超磁致伸縮諧波電機(jī)的微位移放大器研究

朱優(yōu)兵，朱林劍,苑順鵬，曹向崢

(大連理工大學(xué)，大連 116024)

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超磁致伸縮諧波電機(jī)的微位移放大器研究

朱優(yōu)兵，朱林劍,苑順鵬，曹向崢

(大連理工大學(xué)，大連 116024)

設(shè)計(jì)了一種基于帕斯卡原理的液壓微位移放大裝置，用于超磁致伸縮諧波電機(jī)中致動(dòng)器的微位移放大。對(duì)放大器的原理、結(jié)構(gòu)形式及輸出特性進(jìn)行了研究，同時(shí)分析了影響實(shí)際放大倍率的結(jié)構(gòu)參數(shù)、系統(tǒng)因素并提出了改進(jìn)措施。此液壓微位移放大裝置是用于超磁致伸縮諧波電機(jī)中的理想微位移放大裝置，具有結(jié)構(gòu)構(gòu)緊湊、承載力大、放大倍數(shù)高等優(yōu)點(diǎn)。

超磁致伸縮； 諧波電機(jī)； 微位移放大器； 放大器特性分析

0 引 言

諧波齒輪傳動(dòng)是一種靠中間柔性構(gòu)件彈性變形來(lái)實(shí)現(xiàn)運(yùn)動(dòng)和傳遞動(dòng)力的裝置，由剛性齒輪、柔性齒輪和波發(fā)生器構(gòu)成。不同形式的波發(fā)生器構(gòu)成了不同形式的諧波齒輪傳動(dòng)。主要類(lèi)型有：電磁驅(qū)動(dòng)的諧波齒輪傳動(dòng)[1]、靜電驅(qū)動(dòng)的諧波齒輪傳動(dòng)[2]、壓電驅(qū)動(dòng)的諧波齒輪傳動(dòng)[3]、液壓驅(qū)動(dòng)的諧波齒輪傳動(dòng)[4]等。

本文研究的超磁致伸縮諧波電機(jī)是利用超磁致伸縮材料的伸縮特性代替?zhèn)鹘y(tǒng)波發(fā)生器而形成的新形式電機(jī)。超磁致伸縮材料是一種能將磁-機(jī)-電能相互轉(zhuǎn)換的新型功能材料，超磁致伸縮材料的微位移致動(dòng)器具有大位移、強(qiáng)力、響應(yīng)快、可靠性高、驅(qū)動(dòng)電壓低等優(yōu)點(diǎn)。超磁致伸縮諧波齒輪傳動(dòng)組成結(jié)構(gòu)示意圖如圖1所示，圖1中的4個(gè)驅(qū)動(dòng)器按一定規(guī)律分布控制8個(gè)均勻分布的輸出頂桿，通過(guò)控制超磁致伸縮材料棒的伸縮變形來(lái)驅(qū)動(dòng)柔輪按要求規(guī)律徑向變形，當(dāng)固定剛輪時(shí)，通過(guò)剛輪和柔輪的嚙合作用，便會(huì)使柔輪產(chǎn)生低速旋轉(zhuǎn)[5]；輸出頂桿的變化規(guī)律如圖2所示；單個(gè)驅(qū)動(dòng)器試驗(yàn)結(jié)構(gòu)如圖3所示。

圖1 超磁致伸縮諧波齒輪傳動(dòng)組成結(jié)構(gòu)示意圖

圖2 輸出頂桿的位移變化圖

圖3 單個(gè)驅(qū)動(dòng)器試驗(yàn)結(jié)構(gòu)圖

超磁致伸縮諧波電機(jī)主要由致動(dòng)器和位移放大器組成，驅(qū)動(dòng)器的特性主要取決于超磁致伸縮棒的磁致伸縮特性，位移放大器要具有較大的放大倍數(shù)，一定的承載能力及較快的響應(yīng)速度。目前可實(shí)現(xiàn)微位移放大的機(jī)構(gòu)主要有變幅桿放大、U形放大裝置、拉彎柔性鉸鏈[6]、新型菱形放大機(jī)構(gòu)[7]、三角形機(jī)構(gòu)、杠桿放大機(jī)構(gòu)，主要用于精密定位，微位移工作臺(tái)及微位移驅(qū)動(dòng)器的場(chǎng)合等。以上機(jī)構(gòu)由于輸出放大倍數(shù)不高，效率低，承載能力弱，無(wú)法滿足諧波電機(jī)中位移放大的要求，故諧波電機(jī)采用液壓微位移放大器，相比于其它類(lèi)型的位移放大器具有結(jié)構(gòu)緊湊、承載力大、放大倍數(shù)高、響應(yīng)快、效率高、噪音低等優(yōu)點(diǎn)。

1 諧波電機(jī)液壓微位移放大裝置

1.1 微位移放大原理

液壓微位移放大裝置應(yīng)用帕斯卡原理：不可壓縮靜止流體中任一點(diǎn)受外力產(chǎn)生壓力增值后，此壓力增值瞬時(shí)間傳至靜止流體各點(diǎn)，即密閉的靜止液體各處的壓強(qiáng)是相等的。液壓微位移放大裝置原理圖如圖4所示。

圖4 液壓微位移放大裝置原理圖

該裝置由大、小兩個(gè)活塞和一個(gè)密閉的容腔組成，大活塞端施加力F，產(chǎn)生位移x1,密閉容腔內(nèi)的液體壓縮推動(dòng)小活塞向右移動(dòng)產(chǎn)生位移x2,忽略密閉容腔的泄露和油液的壓縮，可以認(rèn)為變化前后容腔容積大小沒(méi)有變化故A1x1=A2x2，放大倍數(shù):

此外,油液各處壓強(qiáng)相等，故:

在實(shí)際應(yīng)用時(shí)，由于液壓油的可壓縮性和油液中的含氣量，放大倍數(shù)K比理論值小，且輸出力F2變小，為了綜合考慮放大倍數(shù)與帶載能力的要求，必須選擇合適的放大倍數(shù)，使其同時(shí)具有一定的帶載能力。同時(shí)了解到，要使其實(shí)際放大倍數(shù)更接近于理論值，應(yīng)該使容腔保持完整的密閉性和液體的體積盡可能的少，以減小液體壓縮性的影響。故此液壓放大裝置在注入液壓油時(shí)必須進(jìn)行抽真空處理，必須保證裝置的密閉性，排盡裝置中殘留的空氣和油液中溶解的氣體，使液壓油充滿密閉裝置。

1.2 液壓放大器結(jié)構(gòu)形式設(shè)計(jì)

基于上述原理可知，微位移液壓放大器的結(jié)構(gòu)形式取決于放大器輸入輸出端采用何種具體結(jié)構(gòu)和密封方式，因此用于超磁致伸縮諧波齒輪傳動(dòng)的液壓微位移放大結(jié)構(gòu)的結(jié)構(gòu)形式有彈性密封式和剛性密封式，彈性密封方式采用O型圈或格萊圈密封，密封效果太差，且容易出現(xiàn)爬行現(xiàn)象，動(dòng)態(tài)響應(yīng)能力差，故不適用于此種放大器。選擇剛性密封，即可以選擇金屬膜片或金屬波紋管。

液壓放大裝置的輸入、輸出端的結(jié)構(gòu)選擇如表1所示。

表1 液壓微位移放大裝置4種形式的比較

根據(jù)上表可知，輸入端選用金屬膜片，輸出端選用金屬波紋管。放大器結(jié)構(gòu)圖(不含注油裝置)如圖5所示。

圖5 放大器結(jié)構(gòu)圖

2 金屬膜片、波紋管參數(shù)設(shè)計(jì)

2.1 金屬膜片變形理論分析

選用倒圓角型柔性鉸鏈膜片，三維結(jié)構(gòu)及示意圖如圖6所示。

圖6 膜片主要參數(shù)示意圖

此平膜片的受力變形較復(fù)雜，用于分析的主要理論有經(jīng)典彈性薄板理論，卡爾曼大撓度理論和薄膜理論。在撓度較小時(shí)，膜片主要靠剪切內(nèi)力平衡外載；撓度較大時(shí)，膜片的剪切內(nèi)力減小，主要靠膜片的張力平衡外載[8]。

由彈性力學(xué)圓形薄板的小撓度軸對(duì)稱彎曲理論，可得出其任意一點(diǎn)在極坐標(biāo)下?lián)隙鹊谋磉_(dá)式[9]，當(dāng)F一定時(shí)，可求出膜片的最大位移量ε：

(1)

式中:E為膜片的彈性模量；μ為泊松比。

由于R受到總體尺寸的限制，所以R是固定的，r盡可能地選大，但過(guò)大會(huì)使膜片剛度太大，膜片變形困難，所以要選擇合適的r和δ，使膜片有較好剛度，利于膜片的變形，同時(shí)又滿足剪切強(qiáng)度的要求。

2.2 膜片選用合理參數(shù)的理論分析與ANSYS分析

使用圖6所示膜片結(jié)構(gòu)，為使在ε一定時(shí)排開(kāi)的油液最大，即使r最大，使過(guò)渡圓環(huán)的外端與油腔內(nèi)壁對(duì)齊。

由于總體尺寸的限制，初步選定膜片的尺寸為D=51mm, R=21mm, r=17mm, δ=0.16mm超磁致伸縮材料(GMM)棒在準(zhǔn)靜態(tài)負(fù)載下，可簡(jiǎn)化成一定剛度的彈性體，致動(dòng)器的輸出力與輸出位移之間的關(guān)系式[10]：

(2)

式中：EH為彈性模量(磁場(chǎng)強(qiáng)度為常數(shù)時(shí))；SGMM為GMM棒的橫截面積；λS為GMM棒的飽和磁致伸縮系數(shù)；LGMM為GMM棒的長(zhǎng)度。取EH=43 GP(磁場(chǎng)強(qiáng)度為100 A/m時(shí)), GMM棒的尺寸Φ14 mm×45 mm，λS=1 320×10-6。

超磁致伸縮諧波齒輪傳動(dòng)中，本實(shí)驗(yàn)的GMM在尺寸、預(yù)緊力、線圈匝數(shù)等一定的情況下，不同直流電的輸出位移如圖7所示。

圖7 不同直流電下GMM棒的磁致伸縮曲線

由圖7可知,GMM線圈通5 A直流電，實(shí)驗(yàn)測(cè)出的數(shù)據(jù)x=58.69 μm時(shí),代入式(2)得出F=246.176 N。在將F代入式(1)中，且E=2.1×1011N/m2,μ=0.3，R=21 mm,r=17 mm。得出膜片獨(dú)立分析時(shí)ε的表達(dá)式：

當(dāng)δ取0.16mm時(shí)，ε=73.56μm。將上述尺寸的膜片單獨(dú)進(jìn)行有限元分析得出膜片剛性中心的位移量如下圖8所示。

圖8 上述尺寸下膜片的位移云圖

在金屬膜片的剛性中心施加軸向載荷F=246.176N時(shí)，由ANSYS分析得出的最大位移為74.807μm,與用式(1)算出的理論值73.56μm相近。在過(guò)渡圓弧寬度一定的情況下，不同的圓弧厚度的最大位移量如圖9所示。

由圖9可知：理論曲線與ANSYS分析曲線相近；在δ為一定值時(shí)，不同圓弧寬度下的最大位移量如圖10所示，雖然膜片厚度δ越小、圓弧寬度越大時(shí)，最大位移越大，但δ越小，圓弧寬度越大即r越小時(shí)，膜片的剪切應(yīng)力越大，使膜片產(chǎn)生破壞，綜合考慮影響取中間合適的膜片厚度和圓弧寬度，實(shí)驗(yàn)所取膜片為δ=0.16mm, 圓弧寬度為4mm。

圖9 ANSYS分析值與理論值的比較曲線圖

圖10 不同圓弧寬度下的最大位移量圖

2.3 微位移放大器的理論放大倍數(shù)分析

以上放大倍數(shù)的推導(dǎo)誤差較大，必須尋找較準(zhǔn)確的推導(dǎo)公式。由波紋管剛度式[11]：

式中：F2為波紋管受到的力；x2為波紋管的伸長(zhǎng)量；Dm為波紋管的平均直徑；E2為波紋管的彈性模量；δm為波紋管的壁厚；h為波紋管的波高；Cf為剛度系數(shù)，與q, h, Dm, δm的取值有關(guān)，如圖11所示。

圖11 系數(shù)Cf曲線圖

又已知膜片的剛度公式：

式中：F1為膜片受到的外載荷；x1為膜片剛性中心的位移；其他參數(shù)如前所注釋。由以上兩式可得：

將k1, k2的表達(dá)式代入上式可得：

將參數(shù)代入計(jì)算可得理論放大倍數(shù)K=9.72。

3 驅(qū)動(dòng)器靜態(tài)位移輸出特性分析

搭建實(shí)驗(yàn)平臺(tái)進(jìn)行數(shù)據(jù)測(cè)量，實(shí)驗(yàn)平臺(tái)主要包括驅(qū)動(dòng)電源、檢測(cè)器件、數(shù)據(jù)采集卡、終端PC、安裝底座、超磁致伸縮致動(dòng)器和超磁致伸縮諧波電機(jī)驅(qū)動(dòng)器裝置，實(shí)驗(yàn)平臺(tái)連接流程圖，實(shí)物圖如圖12、圖13所示。

圖12 實(shí)驗(yàn)平臺(tái)連接流程圖

圖13 實(shí)驗(yàn)平臺(tái)實(shí)物圖

3.1 靜態(tài)位移輸出特性分析

在上述驅(qū)動(dòng)器實(shí)驗(yàn)平臺(tái)上，對(duì)驅(qū)動(dòng)器驅(qū)動(dòng)線圈通0～5A直流電，用電渦流位移傳感器檢測(cè)放大器輸出端金屬波紋管的輸出位移，整理實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)得到超磁致伸縮諧波電機(jī)驅(qū)動(dòng)器空載時(shí)在不同電流下的位移輸出特性曲線如圖14所示，不同電流下此GMM棒的位移輸出特性曲線如圖7所示。

圖14 不同電流下的位移輸出特性曲線

從圖14中可以看出：致動(dòng)器在空載情況下的理論輸出位移比實(shí)際輸出位移大，靜態(tài)空載下，驅(qū)動(dòng)器微位移液壓放大器的理論放大倍數(shù)為9.72，而實(shí)驗(yàn)測(cè)試放大器的放大倍數(shù)為8.85，主要原因?yàn)橐簤河偷目蓧嚎s性，油腔中的空氣含量，此兩者的值越小，λ越小，理論公式算出的放大倍數(shù)K越大；當(dāng)λ的取值和實(shí)驗(yàn)時(shí)的狀況越接近時(shí)，理論放大倍數(shù)和實(shí)驗(yàn)測(cè)得的放大倍數(shù)越接近。

3.2 動(dòng)態(tài)位移輸出特性分析

在實(shí)驗(yàn)平臺(tái)上空載條件下對(duì)驅(qū)動(dòng)器驅(qū)動(dòng)線圈通頻率50Hz、幅值5A的交流電，用電渦流位移傳感器檢測(cè)放大器輸出端金屬波紋管的輸出位移，整理實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)得到驅(qū)動(dòng)器空載時(shí)的動(dòng)態(tài)位移輸出特性曲線如圖15所示。

圖15 空載時(shí)驅(qū)動(dòng)器動(dòng)態(tài)位移輸出特性

將致動(dòng)器輸出頂桿的位移數(shù)據(jù)采用MATLAB的曲線擬合工具箱CFTOOL擬合，函數(shù)擬合類(lèi)型設(shè)為三角函數(shù)型，得到擬合函數(shù)表達(dá)式：

x1(t)=27.98sin (0.003 604t+1.449)+

28.02sin (0.628 1t-1.665)

曲線圖如圖16所示。

圖16 致動(dòng)器實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與擬合曲線

由圖15、圖16可知，波紋管的最大輸出位移為489μm，致動(dòng)器的頂桿的最大位移為56μm,對(duì)應(yīng)微位移放大器的實(shí)際放大倍數(shù)為8.73，理論放大倍數(shù)與通直流電時(shí)相接近。

微位移液壓放大器靜態(tài)和動(dòng)態(tài)工作時(shí)，其實(shí)際放大倍數(shù)均與理論放大倍數(shù)存在一定差距，產(chǎn)生這種誤差的主要原因是理論放大倍數(shù)是在理想條件下推算的，而實(shí)際工作中存在各種干擾因素，比如零件的加工裝配誤差會(huì)使各部件在傳遞動(dòng)力的過(guò)程中產(chǎn)生摩擦和磨損、檢測(cè)裝置的測(cè)量誤差等等。同時(shí)，放大器油液中含有的氣體也是影響放大倍數(shù)的一個(gè)重要因素。

4 結(jié) 語(yǔ)

本文驗(yàn)證了超磁致伸縮諧波電機(jī)液壓微位移放大器的可行性，在此理論基礎(chǔ)上可改變相關(guān)的尺寸，如GMM棒的長(zhǎng)度、橫截面積、膜片的尺寸D, r, δ以及波紋管的波數(shù)等，可增大放大倍數(shù)，為超磁致伸縮諧波電機(jī)的整機(jī)設(shè)計(jì)和特性分析打下堅(jiān)實(shí)的理論基礎(chǔ)。小結(jié)如下：

(1)設(shè)計(jì)了一種用于超磁致伸縮諧波電機(jī)中基于液壓原理的微位移放大裝置，對(duì)柔性鉸鏈膜片剛性中心的最大位移量進(jìn)行理論推導(dǎo)和ANSYS分析，并在此基礎(chǔ)上進(jìn)行優(yōu)化分析。

(2)推導(dǎo)出此液壓微位移放大器的理論放大倍數(shù)K的關(guān)系公式，并通過(guò)實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了該公式的合理性。通過(guò)分析，得出影響兩者之間的主要因素為油腔的密封性、油腔的含氣量和油液的可壓縮性，據(jù)此公式改變膜片或金屬波紋管結(jié)構(gòu)尺寸可匹配不同的放大倍數(shù)。

(3)測(cè)試了致動(dòng)器和驅(qū)動(dòng)器的靜態(tài)和動(dòng)態(tài)位移輸出特性，從結(jié)果可知，其靜態(tài)和動(dòng)態(tài)特性良好，滿足工作要求。

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A Research of Micro Displacement Amplifier on the Giant Magnetostrictive Harmonic Motor

ZHU You-bing，ZHU Lin-jian，YUAN Shun-peng,CAO Xiang-zheng

(Dalian University of Technology,Dalian 116024,China)

This paper designed a hydraulic micro displacement amplification device based on the Pascal law, used for the micro displacement magnification of actuators in the giant magnetostrictive harmonic motor. The principle, structure and output characteristics of the amplifier were studied, at the same time, the structure parameters and the system factor were analyzed, which is impact the actual magnification and put forward improvement measures. The hydraulic micro displacement amplification device is ideal for use in the giant magnetostrictive harmonic motor micro displacement amplification device, with compact structure, large bearing capacity and high amplification, etc.

giant magnetostrictive; harmonic motor; micro displacement amplifier; amplifier characteristics analysis

2015-12-29

國(guó)家自然科學(xué)基金項(xiàng)目(51275069)

TM359.9

A

1004-7018(2016)10-0013-05