用于微層裂物質(zhì)診斷的小型動(dòng)量探針技術(shù)

陳浩玉， 洪仁楷， 陳永濤， 張世文， 任國(guó)武， 莫俊杰

(中國(guó)工程物理研究院 流體物理研究所， 四川 綿陽(yáng) 621999)

用于微層裂物質(zhì)診斷的小型動(dòng)量探針技術(shù)

陳浩玉， 洪仁楷， 陳永濤， 張世文， 任國(guó)武， 莫俊杰

(中國(guó)工程物理研究院 流體物理研究所， 四川 綿陽(yáng) 621999)

針對(duì)目前微層裂物質(zhì)診斷技術(shù)的不足，設(shè)計(jì)了一種小型化動(dòng)量探針。在傳統(tǒng)動(dòng)量傳感器的基礎(chǔ)上對(duì)傳感界面和保護(hù)膜的測(cè)試結(jié)構(gòu)進(jìn)行改進(jìn)，并結(jié)合數(shù)值模擬和聯(lián)合實(shí)驗(yàn)診斷技術(shù)對(duì)小型化動(dòng)量探針的測(cè)速結(jié)果數(shù)據(jù)進(jìn)行解讀。研究結(jié)果表明：改進(jìn)后的動(dòng)量探針可獲取持續(xù)穩(wěn)定的高質(zhì)量信號(hào)，測(cè)試時(shí)長(zhǎng)得到延長(zhǎng)；小型化導(dǎo)致部分時(shí)段測(cè)速結(jié)果產(chǎn)生偏差，但第1速度峰值時(shí)刻之前的測(cè)速結(jié)果可信度高，可用于定量診斷微層裂物質(zhì)空間密度分布。

爆炸力學(xué)； 微層裂； 動(dòng)量探針； Asay窗； 小型化

Abstract: A mini momentum probe is designed to diagnose the micro-spall fractures of material. On the basis of traditional momentum sensor, the structure of the sensing interface and protective film is improved, and the numerical simulation and joint diagnosis experiment technology are used to research the speed measurement results of mini momentum probe. Research result shows that the improved momentum probe can be used to obtain steady high quality signals, and the test duration can be extended; and the probe miniaturization leads to a deviation of measured speeds at some time intervals, but the measured speeds before the first speed peak time are credible, and can be used for the quantitative diagnosis of spatial density distribution of micro-spall fracture of material.

Key words: explosion mechanics; micro-spall fracture; momentum probe; Asay window; miniaturization

0 引言

微層裂物質(zhì)是指在飛片被爆轟加載后，由于爆轟波在飛片自由面反射為拉伸波、將飛片近自由面熔化或近熔化狀態(tài)的物質(zhì)拉伸剝離飛片主體而形成的大量細(xì)小顆粒物質(zhì)。微層裂物質(zhì)的診斷技術(shù)主要依靠X光照相[1-2]，但由于X光的穿透性不足，密閉狹小空間的微層裂物質(zhì)診斷只能使用可深入微層裂物質(zhì)內(nèi)部進(jìn)行嵌入式測(cè)量的嵌入式傳感技術(shù)，主要包括壓電石英計(jì)法[3]、光纖探針法[4]、Asay動(dòng)量計(jì)法等。但壓電石英計(jì)對(duì)較高密度的微層裂物質(zhì)探測(cè)而言過(guò)于脆弱，無(wú)法有效探測(cè)微層裂區(qū)域歷程；光纖探針測(cè)試信號(hào)不穩(wěn)定，對(duì)微層裂物質(zhì)的響應(yīng)能力有待進(jìn)一步研究。

動(dòng)量傳感測(cè)試技術(shù)最早由Asay等[5-6]提出，其測(cè)試結(jié)果解析依據(jù)為動(dòng)量定理，故該類傳感器又稱動(dòng)量傳感器。動(dòng)量傳感器測(cè)試技術(shù)具有嵌入式、可深入微層裂物質(zhì)內(nèi)部進(jìn)行連續(xù)測(cè)量的特點(diǎn)，是微層裂物質(zhì)時(shí)空演化規(guī)律研究可重點(diǎn)倚重的測(cè)試診斷技術(shù)。從20世紀(jì)70年代以來(lái)，在微層裂物質(zhì)相關(guān)研究[7-12]的不斷推動(dòng)下，該項(xiàng)技術(shù)一直不斷向前推進(jìn)。2003年Holtkamp等[13]和McCluskey等[14]提出了使用透明LiF材料的Asay窗診斷技術(shù)，驗(yàn)證了Asay窗對(duì)微層裂物質(zhì)測(cè)試的可行性，但因測(cè)試信號(hào)雜亂，實(shí)驗(yàn)結(jié)果難以定量。2009年Signor等[15]在LiF 窗口撞擊面粘貼鋁膜作為傳感界面、陳永濤等[16-17]提出Asay-F窗技術(shù)，在一定程度上改善了Asay窗測(cè)試信號(hào)的質(zhì)量，證明了Asay窗定量診斷微層裂物質(zhì)的潛力，為后續(xù)開展相關(guān)研究奠定了基礎(chǔ)，但測(cè)試信號(hào)時(shí)長(zhǎng)過(guò)短，仍需進(jìn)一步改進(jìn)。另外，以上研究都未對(duì)傳感器直徑小型化進(jìn)行研究。

目前，動(dòng)量傳感器技術(shù)仍然存在諸多有待解決的問題，如測(cè)試信號(hào)雜亂、譜寬過(guò)寬難以提取有效信息，有效測(cè)試時(shí)長(zhǎng)不足、傳感器體積過(guò)大等，大大限制了該技術(shù)在微層裂診斷中的應(yīng)用，特別是在測(cè)試空間密閉狹小的應(yīng)用場(chǎng)合，原本狹小的測(cè)試空間被傳感器過(guò)度占用，傳感器本身以嵌入微層裂物質(zhì)內(nèi)部進(jìn)行深入接觸測(cè)量的方式對(duì)測(cè)試區(qū)域物質(zhì)的原有物理狀態(tài)影響過(guò)大，測(cè)試結(jié)果可信度低，且使得其他測(cè)試手段(如光、電探針測(cè)試)難以開展。綜上所述，雖然動(dòng)量傳感測(cè)試技術(shù)具有種種特點(diǎn)和潛力，但目前在實(shí)際工程中的直接應(yīng)用仍困難重重。因此，研制一種適用于密閉狹小空間微層裂物質(zhì)診斷的小型化動(dòng)量探針，為爆轟加載下微層裂物質(zhì)研究提供一種新的診斷技術(shù)具有重要的意義。本文擬對(duì)動(dòng)量探針測(cè)試結(jié)構(gòu)進(jìn)行改進(jìn)，并對(duì)探針小型化帶來(lái)的影響進(jìn)行分析驗(yàn)證，以提升動(dòng)量探針在微層裂物質(zhì)診斷應(yīng)用中的探測(cè)能力和工程應(yīng)用價(jià)值。

1 動(dòng)量探針工作原理及結(jié)構(gòu)

本文使用的動(dòng)量探針結(jié)構(gòu)示意圖如圖1所示，包括LiF晶體探針、傳感界面保護(hù)膜、保護(hù)套、多普勒干涉測(cè)速系統(tǒng)(DPS)探頭四部分結(jié)構(gòu)組件，并外接DPS. 動(dòng)量探針使用高壓沖擊加載下仍具有良好光學(xué)透過(guò)性的LiF晶體作為測(cè)試窗口介質(zhì)材料，經(jīng)保護(hù)套與DPS探頭同軸定位集成。LiF晶體的下端面經(jīng)鍍膜工藝處理后具有反光功能，作為動(dòng)量探針的傳感界面，并緊密貼合相同LiF材質(zhì)的傳感界面保護(hù)膜。

圖1 動(dòng)量探針示意圖Fig.1 Schematic diagram of momentum probe

測(cè)試原理如下：DPS探頭沿LiF晶體探針軸心射出窄線寬激光，光斑入射至傳感界面，部分光被具有反光功能的傳感界面沿原路反射回DPS探頭，根據(jù)多普勒頻移原理，該部分返回的信號(hào)光頻率隨傳感界面運(yùn)動(dòng)速度的變化而變化，信號(hào)光再與DPS內(nèi)部的參考光耦合并發(fā)生干涉，形成反映多普勒平移量的干涉條紋，條紋頻率與傳感界面的運(yùn)動(dòng)速度呈正比。通過(guò)DPS采集并記錄干涉條紋隨時(shí)間變化的歷程，即可實(shí)現(xiàn)對(duì)傳感界面運(yùn)動(dòng)速度歷程的精確測(cè)量。進(jìn)一步以測(cè)得的速度歷程為依據(jù)，按照文獻(xiàn)[17-18]中的動(dòng)量定理等數(shù)據(jù)處理方法，可建立傳感界面運(yùn)動(dòng)速度與撞擊動(dòng)量探針的微層裂物質(zhì)密度之間的定量轉(zhuǎn)換關(guān)系。因此，通過(guò)獲取傳感界面速度歷程，即可獲取動(dòng)量探針對(duì)應(yīng)測(cè)試點(diǎn)處微層裂物質(zhì)的密度演化歷程。

2 探針小型化設(shè)計(jì)及分析

2.1 傳感器界面分析與改進(jìn)

傳統(tǒng)的Asay窗采用全透明LiF晶體，完全依靠撞擊傳感界面的物質(zhì)遮擋光路、形成反光傳感界面，測(cè)試信號(hào)信噪比很差，撞擊之后近微秒的較短時(shí)段內(nèi)，撞擊物質(zhì)尚未在被撞擊面上堆積出足夠厚度的擋光層來(lái)有效遮擋住光路、形成有效反光界面，很難獲得有效的速度信號(hào)，典型的對(duì)碰加載實(shí)驗(yàn)測(cè)試如圖2(a)所示。Asay-F窗等采用在LiF晶體下表面粘貼數(shù)百微米厚度且阻抗與LiF接近的鋁箔、形成反光傳感界面，可獲得較短時(shí)長(zhǎng)的測(cè)試信號(hào)，但由于Al與LiF兩種不同材質(zhì)的阻抗始終不同，當(dāng)沖擊波穿透鋁箔進(jìn)入鋁箔與LiF晶體之間的界面時(shí)不能完全通過(guò)，從而形成反射波，反射波的存在易導(dǎo)致數(shù)百微米厚度的鋁箔破碎，使傳感界面被破壞、測(cè)試信號(hào)中斷(見圖2(b))。針對(duì)以上不足，經(jīng)過(guò)大量分析與實(shí)驗(yàn)，本文使用的動(dòng)量探針最終選用電阻熱蒸發(fā)鍍膜技術(shù)，在LiF晶體下表面鍍上4 μm厚度的鋁膜，制備出厚度極薄且與LiF晶體融為一體的傳感界面，將Al和LiF兩種材料在沖擊過(guò)程中的阻抗不匹配效應(yīng)減小到可忽略不計(jì)的程度，有效避免了因阻抗不匹配造成的鋁膜傳感界面被破壞而丟失信號(hào)的問題(見圖2(c))，測(cè)試速度曲線的細(xì)化程度好、信噪比明顯提升，可有效提取有用信息的信號(hào)時(shí)長(zhǎng)從1～2 μs左右延長(zhǎng)至約3 μs.

圖2 不同傳感界面測(cè)試結(jié)果Fig.2 Test results of different sensing interfaces

另外，動(dòng)量探針采用漫反射傳感界面的方案，將傳統(tǒng)Asay窗結(jié)構(gòu)中原本鏡面的傳感界面制備為漫反射面，解決了動(dòng)態(tài)加載下傳感界面因發(fā)生運(yùn)動(dòng)而不垂直于DPS探頭光路、無(wú)法有效反射信號(hào)光進(jìn)而導(dǎo)致信號(hào)不連續(xù)的問題。對(duì)比平面加載驗(yàn)證實(shí)驗(yàn)測(cè)試結(jié)果如圖3(a)和圖3(b)所示。圖3(a)中的鏡面?zhèn)鞲薪缑嬷荒墚a(chǎn)生鏡面反射，只有當(dāng)傳感界面與DPS探頭光路垂直時(shí)才能有效回光、獲得測(cè)試信號(hào)，在傳感界面狀態(tài)變化復(fù)雜的動(dòng)態(tài)爆轟加載條件下，信號(hào)明顯時(shí)斷時(shí)續(xù)；圖3(b)中的漫反射傳感界面具有很強(qiáng)的動(dòng)態(tài)適應(yīng)能力，即使傳感界面狀態(tài)發(fā)生變化、不垂直于DPS探頭光路，也能通過(guò)漫反射將部分信號(hào)光沿原光路反射回DPS探頭，從而獲得持久、有效的穩(wěn)定測(cè)試信號(hào)。

圖3 傳感界面不同結(jié)構(gòu)測(cè)試結(jié)果對(duì)比Fig.3 Test results of different sensing interface structures

2.2 保護(hù)膜設(shè)計(jì)

由于動(dòng)量探針傳感界面鍍4 μm厚的極薄鋁膜，非常容易被微層裂物質(zhì)破壞，且微層裂物質(zhì)空間分布和運(yùn)動(dòng)狀態(tài)極為復(fù)雜，同一時(shí)刻撞擊動(dòng)量探針的物質(zhì)速度具有一定的分散性，如果直接對(duì)傳感界面進(jìn)行測(cè)試將獲得譜寬過(guò)大且散亂的速度譜帶，不能有效地提取特征速度信息，典型測(cè)試結(jié)果如圖3(c)中的14 ～16 μs時(shí)段速度譜所示。為了克服該測(cè)試缺陷，動(dòng)量探針采用在鍍膜面下增設(shè)LiF材質(zhì)保護(hù)膜的結(jié)構(gòu)，一方面使動(dòng)量探針對(duì)沖擊物質(zhì)的響應(yīng)速度經(jīng)過(guò)一定距離的傳播后到達(dá)傳感界面時(shí)得到勻化，獲取到能夠體現(xiàn)沖擊應(yīng)變特征的細(xì)化速度譜信息，另一方面有效保護(hù)傳感界面，提高傳感界面的耐受性，實(shí)驗(yàn)測(cè)試結(jié)果如圖3(b)所示。

通過(guò)以上對(duì)動(dòng)量探針傳感界面和保護(hù)膜的改進(jìn)，實(shí)現(xiàn)了將4 μm厚度的極薄漫反射Al膜傳感界面嵌入LiF晶體內(nèi)部的結(jié)構(gòu)，克服了傳感界面與LiF晶體探針的阻抗不匹配問題，增強(qiáng)了傳感界面的耐受度，提高了傳感界面回傳信號(hào)能力，獲得了能夠有效提取測(cè)速曲線的高質(zhì)量信號(hào)，有效測(cè)試信號(hào)時(shí)長(zhǎng)延長(zhǎng)至約3 μs，大大提高了動(dòng)量探針對(duì)微層裂物質(zhì)的診斷能力和工程應(yīng)用價(jià)值。

2.3 探針直徑優(yōu)化及小型化分析

動(dòng)量探針的小型化主要是指LiF晶體直徑的小型化，直徑的減小給測(cè)試結(jié)果帶來(lái)的影響將關(guān)系到測(cè)試結(jié)果的有效性和準(zhǔn)確性，因此有必要通過(guò)數(shù)值模擬進(jìn)行分析。本文建立了一個(gè)簡(jiǎn)化沖擊模型，只保留LiF晶體，忽略嵌入LiF材質(zhì)內(nèi)部的極薄厚度Al膜(厚4 μm)和保護(hù)套等結(jié)構(gòu)，采用非線性顯式動(dòng)力學(xué)軟件AUTODYN對(duì)模型進(jìn)行了數(shù)值模擬計(jì)算，試圖分析LiF晶體直徑的大小對(duì)測(cè)試結(jié)果的影響。具體模型參數(shù)如下：用φ30 mm×10 mm的大直徑低密度圓柱形石蠟以2 km/s的初始速度撞擊直徑分別為3 mm、5 mm、10 mm 3種不同規(guī)格且長(zhǎng)度足夠長(zhǎng)的小直徑LiF晶體。石蠟采用光滑粒子流體動(dòng)力學(xué)方法，以模擬類似于微層裂的散碎顆粒狀物質(zhì)，LiF晶體采用拉格朗日法，模型如圖4所示。

圖4 AUTODYN模型圖Fig.4 AUTODYN model

相同加載條件下3種不同直徑LiF晶體被撞擊面軸心質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度歷程數(shù)值模擬結(jié)果如圖5所示，根據(jù)動(dòng)量探針測(cè)試原理，該速度歷程在LiF晶體直徑足夠大的理想情況下體現(xiàn)了撞擊晶體界面的石蠟粒子層的密度演化歷程，但在LiF晶體不同直徑的工程因素影響下，該速度實(shí)際表現(xiàn)為起跳至第1速度峰值點(diǎn)的時(shí)段內(nèi)，三者速度曲線的一致性較好，但很快三者的速度曲線就出現(xiàn)分叉，呈現(xiàn)出直徑越小、速度越高的趨勢(shì)。

圖5 數(shù)值模擬速度歷程Fig.5 Simulated velocity-time curves

分析數(shù)值模擬結(jié)果可知，在劇烈的沖擊加載作用下LiF晶體發(fā)生塑性變形，由于LiF晶體的被撞擊面存在邊緣卸載，持續(xù)產(chǎn)生卸載波并向軸心傳播，導(dǎo)致被撞擊面上的壓力沿軸心向邊緣呈逐漸減小的趨勢(shì)，塑性變形沿軸心向邊緣逐漸增大，即被撞擊面的粒子速度沿軸心向邊緣逐漸升高。為了說(shuō)明該問題，提取直徑10 mm LiF晶體被撞擊面上離軸心距離R分別為0 mm、1.25 mm、2.50 mm、3.75 mm處粒子的速度歷程(見圖6)。由圖6可見，隨著時(shí)間的推移，離軸心越遠(yuǎn)即越靠近邊緣，粒子速度越高。

圖6 不同徑向位置點(diǎn)速度歷程Fig.6 Velocity-time curves at different radial positions

在被撞擊界面邊緣粒子速度高于軸心粒子速度效果的持續(xù)作用下，被撞擊面逐步形成如圖7所示的弧形形狀，隨著時(shí)間的推移，最終LiF晶體被撞擊面上軸心質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)速度也逐漸被周圍速度較快的粒子拉高。直徑越小，軸心離邊緣越近，邊緣卸載效應(yīng)隨時(shí)間的推移對(duì)軸心粒子的影響越顯著，即隨著時(shí)間的推移，直徑越小、速度越來(lái)越高。另外，邊緣卸載效應(yīng)對(duì)被撞擊面軸心處測(cè)點(diǎn)的影響需要傳播時(shí)間，直徑越大所需傳播時(shí)間越長(zhǎng)、傳播到軸心處的衰減也越大，且邊緣卸載對(duì)被撞擊面軸心粒子速度產(chǎn)生的影響為積累過(guò)程，隨著時(shí)間的推移，該影響效果逐漸顯現(xiàn)，在速度起跳至第1速度峰值點(diǎn)時(shí)段內(nèi)基本無(wú)影響，因此該時(shí)段內(nèi)3種直徑LiF晶體速度的曲線基本一致，之后逐漸出現(xiàn)直徑越小、速度越高的趨勢(shì)。

圖7 LiF晶體端面變形圖Fig.7 Deformation pattern of LiF interface

3 驗(yàn)證實(shí)驗(yàn)及分析

選擇易產(chǎn)生微層裂物質(zhì)的Sn作為被加載飛片材料，設(shè)計(jì)點(diǎn)起爆類平面加載實(shí)驗(yàn)，采用X光照相和動(dòng)量探針測(cè)試聯(lián)合診斷方式，對(duì)動(dòng)量探針的測(cè)試性能進(jìn)行驗(yàn)證。

使用3種不同直徑的動(dòng)量探針對(duì)Sn飛片產(chǎn)生的微層裂物質(zhì)進(jìn)行探測(cè)，實(shí)驗(yàn)裝置如圖8所示。采用雷管起爆φ50 mm×30 mm的高能炸藥，炸藥驅(qū)動(dòng)φ50 mm×4 mm的Sn飛片向上運(yùn)動(dòng)并產(chǎn)生微層裂物質(zhì)；距離飛片上表面20 mm高度安裝尺寸分別為φ20 mm×10 mm、φ10 mm×10 mm、φ6 mm×10 mm的LiF晶體動(dòng)量探針各1支，3支動(dòng)量探針的軸心均分布在φ15.2 mm徑向圓周上。

圖8 實(shí)驗(yàn)裝置示意圖Fig.8 Schematic diagram of experimental setup

實(shí)驗(yàn)獲取的3支動(dòng)量探針傳感界面運(yùn)動(dòng)速度曲線如圖9所示。由圖9可見，動(dòng)量探針經(jīng)過(guò)傳感界面和保護(hù)膜的改進(jìn)，獲得的測(cè)速信號(hào)持續(xù)時(shí)長(zhǎng)大于3 μs，所提取的速度曲線連續(xù)且特征清晰。

圖9 3種直徑動(dòng)量探針實(shí)驗(yàn)結(jié)果對(duì)比Fig.9 Comparison of experimental results of three momentum probes with different diameters

將速度曲線結(jié)果分為兩段區(qū)域進(jìn)行分析，以第1速度峰值點(diǎn)時(shí)刻為界線，將該時(shí)刻之前的時(shí)段定義為第1測(cè)試時(shí)段，該時(shí)刻之后的時(shí)段定義為第2測(cè)試時(shí)段。第1測(cè)試時(shí)段的速度曲線基本重合(測(cè)試誤差來(lái)源主要為早期低密度微噴/微層裂物質(zhì)非均勻性誤差以及低速段數(shù)據(jù)處理誤差)，可認(rèn)為在該時(shí)段內(nèi)3種直徑動(dòng)量探針的測(cè)試結(jié)果一致，直徑大小對(duì)測(cè)試結(jié)果無(wú)影響或者影響甚微可忽略；第2測(cè)試時(shí)段的起始段速度曲線還較為一致，但隨著時(shí)間的推移，從15.4 μs左右開始，速度曲線呈現(xiàn)出明顯的直徑越小、速度越高的規(guī)律，與數(shù)值模擬結(jié)果的規(guī)律一致，因此可斷定動(dòng)量探針的直徑小型化確實(shí)會(huì)使第2時(shí)段內(nèi)的測(cè)速結(jié)果偏高，且直徑越小、誤差越大。以上實(shí)驗(yàn)結(jié)果與數(shù)值模擬結(jié)果共同證明了直徑小型化對(duì)第1測(cè)試時(shí)段無(wú)影響，但會(huì)導(dǎo)致第2測(cè)試時(shí)段的測(cè)速結(jié)果偏高，且直徑越小、速度越高的結(jié)論。

將動(dòng)量探針測(cè)速結(jié)果按照文獻(xiàn)[17]的方法進(jìn)行密度反演，得到的空間密度分布與X光照相的典型時(shí)刻(18.177 μs)結(jié)果進(jìn)行對(duì)比，如圖10和圖11所示，其中ρ0為Sn飛片初始密度，ρ為Sn飛片爆轟加載后產(chǎn)生的微層裂物質(zhì)密度。

圖10 微層裂物質(zhì)X光圖像Fig.10 Radiograph of micro-spall fracture

圖11 密度- 空間分布Fig.11 Density-distance distribution

由圖11可見；空間位置高于34 mm的3種動(dòng)量探針其密度診斷結(jié)果的一致性高，與X光照相結(jié)果的穩(wěn)合度較好；低于34 mm位置之后3種動(dòng)量探針密度的診斷結(jié)果逐漸呈現(xiàn)直徑越小、密度越高的趨勢(shì)，與X光照相的結(jié)果相比較，只有φ20 mm的LiF晶體在空間位置大于30.5 mm段能夠基本穩(wěn)合，其余兩種直徑LiF晶體密度的診斷結(jié)果都明顯偏高，且直徑越小、誤差越大。因此，小型動(dòng)量探針測(cè)速曲線第1測(cè)試時(shí)段內(nèi)的測(cè)試結(jié)果置信度高，可用于微層裂物質(zhì)密度反演；第2測(cè)試時(shí)段的測(cè)試結(jié)果暫時(shí)只能定性地反映微層裂物質(zhì)的發(fā)展演化趨勢(shì)，探針直徑與測(cè)速值之間的定量關(guān)系將是今后研究的重點(diǎn)。

4 結(jié)論

本文設(shè)計(jì)了一種適用于密閉狹小空間微層裂物質(zhì)密度演化規(guī)律診斷的小型化動(dòng)量探針，通過(guò)設(shè)計(jì)改進(jìn)探針的傳感界面及保護(hù)膜結(jié)構(gòu)，大大提高了微層裂物質(zhì)診斷信號(hào)的穩(wěn)定性和持久性，使高質(zhì)量測(cè)試信號(hào)時(shí)長(zhǎng)延長(zhǎng)至3 μs. 結(jié)合數(shù)值模擬和驗(yàn)證實(shí)驗(yàn)獲得了以下結(jié)論：

1)小型化會(huì)導(dǎo)致探針被邊緣卸載的效應(yīng)隨時(shí)間的推移越發(fā)顯著，第1速度峰值時(shí)刻之后測(cè)試時(shí)段的測(cè)試結(jié)果產(chǎn)生偏差，直徑越小、測(cè)速結(jié)果偏高越明顯，該時(shí)段的測(cè)試結(jié)果目前只能用于定性分析。

2)小型化探針邊緣卸載波受傳播時(shí)間和傳播衰減所限，對(duì)第1速度峰值時(shí)刻之前時(shí)段的測(cè)試結(jié)果無(wú)影響，可用于微層裂物質(zhì)密度定量診斷。

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MiniMomentumProbeTechniqueforDiagnosisofMicro-spallFractureofMaterial

CHEN Hao-yu, HONG Ren-kai, CHEN Yong-tao, ZHANG Shi-wen, REN Guo-wu, MO Jun-jie

(Institute of Fluid Physics, China Academy of Engineering Physics, Mianyang 621999, Sichuan， China)

O384

A

1000-1093(2017)09-1729-07

10.3969/j.issn.1000-1093.2017.09.009

2017-01-02

國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(11472254)

陳浩玉(1983—)，男，助理研究員，碩士。E-mail: chenhaoyu_2004@126.com

洪仁楷(1982—)，男，助理研究員，博士。E-mail: 32984291@qq.com