木星環(huán)境下航天器常用材料表面帶電效應(yīng)試驗(yàn)研究

馬勉軍，柳 青*，秦曉剛，史 亮，曹 洲，曲少杰

（1.蘭州空間技術(shù)物理研究所，蘭州 730000；2.北京空間飛行器總體設(shè)計(jì)部，北京 100094）

0 引言

木星等離子體環(huán)境因素對(duì)未來(lái)木星科學(xué)探測(cè)有重大影響，也是目前國(guó)際深空探測(cè)研究關(guān)注的熱點(diǎn)。我國(guó)通過(guò)正在實(shí)施的探月工程和火星探測(cè)任務(wù)，已經(jīng)在深空探測(cè)領(lǐng)域積累了一定的技術(shù)基礎(chǔ)和工程經(jīng)驗(yàn)。但由于木星系與月球和火星存在較大的環(huán)境差異，仍需重點(diǎn)研究木星系航天器空間等離子體環(huán)境及其表面充放電效應(yīng)與防護(hù)技術(shù)。

來(lái)自哈勃望遠(yuǎn)鏡（Hubble Space Telescope，HST）等觀測(cè)表明[1-2]，木星的南北極也存在極光現(xiàn)象。研究表明，地球極軌航天器表面充電至高電位并非罕見現(xiàn)象，有些航天器因表面高電位導(dǎo)致放電失效甚至整星失敗[3-4]。同樣，木星極光區(qū)環(huán)境也為極光電子注入環(huán)境，存在獨(dú)特的等離子體環(huán)境，構(gòu)成了木星極軌航天器表面充電危險(xiǎn)源[5]，也會(huì)形成航天器表面靜電放電效應(yīng)，進(jìn)而導(dǎo)致電磁脈沖干擾、航天器非指令性開關(guān)等，嚴(yán)重時(shí)還會(huì)導(dǎo)致電路與熱控等系統(tǒng)損壞甚至航天器報(bào)廢。

本文首先研究木星卵形主極光帶和極蓋漫射極光區(qū)的等離子體環(huán)境及其特征；在此基礎(chǔ)上，通過(guò)地面模擬試驗(yàn)，研究和評(píng)估木星極光區(qū)航天器常用材料表面充電效應(yīng)與靜電放電的風(fēng)險(xiǎn)，以期為我國(guó)未來(lái)木星航天器研制及其充放電效應(yīng)防護(hù)提供設(shè)計(jì)依據(jù)和試驗(yàn)基礎(chǔ)。

1 木星極光區(qū)等離子體環(huán)境及其特征參數(shù)

自20世紀(jì)70年代迄今，已有多個(gè)航天器以掠過(guò)或者環(huán)繞的方式對(duì)木星進(jìn)行了近距離探測(cè)，促進(jìn)了人類對(duì)于木星等離子體環(huán)境及磁場(chǎng)的認(rèn)識(shí)與研究。學(xué)者們依據(jù)先驅(qū)者（Pioneer）10號(hào)和11號(hào)傳回的數(shù)據(jù)，對(duì)木星磁層展開了研究，并提出了相應(yīng)的等離子體環(huán)境模型，其中，以美國(guó)JPL（Jet Propulsion Laboratory）實(shí)驗(yàn)室Divine等[6]的研究具有代表性。Divine等結(jié)合先驅(qū)者和旅行者號(hào)（Voyager1、2）的探測(cè)數(shù)據(jù)、地基觀測(cè)數(shù)據(jù)以及先前學(xué)者提出的概念模型，于1983年提出了首個(gè)全面、綜合的木星磁層等離子體環(huán)境模型DG1（又稱DG83），可用于計(jì)算和表征木星冷熱等離子體、極光電子以及輻射帶粒子的分布情況，成為NASA在規(guī)劃木星探測(cè)任務(wù)時(shí)的計(jì)算標(biāo)準(zhǔn)。歐洲航天局空間環(huán)境信息系統(tǒng)（Space Environment Information System，SPENVIS）也基于此模型計(jì)算木星軌道等離子體環(huán)境。2015年，Garrett等[7]結(jié)合最新的探測(cè)數(shù)據(jù)和理論研究成果，對(duì)模型進(jìn)行了更新，推出了DG2模型，修復(fù)了DG1模型一些已知的錯(cuò)誤，比如5～10Rj（木星半徑）軌道上溫度為2 eV的冷離子密度誤差等，另外模型還針對(duì)Nascap-2K程序進(jìn)行了適配，以實(shí)現(xiàn)利用Nascap-2K進(jìn)行航天器充電水平估算的目的。

在極光注入等離子體研究方面，盡管朱諾（Juno）航天器已經(jīng)到達(dá)木星并對(duì)木星極區(qū)展開探測(cè)，但是目前已經(jīng)公開的文獻(xiàn)主要基于太空望遠(yuǎn)鏡的探測(cè)圖像進(jìn)行估算，其中比較有參考價(jià)值的為Ajello等[8]提出的關(guān)于木星極光發(fā)射和電子通量模型，模型中對(duì)電子通量進(jìn)行了調(diào)整以匹配紫外光發(fā)射譜。

對(duì)木星等離子體環(huán)境的分析表明，木星極區(qū)為極光電子注入環(huán)境，與地球極區(qū)具有類似的等離子體環(huán)境分布，是木星航天器惡劣充電環(huán)境[9]。

1.1 極光區(qū)背景等離子體環(huán)境

HST紫外相機(jī)照片清晰地顯示了木星南北極光區(qū)環(huán)境特征[1-2]，如圖1所示，主要包括三部分：位于緯度60°以上的狹窄卵形極光環(huán)帶、極蓋上空廣闊的漫射極光區(qū)和木衛(wèi)一等衛(wèi)星與木星強(qiáng)磁場(chǎng)間V×B感應(yīng)電場(chǎng)作用下的極光尾跡。

圖1 木星極光的HST紫外線圖像Fig.1 HST UV images of the Jovian aurora

基于 Grodent等[1]、Renée等[2]和Garrett等[5，7]構(gòu)建的木星等離子體環(huán)境模型，木星的背景等離子體可被粗分為三種類型：（1）冷等離子體，能量范圍1～100 eV，存在木星的電離層、木衛(wèi)一等離子體環(huán)、木衛(wèi)一等離子體片等區(qū)域；（2）中等能量等離子體，能量范圍0.1～100 keV；（3）高能輻射粒子環(huán)境，能量范圍0.1～100 MeV。

木星冷等離子體特征為高密度（約3 000 cm-3）和低能量，成分主要為質(zhì)子 H+與 O+、O++、S+、S++、S+++以及Na+等離子和e-；中等能量電子（5 keV）和質(zhì)子（30 keV）的密度從20Rj的約5 cm-3到40Rj以外的約0.001 cm-3，隨軌道高度增加呈指數(shù)衰減；高能輻射粒子主要位于木星的捕獲輻射帶內(nèi)。

研究表明，木星極光區(qū)背景等離子體荷電粒子主要有麥克斯韋（Maxwellian）和卡帕（Kappa）兩種分布類型。

（1）麥克斯韋分布

式中：v0：(2kT/m)1/2，m為粒子質(zhì)量，T為粒子溫度，k=1 000；vc為木星等離子體對(duì)流速度（向量）；v為觀測(cè)點(diǎn)處的相對(duì)速度，km/s，需注意的是，對(duì)于冷等離子體而言，木星航天器相對(duì)于等離子體的相對(duì)流動(dòng)速度為（v-vc）；Ni為數(shù)密度，cm-3，分別是e-、H+、O+、O++、S+、S++、S+++以及Na（+i=0，1，2，…，7）或e（-Warm）、H（+Warm）等粒子的數(shù)密度。

（2）Kappa分布

式中：E為離子能量；Nκ為e-、H+的 Kappa數(shù)密度，cm-3；mκ為e-、H+的Kappa質(zhì)量；κ為Kappa值；E0為Kappa特征溫度，eV；Γ為Kappa函數(shù)。

表1為木星DG1模型西經(jīng)110°北緯70°及磁赤道等離子體片背景等離子體參數(shù)。

表1 木星西經(jīng)110°北緯70°及磁赤道不同徑向距離等離子體片背景等離子體參數(shù)Tab.1 Background plasma parameters at 70°latitude and 110°west longitude over Jupiter’s North Pole and in the Jovian equatorial plasma-sheet for different radial distances

表1中相關(guān)參數(shù)的定義為：Rj為以木星赤道半徑為單位表征的徑向距離；WLONG、LAT分別為木星坐標(biāo)系中位置經(jīng)度和緯度；Tpls為冷等離子體中電子和離子麥克斯韋分布溫度；ρE、ρHC分別為冷等離子體中電子和質(zhì)子（平衡）麥克斯韋分布數(shù)密度；ρO1、ρO2分別為冷等離子體中O+和O++麥克斯韋分布數(shù)密度；ρS1、ρS2、ρS3分別為冷等離子體中 S+、、S++和S+++麥克斯韋分布數(shù)密度；ρNA為冷等離子體Na+麥克斯韋分布數(shù)密度；VCNC為木星等離子體對(duì)流速度；ρEW、ρHW分別為熱等離子體電子（1～100 keV）、質(zhì)子（1～100 keV）麥克斯韋分布數(shù)密度；TEW、THW分別為熱等離子體電子和質(zhì)子麥克斯韋分布溫度；ρEK、ρHK分別為熱電子和質(zhì)子Kappa分布數(shù)密度；TEK、THK分別為熱電子和質(zhì)子Kappa分布溫度；AK、AH分別為熱電子和質(zhì)子Kappa分布值，無(wú)量綱。

從表1中可以看出，木星極光區(qū)背景等離子體中冷質(zhì)子麥克斯韋分布數(shù)密度約為2～3 cm-3、溫度約為46 eV（1.2Rj＜R＜ 2Rj）；熱電子麥克斯韋分布溫度約為1 keV（1.2Rj＜R＜25Rj）；熱質(zhì)子麥克斯韋分布溫度約為30 keV（1.2Rj＜R＜25Rj）。此外，背景熱等離子體電子或質(zhì)子也可采用Kappa分布來(lái)表征。伽利略探測(cè)衛(wèi)星探測(cè)結(jié)果也表明，木星極光區(qū)背景等離子體中較高能量電子、質(zhì)子更符合Kappa分布[7]。

依據(jù)Voyager后期修正數(shù)據(jù)和新的Galileo觀測(cè)數(shù)據(jù)，DG1模型作了相應(yīng)的調(diào)整修正，即為DG2模型[7，10-11]，并計(jì)劃引入Juno航天器的觀測(cè)數(shù)據(jù)。研究者希望DG模型不僅可為各種木星等離子體環(huán)境和成分提供預(yù)測(cè)，同時(shí)也可為航天器設(shè)計(jì)和環(huán)境防護(hù)提供可靠依據(jù)。

1.2 極光區(qū)入射極光電子分布與通量評(píng)估

根據(jù)航天器軌道位置，追蹤從航天器到木星極區(qū)表面磁力線，確定航天器處于木星極光區(qū)的電磁流中。在此基礎(chǔ)上，依據(jù)Voyagers、Galileo、HST等觀測(cè)數(shù)據(jù)[8]，就可評(píng)估航天器所在位置相對(duì)應(yīng)的極光區(qū)入射極光電子通量[12]。

根據(jù)參考文獻(xiàn)[8]，木星極光區(qū)入射極光電子微分通量主要有麥克斯韋和Kappa兩種分布估算方式，并可通過(guò)調(diào)節(jié)特征能量和相關(guān)參數(shù)，實(shí)現(xiàn)估算通量與航天器觀測(cè)結(jié)果基本一致。

表2～4為上述極光區(qū)入射極光電子麥克斯韋、Kappa分布參數(shù)。

表2 卵形主極光帶入射電子麥克斯韋分布Tab.2 Maxwell distribution of incident electrons in the oval main polar light band

表2～4中相關(guān)參數(shù)定義為：ρE為卵形主極光帶入射極光電子麥克斯韋分布數(shù)密度；TE為卵形主極光帶入射極光電子麥克斯韋分布溫度；ρEK為卵形主極光帶（或漫射極光區(qū)）入射極光電子Kappa分布數(shù)密度；TEK為卵形主極光帶（或漫射極光區(qū)）入射極光電子Kappa分布溫度；κ為Kappa分布值。

依據(jù)表2～4[12]，當(dāng)極光區(qū)卵形主極光帶入射極光電子流表征為麥克斯韋分布時(shí)，其特征能量為25 keV，能量通量為Q=65×10-7J/（cm2·s-1）；同時(shí)，主極光帶入射極光電子流也可表征為三類Kappa分布組合，其特征能量分別為600 eV、15 keV和30 keV，Kappa值分別為7、2.1和7，所對(duì)應(yīng)的能量通量分別為Q=50×10-7J/（cm2·s-1）、Q=20×10-7J/（cm2·s-1）和Q=30×10-7J/（cm2·s-1）。

另外，除了卵形主極光帶之外，在極光區(qū)還存在稍暗淡的漫射極光區(qū)。Bhattacharya等[13]依據(jù)Galileo EPD探測(cè)數(shù)據(jù)評(píng)估了漫射極光區(qū)電子通量，認(rèn)為在木星赤道面半徑為15～20Rj的等離子體分布可代表沿磁力線的粒子流分布；基于對(duì)赤道平面能量從10 keV～1 MeV電子的能量譜和投擲角分布，可假設(shè)EPD觀測(cè)結(jié)果僅提供了木星極光區(qū)頂部實(shí)際通量的下限?；贓PD結(jié)果，Bhattacharya等[13]監(jiān)測(cè)在半徑15Rj處電子能量流高達(dá)Q=100×10-7J/（cm2·s-1），在半徑25Rj處則降為Q=1×10-7～10×10-7J/（cm2·s-1）。

由于觀測(cè)數(shù)據(jù)分辨率不足以確定損失錐（帶電粒子在二磁鏡之間運(yùn)動(dòng)時(shí)，其運(yùn)動(dòng)方向與磁力線交角小于某臨界值）附近的電子通量，且觀測(cè)也表明，實(shí)際上沿磁力線的電子通量可能成倍增加并達(dá)到峰值。依據(jù)Galileo EPD對(duì)“漫射極光區(qū)”電子通量的觀測(cè)值，對(duì)于其“最惡劣”情形，電子能量通量可被認(rèn)為是所觀測(cè)數(shù)值的100倍[13]。

對(duì)于任意觀測(cè)位置，Kappa分布可用于擬合上述EPD觀測(cè)電子通量譜，表3擬合了主極光帶熱電子Kappa分布參數(shù)；表4擬合了漫射極光區(qū)相應(yīng)的Kappa分布參數(shù)。

表3 卵形主極光帶入射電子Kappa分布Tab.3 Kappa distribution of incident electrons in the oval main polar light band

表4 漫射極光區(qū)隨徑向距離變化的入射電子Kappa分布Tab.4 Kappa distribution of incident electrons in diffuse auroral region with radial distance

1.3 雙麥克斯韋分布近似及其參數(shù)

采用SPIS（Spacecraft Plasma Interaction System）軟件模擬計(jì)算時(shí)，過(guò)多的等離子體成分可能會(huì)導(dǎo)致軟件崩潰[14]?；诶碚摵驮囼?yàn)研究，一般認(rèn)為，影響木星極軌航天器表面充電水平的成分主要為極光電子、背景等離子體中的熱等離子體（熱電子及高能質(zhì)子）以及冷質(zhì)子[14]。因此，在仿真計(jì)算、地面模擬試驗(yàn)評(píng)估航天器表面充電水平時(shí)，對(duì)于木星極軌等離子體環(huán)境，可以采用背景等離子體加極光電子的雙麥克斯韋分布模型來(lái)近似。

表5為木星極軌等離子體環(huán)境雙麥克斯韋分布參數(shù)。

表5 木星極軌等離子體環(huán)境雙麥克斯韋分布參數(shù)Tab.5 Predicted double Maxwellian distribution parameters of Jupiter polar orbit plasma environment

其中：ρe1、ρe2為電子密度；Te1、Te2為電子溫度；ρi1、ρi2為質(zhì)子密度；Ti1、Ti2為質(zhì)子溫度。

2 航天器常用表面材料充放電效應(yīng)地面模擬試驗(yàn)

2.1 木星航天器常用表面材料及其特性

木星航天器主體結(jié)構(gòu)與太陽(yáng)電池陣列玻璃蓋片以及電池陣列基板與玻璃蓋片之間是產(chǎn)生高差分電位的主要區(qū)域，一直是航天器充電效應(yīng)研究關(guān)注的重點(diǎn)和典型代表。

以經(jīng)典的航天器加太陽(yáng)電池陣構(gòu)型為研究對(duì)象。其中，太陽(yáng)電池陣列表面為抗輻照摻鈰玻璃蓋片（Cerium Doped Reinforced Silicon-Dioxide，CERS），基板材料為碳纖維增強(qiáng)復(fù)合材料（Carbon Fibre-Reinforced Polymer，CFRP）；航天器表面材料有鍍氧化銦錫（Indium Tin Oxide，ITO）的二次表面反射鏡（Optical Solar Reflector，OSR），即ITO-OSR。這些材料是航天器常用的材料。

在以上材料中，CERS為半導(dǎo)體材料，CFRP為導(dǎo)體材料，ITO為導(dǎo)電涂層。圖2為航天器常用表面材料的二次電子發(fā)射系數(shù)隨入射電子能量的變化[15]。可以看出，二次電子發(fā)射系數(shù)值δCERS＞δITO＞δCFRP，二次電子發(fā)射系數(shù)越高，材料表面充電平衡電位越低。

圖2 電子垂直入射時(shí)不同材料二次電子發(fā)射系數(shù)Fig.2 Secondary electron emission coefficients of different materials when electron incident vertically

2.2 充放電效應(yīng)地面模擬試驗(yàn)方法

2.2.1 試驗(yàn)系統(tǒng)與試驗(yàn)樣品

航天器常用表面材料充放電效應(yīng)地面模擬試驗(yàn)系統(tǒng)如圖3所示，利用蘭州空間技術(shù)物理所的“空間等離子體充放電效應(yīng)模擬設(shè)備”及其測(cè)試平臺(tái)，電子槍發(fā)射電子模擬木星極光區(qū)高能入射極光電子，通過(guò)法拉第筒及微電流計(jì)監(jiān)測(cè)電子束流的強(qiáng)度，利用Trek 341B非接觸式電位計(jì)測(cè)試試驗(yàn)樣品表面電位。

圖3 木星航天器常用表面材料充放電效應(yīng)地面模擬試驗(yàn)系統(tǒng)示意圖Fig.3 Ground simulation test system for charge-discharge effect of common materials applied to Jupiter probe

ITO-OSR材料（OSR上表面鍍ITO）充放電試驗(yàn)樣品由40個(gè)40 mm×40 mm的ITO-OSR小片組成，ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品有效尺寸為200 mm×320 mm；CFRP材料充放電試驗(yàn)樣品表面呈六邊形蜂窩狀，有效尺寸為200 mm×240 mm；CERS材料充放電試驗(yàn)樣品由20個(gè)40 mm×40 mm的CERS小片組成，CERS材料試驗(yàn)樣品有效尺寸為160 mm×160 mm。

2.2.2 電子槍試驗(yàn)參數(shù)

影響航天器表面充電水平的主要因素是極光區(qū)入射的極光電子流和背景等離子體環(huán)境中的熱電子流，此外還有熱質(zhì)子和冷質(zhì)子流。依據(jù)仿真與計(jì)算分析結(jié)果[14]，相對(duì)于入射高能極光電子流，木星極光區(qū)背景等離子體中的熱電子束流對(duì)于常用材料的表面充電效應(yīng)影響微弱。綜合考慮質(zhì)子束流的影響（通過(guò)調(diào)節(jié)高能電子束流來(lái)補(bǔ)償和平衡），并覆蓋可能的木星極光區(qū)“最惡劣”充電環(huán)境條件，試驗(yàn)采用25 keV電子束模擬木星極光區(qū)等離子體環(huán)境。

根據(jù)熱平衡計(jì)算公式，電子的熱平均速度為：

式中：k為布里茲曼常數(shù)，1.38×10-23J/K；me為電子質(zhì)量，9.11×10-31kg；Te為電子溫度。

電子在航天器表面單位時(shí)間、單位面積的碰撞個(gè)數(shù)依據(jù)式（4）：

式中：n為電子數(shù)密度。則航天器表面束流強(qiáng)度計(jì)算公式為：

式中：e為電子電量。

對(duì)上述等離子體環(huán)境中的電子及質(zhì)子參數(shù)進(jìn)行計(jì)算，影響最大的為25 keV極光電子。綜合考慮質(zhì)子束流和其他電子束流影響（通過(guò)調(diào)節(jié)高能電子束流進(jìn)行補(bǔ)償和平衡），并覆蓋木星極區(qū)“最惡劣”充電環(huán)境條件，確定試驗(yàn)中電子槍主要參數(shù)為：

（1）電子特征能量：25 keV；

（2）電子束流強(qiáng)度：0.02～0.6 nA/cm2。

2.2.3 試驗(yàn)過(guò)程

采用電子槍模擬木星極光區(qū)等離子體環(huán)境，對(duì)樣品進(jìn)行輻照，每隔一定時(shí)間采用非接觸式感應(yīng)方法測(cè)量樣品表面電位。測(cè)試期間，束流短暫被遮擋，但是電位變化較小不影響測(cè)試結(jié)果。

2.2.4 試驗(yàn)結(jié)果與討論

ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位隨電子束流強(qiáng)度變化如圖4所示。ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位隨時(shí)間變化如圖5所示。

圖4 ITO-OSR材料試驗(yàn)品表面充電電位隨電子束流強(qiáng)度變化Fig.4 ITO-OSR material test sample surface charging potential changes with electron flow intensity

圖5 ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位隨時(shí)間變化Fig.5 ITO-OSR material test sample surface charging potential changes with charging time

圖4、圖5可以看出，隨著電子束流強(qiáng)度提高，ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位升高（負(fù)電位）；對(duì)于一定的電子束流強(qiáng)度，隨著充電時(shí)間延長(zhǎng)，ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位提升速率明顯減緩，并達(dá)到平衡電位；當(dāng)電子束流強(qiáng)度繼續(xù)提高，ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位可達(dá)到-24 440 V，接近電子束加速電壓值。

圖6為CFRP與ITO-OSR試驗(yàn)樣品表面充電電位比較。

圖6 CFRP與ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品表面充電電位比較Fig.6 Comparison of CFRP and ITO-OSR surface charging potential

從圖6可以看出，相同的電子束流強(qiáng)度，CFRP材料與ITO-OSR材料試驗(yàn)樣品的表面充電電位相差2 000 V以上，CFRP材料試驗(yàn)樣品的表面充電負(fù)電位更高。如圖7所示，相同的電子束流強(qiáng)度，比較航天器太陽(yáng)帆板兩側(cè)常用的CFRP材料與CERS材料試驗(yàn)樣品的表面充電電位，二者相差2 300 V以上。按照已有的試驗(yàn)數(shù)據(jù)分析[16]，多數(shù)靜電放電發(fā)生在材料表面電壓差1 000～3 000 V范圍內(nèi)。因此，木星航天器常用表面材料CFRP與ITO-OSR間、CFRP與CERS間均存在著靜電放電風(fēng)險(xiǎn)。

圖7 CFRP與CERS材料試驗(yàn)樣品表面充電電位比較Fig.7 Comparison of CFRP and CERS surface charging potential

3 結(jié)論

（1）對(duì)木星環(huán)境的分析表明：木星南北極存在極光區(qū)，為極光電子注入等離子體環(huán)境，是木星航天器表面充電典型惡劣環(huán)境；木星極光區(qū)背景冷等離子體較符合麥克斯韋分布，而熱等離子體較符合Kappa分布；木星極光區(qū)卵形主極光帶入射極光電子微分通量可采用麥克斯韋和Kappa兩種分布估算方式進(jìn)行計(jì)算分析；漫射極光區(qū)入射極光電子符合Kappa分布，對(duì)于其“最惡劣”情形，電子能量通量可被認(rèn)為是所觀測(cè)數(shù)值的100倍；

（2）相對(duì)于極光區(qū)入射高能極光電子流，背景等離子體中的熱電子束流對(duì)于常用材料的表面充電效應(yīng)影響微弱；在仿真計(jì)算和地面模擬試驗(yàn)評(píng)估木星航天器表面充電水平時(shí)，可以采用背景等離子體加極光電子的雙麥克斯韋分布模型來(lái)近似；充放電效應(yīng)地面模擬試驗(yàn)研究通過(guò)計(jì)算和分析，采用電子槍產(chǎn)生電子模擬木星極光區(qū)的麥克斯韋分布極光電子流，試驗(yàn)條件為：特征能量25 keV，束流強(qiáng)度0.02～0.08 nA/cm2；

（3）試驗(yàn)結(jié)果表明：隨著入射電子束流強(qiáng)度提高，木星航天器常用表面材料ITO-OSR、CFRP、CERS試驗(yàn)樣品表面充電電位提升（負(fù)電位）；在一定的電子束流強(qiáng)度下，上述材料試驗(yàn)樣品表面充電電位均可達(dá)到平衡值；在木星極光區(qū)環(huán)境條件下，航天器常用表面材料充電電位較高，CFRP與ITOOSR間、CFRP與CERS間電壓差較大，局部電場(chǎng)高于放電閾值，存在靜電放電風(fēng)險(xiǎn)。