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    輻射熱防護(hù)測(cè)試儀的設(shè)計(jì)探討

    2015-12-19 06:37:36萬(wàn)賢福
    紡織器材 2015年4期
    關(guān)鍵詞:燈管熱流均勻度

    萬(wàn)賢福,汪 軍,李 東

    (1.東華大學(xué) 紡織學(xué)院,上海 201620;2.浙江省新型紡織品研發(fā)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,杭州 310001)

    0 引言

    熱輻射燒傷問(wèn)題長(zhǎng)期受到人們的關(guān)注,為了有效評(píng)價(jià)火災(zāi)防護(hù)服面料的防護(hù)性能,人們研發(fā)了輻射熱防護(hù)測(cè)試儀(英文簡(jiǎn)稱:RPP)[1]。輻射熱防護(hù)測(cè)試儀產(chǎn)生均勻輻射熱流量,當(dāng)將防護(hù)面料暴露于其下時(shí),測(cè)試穿透面料的熱流量,最后基于Stoll曲線[2-3]預(yù)測(cè)二度燒傷的時(shí)間。儀器的關(guān)鍵在于產(chǎn)生輻射熱流的均勻性,因?yàn)镾toll曲線是基于暴露在均勻輻射流量的皮膚上的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)而來(lái)的[1]。為此,美國(guó)國(guó)家消防保護(hù)協(xié)會(huì)制定了標(biāo)準(zhǔn)NFPA 1977[4],對(duì)于RPP的設(shè)計(jì)給出了規(guī)范。然而,市場(chǎng)上的產(chǎn)品并非完全遵照規(guī)范,在某些設(shè)計(jì)上進(jìn)行了改動(dòng),例如,美國(guó)Richmond公司的RHP燈管的發(fā)光長(zhǎng)度及燈管間距都與標(biāo)準(zhǔn)有所區(qū)別。商品設(shè)計(jì)的改動(dòng),或許源于某些性能的提高。因此,有必要對(duì)輻射熱防護(hù)測(cè)試儀的設(shè)計(jì)進(jìn)行探討。

    1 原理分析

    如圖1所示,RPP主要由以下幾部分組成:石英燈陣列、燈箱、隔熱板、遮擋板、試樣夾板和熱流量傳感器。其中,石英燈陣列由5根直線型燈平行排列而成,是RPP儀器的熱輻射源;燈箱包圍著燈管陣列,負(fù)責(zé)反射熱輻射;隔熱板阻擋熱量,防止試樣在測(cè)試前過(guò)熱;遮擋板是一塊活動(dòng)板,測(cè)試前遮擋熱輻射,測(cè)試一開(kāi)始被迅速抽出,熱輻射經(jīng)由隔熱板和試樣夾板中間的矩形窗口射入至試樣表面;熱輻射穿透試樣后被熱流量傳感器檢測(cè),獲得其熱流量值。

    圖1 RPP橫截面示意

    熱流量傳感器放置在試樣后面、窗口的中心位置,外形為直徑40mm的圓盤。它檢測(cè)的區(qū)域?qū)嶋H上就是這塊圓形區(qū)域,因此RPP關(guān)注的輻射熱流的均勻性也是針對(duì)這一區(qū)域,而不是整個(gè)矩形窗口。

    為了便于分析,我們把RPP系統(tǒng)簡(jiǎn)化為如圖2所示的一個(gè)簡(jiǎn)單加熱系統(tǒng),由燈管陣列、反射燈罩以及位于正前方中心位置的加熱目標(biāo)表面組成。RPP產(chǎn)生的輻射熱流均勻性問(wèn)題,也就可以看成此加熱系統(tǒng)產(chǎn)生的輻射熱流在目標(biāo)表面上的分布問(wèn)題。

    圖2 簡(jiǎn)化系統(tǒng)示意

    通過(guò)分析這個(gè)簡(jiǎn)單加熱系統(tǒng),大致得出幾個(gè)可能的影響要素(假設(shè)目標(biāo)表面與燈管表面的距離、燈管的排列方式、儀器所用材料以及反射燈罩不變):①燈管長(zhǎng)度l;②燈管的數(shù)量n;③燈管直徑φ;④ 燈管間距d。

    因此,在RPP系統(tǒng)的設(shè)計(jì)上可以嘗試改變上述要素,以得到更為優(yōu)化的設(shè)計(jì)方案。

    2 研究方法

    為了探索出優(yōu)化的設(shè)計(jì)方案,我們采用計(jì)算機(jī)模擬方法;通過(guò)建立精確的計(jì)算機(jī)模型,利用模型預(yù)測(cè)各種要素對(duì)目標(biāo)表面上熱流分布的影響,最終得出可能的優(yōu)化設(shè)計(jì)方案。要建立計(jì)算機(jī)模型,首先需要建立問(wèn)題的數(shù)學(xué)模型,然后數(shù)值化,最后通過(guò)計(jì)算機(jī)進(jìn)行演算。對(duì)于復(fù)雜的熱輻射問(wèn)題,模特卡羅法是一種非常優(yōu)秀的計(jì)算方法。它把復(fù)雜的輻射問(wèn)題看成大量能量粒子的統(tǒng)計(jì)學(xué)行為,通過(guò)跟蹤從輻射源發(fā)出的能量粒子,直到其被吸收或者從系統(tǒng)逃逸,最后統(tǒng)計(jì)目標(biāo)表面接收到的能量粒子,獲得問(wèn)題的求解[5-6]。具體建模涉及幾何表面與形體的數(shù)學(xué)描述,光線與幾何表面的相交計(jì)算,吸收、反射、折射、散射的統(tǒng)計(jì)學(xué)描述等。

    其求解流程如下:

    ①選擇輻射源,發(fā)射能量粒子,確定其發(fā)射位置、方向、波長(zhǎng);② 跟蹤能量粒子,確定與其發(fā)生碰撞的表面;③ 如果能量粒子逃逸,跟蹤結(jié)束,轉(zhuǎn)步驟1,繼續(xù)發(fā)射新的能量粒子;④ 如果粒子落在目標(biāo)表面,則統(tǒng)計(jì)表面的能量粒子數(shù);⑤ 根據(jù)吸收的數(shù)學(xué)描述,確定能量粒子是否被吸收,如果被吸收,則跟蹤結(jié)束;轉(zhuǎn)步驟1,繼續(xù)發(fā)射新的能量粒子;⑥ 如果未被吸收,根據(jù)反射、折射、散射等行為確定其傳播的新方向,轉(zhuǎn)步驟2,繼續(xù)跟蹤;⑦ 當(dāng)所有的能量粒子跟蹤完畢后,根據(jù)統(tǒng)計(jì)的能量粒子數(shù),計(jì)算熱流及其分布。

    筆者已建立了RPP的模特卡羅模型,采用“VC++”進(jìn)行編程實(shí)現(xiàn)。經(jīng)過(guò)驗(yàn)證,模型與實(shí)驗(yàn)結(jié)果十分吻合。模型的細(xì)節(jié)詳見(jiàn)文獻(xiàn)[7],本文不再對(duì)其進(jìn)行詳細(xì)闡述,而把工作的重點(diǎn)放在運(yùn)用此模型進(jìn)行優(yōu)化設(shè)計(jì)上。

    為了便于后續(xù)闡述,我們?cè)赗PP中建立如圖3所示的坐標(biāo)系。坐標(biāo)系的原點(diǎn)放在試樣近燈管側(cè)表面的中心。

    為了對(duì)計(jì)算結(jié)果中輻射熱流分布的均勻度進(jìn)行量化,我們采用變異系數(shù)分別對(duì)探測(cè)區(qū)域內(nèi)x軸和y軸上的熱流計(jì)算值進(jìn)行統(tǒng)計(jì),將其作為均勻度的指標(biāo)。變異系數(shù)是標(biāo)準(zhǔn)方差對(duì)均值的比值,它反映的是數(shù)據(jù)的離散程度。其具體計(jì)算公式如下:

    圖3 RPP中的坐標(biāo)系

    其中,CVqx和CVqy分別為目標(biāo)區(qū)域(即熱流傳感器所探測(cè)的區(qū)域)內(nèi)x和y軸上熱流值的變異系數(shù);δ為方差,μ為均值;q(xi,0)為x軸上x(chóng)i點(diǎn)處的熱流值;q(0,yi)為y軸上yi點(diǎn)處的熱流值;n為樣本數(shù),樣本都是從[-20,20]mm區(qū)間內(nèi),每間隔1 mm取一個(gè)點(diǎn);CVqx表征熱流在x方向的均勻度,而CVqy表征熱流在y方向的均勻度;變異系數(shù)越小,均勻度越好。

    3 結(jié)果與討論

    為了簡(jiǎn)化分析的難度,我們采取單因素分析方法,即每次僅考慮單一因素的影響,不考慮多個(gè)因素交互作用的影響。為此,以標(biāo)準(zhǔn)NFPA 1977規(guī)定的尺寸作為基準(zhǔn),每次在這個(gè)基準(zhǔn)上改變其中某一因素,而其他因素則在基準(zhǔn)值保持不變。采用模型進(jìn)行計(jì)算,輸出均勻度指標(biāo);然后分析均勻度指標(biāo)與各因素之間的關(guān)系。模擬探測(cè)區(qū)域內(nèi)的平均輻射熱流都為21kW/m2的情形。計(jì)算中的物性參數(shù)均按照文獻(xiàn)[7]進(jìn)行設(shè)置,其他幾何尺寸則按照標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定進(jìn)行配置。在標(biāo)準(zhǔn)中,上述各因素的值依次為127 mm,5支,9.125mm,9.525mm,以下針對(duì)這些因素分別進(jìn)行闡述和討論。

    3.1 燈管長(zhǎng)度l的影響

    圖4所示為燈管長(zhǎng)度l與探測(cè)區(qū)域內(nèi)x、y軸上的熱流分布的變異系數(shù)之間的關(guān)系。燈管長(zhǎng)度l的計(jì)算取值為:l={77,87,97,107,127,137,147}mm。如圖4所示:在此取值范圍內(nèi),x軸上的變異系數(shù)(CVqx)在較低水平(小于2.5%),表明x軸方向的熱流分布比較均勻;而y軸上的變異系數(shù)(CVqy)則相對(duì)較高(約5%)。這并不難理解,因?yàn)闊艄艿拈L(zhǎng)度方向沿x軸方向,長(zhǎng)度方向燈管的連續(xù)分布是石英燈陣列正前方熱流場(chǎng)分布均勻的重要原因;而y軸方向,離散分布的燈管易造成分布不均勻。CVqx隨著燈管長(zhǎng)度顯著減小,而CVqy則幾乎不受燈管長(zhǎng)度影響,這是因?yàn)闊艄荛L(zhǎng)度僅僅影響x軸方向的熱流分布,而對(duì)y軸方向的分布影響很小??梢园l(fā)現(xiàn)當(dāng)長(zhǎng)度大于117mm時(shí),CVqx幾乎不再變化,這表明當(dāng)長(zhǎng)度大于117mm后,x軸方向的均勻度幾乎不再有進(jìn)一步的改善空間。標(biāo)準(zhǔn)中采用127mm,此時(shí)CVqx約為1%,均勻度處于很好的水平。

    圖4 探測(cè)區(qū)域內(nèi)x、y軸上熱流分布變異系數(shù)隨燈管長(zhǎng)度l變化的關(guān)系

    3.2 燈管數(shù)量n的影響

    在改變燈管數(shù)量n時(shí),遵循如下的布置原則:燈管長(zhǎng)度方向保持不變;石英燈陣列保持關(guān)于xoz平面對(duì)稱分布,且平行于xoy平面;相鄰燈的間隔不變。在此原則基礎(chǔ)上,我們計(jì)算得出圖5所示的結(jié)果:顯然燈管數(shù)量的變化對(duì)CVqx不影響;而隨著燈管數(shù)量的增加,CVqy顯著地減?。坏?dāng)燈管數(shù)量多于

    8支之后,均勻度不再提升;燈管數(shù)量增加的均勻度,源于y軸方向熱源分布范圍擴(kuò)大,這將增加其中心位置正前方的熱流分布。

    3.3 燈管直徑φ的影響

    燈 管直徑取值范圍為φ={5,6,7,8,9.125,9.4}mm,其結(jié)果見(jiàn)圖6??梢钥闯鯟Vqx與CVqy受燈管直徑的影響很小;因此,這個(gè)影響在設(shè)計(jì)上幾乎可以不考慮。

    3.4 燈管間距d的影響

    燈管間距d為燈管中心軸線的間隔距離。計(jì)算中,d的取值范圍為:d={9.525,10,11,13,15,16,17,18}mm。其結(jié)果如圖7所示:CVqy隨著d 增大而顯著地降低;但是,當(dāng)d=15mm時(shí),繼續(xù)增大d,CVqy將增大。相比標(biāo)準(zhǔn)而言,改變這個(gè)因素可以顯著提高熱流分布在y軸方向的均勻度(CVqy從5%降低至3%),而CVqx與d無(wú)關(guān)。

    圖5 探測(cè)區(qū)域內(nèi)x、y軸上熱流分布變異系數(shù)隨燈管數(shù)量n變化關(guān)系

    圖6 探測(cè)區(qū)域內(nèi)x,y軸上熱流分布變異系數(shù)隨燈管直徑φ變化關(guān)系

    3.5 小結(jié)

    RPP的設(shè)計(jì)可以通過(guò)增加燈管數(shù)量n和燈管間距d來(lái)實(shí)現(xiàn)y軸方向熱流均勻度的提升;而x軸方向的熱流均勻度可以通過(guò)增加燈管長(zhǎng)度來(lái)提升;由于標(biāo)準(zhǔn)中x軸方向的熱流均勻度已經(jīng)很小,并無(wú)提升的必要。從單因素分析來(lái)看,n取值為8支,d取值為15mm是較為優(yōu)化的選擇;兩者綜合效果需要進(jìn)一步通過(guò)兩個(gè)因素的組合進(jìn)行比較分析。此外,還需考慮到箱體的尺寸限制以及成本問(wèn)題,本文不再展開(kāi)討論。

    圖7 探測(cè)區(qū)域內(nèi)x,y軸上熱流分布變異系數(shù)隨燈管間距d變化關(guān)系

    4 結(jié)論

    采用計(jì)算機(jī)數(shù)值模擬的方法,探討輻射熱防護(hù)測(cè)試儀設(shè)計(jì)中的幾個(gè)關(guān)鍵因素對(duì)其關(guān)鍵技術(shù)指標(biāo)的影響。采用單因素分析方法,計(jì)算結(jié)果表明燈管的直徑不是關(guān)鍵要素,而燈管間距和燈管數(shù)量是重要的影響因素,能夠提升y軸方向的熱流均勻度;燈管長(zhǎng)度l是x軸方向均勻度的決定性影響因素,但x軸方向的熱流均勻度已無(wú)需進(jìn)一步提升。

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