關(guān)于滑動摩擦力做功的一點想法

◇　北京　俞　鵬 　 彭　征

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關(guān)于滑動摩擦力做功的一點想法

◇北京俞鵬1彭征2

在人教版高中物理教材《必修2》第7章第2節(jié)“功”當中,其實已對2種功的定義都給出了“明確”的說法:“到了19世紀20年代,法國科學家科里奧利擴展了這一基本思想,明確地把作用于物體上的力和受力點沿力方向的位移的乘積叫作‘力的功’”;“……一個物體受到力的作用,并在力的方向上發(fā)生了一段位移,這個力就對物體做了功”．

考慮到給普通高中學生不宜過分強調(diào)2種功的區(qū)別,教材中對這2種功的區(qū)別做了模糊處理．但這種處理方式對那些愛刨根問底的學生而言,可能會引起概念上的混亂．

首先,對這2種功的定義及其使用情景做個明確的說明:對于某一段功ΔW=F·Δs, 位移Δs是誰的?

情況1Δs是作用點的位移,這時對應(yīng)的功叫作廣義功．廣義功標志了能量在物體間的轉(zhuǎn)移,即能量轉(zhuǎn)化的量度,但不一定能拿來處理物體的質(zhì)心動能變化.

情況2Δs是物體(質(zhì)心)的位移,這時對應(yīng)的功叫作狹義功,又叫贗功．狹義功不一定能作為能量轉(zhuǎn)化的量度,但可以用在質(zhì)心動能定理當中來計算質(zhì)心動能的變化．

如果受力對象的各個細微部分(小到每一個分子)的運動軌跡都完全一樣(絕對的平動),那么作用點的位移自然就是物體質(zhì)心的位移,此時廣義功和狹義功是一樣的,因此這種情況下我們寫出的功既可以用來計算功能關(guān)系,也可以應(yīng)用到動能定理．比如:用繩將一個重力為mg的木塊緩慢提高h,繩對木塊做的功W=mgh可以同時表示2種功(廣義功和狹義功)．因此,一方面W可以表示繩傳遞給木塊的能量，另一方面W也可以用在對木塊的動能定理當中，即W-mgh=0-0．

但是,對于作用點和質(zhì)心位移不一樣的情況,使用這2種功就應(yīng)當注意區(qū)別了．

在舉例之前,先對質(zhì)點組的能量情況做個說明:

對于一個由N個質(zhì)點構(gòu)成的系統(tǒng),Fi表示第i個質(zhì)點受到的所有外力,Fij表示第i個質(zhì)點對第j個質(zhì)點的內(nèi)力,則對第i個質(zhì)點列出方程:

方程兩邊同時對i求和,可得:

①

式①常被人叫作質(zhì)點組的動能定理,即系統(tǒng)所有質(zhì)點的總動能變化量等于外力對每個質(zhì)點做的功與所有內(nèi)力做功之和,如果認為每個質(zhì)點都不具有從式子中涉及的力獲得“內(nèi)部能量”的能力(比如原子能級的躍遷),則這里的功都可以當作廣義功,即都可以用來描述能量的轉(zhuǎn)移．事實上,上式左邊第1項代表了外界與系統(tǒng)的能量交換,第2項則代表了系統(tǒng)內(nèi)部勢能與動能的轉(zhuǎn)化．

對該質(zhì)點組的能量,還可以有另外一種處理方式:

②

圖1

分析該問題一般這樣處理:將做功考慮成力乘以受力物體的位移,則摩擦力對小木塊做功為W1=-Ffs1,摩擦力對長板做功為W2=Ffs2,可以看出這里求得的應(yīng)當是狹義功,因此可以利用W1和W2對木塊和木板分別使用動能定理,易得小木塊動能減少了Ffs1,長板動能增加了Ffs2,而一對摩擦力做的總功就是W1+W2=-FfL,這就是耗散產(chǎn)生的熱量．

然而,對于上面的這種解釋,總是有一些愛鉆研的同學會提出這樣的問題:木板對小木塊做了-Ffs1的功,木板將從木塊那里得到Ffs1的能量，而木塊對木板做了Ffs2的功,木塊將給木板Ffs2的能量，那么事實上木塊到底給了木板多少能量呢?

這個問題里涉及滑動摩擦力,其實滑動摩擦力的成因非常復(fù)雜,我們并不十分清楚,但可以認為滑動摩擦力應(yīng)該是接觸面上若干個分子之間相互作用的結(jié)果,所以滑動摩擦力Ff應(yīng)該是若干個分子間作用力Ffi的合力,即Ff=∑Ffi．實際上,我們不可能去研究出每個分子在相互作用時的位移si,因此我們在計算摩擦力做功時就只有一個選擇了:直接用∑Ffi乘以質(zhì)心的位移sc．因此,筆者認為:滑動摩擦力做功為狹義功,不可以拿來討論功能關(guān)系!由此可知,上面的W1和W2都是贗功,都不能描述木塊給了木板多少能量,只能描述木塊和木板的(質(zhì)心)動能變化．至于生熱Q=Ffs相對=FfL是能量轉(zhuǎn)化的結(jié)果,它在任何參考系里看也不可能是廣義功,因此Ffs相對也不能拿來描述功能關(guān)系,只能用來表示耗散的機械能．

同樣,還是在人教版高中物理教材《必修2》第7章第2節(jié)“功”當中,還說了這樣一段話:“當一個物體在幾個力的共同作用下發(fā)生一段位移時,這幾個力對物體所做的總功,等于各個力分別對物體所做功的代數(shù)和．可以證明,它也就是這幾個力的合力對物體所做的功．” 然而,應(yīng)當注意的是,這段話只是對狹義功才是正確的,因為在計算狹義功時,可以有

②

若是對于廣義功,系統(tǒng)各質(zhì)點的位移可能不同,則合力該乘以誰的位移呢?就算乘質(zhì)心,也是

②

因此,教材中的這段話對于廣義功是不對的,所以,教材這樣處理其實有點引導(dǎo)學生們走狹義功和動能定理這條路的意思．不過這樣做也很有道理,畢竟,滑動摩擦力做功的問題是回避不了的,而按前文中的觀點,滑動摩擦力做功都只能是狹義功．

廣義功和狹義功這2種功的形式我們都應(yīng)該關(guān)注并且了解,廣義功拿來算功能關(guān)系,狹義功用來解決質(zhì)心動能,各有意義,沒有優(yōu)劣之分,我們不能完全回避某一種功,也不能將這2種功混淆使用．其實,有很多能量問題如果能從廣義功和狹義功2個方面都做分析,往往可以理解得更加透徹．

分析假設(shè)汽車的截面積為A,當汽車以一定速度運動時,將推動前方的空氣使之獲得相應(yīng)的速度,則在Δt時間內(nèi),車前方以A為底、vΔt為高的柱形空氣獲得的動能ΔEk=Δmv2/2=ρAvΔt×v2/2.

在上面的解答中,能量的計算是存在問題的,因為空氣增加的不僅是動能,還有熱力學能．

方法1換做以車為參考系來看這個問題,在車系中,空氣以速率v迎面刮來,遇到車就停了,則在Δt時間內(nèi),以A為底、vΔt為高的柱形空氣的整體動能全部都轉(zhuǎn)化成熱力學能

這部分生熱在地面系中看也是一樣多的(熱力學能一般默認為相對質(zhì)心系的分子動能、勢能之和),所以在Δt時間內(nèi),車需付出的功率

方法2該題也可以先利用動量定理先求出車和空氣之間的相互作用力大小.在Δt時間內(nèi),車前方以A為底、vΔt為高的柱形空氣增加的動量等于車對空氣的沖量，即FΔt=ρAvΔt×v.車克服空氣阻力所做的廣義功對應(yīng)的能量應(yīng)該全部來自于汽車動力系統(tǒng),于是有P=Fv=ρAv3=6 018 W.

方法3該題也可以對車前方以A為底、vΔt為高的柱形空氣使用質(zhì)心動能定理,需要注意的是,這時F做功應(yīng)當用狹義功,即乘以這團氣體的質(zhì)心位移,容易看出,當這部分柱形空氣經(jīng)過Δt時間被全部堆積到一起時,氣體質(zhì)心位移Δsc=vΔt/2.

于是,對氣體的質(zhì)心動能定理

FΔsc=FvΔt/2=ρAvΔt×v2/2.

也可以得到F=ρAv2,再進一步用廣義功求得功率,與前面2種解法結(jié)果一致．

總結(jié):廣義功和狹義功的區(qū)別對于理解功能關(guān)系和動能定理至關(guān)重要．對于滑動摩擦力做功,筆者將其歸為狹義功的理解方式可以有效地解決很多問題,此法可以供大家參考．