白俊峰,鞠彥忠,曾 聰
(東北電力大學(xué)建筑工程學(xué)院,吉林吉林132012)
龍卷風(fēng)是一種伴隨著高速旋轉(zhuǎn)的漏斗狀云柱的強(qiáng)風(fēng)渦旋,中心附近風(fēng)速可達(dá)100 m/s~200 m/s,最大300 m/s。中心氣壓很低,一般可低至400 hPa,最低可達(dá)200 hPa。龍卷風(fēng)發(fā)生的概率低于其他極端風(fēng),因此除了損壞的后果特別嚴(yán)重的核電站建設(shè)要考慮龍卷風(fēng)外,其他建筑規(guī)范與標(biāo)準(zhǔn)中尚未包含龍卷風(fēng)設(shè)計(jì)的要求[1-3]。
但隨著結(jié)構(gòu)風(fēng)工程領(lǐng)域的發(fā)展和日益增多的龍卷風(fēng)災(zāi)害,國(guó)外一些學(xué)者已經(jīng)開(kāi)始研究龍卷風(fēng)對(duì)結(jié)構(gòu)的作用。風(fēng)作為空間桁架結(jié)構(gòu)的控制荷載,本文分析龍卷風(fēng)作用下空間桁架結(jié)構(gòu)的受力情況,提出荷載處理方法和加載方式對(duì)結(jié)構(gòu)防災(zāi)減災(zāi)具有重要意義。
龍卷風(fēng)像一個(gè)以一定速度平移的高速旋轉(zhuǎn)的圓筒,風(fēng)場(chǎng)結(jié)構(gòu)非常復(fù)雜,但可以用相互一致的參數(shù)組:切向風(fēng)速、徑向風(fēng)速、豎向風(fēng)速和平移風(fēng)速以及最大切向風(fēng)速半徑(rmax)和氣壓變化來(lái)表征。各參數(shù)大小以分布見(jiàn)圖1,圖中虛線為龍卷風(fēng)邊界層,邊界層以上的風(fēng)速和邊界層內(nèi)部的風(fēng)速分布不同。
龍卷風(fēng)作為氣流的特殊運(yùn)動(dòng)是一種渦旋和急流的疊加運(yùn)動(dòng)[4],蘭金復(fù)合渦(Rankine- Combined Vortex)作為二維定常軸對(duì)稱渦,是一種在物理上更現(xiàn)實(shí)和更具普遍性的模型[5]。蘭金(Rankine)在1882年提出了復(fù)合渦模型,他把流場(chǎng)分成兩個(gè)區(qū)域。內(nèi)部區(qū)域速度同半徑成正比,外部區(qū)域同半徑成反比。其表達(dá)式如下:
圖1 龍卷風(fēng)結(jié)構(gòu)和風(fēng)速分量示意圖
圖2 蘭金渦流的速度分布
式中:Vt為風(fēng)場(chǎng)中任一點(diǎn)的切向速度;Vm為最大切向速度;r0為最大切向速度對(duì)應(yīng)的半徑;r為任一點(diǎn)距龍卷風(fēng)中心的距離。
圖2給出了蘭金渦的速度分布,本質(zhì)上是一個(gè)無(wú)粘性渦旋模型,其中渦核內(nèi)外的速度分布在r0處不是一種光滑過(guò)渡,這是沒(méi)有涉及粘性效應(yīng)的結(jié)果。事實(shí)上,在粘性作用下,這種過(guò)渡必定是光滑的,并且渦量要向外擴(kuò)散,使渦核的半徑隨時(shí)間增加。
許多科研人員根據(jù)大量氣象和實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)統(tǒng)計(jì)總結(jié)出龍卷風(fēng)切向速度、徑向速度、豎向速度和平移速度的大小關(guān)系,其中Vr為徑向速度、Vv為豎向速度、Vm為切向速度、Vt為平移速度、Vs為水平最大速度、Vro為旋轉(zhuǎn)速度。各分量有如下關(guān)系[6,7]:
我國(guó)1991年4月26日國(guó)家核安全局批準(zhǔn)發(fā)布的《核電廠廠址選擇的極端氣象條件》(HAD101/10)[8]對(duì)龍卷風(fēng)有相關(guān)規(guī)定和論述:基于蘭金復(fù)合渦流模型的龍卷風(fēng)風(fēng)險(xiǎn)度模型被認(rèn)為比別的模型更接近實(shí)際,因?yàn)樗紤]了破壞帶橫斷面的不同破壞程度,可以確定某個(gè)區(qū)域確定的面積——強(qiáng)度關(guān)系,計(jì)算局部區(qū)域內(nèi)某個(gè)點(diǎn)遭受給定風(fēng)速范圍內(nèi)某一風(fēng)速的概率。由于破壞力是由風(fēng)速的平方?jīng)Q定的,所以破壞寬度同風(fēng)速有一定的關(guān)系。
為了獲得局部區(qū)域超過(guò)某些閥值風(fēng)速的某一風(fēng)速的概率,要把面積—強(qiáng)度和事件—強(qiáng)度關(guān)系與組合蘭金渦流風(fēng)速分布結(jié)合起來(lái)考慮,圖3說(shuō)明了受破壞寬度與風(fēng)速大小的關(guān)系,假定在最大風(fēng)速半徑以外的分布為組合蘭金渦流模型(即V×R=常數(shù))。在這種風(fēng)險(xiǎn)模型中的平均破壞面積假定是由等于或大于33.5米/秒的風(fēng)速造成的破壞面積。利用蘭金復(fù)合渦流模型最大風(fēng)速邊界層以外的速度分布關(guān)系式有:
圖3 龍卷風(fēng)風(fēng)險(xiǎn)度模型中破壞寬度示意圖
式中:Rd為最大破壞半徑。
Wen Y.K提出用龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)半經(jīng)驗(yàn)公式用來(lái)計(jì)算龍卷風(fēng)的風(fēng)場(chǎng)特性[9]。描述龍卷風(fēng)的基本參數(shù)有最大風(fēng)速矢量,旋轉(zhuǎn)風(fēng)速矢量,平移風(fēng)速矢量,旋轉(zhuǎn)中心總壓降 △p,壓降速率和最大切向風(fēng)速對(duì)應(yīng)半徑RM。各參數(shù)之間的關(guān)系如下:
式中:ρ為空氣密度,一般取1.225,龍卷風(fēng)的邊界層厚度為:
其中:r=r'/rm,r'為模擬點(diǎn)距龍卷風(fēng)中心的距離,rm為最大切向風(fēng)速對(duì)應(yīng)的半徑,δ0為r=1m處大氣邊界層厚度;龍卷風(fēng)邊界層厚度隨半徑變化曲線見(jiàn)圖3,龍卷風(fēng)風(fēng)速按下列公式計(jì)算:
(1)邊界層以外風(fēng)速為:
(2)邊界層內(nèi)部風(fēng)速為:
式中:vT(η,r)為切向風(fēng)速;vR(η,r)為徑向風(fēng)速;vW(η,r)為豎向風(fēng)速;vmax為最大切向風(fēng)速;b為r的函數(shù),b(r)=1.2e-0.8r4;η=z/δ,z為模擬點(diǎn)離地面高度;δ為對(duì)應(yīng)模擬點(diǎn)的邊界層厚度。龍卷風(fēng)半經(jīng)驗(yàn)公式風(fēng)壓分布圖見(jiàn)圖1。
Emil Simiu和Robert H.Scanlan[10]將龍卷風(fēng)對(duì)結(jié)構(gòu)的作用分為三部分:
(1)由氣流直接作用在結(jié)構(gòu)上引起的風(fēng)壓。
(2)當(dāng)龍卷風(fēng)刮過(guò)結(jié)構(gòu)物時(shí),大氣壓力場(chǎng)突然變化所引起的壓力(氣壓變化效應(yīng)),如果建筑物不能充分通風(fēng)使內(nèi)外壓力迅速平衡,就可能引起爆炸。
圖4 邊界層厚度變化曲線
(3)龍卷風(fēng)飛擲物引起的沖擊力。
若結(jié)構(gòu)物無(wú)開(kāi)孔(密閉結(jié)構(gòu)),則龍卷風(fēng)通過(guò)前,結(jié)構(gòu)內(nèi)部壓力保持與大氣壓力相等。因此龍卷風(fēng)通過(guò)期間,結(jié)構(gòu)物內(nèi)壓與大氣壓力之差為龍卷風(fēng)的氣壓降;若結(jié)構(gòu)物是完全敞開(kāi)的,則在實(shí)用上認(rèn)為內(nèi)壓與外壓瞬間平衡了,于是由大氣壓變化引起的荷載接近于零。由于空間桁架結(jié)構(gòu)屬于開(kāi)放式結(jié)構(gòu),不存在密閉結(jié)構(gòu)產(chǎn)生的氣壓差。并且在擋風(fēng)面積很小,小尺度龍卷風(fēng)吹起的飛擲物(包括雨、冰雹、沙礫等)都很小,對(duì)結(jié)構(gòu)產(chǎn)生的影響可以通過(guò)一個(gè)風(fēng)壓提高系數(shù)來(lái)考慮。
圖5 切向風(fēng)速度分布
2008年05月23日19時(shí)10分黑龍江省五常市遭受龍卷風(fēng)襲擊,根據(jù)現(xiàn)場(chǎng)目擊者描述和災(zāi)害損壞現(xiàn)象及程度估計(jì)龍卷中心風(fēng)力達(dá)到16~18級(jí),瞬間風(fēng)力達(dá)到50 m/s左右,地面破壞寬度為50 m左右,按Fujita龍卷風(fēng)等級(jí)表所述屬于F1級(jí)中龍卷。
由龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)統(tǒng)計(jì)模型可以得到龍卷風(fēng)最大切向速度為40 m/s,由50 m破壞寬度結(jié)合風(fēng)險(xiǎn)度模型可知破壞為半徑25 m,最大切向風(fēng)對(duì)應(yīng)的半徑是21 m。
切向速度分布及基本風(fēng)壓分布見(jiàn)圖5,龍卷風(fēng)切向速度分布為:
圖6 切向風(fēng)基本風(fēng)壓分布
作用在結(jié)構(gòu)上的基本風(fēng)壓為:
則切向風(fēng)的基本風(fēng)壓分布見(jiàn)圖6。
根據(jù)龍卷風(fēng)統(tǒng)計(jì)模型得到各龍卷風(fēng)分量的大小為:徑向風(fēng)速:Vr=Vm/2=20 m/s;豎向風(fēng)速:Vv=2Vm/3=80/3(m/s);平移速度:Vt=7Vm/29=9 m/s。
圖7 桿件風(fēng)壓等效節(jié)點(diǎn)力示意圖
由圖6可知龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)在3倍最大切向風(fēng)對(duì)應(yīng)半徑的范圍內(nèi),分壓分布很不均勻。當(dāng)小尺寸結(jié)構(gòu),像輸電鐵塔、通信塔等高聳桁架結(jié)構(gòu),考慮結(jié)構(gòu)各根桿件處于龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)中的不同位置,所受水平向風(fēng)力也不相同,而區(qū)別于自然風(fēng)對(duì)桁架結(jié)構(gòu)相對(duì)均勻的作用。因此要提出桿件表面有龍卷風(fēng)這樣不均勻荷載作用下的荷載處理方法和加載方式。并結(jié)合龍卷風(fēng)半經(jīng)驗(yàn)?zāi)P偷玫截Q向風(fēng)壓和徑向風(fēng)壓區(qū)域分布及數(shù)值大小。
為了使計(jì)算結(jié)果精確,更接近于實(shí)際桁架結(jié)構(gòu)的受力情況,必須考慮每根桿件表面不同的風(fēng)壓分布,對(duì)每根桿件的風(fēng)壓都要等效成桿端的節(jié)點(diǎn)集中力。
建立龍卷風(fēng)的蘭金復(fù)合渦流模型后,得到切向風(fēng)壓分布。建立風(fēng)場(chǎng)中迎風(fēng)面每根桿件桿端的相對(duì)坐標(biāo),根據(jù)相對(duì)位置得到每根桿件表面對(duì)應(yīng)的風(fēng)壓,將非均勻分布荷載等效為桿端節(jié)點(diǎn)集中力。圖7(a)中,假設(shè)桿件AB為輸電塔中的水平桿件,A點(diǎn)坐標(biāo)為(x1,y1),B點(diǎn)坐標(biāo)為(x2,y1),利用彎矩平衡原理,則A、B等效桿端節(jié)點(diǎn)力fA、fB為
圖8 輸電塔在龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)中的四個(gè)典型區(qū)域
但是對(duì)于輸電塔迎風(fēng)面中絕大多數(shù)桿件來(lái)說(shuō),都是傾斜放置的見(jiàn)圖7(b)中的AB。通過(guò)水平投影和面積等效得到傾斜桿件的水平等效受力桿件AC(見(jiàn)圖7(b)),就可以按照式子(15)、(16)公式進(jìn)行等效節(jié)點(diǎn)力計(jì)算。
輸電塔作為典型的空間桁架結(jié)構(gòu),具有數(shù)量大、分布廣的特點(diǎn),容易遭受龍卷風(fēng)的襲擊。以輸電塔為例來(lái)分析桁架結(jié)構(gòu)在龍卷風(fēng)復(fù)雜風(fēng)場(chǎng)中的受力情況。
通過(guò)圖8分析可知:其中(a)(c)為輸電塔在蘭金復(fù)合渦兩個(gè)區(qū)域中風(fēng)壓最大,表面風(fēng)荷載不均勻的情況;(b)為輸電塔水平方向風(fēng)荷載最大時(shí)的情況,但是如果考慮渦的粘性擴(kuò)散作用,輸電塔實(shí)際在這個(gè)位置迎風(fēng)面所受的風(fēng)壓是近乎均勻的,同自然風(fēng)作用下的輸電塔擬靜力分析原理相同;(d)為龍卷風(fēng)中心同輸電塔中心重合時(shí)輸電塔整體扭矩最大的情況,雖然內(nèi)部風(fēng)場(chǎng)結(jié)構(gòu)復(fù)雜、風(fēng)壓分布極其不均勻,但屬極小概率事件,可以不考慮。
大量有關(guān)龍卷風(fēng)實(shí)測(cè)記錄的外文文獻(xiàn)[11,12]中都對(duì)徑向風(fēng)和豎向風(fēng)給出了多普勒雷達(dá)測(cè)得云圖和模擬結(jié)果圖如圖9所示,距地面20 m范圍內(nèi)有徑向風(fēng)作用,其大小為切向風(fēng)風(fēng)壓的1/4。(c)位置的豎向風(fēng)均勻加載到輸電塔的每一個(gè)節(jié)點(diǎn),(a)位置由于豎向風(fēng)很小,因此忽略不計(jì)。
圖9 多普勒雷達(dá)測(cè)得云圖和模擬結(jié)果圖
通過(guò)有限元軟件的計(jì)算與分析,從圖10、11可以看出輸電塔位于龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)中(a)、(c)兩個(gè)典型位置時(shí)的變形以豎向彎曲為主,鐵塔扭轉(zhuǎn)幅度很小;兩個(gè)相對(duì)位置處輸電塔出現(xiàn)最大拉、壓應(yīng)力的桿件分別位于塔身中段和塔腿處。本文還計(jì)算了35 m/s風(fēng)速的自然風(fēng)作用下輸電塔的變形和內(nèi)力,同龍卷風(fēng)作用下輸電塔的響應(yīng)很相近。
圖10 (a)位置輸電塔加載、變形以及圖
圖11 (c)位置輸電塔加載及變形圖
(1)首先介紹了龍卷風(fēng)的風(fēng)場(chǎng)結(jié)構(gòu),分析了龍卷風(fēng)對(duì)桁架結(jié)構(gòu)物的破壞形式;結(jié)合流體力學(xué)中的渦運(yùn)動(dòng)理論、大量實(shí)測(cè)數(shù)據(jù)的統(tǒng)計(jì)分析、Wen.Y.K.風(fēng)場(chǎng)半經(jīng)驗(yàn)公式和龍卷風(fēng)風(fēng)險(xiǎn)度模型等理論及模型建立了適合空間桁架計(jì)算分析的龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)數(shù)值模型。
(2)并以2008年05月23日19時(shí)10分黑龍江省五常市發(fā)生的龍卷風(fēng)災(zāi)害為研究背景,建立本次災(zāi)害中的龍卷風(fēng)風(fēng)場(chǎng)數(shù)值模型。
(3)分析了桁架在龍卷風(fēng)作用下的受力情況,以及如何考慮作用在桁架結(jié)構(gòu)上的龍卷風(fēng)荷載,提出了荷載處理方法及加載方法。以空間桁架結(jié)構(gòu)中最常見(jiàn)的輸電塔為例進(jìn)行了受力分析,得到了輸電塔在龍卷風(fēng)荷載作用下的變形以豎向彎曲為主,扭轉(zhuǎn)幅度很小,塔身中段和塔腿處會(huì)出現(xiàn)較大的拉應(yīng)力和壓應(yīng)力。
(4)通過(guò)與自然風(fēng)靜力響應(yīng)的對(duì)比,可以認(rèn)為在今后的設(shè)計(jì)和研究中。采用等效風(fēng)速的自然風(fēng)來(lái)計(jì)算龍卷風(fēng)對(duì)空間高聳桁架結(jié)構(gòu)的作用,以此來(lái)簡(jiǎn)化計(jì)算過(guò)程。
[1]Uniform Building Code[C],International Conference of Building Officials,Los Angels,Calif,1975.
[2]Southern Building Code,[S],Brimingham,Ala.,1965.
[3]American National Standard Building Code Requirements for Minimum Design Loads in Buildings and Other Structures[S],A58.1,American National Standard Institute,New York,1982.
[4]劉式適,付遵濤,劉式達(dá)等.龍卷風(fēng)的漏斗結(jié)構(gòu)理論[J].地球物理學(xué)報(bào),2004,47(6):959-963.
[5]童秉綱,尹協(xié)遠(yuǎn),朱克勤.渦運(yùn)動(dòng)理論[M].安徽:中國(guó)科學(xué)技術(shù)大學(xué)出版社,76-94
[6]K.C.Mehta,J.R.Mcdonald,J.Minor,Tornadic loads on structures[C].in:Hatsuo Ishizaki,Arthur N.C.Chiu(Eds.),Proceedings of the Second USA-Japan Research Seminar on Wind Effects on Structures,University of Tokyo,Tokyo,Japan,1976:15 -25.
[7]B.L.Agarwal,P.K.Dutta,A.K.Ghosh,Tornado at Nayagarh[R].Orissa,India:A report on June 2,1997.
[8]核電廠安全導(dǎo)則匯編[S].北京:中國(guó)法制出版社,2000:727-772.
[9]Wen Y K.Dynamic Wind Loads on Tall Building[J].Structure Division,ASCE.Jan 1975,101(ST1):169 -185.
[10]Emil Simiu,Robert H.Scanlan.Wind Effects on Structures[M].New York:JOHN WILEY & SONS,INC.1996:551 -575.
[11]D.C.Lewellen,W.S.Lewellen.Near- Surface Intensification of Tornado Vortices[J].Journal of the atmospheric sciences,2007,64(7):2176-2194.
[12]Howard B.Bluestein,Christopher C.Weiss,Michael M.French,Eric M.Holthaus,and Robin L.Tanamachi.The Structure of Tornadoes near Attica,Kansas,on 12 May 2004:High - Resolution,Mobile,Doppler Radar Observations[J].AmericanMeteorological Society.2007,135(2):475-506.