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    一種應(yīng)用于地下腔體成像的新超寬帶成像算法

    2015-12-31 03:16:52姬偉杰劉平李杰韓瀟弘毅
    現(xiàn)代導(dǎo)航 2015年5期
    關(guān)鍵詞:模型

    姬偉杰,劉平,李杰,韓瀟弘毅

    (空軍西安飛行學(xué)院,西安 710306)

    0 引言

    地下目標(biāo)成像[1-20]是指利用一個(gè)二維或三維的成像系統(tǒng)產(chǎn)生地下目標(biāo)的圖像對(duì)地下目標(biāo)回波的解釋說(shuō)明,其應(yīng)用范圍非常廣泛,在隧道結(jié)構(gòu)檢測(cè)[1-2]、路基檢測(cè)及路面沉降探測(cè)[3-4]、城市地下管道探測(cè)[5-6]、巖溶地質(zhì)勘探[7]、堤壩安全探測(cè)[8-9]、排雷作業(yè)[10]等領(lǐng)域都有重要的應(yīng)用。

    由于近場(chǎng)成像中的輻射脈沖的寬頻帶特性、背景介質(zhì)以及目標(biāo)的隨機(jī)性和復(fù)雜性,使得定量地描述介質(zhì)分布的電磁參數(shù)存在一定的困難,因此對(duì)地下目標(biāo)成像問(wèn)題的研究一直是一個(gè)熱點(diǎn)問(wèn)題。在地下目標(biāo)成像方面,K.Demarest等[11]對(duì)多層媒質(zhì)中的散射體建立時(shí)域有限差分模型進(jìn)行了分析;方廣有等[12]在國(guó)內(nèi)最早對(duì)地下三維目標(biāo)電磁散射特性進(jìn)行了研究;A.Sullivan等[13]分別用快速多極子法(Fast Multipole Method,F(xiàn)MM),矩量法(Moment Of Method,MOM)和物理光學(xué)(Physical Optics,PO)建立了探測(cè)地下啞彈的模型,比較了各種方法的精確度,理論成像結(jié)果和實(shí)際系統(tǒng)的成像結(jié)果非常吻合;Y.Bo等[14]采用二維 FDTD研究了探地雷達(dá)在實(shí)際土壤中的應(yīng)用問(wèn)題;瑞典學(xué)者D.Uduwawala等[15]將FDTD法運(yùn)用于有耗和色散媒質(zhì)中的探地雷達(dá)系統(tǒng);朱亞平等[16]針對(duì)脈沖體制穿墻雷達(dá)系統(tǒng)中回波信號(hào)結(jié)構(gòu)復(fù)雜、信噪比低、信號(hào)檢測(cè)困難等問(wèn)題,提出了一種“小波雙譜”聯(lián)合檢測(cè)新算法;楊虎等[17]將多區(qū)域時(shí)域偽譜( Multi-domain Pseudo Spectral Time Domain, MPSTD)算法,以及將特征變量與物理邊界( Characteristic Variables Physical Boundary ,CV-PB)匹配條件相結(jié)合來(lái)模擬探地雷達(dá)模型,分別對(duì)平坦地表、粗糙地表下不同電磁參數(shù)、不同形狀目標(biāo)的散射特性進(jìn)行了分析;魯晶津等[18]采用多重網(wǎng)格法研究了地球電磁三維數(shù)值模擬及應(yīng)用;屈樂(lè)樂(lè)等[19]研究了壓縮感知理論(Compressive Sensing,CS)在頻率步進(jìn)探地雷達(dá)偏移成像中應(yīng)用。

    本文針對(duì)地下腔體這一特殊目標(biāo),提出基于基本振子線電流輻射模型的改進(jìn)后向投影算法,應(yīng)用地下孔穴的成像分析。考慮地下介質(zhì)對(duì)成像結(jié)果的影響,分析了地下介質(zhì)的物理模型,構(gòu)建了基于FDTD的半空間全波仿真模型和成像模型,推導(dǎo)了電磁波傳播的時(shí)延補(bǔ)償計(jì)算公式。分析了目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像結(jié)果的影響,探討了不同結(jié)構(gòu)地下腔體的成像問(wèn)題,并對(duì)多個(gè)腔體存在時(shí)情況進(jìn)行成像仿真,給出多個(gè)孔穴的三維像。

    1 成像模型

    1.1 地下介質(zhì)物理模型

    從電磁波的傳播分析及文獻(xiàn) 20的分析可知,地下介質(zhì)的物理性質(zhì)參數(shù)(介電參數(shù)ε rε0、磁導(dǎo)率μ和導(dǎo)電率σ)將決定雷達(dá)波的傳播和衰減特征,其中εr為相對(duì)介電常數(shù)。一般地下介質(zhì)呈現(xiàn)無(wú)磁性或弱磁性,即μ=μ0。因此,大地物質(zhì)的介電性質(zhì)對(duì)電磁波傳播、散射的影響最大,眾多學(xué)者、專家致力于研究并總結(jié)出了一系列典型介質(zhì)的介電性質(zhì)參數(shù),詳見表 1。對(duì)于野外的土壤,其介電常數(shù)與濕度存在密切關(guān)系,本文采用Wang和Schmugge建立的一種四成份模型[20]來(lái)計(jì)算土壤的等效介電參數(shù),即將土壤表示為空氣、固態(tài)土壤、束縛水和自由水四種物質(zhì)的介電混合體,計(jì)算公式如下:

    表1 部分常見介質(zhì)的介電特征參數(shù)表

    其中,mv為土壤中總的體積含水量,mi為土壤的臨界體濕度,p為土壤的積孔率,aε為空氣的介電常數(shù),rε為巖石的介電常數(shù),wε為工作頻率下純水的介電常數(shù),且

    1.2 地下腔體的成像模型

    探地雷達(dá)有多種結(jié)構(gòu),有單發(fā)射天線單接收天線模式、單發(fā)射天線多接收天線模式和多發(fā)射天線多接收天線模式。單發(fā)單收模式下,可以采用輻射波瓣很窄的天線,探測(cè)時(shí)同時(shí)獲取目標(biāo)角度和時(shí)延信息實(shí)現(xiàn)定位,也可以采用輻射波瓣很寬的全向天線,通過(guò)移動(dòng)天線,在不同位置測(cè)得目標(biāo)的回波時(shí)延來(lái)定位,這種定位方式需要掃描或移動(dòng),定位較慢,不利于實(shí)時(shí)探測(cè)。在采用多個(gè)接收天線的模式下,可以采用輻射波瓣很寬的全向天線,僅利用各個(gè)接收天線及發(fā)射天線的位置和各天線獲得的目標(biāo)的時(shí)延信息實(shí)現(xiàn)定位,要實(shí)現(xiàn)對(duì)目標(biāo)在二維平面上定位,至少需要兩個(gè)接收天線。收發(fā)天線可以是共享的,也可以是分置的,共享時(shí)可認(rèn)為是兩個(gè)天線位于同一位置的分置的特殊情況。

    本文采用圖1所示的收發(fā)天線共享的多發(fā)多收天線結(jié)構(gòu),實(shí)現(xiàn)地下目標(biāo)的三維成像。地下目標(biāo)的電磁散射屬于半空間的電磁散射問(wèn)題,本文采用FDTD算法進(jìn)行全波電磁仿真,天線采樣平面位于吸收邊界和總場(chǎng)、散射場(chǎng)邊界之間,直接采樣目標(biāo)的散射場(chǎng)。

    圖1 地下腔體成像模型

    2 成像算法

    2.1 后向投影算法

    如圖1所示,位于采樣平面上的天線發(fā)射時(shí)域脈沖信號(hào)的表達(dá)式為p(t),系統(tǒng)總采樣點(diǎn)數(shù)為L(zhǎng),第l次天線采樣時(shí)所處的位置為O(xl,yl,zl),l=1,2,3…L。將成像區(qū)域離散,x軸向離散數(shù)目為N,y軸向離散的數(shù)目為M,z軸向離散的數(shù)目為P,則成像區(qū)域中共有N×M×P個(gè)點(diǎn)。設(shè)成像區(qū)域中離散點(diǎn)坐標(biāo)可為O'(xn,ym,zp),其中,n=1,2,3…N,m=1,2,3...M,p=1,2,3…P。且該離散點(diǎn)上反射系數(shù)為σnmp。則第l個(gè)采樣點(diǎn)處接收的回波信號(hào)為

    其中τl,nmp為天線到采樣點(diǎn)的回波延遲,可表述為

    其中,c為真空中的光速,Rl,,nmp為第l個(gè)采樣位置到成像區(qū)域離散點(diǎn)的距離。

    根據(jù)采樣點(diǎn)目標(biāo)回波與位置,及成像區(qū)域離散點(diǎn)坐標(biāo)來(lái)求取各離散點(diǎn)散射系數(shù)。后向投影成像算法的處理方法是后向投影疊加,可用公式表示為

    式中,u(l,τl,nmp)為第l個(gè)采樣點(diǎn)在t時(shí)刻的采樣數(shù)據(jù)點(diǎn)。

    2.2 成像算法的改進(jìn)及時(shí)延校正

    針對(duì)后向投影算法的理論基礎(chǔ)基于遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng)而大多數(shù)無(wú)載頻時(shí)域脈沖成像來(lái)說(shuō)采樣所得到的數(shù)據(jù)是不滿足這一條件的缺陷,提出一種基于近場(chǎng)數(shù)據(jù)的成像模型,即將采樣數(shù)據(jù)等效為線電流,根據(jù)線電流近場(chǎng)輻射場(chǎng)計(jì)算公式求得的輻射場(chǎng)作為新的測(cè)量數(shù)據(jù),再根據(jù)后向投影算法的原理反向投影到成像區(qū)域,獲得成像圖像。

    2.3 時(shí)延校正

    在進(jìn)行地下腔體成像時(shí),地下介質(zhì)對(duì)電磁波的折射會(huì)引起傳播路徑的變化,電磁波在地下介質(zhì)中傳播速度也會(huì)改變,這導(dǎo)致目標(biāo)回波到達(dá)時(shí)間的差異,對(duì)這個(gè)時(shí)間差異進(jìn)行補(bǔ)償是成像算法的關(guān)鍵。如果時(shí)延計(jì)算不正確,則成像圖中目標(biāo)位置會(huì)有偏差,還會(huì)引起散焦,圖像質(zhì)量下降。假設(shè)地下介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)為1,位于的發(fā)射天線發(fā)射電磁波,經(jīng)墻體折射后照射到目標(biāo)上的點(diǎn),然后被目標(biāo)反射后,再經(jīng)過(guò)地層的折射,被采樣天線采樣。考慮地層的影響后的回波延遲可以修正為

    由于由發(fā)射天線到目標(biāo)的路徑分析及由目標(biāo)到接收天線的分析是相同的,因而本文只對(duì)發(fā)射天線到目標(biāo)的路徑l1,l2進(jìn)行分析。由折射定律及相關(guān)物理性質(zhì)得到

    其中,n0,n1是空氣和介質(zhì)墻中的折射率。假設(shè)介質(zhì)墻是非磁性的,即μr=1,則

    令l1,l2為射線傳播路徑,lm為射線傳播路徑l2在x-z平面上的投影,令

    式(12)同平方,得

    對(duì)式(9)進(jìn)行擴(kuò)展,得到關(guān)于lm的四次方程如下

    當(dāng)εr≠1時(shí),式(14)簡(jiǎn)化為

    式(15)可以表示為

    因而式(20)可以歸納為四階方程的求解,采用費(fèi)拉里求解方法進(jìn)行求解,可以求得lm,則射線傳播路徑l1,l2可以表示為

    3 仿真實(shí)驗(yàn)分析

    為了驗(yàn)證改進(jìn)成像算法能夠?qū)Φ叵虑惑w進(jìn)行有效成像,本文對(duì)典型地下目標(biāo)進(jìn)行成像驗(yàn)證,對(duì)照射面對(duì)成像的影響進(jìn)行成像分析,對(duì)不同結(jié)構(gòu)的地下腔體目標(biāo)進(jìn)行了成像。

    3.1 時(shí)延補(bǔ)償?shù)挠行则?yàn)證

    算例1 成像模型及時(shí)延補(bǔ)償?shù)姆抡骝?yàn)證。

    管道位于地下1.5 m處,半徑為0.5 m,材質(zhì)為金屬,管道埋藏于混凝土中,混凝土的相對(duì)介電常數(shù)為 6.0,電導(dǎo)率為0.005S/m,成像區(qū)域位于[-1.7,1.7]m×[-1.7,1.7]m范圍內(nèi),時(shí)間步長(zhǎng)為Δt=3.973ps,高斯脈沖參數(shù)τ=25Δt,t0=4τ,成像結(jié)果如圖2所示,圖2(a)的是未進(jìn)行時(shí)延補(bǔ)償?shù)某上窠Y(jié)果,圖2(b)是時(shí)延補(bǔ)償后的成像結(jié)果。

    圖2 單根地下金屬管道的成像結(jié)果

    成像結(jié)果表明:改進(jìn)后向投影算法能對(duì)地下管道進(jìn)行有效成像,可以較為精確地判別出管道在地層中所處的位置,并能基本的辨別出目標(biāo)照射面的集合特性;混凝土相對(duì)介電常數(shù)同空氣的差異造成目標(biāo)的成像結(jié)果同真實(shí)位置存在偏移,但經(jīng)時(shí)延補(bǔ)償后的成像結(jié)果同目標(biāo)的真實(shí)位置相一致,說(shuō)明時(shí)延補(bǔ)償?shù)恼_性。

    3.2 目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像的影響

    電磁波照射的目標(biāo)表面(照射面)主要以三種形式存在,如圖3所示:凸面、凹面、平面。因而對(duì)不同照射面進(jìn)行成像分析能更進(jìn)一步了解目標(biāo)成像。

    圖3 不同照射面的電磁波反射

    算例2 照射面結(jié)構(gòu)對(duì)成像的影響。

    后向投影算法及其改進(jìn)算法是基于目標(biāo)反射信號(hào)反向投影到成像區(qū)域,因而采樣信號(hào)的波前對(duì)成像結(jié)果的影響很大,而影響采樣信號(hào)波前最終要的因素是照射面的幾何特性,與陰影面的關(guān)系不大。

    圖4 不同照射面結(jié)構(gòu)的目標(biāo)成像結(jié)果

    對(duì)于照射面相同、陰影面不同的兩種金屬柱體,成像截面區(qū)域位于[-40,40]mm×[-40,40]mm范圍內(nèi),時(shí)間步長(zhǎng)為Δt=0.796ps ,高斯脈沖的特征參數(shù)τ=35Δt,t0=4τ,成像結(jié)果如圖 4所示。成像結(jié)果表明:改進(jìn)后向投影算法能對(duì)照射面為凸面、平面的目標(biāo)進(jìn)行準(zhǔn)確成像,不能對(duì)照射面為凹面的目標(biāo)進(jìn)行有效成像,驗(yàn)證了分析結(jié)果。

    3.3 巖、土體中埋場(chǎng)的空洞的成像

    算例3 三種不同結(jié)構(gòu)空洞的成像。

    空洞的地電模型可以描述為:矩形空洞大小為0.5m×1m,位于水平方向的中心位置,距離混凝土表面1m;拱形空洞大小為1m×1.25m,其中拱高為0.25m,位于水平方向的中心位置,距離混凝土表面 0.75m;橢圓形空洞長(zhǎng)軸為 1.0mm,短軸為0.5mm,位于水平方向的中心位置,距離混凝土表面0.75m,。空洞的介電特性同空氣相同,混凝土的相對(duì)介電常數(shù)為 8.0,電導(dǎo)率為 0.015S/m,成像算法采用BPDC算法,成像區(qū)域位于[-1.7,1.7]m×[-1.7,1.7]m 范圍內(nèi),時(shí)間步長(zhǎng)為Δt=2.575ps,高斯脈沖參數(shù)τ= 25Δt,t0=4τ,成像結(jié)果如圖5所示。

    從圖5(a)的成像結(jié)果中可以看出,矩形空洞垂直方向的兩個(gè)面都成出像,且成像結(jié)果清晰,這是因?yàn)殡姶挪◤牡孛嫜卮怪狈较騻鞑ブ辆匦慰斩磿r(shí),空洞內(nèi)是空氣,第一個(gè)面回波不明顯,到達(dá)矩形空洞第二個(gè)面時(shí),分界面發(fā)生突變,反射回波信號(hào)較大,而當(dāng)?shù)诙€(gè)面的回波反射信號(hào)到達(dá)第一個(gè)面同樣分界面發(fā)生突變,發(fā)射回波信號(hào)同樣比較明顯,且矩形空洞垂直方向的兩個(gè)面都為平面,根據(jù)算例2中分析的目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像結(jié)果的影響,矩形空洞這兩個(gè)面都能成像,且成像效果較好;從圖5(b)的成像結(jié)果中可以看出,拱形空洞垂直方向的底面成像結(jié)果清晰,而拱形部分沒(méi)有正確成像,這是因?yàn)殡姶挪◤牡孛嫜卮怪狈较騻鞑ブ辆匦慰斩磿r(shí),空洞內(nèi)是空氣,第一個(gè)面回波不明顯,到達(dá)矩形空洞第二個(gè)面時(shí),分界面發(fā)生突變,反射回波信號(hào)較大,而當(dāng)?shù)诙€(gè)面的回波反射信號(hào)到達(dá)第一個(gè)面同樣分界面發(fā)生突變,發(fā)射回波信號(hào)同樣比較明顯,但是此時(shí)照射面是凹面,根據(jù)算例2中分析的目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像結(jié)果的影響可知,不能對(duì)照射面為凹面的目標(biāo)進(jìn)行正確成像,由于散射的能量都匯聚于凹面的焦點(diǎn)處,因而在凹面的焦點(diǎn)處成出一個(gè)虛像;從圖5(c)的成像結(jié)果中可以看出,橢圓形空洞垂直方向的兩個(gè)面成像都沒(méi)有正確成像,這是因?yàn)殡姶挪◤牡孛嫜卮怪狈较騻鞑ブ翙E圓形空洞時(shí),空洞內(nèi)是 空氣,第一個(gè)面回波不明顯,到達(dá)橢圓形空洞第二個(gè)面時(shí),分界面發(fā)生突變,反射回波信號(hào)較大,但此時(shí)分界面(照射面))是凹面,而當(dāng)?shù)诙€(gè)面的回波反射信號(hào)到達(dá)第一個(gè)面同樣分界面發(fā)生突變,發(fā)射回波信號(hào)同樣比較明顯,此時(shí)照射面分界面(照射面)同樣是凹面,根據(jù)算例2中分析的目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像結(jié)果的影響可知,不能對(duì)照射面為凹面的目標(biāo)進(jìn)行正確成像,由于散射的能量都匯聚于凹面的焦點(diǎn)處,因而在凹面的焦點(diǎn)處成出一個(gè)虛像。從圖像中能基本判定橢圓形空洞的基本位置,但是難以獲得其它關(guān)于空洞的相關(guān)信息。

    圖5 不同結(jié)構(gòu)空洞的成像結(jié)果

    算例4 空洞的三維成像。

    三維空洞的地電模型可以描述為:模型大小為4×4×4m,正方體空洞大小為0.4×0.4×0.4m,正方體空洞中心位于(0.7m,0.7m,0.7m),距離混凝土表面1.5m,錐臺(tái)空洞底面為圓心位于(-0.15m,0m,-1m)、半徑為0.25m的圓,錐臺(tái)空洞上表面為圓心位于(0.1m,0m,-1m)、半徑為 0.05m的圓,錐臺(tái)高度為0.25m,距離混凝土表面0.9m,空洞介電特性同空氣相同?;炷恋南鄬?duì)介電常數(shù)為8.0,電導(dǎo)率為0.015S/m,成像算法采用改進(jìn)后向投影算法,時(shí)間步長(zhǎng)為Δt=2.575ps,高斯脈沖參數(shù)τ= 2 5Δt,t0=4τ,成像結(jié)果如圖6所示。

    圖6 三維空洞結(jié)構(gòu)及成像結(jié)果

    從圖6的成像結(jié)果中可以看出,改進(jìn)后向投影算法能夠?qū)Φ叵碌娜S空洞進(jìn)行較為準(zhǔn)確的成像,能準(zhǔn)確的判明空洞的位置。通過(guò)對(duì)不同的地下空洞成像,可以更加全面而細(xì)致地了解空洞的準(zhǔn)確信息,加深對(duì)空洞特征的認(rèn)識(shí),克服二維雷達(dá)探測(cè)通常只能探測(cè)地質(zhì)體的存在否,但難于對(duì)探測(cè)對(duì)象提供更為準(zhǔn)確信息的局限性,提高雷達(dá)探測(cè)圖譜解釋的可靠性和準(zhǔn)確性,為三維探地雷達(dá)探測(cè)與解釋技術(shù)的開展打下基礎(chǔ),并可根據(jù)缺陷的分布位置及大小評(píng)估襯砌內(nèi)空洞病害的危害程度。

    4 結(jié)論

    本文提出了一種基于基本振子線電流輻射模型的改進(jìn)后向投影算法,并應(yīng)用地下孔穴的成像分析??紤]地下介質(zhì)對(duì)成像結(jié)果的影響,分析了地下介質(zhì)的物理模型,構(gòu)建了基于FDTD的半空間全波仿真模型和成像模型,推導(dǎo)了電磁波傳播的時(shí)延補(bǔ)償計(jì)算公式。分析了目標(biāo)結(jié)構(gòu)對(duì)成像結(jié)果的影響,探討了不同結(jié)構(gòu)地下腔體的成像問(wèn)題,并能有效地對(duì)多個(gè)腔體目標(biāo)進(jìn)行成像,為堤壩、隧道隱患排查等工程應(yīng)用提供了準(zhǔn)確信息,可即時(shí)的對(duì)工程質(zhì)量進(jìn)行監(jiān)控,大大減少了工程隱患。

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