸縮可以達(dá)到1000 ppm以上，但是各向異性場(chǎng)較大，需要約2.5 T的高外場(chǎng)才能飽和磁化，同樣不利于實(shí)際應(yīng)用[5,6]。此后，研究者通過(guò)“各向異性補(bǔ)償”，在TbFe2合金中摻入Dy，在保證磁致伸縮不顯著降低的情況下，將飽和磁化場(chǎng)降至1 T以下。其中Tb0.3Dy0.7Fe2(Terfenol-D)合金在室溫、2 kOe外場(chǎng)下的磁致伸縮達(dá)到1600 ppm[5]，由于性能出色，其已經(jīng)被用于傳感器領(lǐng)域。然而，Terfenol-D中包含昂貴的重稀土元素，成本較高，因此尋找新型、廉價(jià)磁致伸縮材料的工作有待深入開(kāi)展。

2 基于相變機(jī)制的磁致應(yīng)變效應(yīng)

最近，研究者陸續(xù)在磁相變合金中發(fā)現(xiàn)了較大的磁致應(yīng)變效應(yīng)。該效應(yīng)源于磁場(chǎng)誘導(dǎo)相變過(guò)程中伴隨的晶格常數(shù)變化。例如，1998年， Morellon L等人在Gd5Si1.8Ge2.2合金中通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的單斜-正交相轉(zhuǎn)變獲得了約1000 ppm3的體積收縮[7]；2001年，中科院物理所胡鳳霞研究員以及日本東北大學(xué)Fujieda S等人在La-Fe-Si合金中發(fā)現(xiàn)了順磁-鐵磁相變伴隨的巨大晶格常數(shù)變化以及磁場(chǎng)誘導(dǎo)相變導(dǎo)致的較大磁致應(yīng)變[8,9]；2009年，中科院寧波材料所劉劍研究員在取向Ni-Mn-In-Co合金中通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的逆馬氏體相變?cè)谑覝貙?shí)現(xiàn)了高達(dá)2500 ppm的磁致應(yīng)變效應(yīng)[10]；2015年，中科院物理所劉恩克副研究員在Ni-Mn-Ti鐵磁形狀記憶合金中也發(fā)現(xiàn)了類(lèi)似的現(xiàn)象[11]。通過(guò)上述報(bào)道(表1)能夠發(fā)現(xiàn)，磁相變合金的室溫磁致應(yīng)變與Terfenol-D相當(dāng)。這意味著磁場(chǎng)誘導(dǎo)的相變是實(shí)現(xiàn)室溫較大磁致伸縮的另一種有效途徑。

然而，與Terfenol-D相比，磁相變合金的磁致應(yīng)變具有較大的不可逆性。該不可逆性體現(xiàn)為磁致一級(jí)相變伴隨的較大磁滯，如表1所列。在應(yīng)用過(guò)程中，磁致伸縮材料反復(fù)進(jìn)出磁場(chǎng)，較大的磁滯易導(dǎo)致材料溫度升高，穩(wěn)定性下降。因此，從應(yīng)用的角度出發(fā)，如何通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的相變實(shí)現(xiàn)可逆的磁致伸縮效應(yīng)成為材料設(shè)計(jì)與開(kāi)發(fā)的難點(diǎn)。

表1 部分磁相變合金室溫附近的磁致應(yīng)變效應(yīng)

Note: * indicates the value calculated by variation of the volume

3 MnCoSi合金及潛在的磁致伸縮效應(yīng)

MnCoSi合金室溫具有正交TiNiSi結(jié)構(gòu)(如圖1所示)，其中各原子占據(jù)4c位：(x，1/4，z)、(-x，3/4，-z)、(1/2-x，3/4，1/2+z)、(1/2+x，1/4，1/2-z)[12]。在TiNiSi結(jié)構(gòu)中，Co、Si原子間具有明顯的電子富集，呈共價(jià)相互作用，而Mn原子則相對(duì)局域，如圖1所示。這也是Co攜帶的磁矩較小(0.2 μB)，而Mn原子磁矩較大(2.2 μB)的主要原因[13]。根據(jù)Sandeman研究組的發(fā)現(xiàn)，在正交結(jié)構(gòu)中，當(dāng)Mn原子為磁矩主要攜帶者時(shí)，Mn原子間磁矩的排列方式與最近鄰Mn-Mn間距d1(如圖1所示)息息相關(guān)[14]。隨著d1的增加，體系可依次呈現(xiàn)無(wú)磁性、反鐵磁性和鐵磁性。對(duì)于MnCoSi合金來(lái)說(shuō)，d1恰好處于反鐵磁區(qū)。根據(jù)中子衍射的結(jié)果，MnCoSi合金不呈現(xiàn)簡(jiǎn)單的共線反鐵磁態(tài)，而具有特殊的螺旋反鐵磁基態(tài)：Mn與Co的磁矩處于a-b面內(nèi)并沿c軸方向螺旋傳播[12]。這種反鐵磁結(jié)構(gòu)易受元素?fù)诫s、施加外應(yīng)力及磁場(chǎng)等外界微擾破壞[15-22]。

圖1 MnCoSi合金的晶體結(jié)構(gòu)(a)，d1與d2表示兩種最近鄰Mn-Mn間距；MnCoSi合金電子定域函數(shù)計(jì)算結(jié)果(b)[12]Fig.1 Crystal structure of MnCoSi alloys (a), d1 and d2 indicate the distance of two kinds of nearest-neighbor Mn-Mn atoms; the calculated result of electronic localized function in MnCoSi alloys (b)[12]

圖2為MnCoSi合金的磁化曲線[22]。在較低外場(chǎng)下，MnCoSi合金的磁化強(qiáng)度隨磁場(chǎng)升高近似線性增加，表現(xiàn)出典型的反鐵磁特征；當(dāng)磁場(chǎng)升高到某一臨界值時(shí)，磁化強(qiáng)度發(fā)生劇烈跳躍，轉(zhuǎn)變?yōu)閺?qiáng)磁態(tài)，這是一種典型的變磁性行為[15]。在其N(xiāo)éel溫度(380 K)以下，溫度越低，需要越大的磁場(chǎng)才能驅(qū)動(dòng)這種變磁性相變發(fā)生[15]。根據(jù)Barcza等人的中子衍射數(shù)據(jù)，MnCoSi合金在變磁相變過(guò)程中，晶格常數(shù)發(fā)生明顯變化，a、b和c三軸的變化量分別高達(dá)-5900，1350以及2200 ppm，總體積收縮約0.13%[21]。2015年，南京大學(xué)王敦輝教授課題組通過(guò)強(qiáng)磁場(chǎng)凝固制備了取向的MnCoSi合金。300 K時(shí)，其平行和垂直于取向方向的飽和磁致伸縮(λ//和λ⊥)分別高達(dá)2500和-3500 ppm(如圖3所示)[22]。這證明MnCoSi合金是一種潛在的磁致伸縮材料。

圖2 MnCoSi合金的磁化曲線[22]Fig.2 The M-H curves of MnCoSi alloys[22]

圖3 取向MnCoSi合金的磁致伸縮效應(yīng)[22]Fig.3 Magnetostrictive effect of orientational MnCoSi alloys[22]

4 MnCoSi合金的三相臨界點(diǎn)及其調(diào)控

圖3顯示，雖然MnCoSi合金的室溫磁致伸縮效應(yīng)能夠媲美于Terfenol-D，但磁致伸縮效應(yīng)伴隨明顯磁滯(約0.3～0.5 T)，且磁驅(qū)動(dòng)場(chǎng)較大(大于2.5 T)。這是由于其室溫磁致伸縮源于高場(chǎng)誘導(dǎo)的一級(jí)變磁性相變(圖2)。因此，有效降低MnCoSi合金的相變臨界場(chǎng)和磁滯是實(shí)現(xiàn)室溫、低場(chǎng)、可逆磁致伸縮的關(guān)鍵。2010年，Barcza等人發(fā)現(xiàn)當(dāng)?shù)陀谀骋慌R界溫度時(shí)，磁場(chǎng)誘導(dǎo)的變磁性相變?yōu)橐患?jí)相變，伴隨明顯磁滯；而高于該臨界溫度時(shí)，變磁性相變?yōu)槎?jí)，完全可逆[19]。從MnCoSi合金的磁化曲線(圖2)也能看出，當(dāng)溫度升高到某一臨界值時(shí)，磁滯消失，相變由一級(jí)轉(zhuǎn)變?yōu)槎?jí)。Sandeman等人認(rèn)為這種臨界行為的出現(xiàn)與MnCoSi合金內(nèi)兩種近鄰Mn-Mn間距隨溫度的變化有關(guān)，且變磁性相變的一、二級(jí)之分源于不同磁結(jié)構(gòu)向強(qiáng)磁態(tài)的轉(zhuǎn)變[19]。所以根據(jù)磁結(jié)構(gòu)的不同，MnCoSi 合金的溫度-磁場(chǎng)相圖(圖4)中存在一個(gè)三相臨界點(diǎn)。而不論一級(jí)還是二級(jí)相變，相變過(guò)程伴隨的晶格畸變始終存在[19,21]。這意味著當(dāng)溫度高于三相點(diǎn)溫度時(shí)，MnCoSi 合金能夠通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變，實(shí)現(xiàn)可逆的磁致伸縮效應(yīng)。對(duì)MnCoSi合金來(lái)說(shuō)，其三相點(diǎn)溫度恰在室溫附近，其室溫磁致伸縮效應(yīng)源于高場(chǎng)誘導(dǎo)的一級(jí)相變，伴隨明顯磁滯。然而，研究發(fā)現(xiàn)MnCoSi 合金的這種三相競(jìng)爭(zhēng)關(guān)系對(duì)原子間距、化學(xué)應(yīng)力極其敏感[15-22]。因此，在三相點(diǎn)溫度以及相變臨界場(chǎng)降低的情況下，有望在室溫通過(guò)低場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變，獲得低場(chǎng)、可逆的較大磁致伸縮效應(yīng)。

圖4 MnCoSi合金的三相臨界點(diǎn)Fig.4 Tricritical point of MnCoSi alloys

基于上述設(shè)想，南京大學(xué)王敦輝教授課題組通過(guò)Si空位調(diào)控了MnCoSi合金的三相臨界行為[22](如圖5所示)。從圖5可以看出，隨著Si空位的引入，體系的變磁性相變臨界場(chǎng)降低：300 K時(shí)，MnCoSi的變磁性相變臨界場(chǎng)為約2.4 T，當(dāng)2% Si空位引入時(shí)，臨界場(chǎng)降低到1.3 T(這里，定義變磁性相變臨界場(chǎng)為其飽和磁化強(qiáng)度50%時(shí)對(duì)應(yīng)的外磁場(chǎng)，Hc↑表示升場(chǎng)過(guò)程中的臨界場(chǎng)，Hc↓表示降場(chǎng)過(guò)程中的臨界場(chǎng)[16]。)。同時(shí)，隨著Si空位的增加，三相點(diǎn)溫度由300 K降低至260 K。這保證了MnCoSi0.98合金室溫可逆的磁致伸縮效應(yīng)。圖5b所示為強(qiáng)磁場(chǎng)取向的MnCoSi0.98合金的磁致伸縮效應(yīng)，其室溫平行與垂直于取向方向的飽和磁致伸縮分別高達(dá)1500和-2000 ppm。更重要的是，通過(guò)三相點(diǎn)的調(diào)節(jié)，我們可以在相變臨界場(chǎng)降低的情況下，通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變，在這種非稀土合金中實(shí)現(xiàn)室溫、可逆的較大磁致伸縮效應(yīng)。

圖5 MnCoSi1-x(x=0, 0.01和0.02)合金的三相臨界行為(a)；取向MnCoSi0.98合金的磁致伸縮效應(yīng)(b)[22]Fig.5 Tricritical behavior of MnCoSi1-x (x=0, 0.01 and 0.02) alloys (a); Magnetostrictive effect of orientational MnCoSi0.98alloys(b)[22]

5 B摻雜MnCoSi合金的磁致伸縮效應(yīng)

雖然少量Si空位引入能夠有效地將三相點(diǎn)溫度降低至室溫以下，且保證了室溫可逆的較大磁致伸縮效應(yīng)，但是Si空位導(dǎo)致的相變臨界場(chǎng)降低幅度仍然有限。MnCoSi0.98合金的室溫相變臨界場(chǎng)約1.5 T，飽和磁化場(chǎng)約2 T，遠(yuǎn)高于Terfenol-D。如此高的外驅(qū)動(dòng)場(chǎng)是一般永磁體無(wú)法達(dá)到的。2016年，作者所在課題組發(fā)現(xiàn)了一種更有效的降低相變臨界場(chǎng)的方法——B摻雜[23]。如圖6所示為MnCoSi0.98B0.02合金的等溫磁化曲線以及MnCoSi1-xBx(x=0, 0.01和0.02)合金的三相臨界行為。從圖中能夠發(fā)現(xiàn)2% B替代Si可以有效地將室溫相變臨界場(chǎng)從2.5 T降低至0.8 T，降低幅度達(dá)到0.85 T每1%摻雜量。相比于Si空位，B替代Si導(dǎo)致了更高幅度的臨界場(chǎng)降低(圖6b)。同時(shí)，通過(guò)圖6還能發(fā)現(xiàn)，2% B替代Si能在大幅度降低相變臨界場(chǎng)的同時(shí)，將三相點(diǎn)溫度調(diào)節(jié)至270 K。這保證了室溫變磁性相變?yōu)榭赡娴亩?jí)相變。表2總結(jié)了已報(bào)道MnCoSi基合金的三相點(diǎn)溫度以及室溫相變臨界場(chǎng)。除Cr摻雜外，其余所列方法均導(dǎo)致三相點(diǎn)溫度以及相變臨界場(chǎng)的降低，但相比于其他方法，MnCoSi0.98B0.02合金具有較低的室溫相變臨界場(chǎng)，幾乎等同于5% Ni摻雜。

圖6 MnCoSi0.98B0.02合金的等溫磁化曲線(a)；B摻雜MnCoSi合金的三相臨界行為(b)[23]Fig.6 Isothermal M-H curves of MnCoSi0.98B0.02 alloys (a); Tricritical behavior of B doped MnCoSi alloys (b)[23]

CompositionTricriticalpointtemperature/KCriticalfield/TReferencesMnCoSi3002.5PresentMnCo0.95Ni0.05Si2500.8[21]Mn0.95Fe0.05CoSi*180-[21]Mn0.98Cr0.02CoSi3105.5[21]MnCoSi0.92Ge0.082621.5[15]MnCoSi0.982601.3[22]MnCoSi0.98B0.022700.8[23]

Note: * indicates the alloy has ferromagnetism at room temperature, without magnetism change transformation

要了解B摻雜導(dǎo)致相變臨界場(chǎng)降低的機(jī)理，我們首先需要知道B原子在TiNiSi晶格中的占位情況。根據(jù)Trung等人的研究，在具有與MnCoSi相似TiNiSi結(jié)構(gòu)的MnCoGe合金中，B原子占據(jù)間隙位[24]。因此，在MnCoSi1-xBx合金中，B究竟占據(jù)間隙位還是Si位是值得考慮的。為了探究該問(wèn)題，作者團(tuán)隊(duì)制備了MnCoSiBx(x=0.01, 0.03和0.05)合金。其粉末X射線衍射結(jié)果表明，隨著x的增加，Co-Si合金(P213)雜相逐漸凸顯，如圖7所示。該雜相的出現(xiàn)是由于Si位被B原子占據(jù)后，多余的Si原子與Co原子形成了更易結(jié)晶的Co-Si合金[25]。這也說(shuō)明了B原子相對(duì)于Si來(lái)說(shuō)具有占據(jù)Si位的更高優(yōu)先級(jí)[23]。此外，通過(guò)粉末X射線衍射結(jié)果還能發(fā)現(xiàn)，MnCoSi1-xBx合金在x<0.02時(shí)保持單一TiNiSi結(jié)構(gòu)；當(dāng)x>0.02時(shí)，一個(gè)不能確定的非TiNiSi峰出現(xiàn)在44°處(圖7中只給出了x=0.05的結(jié)果)。這是由于MnCoB合金具有非TiNiSi的Fe2B結(jié)構(gòu)[26]，過(guò)多B原子摻雜必然導(dǎo)致TiNiSi結(jié)構(gòu)失穩(wěn)，產(chǎn)生其他雜相。

圖7 MnCoSi1-xBx(x=0, 0.01和0.02)、MnCoSiBx(x=0.01, 0.03和0.05)以及MnCoB合金的粉末X射線衍射圖譜(●：Co-Si合金相；▼：未知雜相)[23]Fig.7 XRD patterns of MnCoSi1-xBx (x=0, 0.01 and 0.02), MnCoSiBx(x=0.01, 0.03 and 0.05) and MnCoB alloy powder (●: Co-Si alloy phase; ▼: the unknown impurity phase)[23]

表3所列為根據(jù)MnCoSi1-xBx(x=0, 0.01和0.02)合金粉末X射線衍射結(jié)果獲得的晶胞參數(shù)。在MnCoSi基合金中，相變臨界場(chǎng)的大小與d1息息相關(guān)，且d1的增大有助于相變臨界場(chǎng)的降低。通過(guò)表3能夠發(fā)現(xiàn)，隨著x增加，d1逐漸增加。因此，相變臨界場(chǎng)的降低可歸因于B摻雜導(dǎo)致的d1增加[20]。同時(shí)，研究表明[15]，當(dāng)MnCoSi基合金的a軸收縮時(shí)，相變臨界場(chǎng)也會(huì)出現(xiàn)一定程度的降低。這種趨勢(shì)同樣出現(xiàn)在MnCoSi1-xBx(x=0, 0.01和0.02)合金中。

由于凝固過(guò)程中溫度梯度較大，合金在凝固方向上形成一定取向[10,18]。圖8所示為取向MnCoSi0.98B0.02合金的磁致伸縮效應(yīng)[23]。270 K、1.5 T外場(chǎng)下，平行與垂直于凝固方向的磁致伸縮達(dá)到1050和-1800 ppm。由于其三相點(diǎn)溫度在270 K附近，磁致伸縮伴隨或多或少的磁滯。

圖8 取向MnCoSi0.98B0.02合金的磁致伸縮效應(yīng)[23]Fig.8 Magnetostrictive effect of orientational MnCoSi0.98B0.02alloys[23]

x00.010.02aTiNiSi(A。)5.86515.85745.8447bTiNiSi(A。)3.68723.68763.6892cTiNiSi(A。)6.85336.85496.8560V(A。3)148.21148.07147.83xMn/zMn(A。)0.0241/0.17970.0223/0.18060.0203/0.1814xCo/zCo(A。)0.1585/0.56080.1577/0.56030.1560/0.5602xSi(B)/zSi(B)(A。)0.7673/0.62760.7640/0.62560.7608/0.6210d1/d2(A。)3.089/3.0873.098/3.0793.106/3.070Rwp/Rp(%)3.33/2.653.31/2.633.45/2.72

當(dāng)溫度升高至300 K時(shí)，磁致伸縮效應(yīng)來(lái)源于磁致二級(jí)相變，可逆度提高。1.5 T外場(chǎng)下，磁致伸縮分別達(dá)到830以及-1160 ppm；當(dāng)磁場(chǎng)降低至1 T時(shí)，其值降低為524和-800 ppm。相比MnCoSi0.98B0.02合金，MnCoSi由于相變臨界場(chǎng)較高，1.5 T外場(chǎng)幾乎不能導(dǎo)致變磁性相變的發(fā)生，對(duì)應(yīng)磁致伸縮只有40和-59 ppm。

6 結(jié) 論

與傳統(tǒng)磁致伸縮材料不同，MnCoSi合金的磁致伸縮來(lái)源于一級(jí)相變，但其效應(yīng)驅(qū)動(dòng)場(chǎng)高且伴隨較大磁滯。作者課題組通過(guò)調(diào)控三相臨界行為，降低了合金相變臨界場(chǎng)以及三相點(diǎn)溫度，通過(guò)磁場(chǎng)誘導(dǎo)的二級(jí)相變實(shí)現(xiàn)了室溫可逆的較大磁致伸縮效應(yīng)。

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(編輯 惠 瓊)

Large Reversible Magnetostrictive Effect in MnCoSi-Based Alloys at Room Temperature

SI Yu, LIU Jun, YANG Hui, GONG Yuanyuan, XU Feng

(School of Materials Science and Engineering, Nanjing University of Science and Technology, Nanjing 210094, China)

O482.52+6

A

1674—3962(2017)09-0634-06

2017-01-20

國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(51601092，51571121)；江蘇省自然科學(xué)基金項(xiàng)目(BK20160833)；南京理工大學(xué)自主科研項(xiàng)目(30916011345)；中國(guó)博士后科學(xué)基金(2016M591851)；江蘇省博士后科學(xué)基金(1601268C)

司 宇，男，1993年生，碩士研究生

龔元元，男，1987年生，講師，Email: gyy@njust.edu.cn

10.7502/j.issn.1674-3962.2017.09.04