水力噴射空氣旋流器中射流霧化過程模擬及其機理

邱發(fā)成，徐飛，全學(xué)軍，羅丹，代明星，吳京平（重慶理工大學(xué)化學(xué)化工學(xué)院，重慶 400054）

?

水力噴射空氣旋流器中射流霧化過程模擬及其機理

邱發(fā)成，徐飛，全學(xué)軍，羅丹，代明星，吳京平
（重慶理工大學(xué)化學(xué)化工學(xué)院，重慶 400054）

摘要：水力噴射空氣旋流器（WSA）是一種新型高效的氣液傳質(zhì)反應(yīng)設(shè)備。采用雷諾應(yīng)力模型和VOF兩相流模型較好地模擬了WSA的氣相壓降特性、液相回流比和射流霧化過程，并討論分析了霧化過程的機理。模擬和實驗研究表明，WSA的氣相壓降隨著進口氣速的增加先后出現(xiàn)低壓降區(qū)、壓降突跳區(qū)、壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)4個特征區(qū)域，并給出了不同壓降區(qū)域之間轉(zhuǎn)折點氣速的計算方法。射流在這4個壓降區(qū)域里，分別表現(xiàn)為穩(wěn)態(tài)射流、變形與袋式破碎、袋式破碎與剪切霧化和剪切霧化與離心分離等流態(tài)。射流在壓降過渡區(qū)與高壓降區(qū)的轉(zhuǎn)折點左右實現(xiàn)充分霧化并達到最大相間傳質(zhì)面積。研究結(jié)果為建立基于WSA壓降特性的射流霧化與流場調(diào)控方法提供了理論依據(jù)。

關(guān)鍵詞：水力噴射空氣旋流器；射流霧化；數(shù)值模擬；壓降特性

2015-07-01收到初稿，2015-09-23收到修改稿。

聯(lián)系人：全學(xué)軍。第一作者：邱發(fā)成（1991—），男，碩士研究生。

Received date: 2015-07-01.

Foundation item: supported by the National Natural Science Foundation of China(21176273).

引　言

液體射流的分裂和霧化是一種在自然界和工程應(yīng)用中大量存在的流體流動失穩(wěn)現(xiàn)象，并在航空航天、燃油噴射型內(nèi)燃機、噴霧干燥、農(nóng)藥噴灑等方面得到了廣泛的應(yīng)用[1-4]。然而，在化工領(lǐng)域的應(yīng)用研究還相對較少。實際上，液體射流在氣流場中的破碎霧化可使氣液兩相的接觸面積充分增大，同時也加快液滴表面的更新頻率，因此射流的氣動霧化可以大大強化氣液間傳質(zhì)，是一種很好的氣液傳質(zhì)方式。水力噴射空氣旋流器(water-sparged aerocyclone，WSA)是一種新型高效的氣-液傳質(zhì)設(shè)備，它利用液相射流在氣相三維旋流場中的霧化，形成液體射流與氣體旋流耦合場，同時又利用旋流場的超重力場作用，實現(xiàn)強化氣液傳質(zhì)和反應(yīng)的過程[5-6]。WSA在用于廢水脫氨、濕法煙氣脫硫、含Cr（Ⅵ）廢水處理等氣液傳質(zhì)反應(yīng)方面取得了良好的效果[7-8]。WSA強化氣液相間傳質(zhì)的性能主要取決于其內(nèi)部液體射流的氣動霧化狀態(tài)。因此，全面分析討論其內(nèi)部射流霧化的過程規(guī)律，對于設(shè)備內(nèi)部兩相作用過程的調(diào)控具有十分重要的指導(dǎo)意義。為此，本文采用CFD數(shù)值模擬與實驗相結(jié)合，系統(tǒng)地分析討論了WSA內(nèi)射流霧化過程及其機理，為其傳質(zhì)過程的優(yōu)化調(diào)控提供理論依據(jù)。

1　幾何模型與數(shù)值模擬

1.1幾何模型

WSA幾何模型以前期研究所獲得的優(yōu)化結(jié)構(gòu)為基礎(chǔ)而建立，其具體尺寸參數(shù)如表1所示，WSA的主筒體側(cè)壁上按正方形排列方式開設(shè)射流噴孔，噴孔直徑為2 mm，噴孔共為6層，總數(shù)為96個。WSA的幾何模型如圖1所示，為了獲得結(jié)構(gòu)化的網(wǎng)格并節(jié)約計算資源，模擬時用邊長為1.772 mm的正方形代替直徑為2 mm的射流小孔。

表1　模擬和實驗用WSA的幾何尺寸參數(shù)Table 1　Geometric parameters of WSA in simulation and experiments

圖1　WSA的幾何模型Fig.1　WSA geometric model

1.2數(shù)學(xué)模型

由于WSA內(nèi)存在著復(fù)雜的氣液三維流動，導(dǎo)致相界面強烈的運動變化，這種兩相流的模擬比較適合采用VOF模型[9-10]。由于湍流輸運方向上有較強的各向異性，湍流模型宜采用RSM模型[11-15]。目前廣泛應(yīng)用的RSM模型是對雷諾平均N-S方程組(Reynolds _Averaged Navier-Stokes Equations，RANS)中的平均雷諾應(yīng)力項進行?；?，而得到的雷諾應(yīng)力輸運控制方程[16-17]，并通過求解雷諾應(yīng)力輸運方程和耗散率方程使雷諾方程得以封閉。

1.3邊界條件

本工作采用ANSYS FLUENT15.0求解計算，模擬介質(zhì)為水和空氣。模擬計算初始化時，在WSA的底部空間設(shè)置高于底流口65 mm的水柱，以便起到液封的作用。流場的數(shù)值計算從進口截面開始，液相進口截面選擇WSA筒體表面上的96個射流噴孔，氣相進口截面選擇矩形進口，進口的邊界類型選擇速度進口(velocity-inlet)，垂直于進口截面進料，溢流口和底流口邊界設(shè)置為壓力出口(pressureoutlet)。采用的模擬算法是SIMPLE，由于涉及兩相間界面運動，采用瞬態(tài)計算，相關(guān)的參數(shù)如壓力離散格式為PRESTO!，壓力的松弛因子為0.3，動量的松弛因子0.7，其他設(shè)置保持默認。瞬態(tài)計算的時間步長為1×10-5，總的模擬時間約為2.5 s。

圖2　WSA的網(wǎng)格劃分與網(wǎng)格數(shù)對氣相壓降模擬結(jié)果的影響Fig.2　Meshing of　WSA and effects of grid numbers on simulation results of gas phase pressure drop

1.4網(wǎng)格劃分及無關(guān)性驗證

計算模型的坐標原點設(shè)在WSA頂蓋的中心軸線上，向下為正?？紤]到進氣管與筒體連接處的尖銳程度，用GAMBIT 2.4.6分區(qū)生成網(wǎng)格的辦法，不同區(qū)域內(nèi)均采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格。當(dāng)模型的網(wǎng)格個數(shù)分別為601452、1345214、3251722時，以射流速度為1.38 m·s-1時為例，WSA的網(wǎng)格劃分和壓降的模擬結(jié)果如圖2所示，其值隨進口氣速變化的曲線基本一致。因此，以下模擬計算所采用的網(wǎng)格數(shù)為601452個。

圖3　不同條件下WSA的氣相壓降與液相回流比的數(shù)值模擬與實驗結(jié)果Fig.3　Comparison between simulated and experimental values of gas phase pressure drop and liquid phase reflux ratio of water-sparged aerocyclone reactor

2　模擬結(jié)果與討論

2.1WSA氣相壓降與液相回流比的模擬

本實驗系統(tǒng)中最容易測定的參數(shù)是WSA的氣相壓降和液相回流比，即WSA的溢流口液相流量與液相進口流量之比，在不同的射流速度和進口氣速條件下，計算模擬值與實測值的對比情況如圖3所示。由此可知，模擬值和實測值吻合較好，這說明所選擇的模擬模型和方法可以較好地模擬WSA內(nèi)部的流場特性。

2.2WSA的壓降特性及其特征值

如前所述，WSA的氣相壓降隨進口氣速的變化過程與其中的射流狀態(tài)或兩相作用狀態(tài)密切相關(guān)。為了深入認識WSA中的射流霧化過程及其機理，為設(shè)備操作過程的優(yōu)化調(diào)控提供理論依據(jù)，首先需要對如圖3（a）所示的WSA的氣相壓降變化過程做仔細的分析討論。如圖3（a）所示，WSA的氣相壓降隨進口氣速的變化過程大致可以細化為低壓降區(qū)、壓降突跳區(qū)、壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)4個特征區(qū)域。顯然，這4個壓降特征區(qū)域應(yīng)該對應(yīng)著不同的射流狀態(tài)，各區(qū)域之間轉(zhuǎn)折點對應(yīng)的進口氣速標志著射流狀態(tài)的轉(zhuǎn)化條件。為了比較準確地找出壓降曲線上各個轉(zhuǎn)折點的進口氣速值，現(xiàn)以各個區(qū)域內(nèi)壓降穩(wěn)定變化段的數(shù)據(jù)進行線性回歸，得出表征各個壓降區(qū)域變化總趨勢的直線，各區(qū)域直線之間的交點定義為壓降區(qū)域之間的轉(zhuǎn)折點。例如，以射流速度為1.38 m·s-1時，壓降曲線上各區(qū)域轉(zhuǎn)折點的獲得方法，如圖4所示。為討論清楚起見，現(xiàn)以ugl?j，ugj?t和ugt?h分別表示壓降曲線上壓降由低壓降區(qū)向壓降突跳區(qū)、壓降突跳區(qū)向壓降過渡區(qū)、壓降過渡區(qū)向高壓降區(qū)轉(zhuǎn)化的轉(zhuǎn)折點對應(yīng)的進口氣速。按照圖4所示的方法，可求得圖3（a）中各射流條件下的壓降曲線上的各轉(zhuǎn)折點，如表2所示。

圖4　4個不同壓降區(qū)域之間轉(zhuǎn)折點的確定Fig. 4　Determination of turning points between two adjacent pressure drop areas

表2　不同射流速度下相鄰壓降區(qū)域間的轉(zhuǎn)折點Table 2　Turning point between two adjacent pressure drop areas under different jet velocity

2.3WSA中射流的霧化過程及其機理分析

圖5是對應(yīng)于圖3的各射流速度下，并以表2中各壓降區(qū)域的轉(zhuǎn)折點為依據(jù)劃分，得到的WSA處于不同壓降區(qū)域時其中的射流狀態(tài)與液相水的體積分率分布。由此可見，WSA中的射流在低壓降區(qū)處于比較穩(wěn)定的狀態(tài)，此時WSA的液相回流比幾乎為零，如圖3(b)所示。這說明，當(dāng)進口氣速ug＜ugl?j時，WSA中的氣體旋流場還較弱，不足以影響射流的宏觀狀態(tài)。當(dāng)射流處于壓降突跳區(qū)域時（ugl?j＜ug＜ugj?t），射流由開始發(fā)生偏轉(zhuǎn)、變形，逐漸轉(zhuǎn)化為膨脹、斷裂、破碎的狀態(tài)。并由圖3（b）可知，WSA在此階段的液相回流比急劇升高。這表明，射流在壓降突跳區(qū)域時，旋流場的強度已經(jīng)具備了破壞射流的能力。尤其是當(dāng)ug＜ugj?t時，射流表面由于表面波的作用使得大量的表面質(zhì)量被吹脫分離進入氣相中，射流中部斷裂為一些液塊，此時射流應(yīng)該發(fā)生了袋式破碎[18]。當(dāng)射流處于壓降過渡區(qū)時（ugj?t＜ug＜ugt?h），射流處于破碎和霧化并存的狀態(tài)。這表明，此時的旋流場強度已較大，不僅可以使射流發(fā)生斷裂、破碎，還可以使破碎的液塊進一步細化為一些液滴，也就是說射流此時發(fā)生了袋式破碎和剪切霧化[19-20]。當(dāng)射流處于高壓降區(qū)時（ug＞ugt?h），可以看出，當(dāng)射流剛從噴孔射出即被霧化為大量的液滴，并隨著進口氣速的增大，霧化效果越顯著，WSA的空間和中心排氣管中液相的體積分率也較大。這表明，射流在強大的旋流場作用下發(fā)生了剪切霧化[19-20]?？梢灶A(yù)測，在高壓降區(qū)域，WSA中的射流霧化狀態(tài)已由氣體旋流場完全控制，隨著進口氣速增大射流被霧化越充分，但同時旋流場的離心分離作用也隨之增強，因此當(dāng)進口氣速超過某一值時，空間中的霧滴就會因離心力而向邊沿分離，同時射流剛從噴孔中射出就被強大的氣體旋流場充分霧化，形成貼壁霧化的狀態(tài)，反而會減少相界面積。此時，液相回流比達到最大后再出現(xiàn)下降，如圖3(b)中較低射流速度下出現(xiàn)的情況。因此，從氣液相間傳質(zhì)角度看，在WSA的壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)域，射流發(fā)生剪切霧化與液滴離心分離并存，將存在一個使傳質(zhì)相界面積最大的進口氣速范圍。

從氣液相間傳質(zhì)過程看，兩相傳質(zhì)面積最大時應(yīng)該也是WSA中液相空間體積分布最佳的狀態(tài)。圖6是模擬的不同射流速度下，進口氣速處于壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)域轉(zhuǎn)折點附近時的液相空間體積分率分布。由此可知，在氣速越接近ugt?h時，液相體積分率分布較前后兩個氣速條件下的分布具有更均勻的空間分布狀態(tài)。下面將通過實驗測定相界面積進一步證實以上推論。

3　傳質(zhì)面積的實驗測定

實驗系統(tǒng)由WSA、液體貯槽、液體循環(huán)泵、風(fēng)機、篩板式氣液分離器及系統(tǒng)測試配套的流量計、U型壓差計等組成，如圖7所示。其中，WSA、貯液槽和氣液分離器均采用透明的有機玻璃制成，以便于實驗觀察。實驗測定的氣相壓降是旋流器進氣口與中心排氣管溢流口之間的壓差。

圖5　不同射流速度下射流狀態(tài)與液相水的體積分率分布模擬Fig. 5　Simulation of liquid water volume fraction distribution and jet state at different jet velocities

根據(jù)上述分析和射流霧化模擬的結(jié)果，采用化學(xué)法[21]，實驗測定了WSA在壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)域內(nèi)氣液相間傳質(zhì)面積隨進口氣速的變化，其結(jié)果如圖8所示。由此可以看出，射流在WSA的壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)域霧化后，氣液相間比傳質(zhì)面積隨進口氣速的增大的確出現(xiàn)了一個最大值，較好地證實了前面的討論分析結(jié)果。觀察圖8所示的曲線發(fā)現(xiàn)，在各個射流速度下，射流霧化后達到最大傳質(zhì)面積所對應(yīng)的進口氣速非常接近表2中的ugt?h，即射流霧化并達到最大傳質(zhì)面積發(fā)生的氣速處于WSA的壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)之間的轉(zhuǎn)折點左右。

圖6　壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)域間轉(zhuǎn)折點附近空間體積分率分布Fig. 6　Distribution of liquid phase volume fraction near turning points between pressure drop transitional zone and high pressure drop zone

4　結(jié)　論

采用雷諾應(yīng)力模型和VOF兩相流模型能夠較好地模擬水力噴射空氣旋流器的氣相壓降特性和液相回流比。模擬和實驗表明，WSA的氣相壓降隨著進口氣速的增加先后出現(xiàn)低壓降區(qū)、壓降突跳區(qū)、壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)4個特征區(qū)域。射流在這4個壓降區(qū)域里，分別表現(xiàn)為穩(wěn)態(tài)射流、變形與袋式破碎、袋式破碎與剪切霧化和剪切霧化等流態(tài)。相鄰壓降區(qū)域之間的轉(zhuǎn)折點可以通過各個壓降區(qū)域的穩(wěn)定數(shù)據(jù)線性回歸后求出。射流霧化發(fā)生在WSA的壓降過渡區(qū)與高壓降區(qū)域，并隨著進口氣速增大到某一值時射流霧化達到最佳狀態(tài)。射流充分霧化并獲得最大相間傳質(zhì)面積的進口氣速處于WSA的壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)之間的轉(zhuǎn)折點附近。研究結(jié)果為建立基于WSA壓降特性的射流霧化與流場調(diào)控方法提供了理論依據(jù)。

圖7　實驗流程與WSA裝置Fig. 7　WSA configuration and flow diagram of experimental setup1—U type manometers；2—rotameters；3—valve；4—air pump；5—porous section；6—water-sparged；7—water tank；8—perforated plate gas-liquid separator;9—sample point; 10—circulating pump

圖8　WSA的壓降過渡區(qū)和高壓降區(qū)射流霧化比傳質(zhì)面積隨進口氣速的變化Fig.8　Change of specific surface area of mass transfer with gas inlet velocity in pressure drop transitional area and high pressure drop area of WSA

References

[1] 林宇震，李林，張弛，等. 液體射流噴入橫向氣流混合特性研究進展 [J]. 航空學(xué)報，2014，35(1): 46-57. DOI:10.7527/S1000-6893. 2013.0346. LIN Y Z，LI L，ZHANG C，et al. Progress on the mixing of liquid jet injected into a crossflow [J]. Acta Aeronautica et Astronautica Sinica，2014，35(1): 46-57. DOI:10.7527/S1000-6893.2013.0346.

[2] 安彥召，黃豪中，裴毅強，等.車用柴油機燃油噴霧的研究發(fā)展 [J].小型內(nèi)燃機與摩托車，2012，41(5): 87-92. AN Y Z，HUANG H Z，PEI Y Q，et al. The development of automotive diesel engine fuel spray research [J]. Small Internal Combustion Engine and Motorcycle，2012，41(5): 87-92.

[3] 劉靜，徐旭. 高速氣流中橫向液體射流霧化研究進展 [J]. 力學(xué)進展，2009，39(3): 273-283. LIU J，XU X. The research development of liquid jet atomization in high speed crossflow [J]. Advances in Mechanics，2009，39(3): 273-283.

創(chuàng)設(shè)語言環(huán)境對于學(xué)習(xí)一種新的語言來說非常重要，創(chuàng)設(shè)良好的語言環(huán)境對語言的學(xué)習(xí)是良好的外界刺激，學(xué)生在接受刺激的同時，也是正在感悟語言帶來的作用，使學(xué)生在自然地環(huán)境中接觸到知識，掌握知識。創(chuàng)設(shè)英語語言環(huán)境的方法有很多。

[4] 史紹熙，林玉靜，杜青，等. 射流參數(shù)對旋流霧化的影響 [J]. 燃燒科學(xué)與技術(shù)，1999，5(1): 1-6. SHI S X，LIN Y J，DU Q，et al. Effects of spray parameters on the breakup of a swirling liquid jet [J]. Journal of Combustion Science and Technology，1999，5(1): 1-6.

[5] 嚴春吉，殷佩海，解茂昭. 液體射流在旋轉(zhuǎn)氣流中的霧化機理研究 [J]. 內(nèi)燃機學(xué)報，2004，22(5): 425-432. YAN C J，YIN P H，XIE M Z. Mechanisms of atomization of a liquid jet surrounded by swirling airstreams [J]. Transactions of CSICE，2004，22(5): 425-432.

[6] QUAN X J，WANG F P，ZHAO Q H，et al. Air stripping of ammonia in a water-sparged aerocyclone reactor [J]. Journal of Hazardous Materials，2009，170(2/3): 983-988.

[7] 程治良，全學(xué)軍，代黎，等. 水力噴射空氣旋流器用于含Cr(Ⅵ)廢水處理 [J]. 化工學(xué)報，2014，65(4): 1403-1410. DOI: 10.3969/j.issn. 0438-1157.2014.04.034. CHENG Z L，QUAN X J，DAI L，et al. Treatment of Cr(Ⅵ)-containing wastewater in a water-sparged aerocyclone [J]. CIESC Journal，2014，65(4): 1403-1410. DOI: 10.3969/j.issn.0438-1157. 2014.04.034.

[8] 趙清華，全學(xué)軍，程治良，等. 水力噴射-空氣旋流器用于濕法煙氣脫硫及其傳質(zhì)機理 [J]. 化工學(xué)報，2013，64(11): 3993-4000. DOI: 10.3969/j.issn.0438-1157.2013.11.015. ZHAO Q H，QUAN X J，CHENG Z L，et al. Wet desulfurization of flue gas and mass transfer mechanism in a water-sparged aerocyclone [J]. CIESC Journal，2013，64(11): 3993-4000. DOI: 10.3969/j.issn. 0438- 1157. 2013.11.015.

[9] 馮磊，姚青云. 基于VOF模型的泵站壓力管道氣液兩相流數(shù)值模擬 [J]. 中國農(nóng)村水利水電，2012，12: 124-126. FENG L，YAO Q Y. Numerical simulation of gas-liquid two-phase flow based on the VOF model in pump station pressure piping [J]. China Rural Water and Hydropower，2012，12: 124-126.

[10] 張健，方杰，范波芹. VOF方法理論與應(yīng)用綜述 [J]. 水利水電科技進展，2005，25(2): 67-70. ZHANG J，F(xiàn)ANG J，F(xiàn)AN B Q. Advances in research of VOF method [J]. Advances in Science and Technology of Water Resources，2005，25(2):67-70.

[11] 馮喜平，趙勝海，李進賢，等. 不同湍流模型對旋渦流動的數(shù)值模擬 [J]. 航空動力學(xué)報，2011，26(6): 1209-1214. FENG X P，ZHAO S H，LI J X，et al. Numerical simulation of swirling flow with different turbulent models [J]. Journal of Aerospace Power，2011，26(6): 1209-1214.

[12] WU J P，ZHANG Y H，WANG H L. Numerical study on tangential velocity indicator of free vortex in the cyclone [J]. Separation andPurification Technology，2014，132: 541-551.

[13] SWAIN S，MOHANTY S. A 3-dimensional Eulerian-Eulerian CFD simulation of a hydrocyclone [J]. Applied Mathematical Modelling，2013，37(5): 2921-2932.

[14] KUANG S B，CHU K W，YU A B，et al. Numerical study of liquid-gas-solid flow in classifying hydrocyclones: effect of feed solids concentration [J]. Minerals Engineering，2012，31: 17-31.

[15] HREIZ R，GENTRIC C，MIDOUX N. Numerical investigation of swirling flow in cylindrical cyclones [J]. Chemical Engineering Research and Design，2011，89(12): 2521-2539.

[16] 朱輝，楊志剛. 基于雷諾應(yīng)力模型的轎車外流場建模與仿真 [J].計算機輔助工程，2007，16(3): 88-91. ZHU H，YANG Z G. Modeling and simulation on outer flow field around sedan based on RSM [J]. Computer Aided Engineering，2007，16(3): 88-91.

[17] CHU K W，WANG B，XU D L，et al. CFD-DEM simulation of the gas-solid flow in a cyclone separator [J]. Chemical Engineering Science，2011，66(5): 834-847.

[18] SALLAM K A，AALBURG C，F(xiàn)AETH G M. Breakup of round nonturbulent liquid jets in gaseous crossflow [J]. AIAA Journal，2004，42(12): 2529-2540.

[19] HERRMANN M. Detailed numerical simulations of the primary atomization of a turbulent liquid jet in crossflow [J]. Journal of Engineering for Gas Turbines & Power，2009，132(6): 061506-10.

[20] MASHAYEK A，ASHGRIZ N. Atomization of a Liquid Jet in A Crossflow[M]//Handbook of Atomization and Sprays. Toronto: Nasser Ashgriz，2011: 657-683.

[21] 趙清華，全學(xué)軍，程治良，等. 水力噴射－空氣旋流器中氣液傳質(zhì)特性及其機理 [J]. 化工學(xué)報，2013，64(10): 3652-3657. DOI: 10.3969/j.issn.0438-1157.2013.10.023. ZHAO Q H，QUAN X J，CHENG Z L，et al. Mass transfer characteristics and mechanism in a water-sparged aerocyclone [J]. CIESC Journal，2013，64(10): 3652-3657.DOI: 10.3969/j.issn.0438-1157. 2013.10.023.

Numerical simulation and mechanism of jet atomization in water-sparged aerocyclone

QIU Facheng，XU Fei，QUAN Xuejun，LUO Dan，DAI Mingxing，WU Jingping
(College of Chemistry and Chemical Engineering，Chongqing University of Technology，Chongqing 400054，China)

Abstract:Water-sparged aerocyclone (WSA) is a new type of high efficient gas-liquid mass transfer reaction equipment. The gas phase pressure drop characteristics，liquid phase reflux ratio and jet atomization process in the WSA were better simulated using the Reynolds stress model (RSM) and the multiphase flow model of volume of fluid (VOF). The mechanism of jet atomization process in the WSA was also discussed in detail. Both simulation and experiment results illustrated that the gas phase pressure drop of WSA will go through a low pressure drop zone，a pressure drop jump zone，a pressure drop transitional zone and a high pressure drop zone with the increase of gas inlet velocity. The determination method of a turning point between two adjacent pressure drop areas was given. The water jet presents steady jet，deformation and bag-like breakup，bag-like breakup and shear atomization，shear atomization and liquid drop centrifugation，respectively，in the above-mentioned pressure drop areas. The water jet in the WSA was fully atomized and the mass transfer interface between gas and liquid phases was maximized when the gas phase inlet velocity reached the turning point between the pressure drop transitional area and the high pressure drop area. The results could be used as a theoretic basis for establishing a adjusting method for jet atomization and flow field in the WSA.

Key words:water-sparged aerocyclone；jet atomization；numerical simulation；pressure drop characteristics

DOI：10.11949/j.issn.0438-1157.20151032

中圖分類號：TQ 028

文獻標志碼：A

文章編號：0438—1157（2016）04—1269—08

基金項目：國家自然科學(xué)基金項目(21176273)。

Corresponding author:Prof. QUAN Xuejun，hengjunq@cqut.edu.cn