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    材料激光隱身技術(shù)發(fā)展現(xiàn)狀

    2014-12-23 08:23:30林文學(xué)
    科技視界 2014年31期
    關(guān)鍵詞:隱身技術(shù)能級反射率

    林文學(xué)

    (湖北職業(yè)技術(shù)學(xué)院,湖北 孝感 432000)

    0 引言

    軍事激光技術(shù)在戰(zhàn)場上的廣笵應(yīng)用,對戰(zhàn)場目標(biāo)的生存構(gòu)成了嚴(yán)重威脅。隨著激光技術(shù)的發(fā)展,激光探測、制導(dǎo)器材的性能必定會(huì)越來越高,這就給激光隱身技術(shù)提出了越來越高的要求。激光隱身技術(shù)已成為現(xiàn)代隱身技術(shù)的重要方面,是軍事目標(biāo)隱身領(lǐng)域的戰(zhàn)略,戰(zhàn)術(shù)與戰(zhàn)斗的迫切需要。

    1 激光隱身原理

    激光具有高的方向性、單色性和相干性。因此,激光雷達(dá)、測距機(jī)、制導(dǎo)系統(tǒng)和指示器常用向目標(biāo)發(fā)射一定波長的激光,通過接受其反射回波來探知目標(biāo)的距離。激光器探測方程為[1]:

    PT是發(fā)射的激光功率;PR是接收的激光回波功率;ΩT是發(fā)射波束的立體角;Ωr是目標(biāo)散射波束立體角;Ar是目標(biāo)面積;Ac是接收機(jī)有效孔徑面積;ρ 是目標(biāo)反射率;τ 是單向傳輸路徑透過率;R 是激光雷達(dá)作用距離。

    由(1)式知實(shí)現(xiàn)激光隱身主要措施是最大限度的降低目標(biāo)對激光的反射率ρ,減小目標(biāo)面積Ar,增大目標(biāo)散射波束立體角Ωr,以有效地降低激光雷達(dá)、激光測距機(jī)、激光制導(dǎo)武器的作用距離。激光隱身的主要途徑就是采用外形技術(shù)和材料技術(shù)。

    2 材料隱身技術(shù)

    2.1 光學(xué)干涉隱身[2]

    利用光學(xué)干涉原理來設(shè)計(jì)和研究光譜吸收涂料也是一種重要手段。若在折射率為no的入射介質(zhì)(若為空氣no=1)和折射率為n1的基底介質(zhì)之間涂上一層厚度為d,折射率為n 的薄層材料,當(dāng)光垂直入射且薄層的光學(xué)厚度為(k=0,1,2…)(no<n<n1)時(shí),從涂層上下表面反射波迭加發(fā)生干涉,相互抵消,致使反射光強(qiáng)減弱。此薄層的反射率

    因此只要適當(dāng)選擇具有合適折射率的隱身涂料,并嚴(yán)格控制薄層的厚度,就可以制備在某一特定波長反射率很小的涂料,達(dá)到特定波長激光隱身的目的。但在實(shí)際涂敷時(shí),用于涂層的厚度不易精確掌握,而且吸收波段窄,因此,該方法的實(shí)際應(yīng)用具有一定的技術(shù)難度。

    2.2 摻雜半導(dǎo)體材料隱身[3-4]

    根據(jù)半導(dǎo)體連續(xù)光譜理論,可見紅外波段光波在半導(dǎo)體中的傳播特性與所謂等離子ωρ密切相關(guān)[5]。等離子頻率及相應(yīng)的等離子波長由下式表示:

    其中的m 為電子的有效質(zhì)量,ε0為真空介電常數(shù),N 為載流子濃渡,e 為電子電荷,c 為真空光速。當(dāng)入射光的頻率ω>ωρ時(shí),半導(dǎo)體具有電介質(zhì)的特性,有很高的透過率,很低的反射率和吸收率,當(dāng)入射光的頻率ω<ωρ時(shí),半導(dǎo)體具有金屬的特性,有很高的反射率。而半導(dǎo)體的ωρ主要取決于它的載流子濃度N,因此通過控制半導(dǎo)體摻雜濃度來控制其載流子濃度,進(jìn)而控制半導(dǎo)體材料的等離子頻率ωρ,以實(shí)現(xiàn)激光隱身。

    2.3 光致變色材料隱身

    光致變色技術(shù)是利用某些介質(zhì)的物理或化學(xué)特征,使入射激光波穿透或反射后變成另一種波的光波。

    以無機(jī)化合物為例。研究表明[6],很多摻稀土和過渡金屬離子的晶體,能使入射激光穿透或反射后變成另一波長的光波。其光致變色的物理機(jī)制是利用物質(zhì)受激發(fā)射斯托克斯熒光來實(shí)現(xiàn)的,物質(zhì)的熒光是較高能級對較低能級的自發(fā)躍遷輻射,發(fā)射熒光的波長大于激發(fā)光的波長。它有兩種情況[7]:一種是原子吸收光子被激發(fā)后,從激發(fā)態(tài)通過發(fā)射熒光返回到比基態(tài)稍高的某個(gè)能級上,如圖1 所示。激發(fā)態(tài)是單高能級3,而低能級為1、2,如果激發(fā)光使電子發(fā)生1→3 躍遷,而熒光躍遷發(fā)生在3→2 能級之間,依據(jù)愛因斯坦原子吸收與輻射理論,介質(zhì)原子吸收激發(fā)光子的頻率為,介質(zhì)原子自發(fā)躍遷發(fā)射熒光光子的頻率為

    由于E3-E1>E3-E2故v2<v1

    另一種情況是所謂碰撞輔助發(fā)射,碰撞輔助是指兩個(gè)很靠近的能級存在有效的碰撞混合,通過碰撞,被激發(fā)到高能級后的原子過渡到比激發(fā)態(tài)稍低的某個(gè)能級上,再從這個(gè)能級向下躍遷發(fā)射熒光,如圖2 所示。高能級是3、4,低級是1、2,如果激發(fā)光頻率為的光子被介質(zhì)電子吸收從低能級1 躍 遷到高能級4 后,電子經(jīng)過碰撞無輻躍遷到能級3,然后由能級3 躍遷到低能級2,并發(fā)射熒光光子,光子頻率為

    圖1 斯托克斯熒光三能級圖

    圖2 斯托克斯熒光四能級圖

    由此可見,為要實(shí)現(xiàn)光致變色隱身所選擇的材料必須具有如圖1、圖2 所示的兩種能級結(jié)構(gòu),并且對其入射激光具有強(qiáng)的選擇吸收。某些晶體材料由于強(qiáng)弱振子介電耦合原因能夠在某一波長,如1.06μm 處有強(qiáng)吸收性能[8]。

    因此,用合適的光致變色材料制成隱身涂料,就有可能實(shí)現(xiàn)激光隱身。

    2.4 強(qiáng)吸收材料隱身[9]

    采用低反射高吸收的物質(zhì)對目標(biāo)進(jìn)行激光隱身。這類材料的吸收可以分為線性吸收、非線性吸收以及選擇性吸收等。線性吸收型主要有金屬氧化物、金屬有機(jī)配合物。比如有些稀土氧化物由于能級豐富在1.06μm 波長附近出現(xiàn)了特征吸收峰。有些金屬配合物在近紅外和中遠(yuǎn)紅外出現(xiàn)吸收帶。

    非線性吸收的物質(zhì),比如具有反飽和吸收和雙光子吸收的物質(zhì),如C60、酞菁染料等,Kμmar.G.A 等[10]人研究LaPc、Nd Pc、Eu Pc 時(shí)發(fā)現(xiàn)他們具有反飽和吸收特性。由于反飽和和雙光子非線性吸收物質(zhì)的激光能量閾值比較大,限制了其在激光隱身材料方面的應(yīng)用。最近有人報(bào)道鐵的超細(xì)粉具有強(qiáng)烈的紅外吸收性能,可以見這類物質(zhì)將在激光隱身材料中具有重要的價(jià)值。

    當(dāng)波長的能量大于半導(dǎo)體禁帶寬度時(shí),對應(yīng)的激光將被強(qiáng)烈的吸收,由于目前大量裝備的激光制導(dǎo)武器都采用1.06μm 的激光波長,所以采用合適能帶寬度的半導(dǎo)體能有效實(shí)現(xiàn)激光隱身。

    2.5 漫反射涂層

    如果材料是有高大角度激光反射率,就有可能降低目標(biāo)的激光可視性,實(shí)現(xiàn)對激光探測方式的隱身。研究表明[11],當(dāng)表面具有一定的粗糙度時(shí),表面無序引起的散射關(guān)系發(fā)生了變化,入射電磁波和表面電磁模式的耦合成為可能。而且,入射電磁波轉(zhuǎn)換成表面電磁模式以后在沿表面?zhèn)鞑ミ^程中,由于表面粗糙無序性形成的隨機(jī)散射勢,使表面電磁模式形成所謂Arderson 局域而被表面吸收,比輻射率、鏡反射率和漫反射率都很低,從而以實(shí)現(xiàn)激光隱身。

    2.6 采用高透和導(dǎo)光材料隱身

    由于探測用的激光能量比較小,對于一般的設(shè)備不產(chǎn)生大的傷害,可以采用對激光波長具有高透射性能的材料,把激光能量導(dǎo)入到介質(zhì)中然后通過改變激光的出射途徑或者在目標(biāo)內(nèi)部把激光吸收掉,比如可以把保護(hù)層設(shè)計(jì)成夾層狀,夾層里充入對激光吸收能力很強(qiáng)的物質(zhì)以實(shí)現(xiàn)激光隱身。

    3 結(jié)束語

    激光隱身的實(shí)現(xiàn)與理論的突破密切相關(guān)。目前,激光隱身還存在著大量的理論與技術(shù)難題,這方面的工作有待進(jìn)一步深入。同時(shí),隨著多波段探測和制導(dǎo)技術(shù)的不斷發(fā)展,多波段復(fù)合隱身技術(shù)是隱身技術(shù)的發(fā)展方向。因此,探索新技術(shù)、新方法、積極開展新的隱身機(jī)理和新型多功能隱身材料的研究,特別是新型涂敷型多功能,多頻譜兼容的隱身材料是新的研究熱點(diǎn)和難點(diǎn)。

    [1]馬超杰,吳丹,王科偉.激光隱身技術(shù)的現(xiàn)狀及發(fā)展[J].光電技術(shù)應(yīng)用,2005,20(3):36-40.

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    [9]崔運(yùn)國,陸春華,許仲梓.激光威肋與對策[J].激光與紅外,2005,35(5):315-318.

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