POM模式在日本南部黑潮路徑變異研究中的應(yīng)用

鄒廣安(1. 中國(guó)科學(xué)院海洋研究所, 山東 青島 266071; 2. 中國(guó)科學(xué)院大學(xué), 北京 100049; 3. 河南大學(xué), 河南 開封475004)

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POM模式在日本南部黑潮路徑變異研究中的應(yīng)用

鄒廣安1, 2, 3
(1. 中國(guó)科學(xué)院海洋研究所, 山東 青島 266071; 2. 中國(guó)科學(xué)院大學(xué), 北京 100049; 3. 河南大學(xué), 河南 開封475004)

日本南部黑潮路徑變異對(duì)北太平洋地區(qū)的氣候和環(huán)境具有顯著的影響, 對(duì)黑潮路徑變異的研究具有重要的意義。本文利用POM (Princeton Ocean Model)數(shù)值模式模擬了日本南部黑潮的路徑變異情況, 分析了黑潮大彎曲路徑形成的可能機(jī)制。研究結(jié)果表明, 當(dāng)黑潮處于非大彎曲路徑時(shí), 相對(duì)位勢(shì)渦度的平均值呈現(xiàn)遞減趨勢(shì), 說明日本南部低位勢(shì)渦度水在不斷積累, 這樣會(huì)使得四國(guó)再循環(huán)流的強(qiáng)度增強(qiáng), 迫使黑潮保持平直路徑, 同時(shí), 近岸黑潮垂直流速剪切增大, 斜壓不穩(wěn)定性的作用也逐漸增大;當(dāng)黑潮從非大彎曲路徑向大彎曲路徑過渡時(shí), 再循環(huán)流強(qiáng)度的減弱會(huì)導(dǎo)致黑潮的流速剪切減小。根據(jù)海表高度異常場(chǎng)以及海洋上層流場(chǎng)信息發(fā)現(xiàn), 近岸黑潮附近的氣旋渦會(huì)隨著再循環(huán)流區(qū)域反氣旋渦的東側(cè)向南運(yùn)動(dòng), 最終導(dǎo)致黑潮大彎曲的發(fā)生。分析渦流的能量, 結(jié)果顯示, 黑潮大彎曲路徑的形成與斜壓不穩(wěn)定性密切相關(guān)。

黑潮路徑變異; POM (Princeton Ocean Model); 斜壓不穩(wěn)定性

[Foundation: National Natural Science Foundation of China, No. 41230420]

黑潮(Kuroshio Current)是北太平洋副熱帶環(huán)流系統(tǒng)中非常著名的一支西邊界流, 又稱日本暖流,是世界上第二大暖流, 僅次于墨西哥灣暖流。黑潮因其水色深藍(lán), 遠(yuǎn)看似黑色而得名。一般認(rèn)為, 黑潮的起源主要是由北赤道暖流在菲律賓群島東部向北分叉形成的, 向南的一支稱為棉蘭老流。黑潮主軸沿著巴士海峽的東側(cè)北上, 經(jīng)臺(tái)灣東部進(jìn)入中國(guó)東海,從吐噶喇海峽北部流出東海, 進(jìn)入日本南部的北太平洋海域。黑潮具有高溫、高鹽、流速快、流量大等特點(diǎn), 其從低緯向中高緯輸送了大量的熱量, 對(duì)流經(jīng)區(qū)域乃至全球的氣候起著重要的作用。研究發(fā)現(xiàn), 黑潮流經(jīng)日本南部海域時(shí)會(huì)出現(xiàn)兩種典型的路徑形態(tài)[1]: 大彎曲路徑(LM)和非大彎曲路徑(NLM)。這兩種路徑形態(tài)和位置的變化是否發(fā)生大彎曲, 對(duì)北太平洋地區(qū)的氣候、漁業(yè)、航海安全以及海洋資源等都具有顯著的影響[2-3]。此外, 日本南部的黑潮路徑變異對(duì)我國(guó)東部沿岸以及長(zhǎng)江流域的降水也有較大的影響[4-5]。因此, 弄清黑潮路徑變異的原因和機(jī)制, 對(duì)黑潮路徑變異進(jìn)行預(yù)測(cè)具有重要的意義。

前人對(duì)于黑潮大彎曲路徑形成的原因給出了多種可能的機(jī)制解釋。Kawabe[6]利用簡(jiǎn)單的動(dòng)力學(xué)模式研究發(fā)現(xiàn), 日本九州島東南部的黑潮小彎曲對(duì)于下游黑潮路徑有明顯的影響。Akitomo等[7]采用兩層海洋模式進(jìn)行研究, 認(rèn)為日本九州島東南部渦的增強(qiáng)有利于黑潮從平直路徑向大彎曲路徑轉(zhuǎn)換。Qiu等[8]利用兩層原始方程模式進(jìn)行研究, 認(rèn)為日本南部黑潮路徑變異取決于黑潮內(nèi)部的自持震蕩系統(tǒng)。Usui 等[9]利用高分辨率的大洋環(huán)流(OGCM)模式研究了2004年發(fā)生的典型黑潮大彎曲事件, 認(rèn)為日本九州島南部的黑潮觸發(fā)小彎曲是黑潮大彎曲形成的重要原因。Miyazawa等[10]研究認(rèn)為2004年黑潮大彎曲是由于臺(tái)灣以東強(qiáng)的反氣旋渦引起九州島南部形成觸發(fā)小彎曲, 進(jìn)而形成黑潮大彎曲。Tsujino等[11]認(rèn)為日本四國(guó)再循環(huán)流區(qū)域的渦的相互作用是黑潮大彎曲路徑形成的主要原因。

目前, 由于海洋觀測(cè)資料有限, 人們對(duì)于黑潮大彎曲的形成原因和機(jī)制沒有統(tǒng)一的認(rèn)識(shí), 高分辨率的大洋環(huán)流模式(OGCM)為研究黑潮路徑變異現(xiàn)象提供了很大的便利和可能性。目前, 采用POM(Princeton Ocean Model)模式對(duì)黑潮的研究工作相對(duì)較少。Kagimoto[12]利用POM模式模擬了黑潮的季節(jié)變化。Miyazawa等[13]利用POM模式對(duì)黑潮路徑變異進(jìn)行了集合預(yù)報(bào)研究。Waseda等[14]采用修訂的POM模式研究了渦的相互作用對(duì)黑潮的影響。但是, 這些工作并沒有利用POM模式將黑潮的自持系統(tǒng)和渦的相互作用結(jié)合起來, 也沒有從渦流能量分析角度來考察黑潮的路徑變異情況。本文采用POM模式模擬了日本南部黑潮的路徑變異過程, 進(jìn)一步分析和討論了黑潮大彎曲形成的可能機(jī)制和原因。

1 模式設(shè)置和模擬結(jié)果

POM模式是由美國(guó)普林斯頓大學(xué)Alan Blumberg和George L. Mellor于1977年建立起來的一個(gè)基于三維斜壓原始方程海洋數(shù)值模式[15], 該模式經(jīng)過多年的不斷發(fā)展和完善, 目前已經(jīng)成為國(guó)內(nèi)外廣泛使用的海洋數(shù)值模式之一。

模式的模擬區(qū)域設(shè)置為(30°S~60°N, 110°E~ 80°W), 覆蓋了整個(gè)北太平洋區(qū)域。模式的水平分辨率為0.2°×0.2°, 垂直方向分16層, 外模式的時(shí)間步長(zhǎng)為20 s, 內(nèi)模式的時(shí)間步長(zhǎng)為90 s。模式采用的是ETOPO5的分辨率為1/12°×1/12°的地形數(shù)據(jù), 模式的溫鹽資料采用的是Levitus WOA97分辨率為1/4°×1/4°的月平均氣候態(tài)溫鹽場(chǎng), 模式的風(fēng)應(yīng)力強(qiáng)迫場(chǎng)為NCEP/NCAR再分析的月平均風(fēng)應(yīng)力資料(真實(shí)時(shí)間的月平均風(fēng)場(chǎng)資料)。

完成了以上的模式基本設(shè)置后, 首先將模式積分20 a, 每10 d輸出一次結(jié)果, 我們將后10 a的模式輸出結(jié)果作為分析數(shù)據(jù), 用來分析和檢驗(yàn)POM模式對(duì)黑潮路徑變異的模擬能力。為了考察黑潮路徑隨時(shí)間的變化, Qiu等[8]采用136°~140°E黑潮流軸離岸的平均距離定義黑潮路徑指數(shù)。類似于該定義, 我們也定義了一個(gè)指數(shù)來表征黑潮路徑所處的狀態(tài)。該黑潮路徑指數(shù)定義為: 黑潮流軸在136°~141°E最南端點(diǎn)的緯度, 黑潮流軸用海表高度(SSH)30 cm等值線表示。由定義可知, 黑潮路徑指數(shù)值較小時(shí), 表明黑潮流軸與日本南岸的距離越遠(yuǎn), 黑潮處于大彎曲路徑, 反之, 指數(shù)值較大時(shí), 黑潮處于非大彎曲路徑。圖1給出了POM模式模擬的黑潮路徑指數(shù)的時(shí)間序列, 可以看出, 黑潮的路徑變異主要呈現(xiàn)年際變化特征, 這10 a間共發(fā)生了3次大彎曲事件, 每次大彎曲事件發(fā)生的強(qiáng)度不同, 并且黑潮在大彎曲路徑和非大彎曲路徑的維持時(shí)間也有所相同。與觀測(cè)資料對(duì)比, POM模式模擬的黑潮大彎曲路徑的維持時(shí)間相對(duì)較短, 這與其他學(xué)者用POM模式模擬的黑潮路徑情況類似[10, 13], 這也是目前許多OGCM模式都存在的模擬缺陷[9, 16-17]。

圖1 黑潮路徑指數(shù)的時(shí)間序列Fig. 1 Time series of the Kuroshio path index

為了顯示POM模式模擬的黑潮路徑的變異情況, 圖2給出了模式第17~18年的一次黑潮大彎曲路徑的發(fā)生、發(fā)展和消亡過程。由圖2可知, 模式在第17年的2月時(shí), 黑潮處于典型的非大彎曲路徑, 在第17年的3月有個(gè)小彎曲形成(圖2b), 小彎曲逐漸發(fā)展, 到第17年的4月時(shí)形成了典型的大彎曲路徑(圖2c), 大彎曲維持了一段時(shí)間, 到第17年的8月黑潮的流軸開始形成一個(gè)渦旋(圖2e), 隨著渦旋的脫落并且西傳, 黑潮在第17年的12月又回到了典型的非大彎曲路徑(圖2h)。這一過程與Qiu等[8]采用2.5層淺水模式模擬的黑潮路徑變異過程也比較類似。該模式模擬的黑潮大彎曲的發(fā)生過程與觀測(cè)到的黑潮大彎曲發(fā)生比較一致[9]。這說明POM模式也能夠捕捉到黑潮路徑變異的基本特征, 能夠模擬黑潮路徑變異的基本動(dòng)力學(xué)過程。盡管模擬的黑潮大彎曲的維持時(shí)間相對(duì)較短, 但是, 由于本文主要討論的是黑潮大彎曲路徑形成的機(jī)制, 因此, 該模式對(duì)黑潮大彎曲路徑維持時(shí)間的模擬不足不會(huì)給我們的研究造成較大影響。

2 黑潮大彎曲路徑形成的機(jī)制分析

本文對(duì)模擬的三個(gè)大彎曲事件的形成過程進(jìn)行了分析, 三次大彎曲的形成過程和原因基本一致。因此, 主要以第17~18年黑潮大彎曲事件(圖2)為例給出詳細(xì)的分析和描述過程。

根據(jù)Qiu等[8]的定義, 將相對(duì)渦度定義如公式(1):

圖2 模式第17~18年發(fā)生的黑潮大彎曲事件的海表高度場(chǎng)序列Fig. 2 Sequence of SSH field including the Kuroshio large meander event in model year 17-18

其中, u和v分別表示緯向和經(jīng)向流速, 相對(duì)渦度?表示的是四國(guó)再循環(huán)流區(qū)域(25°~35°N, 132°~140°E)內(nèi)的平均值, 緯向和徑向流速是由海洋上層500 m的流場(chǎng)平均值來計(jì)算的。

為了表征黑潮再循環(huán)流的強(qiáng)度S, 根據(jù)Qiu等的定義[18], 定義了公式(2):

其中, t表示時(shí)間, A表示四國(guó)再循環(huán)流區(qū)域(25°~ 35°N, 132°~140°E)內(nèi)SSH>0.2 m的區(qū)域, h表示海表面高度。

此外, 我們將近岸黑潮的垂直流速剪切κ定義為公式(3):

通過上述定義公式(1)~公式(3)進(jìn)行計(jì)算, 圖3給出了黑潮大彎曲及大彎曲事件發(fā)生前半年的相對(duì)渦度平均、四國(guó)再循環(huán)流的強(qiáng)度和近岸黑潮垂直流速剪切的時(shí)間序列。由圖可見, 當(dāng)黑潮處于非大彎曲路徑時(shí), 相對(duì)渦度的平均值出現(xiàn)了明顯的遞減趨勢(shì)(圖3a), 也就是說, 低位勢(shì)渦度水在不斷積累, 這樣會(huì)引起黑潮再循環(huán)流的強(qiáng)度增強(qiáng)(圖3b), 迫使黑潮保持平直路徑沿著日本南岸向東流, 此外, 四國(guó)再循環(huán)流的增強(qiáng)會(huì)導(dǎo)致黑潮的近岸流速剪切增大(圖3c)。當(dāng)黑潮從非大彎曲路徑向大彎曲路徑過渡時(shí),日本南部再循環(huán)流的強(qiáng)度減小, 黑潮的流速剪切也隨著減小, 由于正壓或斜壓不穩(wěn)定性的作用使得能量向渦動(dòng)能轉(zhuǎn)化, 最終形成大彎曲事件, 這與Qiu等用簡(jiǎn)單的兩層海洋模式得出的結(jié)論[8]一致。

圖3 相對(duì)渦度平均(a)、黑潮再循環(huán)流強(qiáng)度(b)和近岸黑潮流速剪切(c)的時(shí)間序列Fig. 3 Time series of the average relative vorticity (a), the strength of the Shikoku recirculation gyre (b), and the vertical shear of the alongshore Kuroshio (c)

為了考察渦漩對(duì)黑潮的影響, 圖4給出了黑潮大彎曲發(fā)生過程中海表高度異常(SSHA)場(chǎng)的信號(hào)情況(用背景場(chǎng)的值減去氣候態(tài)平均場(chǎng)的值), 可以看出, 在黑潮大彎曲形成過程中, 日本九州島東南部的冷異常信號(hào)向東傳播(圖4a, 圖4b), 并且冷異常在四國(guó)再循環(huán)流區(qū)域的強(qiáng)度逐漸增大(圖4c), 由于黑潮對(duì)日本南岸的流速剪切減小, 冷異常信號(hào)會(huì)向南運(yùn)動(dòng), 最終在黑潮流軸的彎曲處附近形成一個(gè)大的氣旋渦(圖4d), 這個(gè)氣旋渦對(duì)黑潮大彎曲的形成具有重要的影響。

圖4 海表高度異常以及黑潮流軸(黑色實(shí)線)Fig. 4 SSH anomaly and the Kuroshio axes (black solid line)

此外, 我們給出了黑潮大彎曲發(fā)生前一個(gè)月的海洋上層500 m平均水平流速場(chǎng)和海表高度場(chǎng), 如圖5所示, 可以看出, 在黑潮再循環(huán)流區(qū)域內(nèi)有一個(gè)反氣旋渦([135°E, 32°N]附近), 而在黑潮流軸北部([137.5°E, 33.5°N]附近)有一個(gè)氣旋渦存在, 當(dāng)黑潮的近岸流速剪切減小時(shí), 再循環(huán)流區(qū)域反氣旋渦的東側(cè)向南運(yùn)動(dòng), 同時(shí)會(huì)攜帶著氣旋渦向南運(yùn)動(dòng), 最終導(dǎo)致黑潮大彎曲的形成。

采用渦流的能量分析來考察正壓或者斜壓不穩(wěn)定性對(duì)黑潮大彎曲的影響, 根據(jù)Tsujino等[11]提出的將背景流場(chǎng)分成平均場(chǎng)(前一個(gè)時(shí)間段的月平均值)和渦度場(chǎng)(當(dāng)前時(shí)間段的月平均值與前一時(shí)間段月平均值的差), 將平均動(dòng)能(MKE)向渦動(dòng)能(EKE)的正壓(barotropic, BT)轉(zhuǎn)化率RBT定義如下:

圖5 海表高度場(chǎng)(單位: m)和海洋上層500m的平均流速場(chǎng)(單位: m/s)Fig. 5 SSH field (unit: m) and mean velocity field (unit: m/s) at the upper 500 m

其中, ρ0表示Boussinesq近似下的海水密度,()表示平均場(chǎng)中的緯向(經(jīng)向)流速, u′( v′ )表示渦度場(chǎng)中的緯向(經(jīng)向)擾動(dòng)流速, 平均流速和擾動(dòng)流速都采用的是上層300 m的平均值, 該定義表明了正壓不穩(wěn)定性的作用。

將平均位能(MPE)向渦位能(EPE)的斜壓(baroclinic, BC)轉(zhuǎn)化率RBC定義為:

其中, g表示重力加速度, u′=(u′ , v′ ,0)表示擾動(dòng)流速場(chǎng),和δρ′分別平均場(chǎng)和渦度場(chǎng)密度,表示背景密度場(chǎng)在密度z處的垂向變化率, ▽表示水平梯度算子。

另外, 考慮到渦浮力通量項(xiàng)δρ′u′的旋轉(zhuǎn)分量在平均場(chǎng)和渦度場(chǎng)的轉(zhuǎn)換中作用不大[11], 因此, 采用斜壓轉(zhuǎn)化率方程中渦浮力通量項(xiàng)的散度(div)分量來計(jì)算動(dòng)力斜壓轉(zhuǎn)換率RdynBC, 考慮動(dòng)力過程對(duì)能量轉(zhuǎn)化的影響:

上述的渦能量轉(zhuǎn)化率公式的詳細(xì)推導(dǎo)以及具體計(jì)算過程可參閱文獻(xiàn)[11]。

圖6 300 m深度黑潮大彎曲發(fā)生過程中的能量轉(zhuǎn)化率(單位: 　×10-3　kg /(m· s3))以及海表面高度(單位: m)Fig. 6 Energy conversion rates (unit: 　×10-3　kg /(m· s3)) at 300 m

通過三個(gè)能量轉(zhuǎn)化公式的計(jì)算, 圖6給出了黑潮大彎曲發(fā)生過程中上層300 m處的正壓能量轉(zhuǎn)化率(第一行)、斜壓能量轉(zhuǎn)化率(第二行)和動(dòng)力斜壓能量轉(zhuǎn)化率(第三行)情況, 垂直深度之所以選取300 m,該深度的渦能量轉(zhuǎn)化率比較大, 標(biāo)準(zhǔn)差也較大。從圖中可以發(fā)現(xiàn), 渦度能量分布的主要區(qū)域位于黑潮流軸及其流軸附近, 這可能是由于黑潮流軸的流速較大的原因。此外, 斜壓和動(dòng)力斜壓能量轉(zhuǎn)化率的信息要比正壓能量轉(zhuǎn)化率的信息量大, 表明黑潮大彎曲發(fā)生過程中斜壓不穩(wěn)定性起著主要的作用。同時(shí), 我們計(jì)算了黑潮大彎曲事件發(fā)生及其發(fā)生前半年時(shí)間的能量轉(zhuǎn)化率在日本四國(guó)再循環(huán)流區(qū)域(25°~35°N, 132°~140°E)內(nèi)絕對(duì)值的平均值, 如圖7所示, 我們發(fā)現(xiàn)斜壓轉(zhuǎn)化率的值要大于正壓轉(zhuǎn)化率的值, 并且, 隨著近岸流速剪切的增大(圖3c), 斜壓不穩(wěn)定的值也在增大。也就是說,斜壓不穩(wěn)定在黑潮大彎曲發(fā)生過程中的作用要比正壓不穩(wěn)定性的作用大, 是引發(fā)黑潮大彎曲事件的重要因素。

圖7 3種能量轉(zhuǎn)化率在區(qū)域(25°~35°N, 132°~140°E)內(nèi)絕對(duì)值的平均值的時(shí)間序列(單位: ×10–8　kg /(m· s3))Fig. 7 Time series of the mean absolute value of three conversion rates over the region (25°–35°N, 132°–140°E) (unit: × 10–8　kg /(m· s3)).

3 結(jié)論

本文基于前人對(duì)日本南部黑潮大彎曲現(xiàn)象的研究結(jié)果, 利用POM模式成功模擬了黑潮路徑變異情況, 并且分析了黑潮大彎曲形成的可能原因和機(jī)制。結(jié)果表明, 黑潮的自身動(dòng)力過程以及南部再循環(huán)區(qū)域渦的作用能夠促使黑潮發(fā)生大彎曲事件。日本南部低位渦水的不斷積累, 引起黑潮再循環(huán)流的強(qiáng)度增強(qiáng), 使得黑潮保持平直路徑, 增強(qiáng)的再循環(huán)流會(huì)導(dǎo)致黑潮的近岸流速剪切增大, 從而, 斜壓不穩(wěn)定性的作用也在逐漸增大; 當(dāng)黑潮從非大彎曲路徑向大彎曲路徑開始過渡時(shí), 日本南部再循環(huán)流的強(qiáng)度減小, 黑潮的流速剪切也隨著減小, 黑潮流軸附近的上層氣旋渦會(huì)隨著再循環(huán)流區(qū)域反氣旋渦的東側(cè)向南運(yùn)動(dòng), 導(dǎo)致黑潮大彎曲的形成。利用渦度能量分析理論進(jìn)一步驗(yàn)證了黑潮大彎曲的發(fā)生與斜壓不穩(wěn)定性密切相關(guān)。鑒于該模式能夠很好地模擬黑潮大彎曲事件, 接下來將采用該模式來進(jìn)行數(shù)值預(yù)報(bào)研究, 考慮目標(biāo)觀測(cè)效果對(duì)黑潮大彎曲路徑預(yù)報(bào)的影響。

致謝: 本文的研究工作得到了中國(guó)科學(xué)院海洋研究所穆穆院士的悉心指導(dǎo), 在此表示衷心的感謝！

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(本文編輯: 李曉燕)

Application of the POM model to study the path variations of Kuroshio currents in southern Japan seas

ZOU Guang-an1, 2, 3
(1. Key Laboratory of Ocean Circulation and Waves, Institute of Oceanology, Chinese Academy of Sciences, Qingdao 266071, China; 2. University of Chinese Academy of Sciences, Beijing 100049, China; 3. Henan University, Kaifeng 475004, China)

Mar., 31, 2015

Kuroshio path variations; POM model; Baroclinic instability

Path variations of the Kuroshio currents in the southern Japan seas have a significant impact on the climate and environment. In this study, we used the Princeton Ocean Model (POM) to simulate the Kuroshio path variations south of Japan, and analyzed the formation mechanism of the Kuroshio large meander events. The results show a decreasing trend of the average relative vorticity when the Kuroshio is taken as the non-large path, indicating an accumulation of the low potential vorticity (PV) south of Japan which intensified the strength of the Shikoku recirculation gyre, thereby forcing the Kuroshio into its straight path. Meanwhile, the vertical velocity shear of the alongshore Kuroshio was increasing, and the impact of the baroclinic instability was also gradually increasing. During the transition period from the Kuroshio non-large meander to the large meander, a sudden release of velocity shear corresponded well to the weakening of the Shikoku recirculation gyre. According to the sea surface height (SSH) anomaly fields and the mean velocity field in the upper ocean, we found that the cyclonic eddy around the offshore Kuroshio moved southward, carried by a southward flow in the eastern part of the anticyclonic eddy in the region of the Shikoku recirculation gyre. This led to the eventual development of the Kuroshio large meander. The results of our eddy energetic analysis indicate that the formation of the Kuroshio large meander is closely associated with baroclinic instability.

P731.21

A

1000-3096(2016)02-0151-08

10.11759/hykx20150127001

2015-01-27;

2015-03-31

國(guó)家自然科學(xué)基金(41230420)

鄒廣安(1985-), 男, 陜西安康人, 博士研究生, 主要從事西邊界流的數(shù)值模擬和預(yù)報(bào)研究, 電話: 15736863632, E-mail: zouguangan00@163.com