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    由新型電機(jī)引起的對(duì)電力學(xué)體系理論問題的討論

    2017-03-04 09:19:56楊耀晨
    中國新技術(shù)新產(chǎn)品 2017年4期

    楊耀晨

    摘 要:本文討論了磁流體發(fā)電機(jī)啟動(dòng)過程并得出合理的飽和電壓公式,構(gòu)建了能研究新型電機(jī)的電力學(xué)體系。并討論實(shí)際問題。提出了電力學(xué)熵的概念,證明了電力學(xué)熵具有玻爾茲曼定義形式,從而說明了作為狀態(tài)函數(shù)的電力學(xué)熵能夠較充分地描述體系電荷的分布狀況及帶電體系的混亂程度,擴(kuò)大了其適用范圍。為電磁學(xué)理論研究提供了新的思路,對(duì)未來科學(xué)事業(yè)發(fā)展可能具有特殊意義。

    關(guān)鍵詞:新型電機(jī);電力學(xué)體系;電力學(xué)熵;玻爾茲曼定義

    中圖分類號(hào):TN86 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼:A

    1820年,丹麥物理學(xué)家奧斯特發(fā)現(xiàn)電流具有磁效應(yīng),展開了電磁學(xué)的研究。1821年安培提出分子電流假設(shè),提出了電動(dòng)力學(xué)。1831年英國物理學(xué)家法拉第發(fā)現(xiàn)電磁感應(yīng),并用它設(shè)計(jì)制造了人類第一個(gè)發(fā)電機(jī)。1873年麥克斯韋在著作《電磁學(xué)通論》中提出麥克斯韋方程組,基本完善了近代電磁學(xué)的理論體系。20世紀(jì)50年代末,人們開始研究磁流體發(fā)電。磁流體發(fā)電利用磁場(chǎng)實(shí)現(xiàn)能量轉(zhuǎn)化,達(dá)到高功率、低污染的效果。本文將從磁流體發(fā)電機(jī)開始,逐漸深入探討電力學(xué)體系,類比熱力學(xué)體系,提出能夠研究新型電機(jī)甚至深化電磁學(xué)理論研究的理論體系,電力學(xué)熵的概念,對(duì)一些電磁學(xué)現(xiàn)象進(jìn)行討論,為設(shè)計(jì)新型電機(jī)打下基礎(chǔ),并為電磁學(xué)理論研究提供新的思路。

    一、磁流體發(fā)電機(jī)

    磁流體發(fā)電機(jī)將帶電的流體(離子氣體或液體)以極高的速度噴射到磁場(chǎng)中,正負(fù)電荷受到洛倫茲力發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng),利用極板收集在磁場(chǎng)中相對(duì)運(yùn)動(dòng)的正負(fù)電荷,通過電荷積累在正負(fù)極產(chǎn)生電勢(shì)差,從而起到發(fā)電作用。

    磁流體發(fā)電機(jī)極板間飽和電壓研究:不同于多數(shù)文獻(xiàn)中的推導(dǎo)過程,下面的推導(dǎo)考慮了更實(shí)際的情況,得出不同于其他文獻(xiàn)中U=Bvd的結(jié)果。

    考慮到極板間距較小,磁感應(yīng)強(qiáng)度較大,磁流體流速大等因素,穩(wěn)定運(yùn)行時(shí)單位時(shí)間內(nèi)輸入電荷量視為定值,等效于輸入恒定電流I,設(shè)i為外電路電流,q為極板電荷,c為極板電容,u為路端電壓,R為外電路等效電阻,于是由電荷守恒列出極板電荷微分方程:

    由基爾霍夫第二定律(KVL)可知極板間電勢(shì)差=路端電壓u,由一段含源電路歐姆定律可知

    于是上式可化為:

    顯然上式是個(gè)一階線性齊次常系數(shù)微分方程由于u、i、q都是關(guān)于時(shí)間t的函數(shù),采用分離變量法對(duì)方程求解并代入初值i=0,t=0可以得到:

    飽和電壓即為

    umax=IR(無限接近)

    基于下文內(nèi)容,新的推導(dǎo)結(jié)果能夠支持磁流體發(fā)電機(jī)和普通發(fā)電機(jī)的穩(wěn)定狀態(tài)是等效的。當(dāng)然,這種新型電機(jī)與傳統(tǒng)電機(jī)也不盡相同,由于引入了電場(chǎng)、磁場(chǎng),一些相關(guān)指標(biāo)的計(jì)算和理論問題的處理不能只用電路知識(shí)解決,我們需要構(gòu)建新的理論體系來研究包含場(chǎng)與電荷體系的新型電機(jī)。

    二、對(duì)比熱力學(xué)體系建立新的電力學(xué)系統(tǒng)

    人們?cè)脽崃W(xué)定律研究、設(shè)計(jì)制造了一系列實(shí)用的熱機(jī),我們也可以仿照熱力學(xué)體系利用已有的電磁學(xué)定律,建立一個(gè)新的電力學(xué)體系:

    第零定律:等勢(shì)體、穩(wěn)恒電路中沒有電荷交換。由穩(wěn)恒條件下電流密度與時(shí)間無關(guān)得穩(wěn)恒電流連續(xù)性方程可證。

    第一定律:能量守恒。采用電動(dòng)力學(xué)中已有的能量守恒定律表述形式:由坡印廷定理和Maxwell方程中的兩式:

    聯(lián)立,可以得到場(chǎng)和電荷系統(tǒng)能量守恒定律表示式,其微分形式和積分形式分別為:

    第二定律:電荷(正)在自發(fā)情況下只從電勢(shì)高處移向電勢(shì)低處。

    第三定律:熱力學(xué)第三定律闡述了熵增加原理及完美晶體熵為零的結(jié)論,那么不妨假設(shè)電力學(xué)中也存在熵增加原理。當(dāng)然這里的熵不是已有的熱力學(xué)熵,我們不妨稱為電力學(xué)熵,簡(jiǎn)稱電熵,符號(hào)暫定為SE。對(duì)于絕電體系(與外界無電荷交換),dq=0,因此熵變恒為零。對(duì)于具體熵值的確定,請(qǐng)參看后文的電力學(xué)熵的玻爾茲曼定義。

    以上3條定律構(gòu)建了新電力學(xué)體系的框架,可以作為電磁學(xué)理論研究的新思路。

    三、電力學(xué)熵

    下面我們對(duì)定律中最重要的物理量——電熵進(jìn)行討論。

    1.電熵的定義(微分形式):設(shè)系統(tǒng)的電荷量為q,平均電勢(shì)為Φ,則

    2.電熵的物理意義:判斷電學(xué)過程的自發(fā)性,或者說是否對(duì)外界造成影響。

    描述場(chǎng)與電荷體系能夠做功的程度。類似于溫度升高,不能做功的能量增加;電勢(shì)升高,可以做功的靜電能增加。

    反映電荷分布的混亂程度。不同于中性分子,電荷在導(dǎo)體上均勻分布時(shí)更為秩序,因?yàn)殡姾煞植际軐?dǎo)體自身物理性質(zhì)影響,如導(dǎo)體表面曲率。

    3.計(jì)算:利用帶電體系靜電能微分方程dE=Φdq,可得Φ2dSE=-dE可見靜電能自發(fā)地耗散導(dǎo)致電熵增加,符合實(shí)際。上文定義的電熵同克勞修斯熵一樣只適用于平衡體系,因此有關(guān)電熵的計(jì)算要借助坡印廷定理及后文中的玻爾茲曼定義。但上述變換技巧是具有廣泛意義的,甚至可以應(yīng)用于微觀,因?yàn)楹笪膶Ⅲw現(xiàn)Φ2具有特殊意義。

    四、實(shí)際問題

    電場(chǎng)力做功:假設(shè)在真空中有一對(duì)孤立的充滿電的理想極板,讓帶電粒子橫向通過,粒子將會(huì)受到電場(chǎng)力的作用發(fā)生偏轉(zhuǎn)并被加速,消耗了電場(chǎng)的能量。由電容器靜電能公式

    可知,能夠維持板間電壓的有效電荷減少了,這是電荷分布改變導(dǎo)致的。電荷向邊緣集中加劇邊緣效應(yīng),導(dǎo)致了能量的損失。

    當(dāng)將上述極板接如電路維持其電壓恒定時(shí),外源提供的能量既要供給電場(chǎng)力做功,又要維持電荷分布,其值應(yīng)大于粒子增加的動(dòng)能。電動(dòng)力學(xué)已經(jīng)證明,這個(gè)值是靜電場(chǎng)做功的2倍。

    由于該系統(tǒng)能夠做功程度下降,可知電熵增加,便捷的解釋了上述現(xiàn)象。

    磁流體發(fā)電機(jī):從對(duì)磁流體發(fā)電機(jī)啟動(dòng)過程的討論,我們看到磁流體發(fā)電機(jī)能夠輸出穩(wěn)定電流是有理論依據(jù)的,電動(dòng)力學(xué)指出電路中的電能都是由運(yùn)動(dòng)的電磁場(chǎng)傳輸?shù)摹碾婌亟嵌瓤?,磁流體發(fā)電機(jī)啟動(dòng)時(shí)由于外電路電流趨于與輸入電流相等,即電荷增量趨近于零,電熵趨近于一個(gè)定值,說明整個(gè)電機(jī)趨向于一個(gè)穩(wěn)定狀態(tài),類似于傳統(tǒng)直流發(fā)電機(jī)形成的穩(wěn)恒電路。

    上文還提到磁流體發(fā)電機(jī)與傳統(tǒng)電機(jī)略有不同,是因?yàn)榇帕黧w進(jìn)入磁場(chǎng)后,在沒有能量輸入的情況下電熵減小,這意味著磁流體對(duì)外界一定造成了其他影響。不妨利用電磁學(xué)中的磁荷理論,將其與上一個(gè)問題類比,我們可以得出磁荷分布改變的結(jié)論。因此要維持勻強(qiáng)磁場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度,需要外界提供能量,只是磁場(chǎng)力對(duì)外不做功,這解釋了磁鐵需要“充磁”。

    在上述問題中,電熵在定性描述電荷分布上取得了成功,但這種描述很模糊,并且與熱力學(xué)中的克勞修斯熵類似,它們都只能描述體系的平衡狀態(tài),非平衡狀態(tài)下,定義無法描述熵變,但玻爾茲曼熵的提出使熵的概念在自然科學(xué)中被廣泛應(yīng)用,并有學(xué)者證明了兩種熵是等價(jià)的。為了擴(kuò)大電熵的適用范圍,我們嘗試賦予電熵玻爾茲曼定義形式。

    五、電力學(xué)熵的玻爾茲曼定義

    在玻爾茲曼孤立系統(tǒng)中從微觀角度可以證明克勞修斯熵和玻爾茲曼熵的等價(jià)性。由克勞修斯熵的定義以及dQ的微觀意義,在玻爾茲曼孤立系統(tǒng)中

    進(jìn)而,利用全微分變換和斯特令公式可以推導(dǎo)出玻爾茲曼熵S=k1nΩ

    基于這個(gè)思路,我們對(duì)電熵定義式做相似的處理,根據(jù)玻爾理論中能級(jí)的概念,我們認(rèn)為能級(jí)上粒子的電勢(shì)能與能級(jí)能量成正比,于是有

    e為粒子平均電荷量,m、n為常數(shù),對(duì)比可知,電熵具有玻爾茲曼熵的形式,只是溫度T被參量-nΦ2替代,因此電熵與玻爾茲曼熵的形式呈線性關(guān)系,所以

    SE=k′1nΩ

    k′稱為電力學(xué)熵的玻爾茲曼常數(shù),其值與玻爾茲曼常數(shù)k有關(guān)。

    綜上所述,在玻爾茲曼孤立系統(tǒng)中,我們證明了電力學(xué)熵具有玻爾茲曼熵的形式,這意味著電熵是場(chǎng)與電荷系統(tǒng)的狀態(tài)函數(shù)并能反映電荷分布的結(jié)論同時(shí)得到證明,電力學(xué)第三定律得到補(bǔ)充(完美晶體電熵和熱力學(xué)熵均為0)。我們預(yù)期電力學(xué)熵與熱力學(xué)熵一樣具有重要意義。再開系中有關(guān)電熵形式的問題暫不討論。

    結(jié)論

    對(duì)磁流體發(fā)電機(jī)的討論引起了對(duì)電力學(xué)體系中更深層理論問題的討論,新的電力學(xué)體系能夠研究與電場(chǎng)、磁場(chǎng)緊密結(jié)合的新型電機(jī),同時(shí)利用狀態(tài)函數(shù)電力學(xué)熵,可以對(duì)電磁學(xué)理論進(jìn)行更深入的研究。電力學(xué)熵的基本定義同克勞修斯熵一樣具有局限性,而電熵的玻爾茲曼化證明了其能有效反映場(chǎng)與電荷體系的性質(zhì),并擴(kuò)大了其適用范圍。電力學(xué)熵因此獲得了在以后的各種研究中被廣泛應(yīng)用都可能。

    參考文獻(xiàn)

    [1]周勇.淺析磁流體發(fā)電機(jī)的原理及其應(yīng)用[J].物理教學(xué)探討,2010(28):373.

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