Ni47Mn32Ga21多晶合金的磁熵變和磁感生應(yīng)變*

蔡培陽(yáng)馮尚申陳衛(wèi)平薛雙喜李志剛周英王海波王古平

Ni47Mn32Ga21多晶合金的磁熵變和磁感生應(yīng)變*

蔡培陽(yáng) 馮尚申陳衛(wèi)平 薛雙喜 李志剛 周英 王海波 王古平

(臺(tái)州學(xué)院物理與電子工程學(xué)院，臺(tái)州318000)
(2010年12月26日收到;2011年1月11日收到修改稿)

對(duì)定向凝固方法制備的Ni47Mn32Ga21多晶合金，通過(guò)掃描電鏡、金相、電子能譜等手段研究其組份和組織形貌，通過(guò)對(duì)合金磁化強(qiáng)度與溫度關(guān)系、等溫磁化曲線及磁感生應(yīng)變曲線等的測(cè)量分析，研究了合金結(jié)構(gòu)相變和磁相變過(guò)程中的磁熵變及不同壓力下的磁感生應(yīng)變．研究結(jié)果表明:合金組份與設(shè)計(jì)組份基本一致，室溫下合金大部分為馬氏體相．升溫過(guò)程中合金的磁熵變?cè)诰永餃囟?365 K)附近有最大值，并有較大的磁熵變峰值半高寬，747 kA/ m的磁場(chǎng)下該磁熵變最大值為－1.45 J/kg·K，磁熵變峰值的半高寬為21 K．合金在室溫(298 K)下有較好的雙向可恢復(fù)磁感生應(yīng)變，480 kA/m磁場(chǎng)下，無(wú)壓力時(shí)合金的磁感生應(yīng)變值達(dá)到－670×10－6，并趨飽和;而在與磁場(chǎng)方向平行的27.3 MPa外壓力作用下合金的磁感生應(yīng)變值增大到－1300×10－6，且未飽和．

Ni-Mn-Ga，鐵磁形狀記憶合金，磁熵變，磁感生應(yīng)變

PACS:75．30．Sg，75．80．+q，62．20．fg

1.引言

由于磁制冷技術(shù)具有不污染環(huán)境、節(jié)能、低噪聲和高效率等優(yōu)點(diǎn)，正越來(lái)越受人們關(guān)注［1—5］．雖然低溫磁制冷早已實(shí)現(xiàn)應(yīng)用，但室溫磁制冷技術(shù)還在研發(fā)之中．發(fā)展室溫磁制冷技術(shù)的一項(xiàng)重要任務(wù)就是尋找高效、廉價(jià)的磁制冷材料，可見(jiàn)探索價(jià)廉質(zhì)優(yōu)的室溫磁熵變材料，仍是目前非常重要的研究課題［5—7］．

鐵磁性形狀記憶Ni2MnGa合金是兼有熱彈性馬氏體相變和鐵磁性轉(zhuǎn)變的新型功能材料．它不僅可以在溫度、壓力和磁場(chǎng)等作用下誘發(fā)形狀記憶效應(yīng)［8—10］，而且還可以產(chǎn)生較大的磁熱、磁電阻等效應(yīng)，是一種非常具有應(yīng)用潛力的新型磁功能材料［11，12］．早期對(duì)該材料室溫磁熱效應(yīng)的研究主要集中在提高其磁熵變值，研究發(fā)現(xiàn)該類材料在同時(shí)發(fā)生結(jié)構(gòu)相變和磁相變時(shí)，能產(chǎn)生較大磁熵變．因此，通過(guò)調(diào)整NiMnGa材料的組份，在室溫附近得到了較大的磁熵變．2001年，Hu等［13］在Ni52.6Mn23.1Ga24.3單晶合金中發(fā)現(xiàn)，300 K，4000 kA/m(相當(dāng)于5 T)的磁場(chǎng)變化下該合金有－18.0 J/kg·K的大磁熵變值，1600 kA/m下最大磁熵變值也達(dá)到－6 J/ kg·K;2005年，Pasquale等［3］在Ni55Mn20Ga25單晶合金中發(fā)現(xiàn)，313 K，4000 kA/m的磁場(chǎng)變化下，該合金的磁熵變最大值高達(dá)－86 J/kg·K;2010年，Cui等［4］在富Mn的Ni46Mn35Ga19單晶合金中發(fā)現(xiàn)，356 K，1274 kA/m的磁場(chǎng)變化下，該合金的最大磁熵變值達(dá)－13.8 J/kg·K．由于單晶制備工藝復(fù)雜、制備成本高、材料脆性大、生產(chǎn)效率低，很難大規(guī)模推廣應(yīng)用，因此人們?cè)趯ふ以擃惒牧蠁尉覝卮蟠澎刈兊耐瑫r(shí)，也在積極探尋其多晶室溫大磁熵變．2004年，Cherechukin等［14］在Ni2.18Mn0.82Ga多晶合金中發(fā)現(xiàn)，333 K，1440 k A/m的磁場(chǎng)變化下，該合金的磁熵變值高達(dá)－20.7 J/kg·K;2005年，Long等［15］在Ni55.5Mn20Ga24.5多晶合金中發(fā)現(xiàn)，320.8 K，1600 kA/ m的磁場(chǎng)變化下，該合金的磁熵變最大值達(dá)－15.1 J/kg·K;2009年，Mandal等［5］在Ni2.208Mn0.737Ga多晶合金中發(fā)現(xiàn)，290.75 K，4000 k A/m的磁場(chǎng)變化下，該合金的最大磁熵變值更是高達(dá)－96 J/kg·K．這些合金在同時(shí)發(fā)生結(jié)構(gòu)相變與磁相變時(shí)，雖然磁熵變最大值很大，但磁熵變?chǔ)M曲線上對(duì)應(yīng)峰值一半高時(shí)的溫區(qū)范圍，即半高寬δTFWHM一般都很小，只有1—3 K，最大不過(guò)5—10 K［7，12］．而表征磁制冷材料性能不僅僅是ΔSM曲線的峰值，即最大磁熵變值，還和ΔSM曲線峰值的半高寬δTFWHM有關(guān)［16］．通常磁熱材料在結(jié)構(gòu)相變過(guò)程中即材料從鐵磁馬氏體相向鐵磁奧氏體相轉(zhuǎn)變時(shí)磁熵變的峰值較大，但溫度范圍較窄;而在磁相變過(guò)程中即材料從鐵磁向順磁轉(zhuǎn)變時(shí)，其磁熵變峰值雖然不大，但有一個(gè)較大溫度范圍［6，16］，如果能通過(guò)改變材料組份，使材料的磁熵變峰值和溫度范圍都比較大，那也具有潛在的應(yīng)用價(jià)值．為此，許多研究小組開(kāi)展了這方面的探索，2005年，Tang等［17］在Ni52.9Mn30.7Ga16.4多晶電火花粉未樣品中發(fā)現(xiàn)，368 K的居里溫度附近，1600 kA/m的磁場(chǎng)變化下，其磁熵變最大值雖為－2 J/kg ·K，可半高寬δTFWHM接近50 K;2009年，Ingale等［12］在Ni55.2Mn18.1Ga26.7多晶合金發(fā)現(xiàn)，283 K的居里溫度附近，960 kA/m的磁場(chǎng)變化下，其磁熵變最大值接近－1.3 J/kg·K，半高寬δTFWHM近17 K．可見(jiàn)研究NiMn Ga合金在磁相變過(guò)程中的磁熵變情況，尋找磁熵變的峰值和半高寬都比較大的合金材料，仍有實(shí)際意義．

此外，由于該類材料磁感生應(yīng)變實(shí)際應(yīng)用時(shí)大多是在一定壓力負(fù)載下進(jìn)行的，特別是在壓力方向與磁場(chǎng)方向平行時(shí)使用較多，而這方面研究卻較少［10］，比較多的研究集中在壓力方向與磁場(chǎng)方向正交的情況［18，19］．因此，本文想在多晶合金中，研究壓力方向與磁場(chǎng)方向平行時(shí)磁感生應(yīng)變的特點(diǎn)及其產(chǎn)生原因，為NiMnGa合金作為一種新型多功能材料的應(yīng)用提供實(shí)驗(yàn)依據(jù)．

2.實(shí)驗(yàn)方法

取純度為99.9%的單質(zhì)金屬Ni，Mn，Ga，按Ni47Mn32Ga21的化學(xué)計(jì)量組分進(jìn)行配料．將配料置于真空電弧爐的水冷銅坩堝中，在高純氬氣保護(hù)下進(jìn)行熔煉，熔煉過(guò)程中為保證成分均勻，反復(fù)翻轉(zhuǎn)重熔4次，再澆注成Φ8 mm×80 mm的圓柱形母合金鑄錠棒．然后取鑄錠棒進(jìn)行定向凝固生長(zhǎng)，制備出具有一定晶體取向的多晶試樣．定向凝固生長(zhǎng)是在真空充氬氣保護(hù)條件下進(jìn)行，生長(zhǎng)溫度為1573 K，生長(zhǎng)速度為2 mm/min．最后把定向凝固試樣在真空充氬氣保護(hù)下進(jìn)行退火處理，以便消除雜散內(nèi)應(yīng)力，使原子更高度有序排列．退火溫度為1023 K，保溫24 h，然后在冰水混合物中淬火．

用浙江大學(xué)分析測(cè)試中心HITACHI S-570帶能譜分析(EDS)的掃描電鏡(SEM)分析合金某一微區(qū)的組分．用OLYMPUS DX51型光學(xué)顯微鏡觀察合金的金相組織，用于金相觀察的合金表面經(jīng)拋光與腐蝕處理，腐蝕劑為3%的硝酸酒精溶液，腐蝕時(shí)間為15 min．等溫磁化曲線及直流磁化強(qiáng)度M與溫度T關(guān)系采用HH-15振動(dòng)樣品磁場(chǎng)計(jì)(VSM)在變溫裝置中進(jìn)行測(cè)量，振桿的振動(dòng)頻率為77 Hz，M-T測(cè)量時(shí)偏置磁場(chǎng)為8.0 k A/m，升降溫速率都為1.5 K/min．采用電阻應(yīng)變片法沿晶體生長(zhǎng)方向在JDAW-2011型交直流磁致伸縮參數(shù)測(cè)量?jī)x上測(cè)量合金在室溫(298 K)，不同壓力下的磁感生應(yīng)變值．

3.結(jié)果與討論

3.1.Ni47Mn32Ga21合金的組分與組織形貌

為了了解合金經(jīng)過(guò)熔煉、定向凝固等過(guò)程后，組分的偏差情況，對(duì)合金進(jìn)行EDS測(cè)量，圖1是合金某微區(qū)的電子能譜圖(EDS圖譜)，從圖1可以看出，合金雜質(zhì)比較少，這些雜質(zhì)峰相對(duì)Ni，Mn，Ga等峰來(lái)說(shuō)，強(qiáng)度都比較低可以忽略，根據(jù)EDS圖譜算出該微區(qū)的組分為Ni48.1Mn32.8Ga19.1，與設(shè)計(jì)組分Ni47Mn32Ga21有一定的偏差，但兩者基本一致．

圖1 Ni47Mn32Ga21合金室溫下的EDS圖譜

圖2 為光學(xué)金相顯微鏡觀察到的，合金表面經(jīng)過(guò)機(jī)械拋光與3%硝酸酒精溶液腐蝕過(guò)的金相照片，從照片上我們可以清晰地看到合金表面馬氏體孿晶的排列情況．以上觀察是在室溫下進(jìn)行，這說(shuō)明合金在室溫下大部分為馬氏體相，這和圖4內(nèi)插圖中M-T曲線所顯示的馬氏體相變溫度結(jié)論相一致．

圖2 Ni47Mn32Ga21合金室溫下的光學(xué)金相照片

3.2.Ni47Mn32Ga21合金的磁熵變

根據(jù)熱力學(xué)的麥克斯韋方程［3，5，6］

可推導(dǎo)出等溫過(guò)程中外加磁場(chǎng)變化時(shí)產(chǎn)生的磁熵變

再對(duì)該式進(jìn)行泰勒展開(kāi)可得［15，17］

式中Mi+1(Tj+1，H)和Mi(Tj，H)分別是溫度為Tj+1，Tj，磁場(chǎng)為H時(shí)的磁化強(qiáng)度;為 Tj+1，Tj的平均溫度．

這樣由不同溫度的等溫磁化曲線數(shù)據(jù)，應(yīng)用(3)式就能較方便地求出合金的磁熵變．圖3為Ni47Mn32Ga21合金溫度從288 K升至378 K時(shí)，在不同溫度點(diǎn)下測(cè)得的等溫磁化曲線．圖4是根據(jù)圖3等溫磁化曲線應(yīng)用(3)式求得的合金磁熵變?chǔ)M與溫度T的變化關(guān)系，圖中兩條曲線分別是磁場(chǎng)為747 k A/m和486 k A/m下的磁熵變?chǔ)M曲線．圖4中的插圖為合金從低溫升至高溫再降至低溫時(shí)直流磁化強(qiáng)度M與溫度T的變化關(guān)系，插圖顯示合金的馬氏體相變起始溫度Ms和終止溫度Mf分別為306和289 K，逆馬氏體相變起始溫度As與終止溫度Af分別為300和319 K，居里溫度Tc為365 K．

圖3 Ni47Mn32Ga21合金溫度從287至380 K的等溫磁化曲線

圖4 Ni47Mn32Ga21合金不同磁場(chǎng)下磁熵變?chǔ)M與溫度T的變化關(guān)系，插圖為合金直流磁化強(qiáng)度M與溫度T的變化關(guān)系

從圖4中可以看出磁熵變?cè)诤辖鸬哪骜R氏體相變(結(jié)構(gòu)相變)溫度與磁相變(居里)溫度附近都有極值，且逆馬氏體相變過(guò)程中磁熵變值是正的，居里溫度附近磁熵變值是負(fù)的，這一結(jié)論和文獻(xiàn)［6］報(bào)道的NiMnGa材料相似．磁熵變正值意味著樣品在絕熱充磁時(shí)，磁熵增加，溫度降低，絕熱去磁時(shí)，磁熵減少，溫度升高;負(fù)值則剛相反．磁熵變負(fù)值產(chǎn)生于微觀的自旋-晶格耦合，正值則起因于馬氏體變體再取向時(shí)的磁結(jié)構(gòu)耦合［20］．

由圖4可知，在486 k A/m的磁場(chǎng)變化下，合金逆馬氏相變溫度附近的磁熵變最大值為0.96 J/kg· K(其值偏小和測(cè)量時(shí)溫度間隔偏大有關(guān))，居里溫度附近的磁熵變最大值為－1.06 J/kg·K;在747 kA/m的磁場(chǎng)變化下，合金逆馬氏相變溫度附近的磁熵變最大值為0.80 J/kg·K，而居里溫度附近的磁熵變最大值為－1.45 J/kg·K．由圖進(jìn)一步可知，居里溫度附近的負(fù)磁熵變最大值隨外磁場(chǎng)增大而增大，由于實(shí)驗(yàn)條件限制外磁場(chǎng)只加到747 kA/m，但外磁場(chǎng)從486 k A/m增至747 kA/m過(guò)程中居里溫度附近最大磁熵變的增長(zhǎng)速率為1.37/kg·K·T，按此增長(zhǎng)速率估算，合金在4000 kA/m的磁場(chǎng)變化下，居里溫度附近的磁熵變最大值預(yù)計(jì)可達(dá)－7.0 J/kg·K．雖然這個(gè)值不是很大，但其磁熵變峰值的半高寬δTFWHM卻較大，達(dá)21 K，其性能接近或超過(guò)文獻(xiàn)［12，16，17］報(bào)道的室溫磁熵變多晶合金材料．

結(jié)合圖3，4還可得知，合金逆馬氏相變溫度附近的磁熵變最大值隨外磁場(chǎng)增大先增加后減少，如磁場(chǎng)進(jìn)一步增大其值有可能轉(zhuǎn)化為負(fù)值．對(duì)于這一現(xiàn)象的原因文獻(xiàn)［20，21］給出了這樣的解釋:由于鐵磁馬氏體具有較大磁晶各向異性能和彈性能，當(dāng)外磁場(chǎng)較小時(shí)，Zeeman能不足以使馬氏體變體發(fā)生擇優(yōu)取向，因此，鐵磁馬氏體難磁化，小磁場(chǎng)下鐵磁馬氏體的磁化強(qiáng)度低于同磁場(chǎng)下的鐵磁奧氏體，使得逆馬氏相變溫度時(shí)小磁場(chǎng)下的磁熵變?yōu)檎?當(dāng)外磁場(chǎng)很大時(shí)，馬氏體變體發(fā)生了擇優(yōu)取向，這時(shí)鐵磁馬氏體的磁化強(qiáng)度將高于同磁場(chǎng)下的鐵磁奧氏體，使得逆馬氏相變溫度時(shí)大磁場(chǎng)下的磁熵變?yōu)樨?fù)值［20，21］．

3.3.Ni47Mn32Ga21合金的磁感生應(yīng)變

圖5 Ni47Mn32Ga21合金在298 K時(shí)不同壓力下磁感生應(yīng)變?chǔ)穗S磁場(chǎng)強(qiáng)度H的變化關(guān)系

圖5 為Ni47Mn32Ga21合金在室溫(298 K)下、無(wú)壓力與加27.3 MPa壓力時(shí)的磁感生應(yīng)變?chǔ)穗S外磁場(chǎng)H的變化關(guān)系，壓力方向與合金定向凝固方向及應(yīng)變測(cè)量方向相同．由圖5可知，無(wú)壓力時(shí)合金經(jīng)歷外加磁場(chǎng)的增加和減少及反向增加和反向減少的循環(huán)過(guò)程，其磁感生應(yīng)變曲線不僅具有良好的對(duì)稱性，而且磁滯損耗很?。?7.3 MPa壓力下合金的磁感生應(yīng)變明顯增大，磁滯損耗也隨之加重，但合金仍表現(xiàn)出良好的雙向可逆特性．由于實(shí)驗(yàn)條件限制，外加壓力時(shí)，磁場(chǎng)只能增大到480 kA/m．在該磁場(chǎng)下，無(wú)壓力時(shí)合金的磁感生應(yīng)變值達(dá)到－670×10－6并接近飽和，而在27.3 MPa的壓力下合金的磁感生應(yīng)變?cè)龃蟮剑?300×10－6，其值接近無(wú)壓力時(shí)的兩倍，且未達(dá)飽和．這種室溫以上，特別是在與磁場(chǎng)平行的大壓力作用下，仍有大可恢復(fù)磁感生應(yīng)變輸出的特性很有潛在應(yīng)用價(jià)值［10］．

但本文結(jié)論與文獻(xiàn)［10］報(bào)道的當(dāng)壓力方向與磁場(chǎng)方向平行時(shí)，磁感生應(yīng)變值隨壓力增大而減少，磁滯損耗現(xiàn)象沒(méi)有加重的結(jié)論相反．引起這種差異的主要原因有二點(diǎn):一是文獻(xiàn)［10］報(bào)道的是單晶，本文報(bào)道的是多晶;二是文獻(xiàn)［10］報(bào)道的單晶合金其馬氏體相變溫度較高，室溫下合金已全部處于馬氏體相，而本文多晶合金的馬氏體相變溫度在室溫附近，室溫下合金只是大部分處于馬氏體相．我們知道，馬氏體變體的短軸是易磁化軸，磁場(chǎng)將誘導(dǎo)變體的短軸向磁場(chǎng)方向取向，而壓力也迫使馬氏體變體的短軸取向到壓力方向［10，18，19］．因此，對(duì)完全處于馬氏體相的單晶合金，當(dāng)壓力與磁場(chǎng)方向同向時(shí)，由于壓力已使合金中的部分變體短軸取向壓力方向，這樣就使得由磁場(chǎng)引起的變體短軸取向磁場(chǎng)方向的變體份數(shù)減少，致使合金的磁感生應(yīng)變值降低;且當(dāng)壓力大于某一臨界值時(shí)，由于壓力已使合金中所有變體的短軸都取向于壓力方向，這樣就沒(méi)有可以由磁場(chǎng)引起的取向變體了，這時(shí)合金的磁感生應(yīng)變將會(huì)被全部抑制［10］．對(duì)室溫下只有部分馬氏體相的合金，適當(dāng)?shù)膲毫δ苁购辖鸬鸟R氏體相增多，從而使合金的磁感生應(yīng)變值增加［22］，這可能是合金磁感生應(yīng)值增大的主要原因．此外，在一定壓力下磁場(chǎng)也會(huì)引起合金從奧氏體相變?yōu)轳R氏體相，或從馬氏體相返回奧氏體相，即所謂的磁感生相轉(zhuǎn)變，這也可能是造成合金磁感生應(yīng)變?cè)龃蟮牧硪粋€(gè)原因［18，19］．

對(duì)于加壓下合金磁滯損耗加重的原因，主要是壓力導(dǎo)致多晶合金產(chǎn)生的晶格畸變和位錯(cuò)等缺陷比單晶合金嚴(yán)重［23］，這些缺陷對(duì)磁矩和疇壁形成釘扎，使得有壓力作用時(shí)，多晶合金由磁場(chǎng)引起的變體轉(zhuǎn)動(dòng)阻力增大，轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí)損耗更多的能量;其次還可能是壓力作用下磁感生相轉(zhuǎn)變時(shí)帶來(lái)的一些磁滯效應(yīng)．

4.結(jié)論

通過(guò)對(duì)Ni47Mn32Ga21多晶合金組分、組織形貌、結(jié)構(gòu)相變和磁相變過(guò)程中的磁熵變及不同壓力下的磁感生應(yīng)變等性質(zhì)的研究，可以得出如下結(jié)論: 1)經(jīng)熔煉和定向凝固等過(guò)程后，合金組份與設(shè)計(jì)組分基本一致;合金的馬氏體相變溫度在室溫附近，室溫下合金大部分呈馬氏體相．2)升溫過(guò)程中多晶Ni47Mn32Ga21合金的磁熵變?cè)诰永餃囟?365 K)附近有最大值，747 k A/m磁場(chǎng)變化下居里溫度附近的磁熵變最大值為－1.45 J/kg·K，磁熵變峰值的半高寬較大，達(dá)21 K．3)多晶Ni47Mn32Ga21合金，在室溫下有較好的雙向可恢復(fù)磁感生應(yīng)變，在480 kA/m磁場(chǎng)下，無(wú)壓力時(shí)合金的磁感生應(yīng)變達(dá)到－670× 10－6，并達(dá)飽和;而在與磁場(chǎng)方向平行的27.3 MPa的壓力作用下合金的磁感生應(yīng)增大到－1300× 10－6，且未飽和．這種室溫以上，特別是在與磁場(chǎng)平行的大壓力作用下，仍有大的可恢復(fù)磁感生應(yīng)變輸出的特性很有潛在應(yīng)用價(jià)值．

［1］Hu F X，Shen B G，Sun J R 2000 Appl．Phys．Lett．76 3460

［2］Thang J Y，Luo J，Liang J K，Ji L N，Liu Y H，Li J B，Rao G H 2008 Aact Phys．Sin．57 6482(in Chinese)［張繼業(yè)、駱軍、梁敬魁、紀(jì)麗娜、劉延輝、李靜波、饒光輝2008物理學(xué)報(bào)57 6482］

［3］Pasquale M，Sasso C P，Lewis L H，Giudici L，Lograsso T，Schlage D 2005 Phys．Rev．B 72 094435

［4］Cui Y T，You S Q，Wu L，Ma Y，Kong C Y，Yang X H，Pan F S 2010 Rare Metal Materials and Engineering 39 0189

［5］Mandal K，Pal D，Scheerbaum N，Lyubina J，Gutfleisch O 2009 J．Appl．Phys．105 073509

［6］Tegus O，Brück E，Zhang L，Dagula，Buschow K H J，Boer F R 2002 Physica B:Condensed Matter 319 174

［7］Duan J F，Huang P，Zhang H，Long Y，Wu G H，Ye R C，Chang Y Q，Wan F R 2007 J．Alloys Comp．441 29

［8］S derberg O，Ge Y，Sozinov A，Hannula S P，Lindroos V K 2005 Smart．Mater．Struct．14 S223

［9］Guo S H，Zhang Y H，Zhao Z Q，Li J L，Wang X L 2004 Aact Phys．Sin．53 1599(in Chinese)［郭世海、張羊換、趙增祺、李健靚、王新林2004物理學(xué)報(bào)53 1599］

［10］Malla A，Dapino M J，Lograsso T A，Schlagel D L 2006 J．Appl．Phys．99 063903

［11］Aliev A，Batdalov A，Bosko S，Buchelnikov V，Dikshtein I，Khovailo V，Koledov V，Levitin R，Shavrov V，Takagi T 2004 J．Magn．Magn．Mater．272-276 2040

［12］Ingale B，Gopalan R，Chandrasekaran V，Ram S 2009 J．Appl． Phys．105 023903

［13］Hu F X，Shen B G，Sun J R，Wu G H 2001 Phys．Rev．B 64 132412

［14］Cherechukin A A，Takagi T，Matsumoto M，Buchel'nikov V D 2004 Phys．Lett．A 326 146

［15］Long Y，Zhang Z Y，Wen D，Wu G H，Ye R C，Chang Y Q，Wan F R 2005 J．Appl．Phys．98 046102

［16］Liu X B，Shen B G 2005 Aact Phys．Sin．54 5884(in Chinese)［劉喜斌、沈保根2005物理學(xué)報(bào)54 5884］

［17］Tang Y J，Solomon V C，Smith D J，Harper H，Berkowitz A E 2005 J．Appl．Phys．97 10 M309

［18］Karaca H E，Karaman I，Basaran B，Lagoudas D C，Chumlyakov Y I，Maier H J 2007 Acta Mate．55 4253

［19］Karaman I，Karaca H E，Basaran B，Lagoudas D C，Chumlyakovc Y I，Maierd H J 2006 Scripta Mater．55 403

［20］Marcos J，Planes A，Ma osa L，Casanova F，Batlle X，Labarta A，Martínez B 2002 Phys．Rev．B 66 224413

［21］Hu F X，Sun J R，Wu G H，Shen B G 2001 J．Appl．Phys．90 5216

［22］Murray S J，F(xiàn)arinelli M，Kantner C，Huang J K，Allen S M，O’Handley R C 1998 J．Appl．Phys．83 7297

［23］Ma L，Zhu Z Y，Li M，Yu S D，Cui Q L，Zhou Q，Chen J L，Wu G H 2009 Aact Phys．Sin．58 3479(in Chinese)［馬麗、朱志永、李敏、于世丹、崔啟良、周強(qiáng)、陳京蘭、吳光恒2009物理學(xué)報(bào)58 3479］

Magnetic entropy change and magnetic-field-induced strain in polycrystalline Ni47Mn32Ga21alloy*

Cai Pei-Yang Feng Shang-ShenChen Wei-Ping Xue Shuang-Xi Li Zhi-Gang Zhou Ying Wang Hai-Bo Wang Gu-Ping
(School of Physics and Electronic Engineering，Taizhou University，Taizhou 318000，China)
(Received 26 December 2010;revised manuscript received 11 January 2011)

The Ni47Mn32Ga21polycrystalline alloy is prepared by the directional solidification technique．The components and the microstructure of the alloy are investigated using SEM，metallography and EDS methods．The magnetic entropy change in the process of the structural and magnetic phase transition，and magnetic-field-induced strains with pressure are also studied through analyzing the magnetization as a function of temperature，and the isotherm magnetization and magnetic field-induced strain curves．The results show that there is little difference between the component and the designed component．The alloy is comprised mainly of martensitic phase at room temperature．In the heating process，the magnetic entropy change reaches a maximum value and has a larger peak half width near Curie temperature(365 K)．The maximum value of the magnetic entropy change is－1.45 J/kg·K in a magnetic field of 747 kA/m and its peak half width is 21 K．The Ni47Mn32Ga21alloy exhibits excellent free recoverability of the magnetic-field-induced strains at room temperature(298 K)．The magnetic-field-induced strain reaches a saturated value of－670×10－6without extra stress in a field of480 k A/ m．When the compressive stressis parallel to the direction of the magnetic field，the magnetic-field-induced strain increases evidently with the increase of the pressure，which reaches－1300×10－6under a pressure of 27.3 MPa．Meanwhile the strain does not reach the saturated value．

*Project supported by the Natural Science Foundation of China(Grant No．51001078)，the Key Project of Science and Technology Department of Zhejiang Province(Grant No．2006 C21085)，and the Natural Science Foundation of Zhejiang，China(Grant No．Y4100618)．

Corresponding author．E-mail:fss@tzc．edu．cn

Ni-Mn-Ga，ferromagnetic shape memory alloy，magnetic entropy change，magnetic-field-induced strain

*國(guó)家自然科學(xué)基金(批準(zhǔn)號(hào):51001078)、浙江省科技廳重點(diǎn)項(xiàng)目(批準(zhǔn)號(hào):2006C21085)和浙江省自然科學(xué)基金(批準(zhǔn)號(hào):Y4100618)資助的課題．

．E-mail:fss@tzc．edu．cn

PACS:75．30．Sg，75．80．tq，62．20．fg