一種基于103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)的快中子注量監(jiān)測(cè)方法

李 達(dá) 陳 達(dá),2 江新標(biāo) 祁鐵濤 于青玉 余小任 張繼紅 張文首

1（西北核技術(shù)研究所 強(qiáng)脈沖輻射環(huán)境模擬與效應(yīng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 西安 710024）

2（南京航空航天大學(xué) 核科學(xué)與工程系 南京 210016）

一種基于103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)的快中子注量監(jiān)測(cè)方法

李 達(dá)1陳 達(dá)1,2江新標(biāo)1祁鐵濤1于青玉1余小任1張繼紅1張文首1

1（西北核技術(shù)研究所 強(qiáng)脈沖輻射環(huán)境模擬與效應(yīng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 西安 710024）

2（南京航空航天大學(xué) 核科學(xué)與工程系 南京 210016）

給出了一種基于103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)監(jiān)測(cè)快中子注量的方法。根據(jù)干擾核素半衰期不同的特點(diǎn)，選取合適的冷卻和測(cè)量時(shí)間，降低了103Rh(n,n′)103Rhm活化率測(cè)量中干擾核素的影響。根據(jù)152Eu標(biāo)定實(shí)驗(yàn)結(jié)果，利用遺傳算法優(yōu)化探測(cè)器尺寸，建立探測(cè)器蒙特卡羅算法模型。利用模型校正99Mo-99Tcm放射源實(shí)驗(yàn)效率，解決了探測(cè)器效率標(biāo)定和射線自吸收問題。開展了快中子注量監(jiān)測(cè)，實(shí)驗(yàn)結(jié)果與鐵、硫、鎳等快中子監(jiān)測(cè)箔一致性較好，測(cè)量不確定度約為13.1%。

快中子注量，中子能譜，不確定度分析，活化箔，西安脈沖堆

反應(yīng)堆為用戶提供中子束輻照服務(wù)時(shí)，需要為用戶提供中子能譜、中子注量等中子場(chǎng)特性數(shù)據(jù)。中子注量的測(cè)量分為在線測(cè)量和離線測(cè)量?jī)深怺1]。在線測(cè)量?jī)x器一般采用氣體探測(cè)器、閃爍探測(cè)器及半導(dǎo)體探測(cè)器等；離線方法有活化法、固體徑跡方法等?；罨ūO(jiān)測(cè)中子注量[2]具有靈活性好、對(duì)中子場(chǎng)擾動(dòng)小、靈敏度寬等優(yōu)勢(shì)。對(duì)于輻射效應(yīng)實(shí)驗(yàn)所關(guān)心的快中子，美國(guó)材料與試驗(yàn)協(xié)會(huì)(American Society for Testing and Materials, ASTM)標(biāo)準(zhǔn)[3-5]推薦鐵、硫、鎳作為快中子注量監(jiān)測(cè)活化箔。鐵、硫、鎳等活化箔應(yīng)用廣泛[6-7]，但均為閾探測(cè)器，有效的中子探測(cè)閾值都高于2MeV。對(duì)于西安脈沖堆輻照腔中子能譜，即便使用輻照裝置過濾熱中子，能量在2MeV以上的中子也只占到中子注量的20%[8]，因此，這些活化箔在測(cè)量這種能譜較軟的中子注量時(shí)，對(duì)能量在2MeV以下的絕大多數(shù)中子都是依靠中子能譜外推得到的。如果中子能譜在2MeV以下誤差較大，那么測(cè)量數(shù)據(jù)會(huì)存在較大偏差。

103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)中子靈敏能區(qū)在0.1-10MeV之間，覆蓋了西安脈沖堆輻照裝置內(nèi)90%以上的快中子，在能量覆蓋范圍上相比以上幾種反應(yīng)有優(yōu)勢(shì)，可以作為快中子注量監(jiān)測(cè)活化箔應(yīng)用[9]，但未見具體測(cè)量方法報(bào)道。本文闡述了一種利用103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)監(jiān)測(cè)快中子注量的具體實(shí)現(xiàn)方法，將測(cè)量結(jié)果與其他活化箔結(jié)果進(jìn)行對(duì)比，并對(duì)不確定度進(jìn)行了討論。

1 活化箔監(jiān)測(cè)快中子注量的原理

若已知測(cè)量中子能譜分布，可選用反應(yīng)閾值大于E0的活化箔測(cè)量E＞E0的快中子注量，在反應(yīng)堆穩(wěn)態(tài)運(yùn)行工況下，輻照時(shí)間tr內(nèi)，快中子注量為：

式中：ΦE0為E＞E0的快中子注量，n·cm-2；A為箔測(cè)量活化率，s-1；σE0為E＞E0中子活化箔譜平均截面，cm2。

σE0定義為：

式中：()Eφ為已知能譜給出的單位能量范圍內(nèi)中子注量率，n·cm-2·eV-1·s-1。

將式(2)離散化，得到：

式中：kφ為第k群中子注量率，n·cm-2·s-1；kσ為第k群反應(yīng)截面，cm2。

同時(shí)，設(shè)c為凈全能峰計(jì)數(shù)；γd為γ射線分支比；ε為譜儀對(duì)源的探測(cè)效率；N0為阿佛加得羅常數(shù)；tc為譜儀測(cè)量γ峰的計(jì)數(shù)時(shí)間；M為天然元素的原子量；θ為受照射核素的同位素豐度；m為箔的質(zhì)量；m0為箔輻照前靶核數(shù)；λ為產(chǎn)生核素的衰變常數(shù)；tirr為箔被輻照的時(shí)間；tw為箔冷卻時(shí)間；kt為高純鍺γ譜儀死時(shí)間校正因子；ks為箔自吸收校正因子；σmn為核反應(yīng)的譜平均截面；Φ為中子積分通量。

活化箔輻照后，其活度為：

經(jīng)過冷卻tw后，其活度為：

在譜儀對(duì)活化箔進(jìn)行tc時(shí)間測(cè)量后，其活度為：

根據(jù)譜儀測(cè)量可得：

且有：

根據(jù)式(6-8)可得活化率方程：

2 103Rh(n,n′)103Rhm活化率測(cè)量方法

本工作采用的103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)道，反應(yīng)產(chǎn)物為103Rhm，ENDF/B-VII.1數(shù)據(jù)庫(kù)[10]提供了其衰變數(shù)據(jù)，其衰變射線中兩條X射線分支比最高，能量（分支比）分別為20.0395keV (2.1043%)和20.1865keV (4.3359%)。這兩條X射線能量差別很小，測(cè)量時(shí)可歸并處理。為減少X射線在材料中的自吸收，應(yīng)采用盡可能薄的樣品。實(shí)驗(yàn)中使用了厚度為0.025mm的銠金屬箔作為活化樣品；采用薄窗平面型高純鍺探測(cè)器（ORTEC公司生產(chǎn)，型號(hào)為：GLP-10180/07-p）測(cè)量X射線，以減少探測(cè)器外殼和死區(qū)對(duì)X射線的影響。

根據(jù)式(4)計(jì)算103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)的活化率，應(yīng)首先解決以下三個(gè)問題：干擾核素對(duì)凈全能峰計(jì)數(shù)的影響、譜儀對(duì)源的探測(cè)效率確定、以及箔自吸收校正因子的確定。

2.1 干擾核素的排除

干擾核素包括兩類：一類是其他反應(yīng)道生成的103Rhm核素；另一類是特征射線與待測(cè)射線能量重合的其他活化產(chǎn)生核素。實(shí)驗(yàn)所采用的銠金屬純度為99.8%，雜質(zhì)主要為釕和銥。銥輻照后不產(chǎn)生干擾核素，因此干擾主要來自于釕和銠本身，表1給出了目標(biāo)核素和干擾核素的核參數(shù)對(duì)比。從表1中可見，干擾主要為第二類，可利用各活化產(chǎn)物半衰期不同的特點(diǎn)，適當(dāng)選擇冷卻和測(cè)量時(shí)間，以避開干擾。

表1 目標(biāo)產(chǎn)物和干擾核素的核參數(shù)對(duì)比Table1 Nuclear parameter of target product vs. interference nuclides.

采用ORIGEN2[11]軟件，計(jì)算西安脈沖堆典型中子能譜輻照1h后，輻照樣品（含0.2%釕的銠金屬）中干擾核素的特征射線發(fā)射率相對(duì)值隨時(shí)間變化曲線，結(jié)果見圖1。計(jì)算了103Rhm隨時(shí)間的活度變化情況，結(jié)果見圖2。由圖1可見，103Ru和105Ru的干擾較小，但會(huì)隨冷卻時(shí)間而增大，104Rh和104Rhm的干擾較大，隨冷卻時(shí)間延長(zhǎng)逐漸降低，其中104Rh半衰期很短，干擾迅速降低，104Rhm的干擾則延續(xù)較長(zhǎng)，在1.5h處仍超過10%，在2h處降至0.2%左右，基本可以忽略，此時(shí)103Rhm仍具有較高活度，約為初始值的50%（圖2），測(cè)量窗口可選擇在此時(shí)開始。測(cè)量時(shí)間可選擇為1h，因?yàn)?03Rhm半衰期較短，過長(zhǎng)的測(cè)量時(shí)間效用不大，還會(huì)受到逐漸升高的103Ru和105Ru干擾影響。

圖1 干擾核素的特征射線發(fā)射率相對(duì)值隨時(shí)間變化曲線Fig.1 Relative emissivity of characteristic ray of interference nuclides vs. time.

圖2 103Rhm的活度變化曲線Fig.2 Activity of 103Rhm vs. time.

2.2 混合標(biāo)定方法

實(shí)際工作中很難得到20keV左右的校準(zhǔn)源進(jìn)行譜儀效率刻度，且校準(zhǔn)源和樣品箔的自吸收系數(shù)不可能完全一致，即使有合適的校準(zhǔn)源，也需要對(duì)樣品箔的自吸收校正。本文采用了一種結(jié)合實(shí)驗(yàn)標(biāo)定和MCNP (Monte Carlo N Particle Transport Code)模擬[12]計(jì)算的混合方法，同時(shí)解決了譜儀效率刻度和自吸收校正。

具體方法是利用98Mo(n,γ)99Mo反應(yīng)，輻照生產(chǎn)99Mo核素，并在放射性平衡后獲得99Mo-99Tcm平衡體，ENDF/B-VII.1數(shù)據(jù)庫(kù)提供了其特征射線和分支比（表2）。

表2 99Mo-99Tcm平衡體核參數(shù)Table2 Nuclear parameter of 99Mo-99Tcm balanced body.

99Mo-99Tcm平衡體中的干擾核素可忽略不計(jì)。實(shí)驗(yàn)采用的銠箔純度可達(dá)99.95%，雜質(zhì)含量極少，成分主要為同族的鉻、鎢。三種元素原子序數(shù)差距大，特征X射線能量差別大，且鉻、鎢的活化產(chǎn)物無能量在739.5keV附近的特征γ射線。鉬元素中只有100Mo(n,γ)101Mo反應(yīng)產(chǎn)物的18.35keV特征X射線具有干擾性，但101Mo及其子體101Tc半衰期均只有15min左右，在達(dá)到99Mo-99Tcm放射性平衡前均已衰變殆盡。

鉬箔輻照產(chǎn)生的99Mo-99Tcm平衡體，具有與銠箔相近的密度、厚度與特征射線能量，其射線自吸收特征和探測(cè)效率與銠箔也接近，其間的較小差別可利用MCNP模擬計(jì)算來修正，這樣就可將99Mo-99Tcm平衡體的活度與銠的活度聯(lián)系起來，而99Mo-99Tcm平衡體具有739.5keV特征γ射線，該射線可以利用良好校準(zhǔn)的同軸高純鍺探測(cè)器標(biāo)定測(cè)量，得到99Mo-99Tcm平衡體的準(zhǔn)確活度，從而推算銠的活度。

利用MCNP模擬計(jì)算鉬、銠箔的探測(cè)效率，首先應(yīng)建立源和探測(cè)器模型。探測(cè)器的特征尺寸由生產(chǎn)廠商提供參考值，和實(shí)際情況有一定差別，且隨著探測(cè)器使用時(shí)間增長(zhǎng)，會(huì)出現(xiàn)探頭晶體部分死層增厚、探測(cè)器探測(cè)效率降低等情況。因此在建立探測(cè)器模型時(shí)，應(yīng)根據(jù)校準(zhǔn)源校準(zhǔn)情況，調(diào)節(jié)探頭晶體的尺寸特征參數(shù)，實(shí)現(xiàn)計(jì)算探測(cè)效率與測(cè)量探測(cè)效率一致。

采用152Eu源進(jìn)行探測(cè)器校準(zhǔn)，該源為直徑2.4cm的濾紙?jiān)?，放置在襯底厚度為0.15cm的扁平有機(jī)玻璃源盒內(nèi)，校準(zhǔn)時(shí)源盒底部距探測(cè)器前表面距離10cm（圖3）。

采用廠家給出的參考值建立探測(cè)器模型，試算發(fā)現(xiàn)不同能量下計(jì)算效率均明顯大于實(shí)驗(yàn)效率（表3），可能是實(shí)際探測(cè)器晶體尺寸不準(zhǔn)確或死層過大等原因造成的。因此應(yīng)對(duì)晶體的有效半徑及有效厚度進(jìn)行調(diào)整，以使計(jì)算效率與實(shí)驗(yàn)效率統(tǒng)一。利用MATLAB軟件提供的遺傳算法工具箱編寫了基于遺傳算法的優(yōu)化計(jì)算程序，該程序可實(shí)現(xiàn)自動(dòng)修改MCNP輸入卡片，并調(diào)用MCNP程序計(jì)算適應(yīng)度函數(shù)；選擇探測(cè)器晶體有效半徑和有效厚度作為優(yōu)化參數(shù)，以三種能量效率相對(duì)偏差的最大值范數(shù)為適應(yīng)度，優(yōu)化計(jì)算流程見圖4。最終優(yōu)化計(jì)算結(jié)果見表3，可見優(yōu)化結(jié)果將實(shí)驗(yàn)效率和計(jì)算效率的相對(duì)偏差控制在6%以下。

圖3 152Eu校準(zhǔn)探測(cè)器布置Fig.3 Arrangement of detector calibration with 152Eu.

圖4 優(yōu)化計(jì)算流程圖Fig.4 Flow chart of optimizing calculation.

表3 校準(zhǔn)過程實(shí)驗(yàn)效率與計(jì)算效率的相對(duì)偏差Table3 Relative deviation of experimental efficiency vs. calculated efficiency in calibration procedure.

利用優(yōu)化后的探測(cè)器晶體特征參數(shù)，針對(duì)實(shí)際實(shí)驗(yàn)條件，建立銠、鉬箔活度測(cè)量的MCNP模型（圖5）。兩活化箔厚度相同，均為0.025mm；為了使鉬箔便于裝入源盒，二者直徑稍有差異，銠箔直徑為24mm，鉬箔直徑為20mm，在同軸探測(cè)器上標(biāo)定；用雙面膠將活化箔固定在有機(jī)玻璃源架上，保證其正面無遮擋；兩活化箔距離探測(cè)器前表面均為5.2cm，利用計(jì)算效率的比例關(guān)系（式(10)），就可以根據(jù)鉬已知的實(shí)驗(yàn)探測(cè)效率推導(dǎo)出銠的實(shí)驗(yàn)探測(cè)效率，結(jié)果見表4。

圖5 銠箔和鉬箔的測(cè)量布置Fig.5 Arrangement of measurements of Rh foil and Mo foil.

式中：εe,Rh、εc,Rh為銠箔特征X射線的實(shí)驗(yàn)效率和計(jì)算效率；εe,Mo、εc,Mo為鉬箔特征X射線的實(shí)驗(yàn)效率和計(jì)算效率。

表4 測(cè)量過程中實(shí)驗(yàn)效率與計(jì)算效率的相對(duì)偏差Table4 Relative deviation of experimental efficiency vs. calculated efficiency in measurements.

3 測(cè)量結(jié)果分析

對(duì)西安脈沖堆某次輻照實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了0.1MeV以上快中子注量測(cè)量，并與鐵、硫、鎳等活化箔測(cè)量數(shù)據(jù)進(jìn)行了比較，結(jié)果見表5。

表5 4種活化箔的快中子注量測(cè)量值比較Table5 Measurement of fast neutron fluence of four activation foils.

表5中銠箔測(cè)量數(shù)據(jù)與其他幾種核素的符合性較好。應(yīng)用銠箔的優(yōu)勢(shì)主要在于其較寬的中子靈敏范圍。圖6給出了幾種活化反應(yīng)的截面，由于103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)截面最大，且中子敏感能區(qū)下限低至0.1MeV，中子能譜靈敏范圍高于其他幾種快中子探測(cè)箔，這就造成其譜平均截面對(duì)中子能譜的敏感性相對(duì)較低。圖7計(jì)算了5種中子能譜條件下，4種活化反應(yīng)譜平均截面相對(duì)于西安脈沖堆輻照腔實(shí)驗(yàn)裝置譜平均截面的變化，從圖7中可見，103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)的譜平均截面穩(wěn)定性最好。因此在中子能譜未知的情況下進(jìn)行快中子注量測(cè)量，利用103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)測(cè)得的數(shù)據(jù)會(huì)更可信。

圖6 4種活化反應(yīng)的截面Fig.6 Cross section of four activation reactions.

圖7 不同能譜條件下幾種活化反應(yīng)截面的相對(duì)變化Fig.7 Relative variety of cross section of several activation reactions with different neutron spectra.

4 不確定度分析

對(duì)以上西安脈沖堆某次輻照實(shí)驗(yàn)的快中子注量103Rh(n,n′)103Rhm測(cè)量結(jié)果進(jìn)行不確定度分析。

由式(1)可知，0EΦ的合成不確定度可表示為：

表6給出了各分量值和合成不確定度評(píng)定結(jié)果，可見103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)測(cè)量快中子注量合成不確定度約為13.1%。采用相同方法，對(duì)其他三種反應(yīng)也進(jìn)行了不確定度分析，結(jié)果列于表7。表7中值相對(duì)于文獻(xiàn)值偏大，ASTM標(biāo)準(zhǔn)[3-5]根據(jù)標(biāo)準(zhǔn)裂變場(chǎng)下的測(cè)量數(shù)據(jù)，對(duì)硫、鐵、鎳三種活化箔作中子注量相對(duì)測(cè)量時(shí)的不確定度給出的評(píng)價(jià)值均在5%以下。該評(píng)價(jià)值較小的原因是標(biāo)準(zhǔn)只計(jì)入了A類（即表6中的凈全能峰計(jì)數(shù)的不確定度，為1.77%）隨機(jī)不確定度和B類（即表6中譜儀對(duì)源的探測(cè)效率不確定度，為5.63%）中的探測(cè)效率誤差，未定量考慮能譜不確定度和譜平均截面不確定度，僅考慮這兩項(xiàng)因素的話，則測(cè)量不確定度為5.90%。

表7中103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)測(cè)量快中子注量不確定度最大，其原因主要來源于特征射線分支比。因?yàn)?03Rhm的特征射線為X射線，其分支比不確定度較大，核數(shù)據(jù)庫(kù)評(píng)價(jià)值為10%，大大高于一般放射性核素γ射線分支比的不確定度，如54Mn、32P、58Co特征射線分支比不確定度均小于1‰。這是103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)作快中子注量監(jiān)測(cè)用的主要缺陷。下一步工作可以考慮利用鐵和銠活化箔同時(shí)在標(biāo)準(zhǔn)中子場(chǎng)中輻照，利用鐵的測(cè)量數(shù)據(jù)修正該特征射線分支比，以降低不確定度。

圖8 103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)截面相關(guān)系數(shù)Fig.8 Correlation coefficient of 103Rh(n,n′)103Rhm reaction.

表6 103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)測(cè)量快中子注量的不確定度分析Table6 Uncertainty analysis of fast neutron fluence measurement with 103Rh(n,n′)103Rhm reaction.

表7 4種活化箔的快中子注量測(cè)量不確定度Table7 Measurement uncertainty of fast neutron fluence of four activation foils.

對(duì)4種反應(yīng)測(cè)量的快中子注量不確定度相對(duì)于能譜不確定度進(jìn)行敏感性分析，見圖9。從圖9中可見103Rh(n,n′)103Rhm測(cè)量快中子注量不確定度相對(duì)于能譜不確定度的敏感性最低，隨著能譜不確定度的增大，變化較為緩慢；32S(n,p)32P反應(yīng)敏感性稍高，54Fe(n,p)54Mn和58Ni(n,p)58Co反應(yīng)敏感性最強(qiáng)。這也表明了在能譜不確定度很大的條件下，103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)作快中子注量監(jiān)測(cè)時(shí)具有優(yōu)勢(shì)。

圖9 快中子注量測(cè)量不確定度隨能譜不確定度的變化Fig.9 Measurement uncertainty of fast neutron fluence vs. neutron spectrum uncertainty.

5 結(jié)語

本文應(yīng)用一種混合標(biāo)定方法，實(shí)現(xiàn)了103Rhm活化率的準(zhǔn)確測(cè)量，從而建立了基于103Rh(n,n′)103Rhm反應(yīng)監(jiān)測(cè)快中子注量的方法。與鐵、鎳、硫等活化箔開展實(shí)驗(yàn)對(duì)比，并進(jìn)行了不確定度分析。結(jié)果顯示，該方法測(cè)量西安脈沖堆輻照實(shí)驗(yàn)裝置內(nèi)的快中子注量不確定度約為13.1%，相對(duì)于其他活化箔偏大，但其具有能量覆蓋范圍廣、能譜變化敏感性低的優(yōu)點(diǎn)。在中子能譜未知的情況下進(jìn)行快中子注量測(cè)量，該方法具有一定的優(yōu)勢(shì)。

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A fast neutron fluence monitor method based on103Rh(n,n′)103Rhmreaction

LI Da1CHEN Da1,2JIANG Xinbiao1QI Tietao1YU Qingyu1YU Xiaoren1ZHANG Jihong1ZHANG Wenshou1
1(State Key Laboratory of Intense Pulsed Radiation Simulation and Effect, Northwest Institute of Nuclear Technology, Xi’an 710024, China)
2(Department of Nuclear Science and Engineering, Nanjing University of Aeronautics and Astronautics, Nanjing 210016, China)

Background:Accurate neutron energy spectra and neutron flux parameters are needed to provide the neutron beam service for the reactor users. Purpose: The aim is to accurately measure the fast neutron fluence in Xi’an pulsed reactor. Methods: A neutron fluence monitor method based on103Rh(n,n′)103Rhmreaction was presented. According to the difference of half-life of interference nuclides, cool-down time and measuring time are properly selected to reduce impacts of interference nuclides during the103Rh(n,n′)103Rhmactivation rate measurements. On the basis of152Eu calibration experiment results, the Monte Carlo model of detector was established with optimized detector size by genetic algorithm, the problem of detector efficiency calibration and ray self-absorption was solved. Results: A fast neutron fluence monitor experiment based on this method has been performed, the result of which was consistent with Fe, S, and Ni. The uncertainty of measurement is 13.1%. Conclusion: The establishment of this method successfully solved the problem of fast neutron fluence monitoring in Xi’an pulsed reactor.

Fast neutron fluence, Neutron spectrum, Uncertainty analysis, Activation foils, Xi’an pulsed reactor

LI Da, male, born in 1982, graduated from Northwest Institute of Nuclear Technology with a master’s degree in 2007, doctoral student, mainly engaged in the study of nuclear reactor radiation

TL375.4

10.11889/j.0253-3219.2017.hjs.40.010203

青年科學(xué)基金(No.1130527)、強(qiáng)脈沖輻射環(huán)境模擬與效應(yīng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室基礎(chǔ)研究基金(No.SKLIPR1216)資助

李達(dá)，男，1982年出生，2007年于西北核技術(shù)研究所獲碩士學(xué)位，現(xiàn)為博士研究生，主要從事反應(yīng)堆輻射測(cè)量研究

2016-07-27，

2016-11-20

Supported by National Natural Science Foundation of China Youth Science Foundation Project (No.11305127), Research Foundation of the State Key Laboratory of Strong Pulse Radiation Environment Simulation and Effect (No.SKLIPR1216)

Received date: 2016-07-27, accepted date: 2016-11-20