周少玲
(河北工程大學 理學院,河北 邯鄲 056038)
非牛頓流體力學是一門新興的學科,它起源于高聚物加工的需要,涉及廣泛的工業(yè)領域,是力學、現(xiàn)代數(shù)學、化學和各工程科學的交叉與綜合,特別是與材料科學有著十分密切的聯(lián)系[1-3]。它是現(xiàn)代流體力學的重要分支,也是現(xiàn)代流變學的重要組成部分。近幾十年來,由于人們認識到一些復雜的流體(例如聚合物溶液、血液、油漆等等)不能用Navier-Stokes方程來描述,因此對非牛頓流體模型方程的研究越來越受到學者們的重視[4]。非牛頓流體的運動方程要比Navier-Stokes方程階數(shù)更高,并且具有更強的非線性性質。UCM模型[5]能夠很好地描述某些二階流體(例如具有高Deborah數(shù)的彈性流體)的流變特征,本文主要討論該模型的數(shù)值解法。
設Hs(Ω)(s≥0)為Soblev空間,其內積和范數(shù)分別為(.,.)和‖ · ‖s。當s=0時,Hs(Ω)空間即為L2(Ω)空間,相應的范數(shù)、內積分別為(.,.)和‖ · ‖。引入下面兩個函數(shù)空間
(1)
考慮穩(wěn)定的不可壓縮UCM蠕動流體
(2)
首先引入下面的函數(shù)空間
V={v|vH1(Ω)d,v|Γ=0}
Q={q|q
Ts={τ|τL2(Ω)d×d,τij=τji}
T={τ|τTs,‖u1·τ‖<∞}
這里u1是速度u的近似值,L2(Ω)d×d是由d×d維矩陣函數(shù)構成的空間,且矩陣中每個元素都是平方可積的,記Φ=V×Q×T。
由于UCM流體的本構方程(即(2)中的第3個方程)是非線性的,所以其數(shù)值求解比較困難,考慮將本構方程進行線性化處理。設τ1為τ的近似值,且u1和τ1滿足
(3)
max{ ‖u1‖∞, ‖u1‖∞, ‖τ1‖∞, ‖τ1‖∞}≤M<∞
(4)
對本構方程中的非線性項進行線性化近似
u·τ≈u1·τ+u·τ1-u1·τ1
(5)
g(u,τ)≈g(u1,τ)+g(u,τ1)-g(u,τ1)
(6)
非線性問題(2)轉化為
(7)
其中B(u,τ)=λ(u·τ1-g(u1,τ)-g(u,τ1),F=λ(u1·τ1-g(u1,τ1)。定義如下的最小二乘泛函
J(u,p,τ;F)=‖p-·u‖2+‖τ+λ(u1·τ)+B(u,τ)-2ηD(u)-F‖2
(8)
對于(u,p,τ),給出下面的范數(shù)
(9)
定理1 假設(u,p,τ)Φ,則存在正的常數(shù)c和C,使得對于足夠小的M和λ有
c‖ |(u,p,τ)| ‖≤J(u,p,τ;0)≤C‖ |(u,p,τ)| ‖
(10)
證明:顯然,右面的不等式可以由范數(shù)的三角不等式和 (4) 式推導出來,下面只需證明左邊的不等式。記
H=‖p-·u‖2+‖τ+
λ(u1·τ)+B(u,τ)-2ηD(u)‖2
任取φ由格林公式和柯西-施瓦茲不等式得
設φ≠0,則
由H-1(Ω)空間范數(shù)的定義,得
(11)
根據(jù)文獻[6]中的引理2.1,有‖p‖0≤
C‖p‖-1成立,得到下面的不等式
‖p‖0≤C(‖p-·τ‖-1+‖τ‖)≤
(12)
利用文獻[7]中的定理2.1,可得
‖u‖1≤C1‖u‖≤C2‖D(u)‖
(13)
‖u·τ‖≤
(14)
‖D(u)‖2+‖τ‖2≤CH
(15)
J(u,p,τ;0)≥‖p-τ)-2ηD(u)‖2-‖B(u,τ)‖2≥p-·u‖2+‖τ+
λ(u1·τ)-2ηD(u)‖2)-‖B(u,τ)‖2=
又因為
‖B(u,τ)2=λ‖u·τ1-g(u1,τ)-g(u,τ1)‖2≤λ(‖u·τ1‖2+‖g(u1,τ)‖2+
‖g(u,τ1‖2)≤CM2λ(‖u‖2+‖τ‖2+
得到
C‖ |(u,p,τ)| ‖ 證畢
上面的定理證明了泛函J(u,p,τ;0)的橢圓性,但是因為其中包含了范數(shù)‖·‖-1,所以并不實用。考慮將范數(shù)‖·‖-1用‖·‖代替,但對于各項需要乘以適當?shù)臋?。建立如下新的泛?/p>
Jh(u,p,τ;F)=‖p-·τ‖2+h-2
2ηD(u)-F‖2
(16)
問題的求解就轉化為最小二乘問題:求(u,p,τ)Φh,使得
(17)
將式(16)記為
Jh(v,q,σ;F)=‖L1(σ,q)‖2+
h-2‖L2(v)‖2+h-2‖L3(σ,v)-F‖2
(18)
UCM流體模型能夠較好地描述一類非牛頓流體,但是由于其非線性的特點,其數(shù)值求解往往比較困難。本文在算子水平將非線性項線性化,并使用最小二乘有限元方法和迭代方法求解,算法的實用性較強。
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