霍爾效應(yīng)測量磁場實(shí)驗(yàn)中副效應(yīng)的研究

孫可芊，李 智，廖慧敏，張朝暉

(a.北京市八十中學(xué)，北京 100020； b.北京大學(xué) 物理學(xué)院，北京 100871)

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霍爾效應(yīng)測量磁場實(shí)驗(yàn)中副效應(yīng)的研究

孫可芊a，李 智b，廖慧敏b，張朝暉b

(a.北京市八十中學(xué)，北京 100020； b.北京大學(xué) 物理學(xué)院，北京 100871)

用換向法對(duì)實(shí)驗(yàn)室的霍爾效應(yīng)儀進(jìn)行了測量，結(jié)果表明各種副效應(yīng)中以不等位電勢差的貢獻(xiàn)最大，而能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)的貢獻(xiàn)可以忽略. 測量結(jié)果還顯示存在一項(xiàng)額外的副效應(yīng)，這一副效應(yīng)與霍爾電流的平方成正比，與外磁場無關(guān)，其性質(zhì)與一般教科書中提到的各種副效應(yīng)都不同，應(yīng)該是由霍爾電流的熱效應(yīng)引起的溫差電動(dòng)勢. 根據(jù)上述結(jié)果，對(duì)換向法的公式進(jìn)行了相應(yīng)的修正.

霍爾效應(yīng)；不等位電勢差；溫差電動(dòng)勢

霍爾效應(yīng)是一種基本的電磁現(xiàn)象[1]. 根據(jù)霍爾效應(yīng)制成的霍爾元件,在傳感器、自動(dòng)控制等領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用[2-5]. 因此，利用霍爾效應(yīng)測量磁場是大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)中非常基本和常見的實(shí)驗(yàn)項(xiàng)目. 實(shí)際實(shí)驗(yàn)過程中，所測量的電壓信號(hào)中，除了霍爾效應(yīng)的貢獻(xiàn)之外，還伴隨著各種副效應(yīng)的貢獻(xiàn)[6-11]. 一般教科書上認(rèn)為副效應(yīng)主要包括不等位電勢差、埃廷斯豪森效應(yīng)、能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)，這些副效應(yīng)會(huì)對(duì)測量結(jié)果產(chǎn)生影響，因此實(shí)驗(yàn)中的重點(diǎn)內(nèi)容就是通過換向法消除副效應(yīng). 然而，對(duì)實(shí)驗(yàn)中所用霍爾元件的測量結(jié)果表明：能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)的貢獻(xiàn)一般可以忽略，無需通過換向法消除，更為重要的是，實(shí)驗(yàn)中還存在另一項(xiàng)性質(zhì)與前面所說的各種副效應(yīng)都不同的副效應(yīng)，這一項(xiàng)的影響一般不能忽略.

1 霍爾效應(yīng)實(shí)驗(yàn)原理

將通有電流的導(dǎo)體置于垂直電流方向的外磁場中時(shí)，磁場會(huì)對(duì)導(dǎo)體中的運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生洛侖茲力，使電荷發(fā)生橫向偏轉(zhuǎn)，偏轉(zhuǎn)的載流子在霍爾元件邊界不斷累積，并產(chǎn)生橫向電場，直到橫向電場力與洛侖茲力剛好互相抵消. 此時(shí)載流子不再偏轉(zhuǎn)，在導(dǎo)體中垂直于外磁場和電流的方向上出現(xiàn)橫向電勢差UH，該現(xiàn)象稱為霍爾效應(yīng). 根據(jù)霍爾效應(yīng)的基本原理，霍爾電壓UH與導(dǎo)體中通過的霍爾電流IH和垂直電流方向上所加的外磁場B成正比關(guān)系.

實(shí)際測量過程中還會(huì)伴隨一些副效應(yīng)，它們產(chǎn)生的附加電壓將對(duì)UH的測量產(chǎn)生影響. 首先是不等位電勢差，由于霍爾電壓測量引線在制作時(shí)不可能絕對(duì)對(duì)稱地焊接在霍爾片的兩側(cè)，因此，當(dāng)霍爾電流IH流過霍爾元件時(shí)，即使不加外磁場，在霍爾電壓測量引線間也會(huì)有電勢差存在，這就是不等位電勢差U0.U0與霍爾電流IH成正比，與外磁場B無關(guān).

由于導(dǎo)體中載流子的速度滿足一定統(tǒng)計(jì)分布，高速和低速載流子受到洛侖茲力和電場力的合力方向不同，將向相反方向偏轉(zhuǎn)，并對(duì)霍爾片兩側(cè)造成不同效果的加熱，使兩側(cè)出現(xiàn)溫度差，進(jìn)而產(chǎn)生溫差電動(dòng)勢UE，這就是埃廷斯豪森效應(yīng). 埃廷斯豪森效應(yīng)的電壓UE與霍爾電流IH和外磁場B都成正比關(guān)系.

其次是能斯特效應(yīng)，由于實(shí)際霍爾元件中霍爾電流引線兩端電阻不完全相同，霍爾電流流過時(shí)發(fā)熱不同，會(huì)產(chǎn)生一定的溫度差，進(jìn)而在霍爾電流所在方向上形成熱流，而熱流是由載流子的定向擴(kuò)散運(yùn)動(dòng)形成的，因此，和電流類似，也會(huì)在外磁場B作用下產(chǎn)生橫向的附加電壓UN，這就是能斯特效應(yīng).UN與熱流和外磁場B成正比，而熱流由霍爾電流產(chǎn)生的熱引起，與霍爾電流IH的平方成正比，因此UN與IH的平方成正比關(guān)系.

最后是里吉-勒迪克效應(yīng)，類似于埃廷斯豪森效應(yīng)中電流的載流子速度分布在磁場作用下會(huì)在橫向產(chǎn)生溫差電動(dòng)勢UE，熱流的載流子速度分布在磁場作用下也會(huì)在橫向產(chǎn)生溫差電動(dòng)勢UR，這就是里吉-勒迪克效應(yīng).UR也與熱流和外磁場B成正比，因此也和霍爾電流IH的平方成正比.

為消除副效應(yīng)對(duì)霍爾電壓測量的影響，常用的方法是換向法. 由于不同效應(yīng)的電壓對(duì)霍爾電流IH和外磁場B的依賴關(guān)系不同，改變IH和B的方向時(shí)，不同電壓的符號(hào)改變不相同：

當(dāng)IH正、B正時(shí)，

U1=UH+U0+UE+UN+UR;

(1)

當(dāng)IH負(fù)、B正時(shí)，

U2=-UH-U0-UE+UN+UR;

(2)

當(dāng)IH負(fù)、B負(fù)時(shí)，

U3=UH-U0+UE-UN-UR;

(3)

當(dāng)IH正、B負(fù)時(shí)，

U4=-UH+U0-UE-UN-UR.

(4)

記下4種不同情況下的電壓測量值U1,U2,U3,U4，并做運(yùn)算可以得到

UH+UE=(U1-U2+U3-U4)/4,

(5)

U0=(U1-U2-U3+U4)/4 ,

(6)

UN+UR=(U1+U2-U3-U4)/4.

(7)

也就是可以分別獲得UH+UE,U0和UN+UR的值. 這里換向法雖然不能消去與UH方向始終相同的UE，但由于UE和UH對(duì)霍爾電流IH和外磁場B的依賴關(guān)系完全相同，實(shí)際上可以不做區(qū)分，而不會(huì)對(duì)實(shí)驗(yàn)中磁場的測量結(jié)果造成影響.

2 實(shí)驗(yàn)內(nèi)容和數(shù)據(jù)

實(shí)驗(yàn)使用西安理工大學(xué)科教儀器研究所研制開發(fā)的HL-4霍爾效應(yīng)儀(見圖1). 外磁場B由電磁鐵產(chǎn)生，其大小和方向可以通過改變勵(lì)磁電流IM的大小和方向進(jìn)行控制，霍爾片置于電磁鐵的氣隙中. 實(shí)驗(yàn)中首先將IM的大小固定在0.600 A，再依次將霍爾電流IH的大小設(shè)定為2.000,4.000,6.000,8.000,10.000 mA. 每次都通過換向開關(guān)1和換向開關(guān)3分別改變霍爾電流IH和勵(lì)磁電流IM(從而改變外磁場B的方向)的方向，用數(shù)字電壓表測出霍爾元件兩端相應(yīng)的4組電勢差數(shù)據(jù)U1,U2,U3,U4，并根據(jù)式(5)～(7)計(jì)算出UH+UE,U0和UN+UR的值，結(jié)果如表1所示. 這里，由于式(5)～(7)中都包含“除以4”，將計(jì)算得到的電壓值多保留了1位數(shù)字.

圖1 實(shí)驗(yàn)裝置圖

IH/mAU1/mVU2/mVU3/mVU4/mV(UH+UE)/mVU0/mV(UN+UR)/mV2.0009.96-9.988.97-8.999.4750.4950.0004.00020.05-20.1217.92-18.0019.0221.0620.0026.00030.06-30.2326.87-27.0428.5501.5950.0008.00040.06-40.3635.80-36.0938.0782.132-0.00210.00050.06-50.5444.73-45.1947.6302.670-0.005

為了更直觀地顯示出不同效應(yīng)電壓的相對(duì)大小和所滿足的基本規(guī)律，在圖2中分別畫出了UH+UE，U0和UN+UR對(duì)IH的依賴關(guān)系. 由圖2可以看到：UH+UE和U0都與霍爾電流IH成正比關(guān)系，與理論預(yù)言的規(guī)律一致；而U0的大小大約是UH+UE的6%，也就是說不等位電勢差的貢獻(xiàn)比較明顯，不能忽略. 相比之下，從表1中可以看到，當(dāng)IH變化時(shí)，UN+UR表現(xiàn)為隨機(jī)漲落，并且絕對(duì)值始終在0.01 mV以下，也就是說在儀器分辨能力范圍內(nèi)(數(shù)字電壓表200 mV擋分辨率為0.01 mV)，沒有觀察到明顯的UN+UR.

圖2 UH+UE，U0和UN+UR對(duì)霍爾電流IH的 依賴關(guān)系(勵(lì)磁電流IM=0.600 A)

由于測量結(jié)果顯示UN+UR可以忽略，即UN+UR≈0，代入式(1)～(4)可以得出U1≈-U2，U3≈-U4. 然而觀察表1中的原始測量數(shù)據(jù)可以發(fā)現(xiàn)，上述關(guān)系并不成立，U1與-U2、U3與-U4之間存在明顯偏差. 為了更清楚地顯示出這一差異，將U1-(-U2)(即U1+U2)和U3-(-U4)(即U3+U4)的計(jì)算結(jié)果列入表2中，可以看到U1+U2與U3+U4的值近似相等并且隨霍爾電流IH的增加而增加. 這一結(jié)果說明:在式(1)～(4)中一定還存在著之前沒有考慮到的其他副效應(yīng). 這一額外副效應(yīng)隨霍爾電流IH的增加而增加，但增長速度明顯快于IH. 在圖3中，畫出了U1+U2和U3+U4對(duì)IH平方的依賴關(guān)系，可以看到二者與IH的平方呈正比關(guān)系. 根據(jù)這一特征猜測這一副效應(yīng)應(yīng)該是由霍爾電流的焦耳熱效應(yīng)所導(dǎo)致的，因此與霍爾電流的平方成正比.

表2 U1-(-U2)和U3-(-U4)對(duì)霍爾電流IH的

圖3 U1+U2和U3+U4對(duì)IH平方的依賴關(guān)系 (勵(lì)磁電流IM=0.600 A)

為了進(jìn)一步弄清楚這一額外副效應(yīng)的來源，將霍爾電流IH的大小固定在10.000 mA，依次改變勵(lì)磁電流IM，從而改變外磁場B的大小(外磁場B近似與勵(lì)磁電流IM成正比關(guān)系，如表3所示)，測量U1～U4隨勵(lì)磁電流的變化，并對(duì)測得的數(shù)據(jù)進(jìn)行與之前類似的處理. 為了簡單起見，省略了部分原始測量數(shù)據(jù)，而在表3中直接給出計(jì)算得到的各個(gè)電壓項(xiàng).

表3 固定IH=10.000 mA，改變勵(lì)磁電流IM，由測量結(jié)果計(jì)算得到的不同電壓項(xiàng)

可以看到，UH+UE與勵(lì)磁電流IM或者說外磁場B大致成正比關(guān)系，與理論預(yù)期一致. 不等位電勢差U0的大小始終保持在2.7 mV左右，與外磁場B基本無關(guān)，也和理論預(yù)期一致.UN+UR的絕對(duì)值始終不超過0.01 mV，并且與外磁場B沒有表現(xiàn)出明顯的依賴關(guān)系，也就是說在儀器分辨能力范圍內(nèi)沒有觀察到明顯的UN+UR，這一結(jié)果也和之前固定IM改變霍爾電流IH情況下的結(jié)果保持一致.U1+U2和U3+U4這兩項(xiàng)始終保持近似相等并且不隨勵(lì)磁電流變化而改變，由此可以得出結(jié)論，這一額外副效應(yīng)與外磁場B無關(guān).

綜合前面改變霍爾電流和勵(lì)磁電流的實(shí)驗(yàn)結(jié)果可得出結(jié)論：存在一項(xiàng)額外的副效應(yīng)，這一副效應(yīng)與外磁場B無關(guān)，而與霍爾電流IH的平方呈正比關(guān)系. 基于這2個(gè)特征，我們認(rèn)為這一副效應(yīng)應(yīng)該是霍爾電流所引起的溫差電動(dòng)勢：當(dāng)霍爾電流流過霍爾片時(shí)，會(huì)產(chǎn)生焦耳熱，由于兩側(cè)霍爾電壓引線的焊點(diǎn)不可能完全相同，焊點(diǎn)附近霍爾電流的發(fā)熱和散熱能力存在差別，因此2個(gè)霍爾電壓引線間溫度不可能完全相同，這一效應(yīng)會(huì)導(dǎo)致2個(gè)引線間存在一定的溫度差，進(jìn)而由于溫差電效應(yīng)會(huì)產(chǎn)生額外的溫差電動(dòng)勢UT，這一電動(dòng)勢的產(chǎn)生與外磁場B無關(guān)，是純粹的電效應(yīng)，同時(shí)由于是霍爾電流的焦耳熱引起的，所以和霍爾電流的平方成正比.

考慮到額外副效應(yīng)UT的存在，需要對(duì)式(1)～(4)進(jìn)行修正. 由于UT與霍爾電流的平方成正比，也就是說與霍爾電流的方向無關(guān)，同時(shí)UT又與外磁場B無關(guān)，因此，對(duì)于一定大小的霍爾電流，在改變霍爾電流和勵(lì)磁電流的方向時(shí)，副效應(yīng)UT始終保持不變，相當(dāng)于是常數(shù)項(xiàng)，這一性質(zhì)明顯不同于其他已知的各項(xiàng)副效應(yīng)，由此可以得到修正后的實(shí)際測量電壓公式：

當(dāng)IH正、B正時(shí)，

U1=UH+U0+UE+UN+UR+UT;

(8)

當(dāng)IH負(fù)、B正時(shí)，

U2=-UH-U0-UE+UN+UR+UT;

(9)

當(dāng)IH負(fù)、B負(fù)時(shí)，

U3=UH-U0+UE-UN-UR+UT;

(10)

當(dāng)IH正、B負(fù)時(shí)，

U4=-UH+U0-UE-UN-UR+UT.

(11)

對(duì)修正后的公式做運(yùn)算可以得到，式(5)～(7)仍然成立，也就是說，副效應(yīng)UT的存在不影響UH+UE,U0和UN+UR的計(jì)算. 原因是UT在修正后的式(8)～(11)中表現(xiàn)為常數(shù)項(xiàng)，在不同電壓的減法運(yùn)算中互相抵消，因此不影響UH+UE,U0和UN+UR的計(jì)算. 但是副效應(yīng)UT的存在會(huì)使實(shí)驗(yàn)中的4個(gè)測量電壓U1～U4在整體上發(fā)生相同的偏移. 根據(jù)式(8)～(11)還可以得到UT的計(jì)算公式為

UT=(U1+U2+U3+U4)/4.

(12)

在圖4中給出了計(jì)算得到的UT隨外磁場B的變化，可以看到UT近似保持不變，也就是與外磁場B無關(guān). 作為對(duì)比，圖中還給出了U0和UN+UR，可以看到不等位電勢差U0也和外磁場B無關(guān)，并且在這3種副效應(yīng)中，U0最為顯著，其次是UT，而UN+UR可以忽略.

圖4 利用修正后的公式計(jì)算得到的U0,UT和UN+UR 對(duì)外磁場B的依賴關(guān)系

以上是實(shí)驗(yàn)室中某個(gè)霍爾元件的測量結(jié)果，為了驗(yàn)證結(jié)論的普遍性，又在實(shí)驗(yàn)室中任意選取了其他5臺(tái)儀器進(jìn)行測量. 表4列出了在霍爾電流IH=10.000 mA、勵(lì)磁電流IM=1.000 A的情況下，用上述修正后的公式計(jì)算所得到的不同效應(yīng)的電壓值. 從結(jié)果可以看出，副效應(yīng)基本都是以不等位電勢差U0最為明顯，大致是在UH+UE的百分之幾量級(jí)；其次是霍爾電流產(chǎn)生的溫差電動(dòng)勢UT，大致在UH+UE的千分之幾量級(jí)；而能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)對(duì)應(yīng)的電壓UN+UR比UT小1個(gè)量級(jí)以上，基本可以忽略. 也就是說，前面實(shí)驗(yàn)中所觀測到的主要現(xiàn)象是普遍存在的.

表4 用修正后的公式測量、計(jì)算得到的其他5臺(tái)儀器的

不等位電勢差U0是由霍爾電壓測量引線的不對(duì)稱所引起的，受到儀器制作工藝的限制，上述現(xiàn)象應(yīng)該普遍存在，因此副效應(yīng)中通常以U0最為明顯是合理的現(xiàn)象. 由于霍爾電壓引線的焊點(diǎn)不可能完全相同，焊點(diǎn)附近霍爾電流的發(fā)熱和散熱能力存在差異，在霍爾電流的焦耳熱作用下，導(dǎo)致霍爾電壓測量引線間存在溫度差也是很正常的現(xiàn)象，而溫差電動(dòng)勢UT是上述溫度差所直接產(chǎn)生的電動(dòng)勢，這一效應(yīng)較為顯著也是比較合理的. 相比之下，能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)的產(chǎn)生需要在霍爾電流的焦耳熱作用下，使電流引線間先產(chǎn)生溫度差，并進(jìn)一步由這一溫度差引起熱流存在，再由熱流載流子在磁場下偏轉(zhuǎn)產(chǎn)生電壓UN+UR，這是一種次生的高階效應(yīng)，因此一般來說UN+UR比霍爾電壓引線間的溫度差所直接產(chǎn)生的溫差電動(dòng)勢UT要弱得多. 查閱資料可以發(fā)現(xiàn)，能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)一般都描述為熱流在外磁場作用下所產(chǎn)生的電動(dòng)勢，可以想象，上述效應(yīng)在沒有電流只有熱流的情況下會(huì)相對(duì)較為顯著，而在霍爾效應(yīng)實(shí)驗(yàn)中，熱流本身只是電流產(chǎn)生的次生效應(yīng)，因此不難理解，這種情況下次生的熱流所引發(fā)的電動(dòng)勢相對(duì)于電流直接產(chǎn)生的電動(dòng)勢來說一般是可以忽略的，這就是實(shí)驗(yàn)中沒有觀察到明顯的UN+UR的原因.

另外為什么長期以來副效應(yīng)UT并未引起關(guān)注？從教學(xué)實(shí)踐來看，主要原因是容易將溫差電動(dòng)勢UT誤認(rèn)為是UN+UR. 如果從一般教科書上的公式，也就是式(1)～(4)出發(fā)，會(huì)認(rèn)為UN+UR存在的后果是使U1與-U2,U3與-U4之間產(chǎn)生差異，也就是在霍爾電流換向時(shí)測量的電壓值會(huì)表現(xiàn)出差異，并且這一差異也是與霍爾電流IH的平方成正比，因此，如果不做深入分析，很容易直接認(rèn)為測量數(shù)據(jù)中U1與-U2，U3與-U4之間的差異是源于UN+UR. 然而，從修正公式(8)～(11)來看，副效應(yīng)UT同樣會(huì)使U1與-U2，U3與-U4之間出現(xiàn)差異. 那么如何區(qū)分UT和UN+UR所造成的差異呢？關(guān)鍵不同在于UT與外磁場B無關(guān)，而UN+UR與B成正比. 從表3中的數(shù)據(jù)來看，實(shí)驗(yàn)中U1-(-U2)和U3-(-U4)都與B無關(guān)，說明這個(gè)差異是源于UT而非UN+UR. 此外，從修正公式還可以分析出，若只有UT存在會(huì)使U1-(-U2)和U3-(-U4)的大小、符號(hào)都相同；反之，若只有UN+UR存在則會(huì)使U1-(-U2)和U3-(-U4)大小相等、符號(hào)相反，而表2和表3中的數(shù)據(jù)表明，實(shí)驗(yàn)中的實(shí)際情況屬于前者，這也是區(qū)分UT和UN+UR的一種辦法.

3 結(jié)束語

利用換向法對(duì)實(shí)驗(yàn)室的霍爾效應(yīng)儀進(jìn)行了測量，結(jié)果表明副效應(yīng)中不等位電勢差的貢獻(xiàn)最大，而能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)可以忽略. 此外，實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明還存在額外的副效應(yīng)，這種副效應(yīng)與霍爾電流的平方成正比，與外磁場無關(guān)，其性質(zhì)與一般教科書中提到的各種副效應(yīng)都不同，應(yīng)該是由霍爾電流的焦耳熱所引起的溫差電動(dòng)勢. 實(shí)際教學(xué)當(dāng)中，容易將此副效應(yīng)誤認(rèn)為是能斯特效應(yīng)和里吉-勒迪克效應(yīng)，因此需要特別注意.

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[責(zé)任編輯：郭 偉]

SUN Ke-qiana, LI Zhib, LIAO Hui-minb, ZHANG Zhao-huib

(a. Beijing No.80 High School, Beijing 100020, China;b. Shool of Physics, Peking University, Beijing 100871, China)

Contributions of different associated effects to the Hall voltage were determined in the experiment of measuring magnetic field with Hall effect. It was found that the influence of IR drop was prominent, while the contributions of the Nernst and Righi-Leduc effects were negligible. The results also indicated the presence of an additional associated effect, which was proportional to the square of the Hall current and was independent of the magnetic field. This effect was attributed to thermo-electromotive-force originating from the thermal effect of the Hall current.

Hall effect; IR drop; thermo-electromotive force

2016-06-18

中學(xué)生英才計(jì)劃

孫可芊(1999-)，女，北京人，北京市八十中學(xué)學(xué)生.

O472.6

A

1005-4642(2016)11-0036-05