• <tr id="yyy80"></tr>
  • <sup id="yyy80"></sup>
  • <tfoot id="yyy80"><noscript id="yyy80"></noscript></tfoot>
  • 99热精品在线国产_美女午夜性视频免费_国产精品国产高清国产av_av欧美777_自拍偷自拍亚洲精品老妇_亚洲熟女精品中文字幕_www日本黄色视频网_国产精品野战在线观看 ?

    等離子體層嘶聲波對(duì)輻射帶電子投擲角散射系數(shù)的多維建模*

    2022-12-05 11:16:04王敬之馬新項(xiàng)正2顧旭東焦鹿懷雷良建倪彬彬
    物理學(xué)報(bào) 2022年22期
    關(guān)鍵詞:散射系數(shù)能級(jí)聲波

    王敬之 馬新? 項(xiàng)正2)? 顧旭東 焦鹿懷 雷良建 倪彬彬

    1)(武漢大學(xué)電子信息學(xué)院,武漢 430072)

    2)(中國(guó)科學(xué)院地質(zhì)與地球物理研究所,地球與行星物理重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,北京 100029)

    等離子體層嘶聲波(plasmaspheric hiss)是地球輻射帶中一種常見(jiàn)的電磁波動(dòng).嘶聲波可以通過(guò)波粒相互作用將輻射帶電子散射進(jìn)入損失錐進(jìn)而沉降到中性大氣,因此是導(dǎo)致輻射帶電子損失的重要波動(dòng)源.作為電子能量和投擲角的變化函數(shù),嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)受到太陽(yáng)風(fēng)和地磁活動(dòng)水平的顯著影響,還強(qiáng)烈依賴(lài)于空間位置、背景磁場(chǎng)和等離子體密度分布.為了快速獲取嘶聲波對(duì)輻射帶電子的投擲角散射系數(shù)以用于輻射帶全球動(dòng)態(tài)變化過(guò)程建模,本文利用FDC(full diffusion code)系統(tǒng)計(jì)算了嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù),建立了空間區(qū)域L=1.5—6、冷等離子體參數(shù)α*=3—30、電子能量1 keV—10 MeV、電子投擲角0°—90°范圍內(nèi)的四維散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù).基于該數(shù)據(jù)庫(kù),可通過(guò)線(xiàn)性插值快速得到不同L和α*參數(shù)下的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù).通過(guò)對(duì)比FDC 計(jì)算的散射系數(shù)與線(xiàn)性插值的結(jié)果,驗(yàn)證了基于數(shù)據(jù)庫(kù)線(xiàn)性插值得到散射系數(shù)的準(zhǔn)確性,大部分誤差位于10%以?xún)?nèi).本文建立的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的投擲角散射系數(shù)四維數(shù)據(jù)庫(kù)和驗(yàn)證的線(xiàn)性插值方法,可以大幅降低獲取嘶聲波散射系數(shù)全球信息的時(shí)間,從而快速提升開(kāi)展長(zhǎng)時(shí)間輻射帶時(shí)空變化模擬的計(jì)算效率,進(jìn)而有望為開(kāi)發(fā)地球輻射帶動(dòng)態(tài)預(yù)報(bào)模型提供有利條件.

    1 引言

    地球輻射帶中充滿(mǎn)了被地磁場(chǎng)捕獲的高能粒子,這些高能粒子通量的變化是多種加速和損失機(jī)制相互競(jìng)爭(zhēng)的動(dòng)態(tài)平衡結(jié)果.多種波動(dòng)類(lèi)型可以導(dǎo)致地球輻射帶電子的損失,例如靜電電子回旋諧波(electronstatic electron cyclotron harmonic wave,ECH 波)[1,2]、哨聲模合聲波(wistler-mode chorus,Chorus 波)[3?8]、等離子體嘶聲(hiss wave,Hiss 波)[9?12]、電磁離子回旋波(electro-magnetic ion cyclotron wave,EMIC 波)[13?21]和人工甚低頻臺(tái)站信號(hào)[22?27].其中,嘶聲波是一種寬頻帶非相干哨聲模電磁波,常在等離子體層內(nèi)向日側(cè)和羽流背日側(cè)發(fā)生[28?32].嘶聲波的激發(fā)原因可能是亞暴時(shí)高能電子注入形成的熱不穩(wěn)定性[33?35],也可能是哨聲模合聲波傳播進(jìn)入等離子體層演化形成[36?38].嘶聲波對(duì)輻射帶電子分布有非常重要的作用,是輻射帶槽區(qū)形成的重要機(jī)制[39?42].根據(jù)范艾倫衛(wèi)星2015 年磁平靜期的觀測(cè)發(fā)現(xiàn),嘶聲波對(duì)不同能級(jí)電子具有不同強(qiáng)度的散射效應(yīng),導(dǎo)致 “S” 型高能電子分布形成[43?45].Zhao等[46]通過(guò)衛(wèi)星觀測(cè)和數(shù)值模擬發(fā)現(xiàn)嘶聲波能夠?qū)е码娮臃崔D(zhuǎn)能譜的形成.Ni等[47]通過(guò)數(shù)值模擬進(jìn)行了詳細(xì)的參數(shù)分析,揭示了嘶聲波引起的反轉(zhuǎn)電子能譜對(duì)背景磁場(chǎng)、等離子體密度和嘶聲波頻譜分布特性的依賴(lài)性.

    之前的研究表明,在低L(磁力線(xiàn)在磁赤道處的地心距離,以地球半徑RE為單位量化)區(qū)域可以觀測(cè)到嘶聲波散射高能電子進(jìn)入損失錐,導(dǎo)致顯著的電子沉降[48?50].基于準(zhǔn)線(xiàn)性理論[9,39?42,51]的模擬結(jié)果表明由嘶聲波引發(fā)的投擲角散射效應(yīng)及所伴隨的電子通量衰減與衛(wèi)星觀測(cè)結(jié)果基本吻合[52?54].嘶聲波發(fā)生頻率高,并且分布極廣,由于衛(wèi)星軌道的限制,單個(gè)觀測(cè)事例很難滿(mǎn)足輻射帶建模的需要.為了量化嘶聲波對(duì)輻射帶電子的影響,需要花費(fèi)大量時(shí)間去計(jì)算嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù).因此,能夠快速得到嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)將大大提升輻射帶建模效率.本研究建立了一個(gè)在偶極磁場(chǎng)下的以背景等離子體參數(shù)α*以及空間位置參數(shù)L為輸入?yún)?shù)的嘶聲波散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù),基于此數(shù)據(jù)庫(kù)可以通過(guò)線(xiàn)性插值快速得到不同α*和L下嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù),為輻射帶快速建模提供了有利條件.

    2 模型和方法

    本文基于FDC(full diffusion code)[13,55?57]計(jì)算嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù).輸入?yún)?shù)主要包括:背景磁場(chǎng)強(qiáng)度、嘶聲波的頻譜分布、傳播角分布、嘶聲波的磁緯度覆蓋范圍、背景等離子體密度.

    投擲角擴(kuò)散系數(shù)Dαα[58]的具體計(jì)算公式如下:

    其中Bw為平均幅值,B0為背景磁場(chǎng)的強(qiáng)度,同時(shí):

    其中φN是波動(dòng)電場(chǎng)和磁場(chǎng)的相關(guān)項(xiàng)[59],由于需要在粒子的彈跳路徑上對(duì)局地投擲角擴(kuò)散系數(shù)Dαα進(jìn)行平均計(jì)算[60],于是有:

    對(duì)于嘶聲波的頻譜分布,使用高斯頻譜假設(shè)[9?10,28,52,59?61]具體表達(dá)式如下:

    其中,fm為中心頻率,Δf為帶寬,f為頻率,c為幅值參數(shù),y為嘶聲波的功率譜密度.本文中選取的具體參數(shù)是fm=500 Hz,Δf=300 Hz,f的范圍是100—2000 Hz,幅值是10 pT.

    對(duì)于嘶聲波的傳播角分布,采用兩種傳播角(φ)模型,分別為常數(shù)型傳播角模型和隨緯度變化的傳播角模型[6].常數(shù)型傳播角模型是一個(gè)不隨緯度變化的高斯分布模型,主要參數(shù)為φm=0o,δφ=30o,0 ≤φ≤ 45o,其中φm為峰值傳播角,δφ為帶寬.隨緯度變化的傳播角模型是在不同磁緯度處選取不同高斯分布的模型,主要參數(shù)如表1 所示.

    表1 隨緯度變化的傳播角模型主要參數(shù)Table 1.Parameters of the varying latitudinal wave normal angle model.

    根據(jù)傳播角模型,給出傳播角模型表達(dá)式:

    為了更方便調(diào)整嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù)中的背景參數(shù),本文引入背景參數(shù)α*,定義為等離子體頻率(fpe)與電子回旋頻率(fce)的比值,具體表達(dá)式如下:

    其中m為電子的質(zhì)量,B為磁場(chǎng)強(qiáng)度,ε0為真空介電常數(shù),q為元電荷,再引入偶極磁場(chǎng)模型(只考慮磁赤道面)可得:

    其中BE為地球表面赤道處磁場(chǎng)大小,BE=3.0911556× 10–5T.由(8)式可以得出Ne(電子密度)與L和α*的對(duì)應(yīng)關(guān)系,如圖1(a)所示.

    本文利用FDC 計(jì)算了在不同L(1.5—5,分辨率為0.1)、α*(3—30,分辨率為1)、能級(jí)(10 keV—10 MeV)、λ(不同L的取值范圍如表2 所示)、傳播角模型以及赤道投擲角(0.5°—89.5°)上的嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù),并整理得到散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù).

    表2 不同L的磁緯度選取范圍Table 2.Range of magnetic latitude at different L values.

    Sheeley等[62]提出了地球偶極磁場(chǎng)下的等離子密度模型,具體公式為在等離子體層頂以?xún)?nèi):

    在等離子體層頂以外:

    將(13)和(14)式代入(12)式,可以得到等離子體層頂以?xún)?nèi)和等離子體層頂以外的L和α*對(duì)應(yīng)關(guān)系,即在等離子體層頂以?xún)?nèi):

    在等離子體層頂以外:

    圖1(b)展示了不同L下等離子體層以?xún)?nèi)和以外的α*的值,從圖1(b)可以看出,本工作所建立的嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù)所覆蓋的α*值范圍能夠涵蓋等離子體層頂以?xún)?nèi)和以外的情況.

    圖1 (a)不同的L和α*條件下對(duì)應(yīng)等離子體密度的數(shù)值;(b)不同L下α*的值,藍(lán)線(xiàn)表示位于等離子體層以?xún)?nèi),黃線(xiàn)表示位于等離子體層以外Fig.1.(a)The values of the density at different L and α* values;(b)the values of α* at different L,the blue line indicates inside the plasmapause and the yellow line indicates outside the plasmapause.

    而對(duì)于需要研究的特定事件,本文所建立的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù)中由于α*和L分辨率的限制,可能不能直接提供對(duì)應(yīng)條件下的散射系數(shù).為了滿(mǎn)足快速獲取特定事件下的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)的需求,基于建立的散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù),可以通過(guò)線(xiàn)性插值方法得到任意α*和L情況下嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù).本文采取的線(xiàn)性插值方法公式為

    式中Y為所求散射系數(shù)值,X為所求散射系數(shù)對(duì)應(yīng)的L(或α*)值,X1,X2為與X相鄰的數(shù)據(jù)庫(kù)網(wǎng)格點(diǎn)對(duì)應(yīng)的L(或α*)值,Y1,Y2為與X1,X2對(duì)應(yīng)的數(shù)據(jù)庫(kù)內(nèi)的散射系數(shù).通過(guò)此線(xiàn)性插值方法,可以根據(jù)散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù)快速插值得到在數(shù)據(jù)庫(kù)區(qū)間內(nèi)任意L,α*處的散射系數(shù),從而提高計(jì)算散射系數(shù)的效率.

    為了評(píng)估基于數(shù)據(jù)庫(kù)線(xiàn)性插值結(jié)果的準(zhǔn)確性,對(duì)比了特定參數(shù)下FDC 計(jì)算的散射系數(shù)結(jié)果與線(xiàn)性插值方法得到的散射系數(shù)結(jié)果,通過(guò)計(jì)算兩者間的相對(duì)誤差來(lái)反映插值結(jié)果的準(zhǔn)確性,相對(duì)誤差計(jì)算公式如下:

    根據(jù)上文可知,彈跳平均投擲角散射系數(shù)與波幅的平方成正比,但是與磁殼數(shù)、背景電子密度等參數(shù)的關(guān)系較為復(fù)雜,不是簡(jiǎn)單的線(xiàn)性關(guān)系,改變輸入?yún)?shù)不僅影響投擲角散射系數(shù)的大小,也改變它在能量和投擲角上的分布,因此通常需要花費(fèi)大量的時(shí)間計(jì)算不同輸入?yún)?shù)情況下嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù).正是由于計(jì)算投擲角散射系數(shù)對(duì)計(jì)算資源消耗較大,本文提出建立散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù),通過(guò)對(duì)數(shù)據(jù)庫(kù)中的擴(kuò)散系數(shù)進(jìn)行插值處理,快速得到嘶聲波在不同情況下對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù),提高輻射帶建模效率,可服務(wù)于空間天氣現(xiàn)報(bào)和預(yù)報(bào).

    3 結(jié)果分析

    根據(jù)FDC 計(jì)算得到嘶聲波對(duì)電子的投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉的數(shù)據(jù)庫(kù),圖2—圖9 分別展示了L=2,3,4和5的常數(shù)型傳播角模型和隨緯度變化傳播角模型的彈跳平均投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉.

    圖2 L=2 時(shí)常數(shù)傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.2.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with constant wave normal angle model at L=2,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖2 展示了用FDC 得到的L=2 時(shí)常數(shù)型傳播角模型的彈跳平均投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉,其中橫坐標(biāo)表示電子赤道投擲角αeq,縱坐標(biāo)表示電子能量Ek.從圖2 可知,嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射作用主要分為兩方面,一方面是通過(guò)回旋共振影響中低投擲角電子,另一方面是通過(guò)朗道共振影響高投擲角電子.當(dāng)α*=3,回旋共振影響輻射帶電子能級(jí)范圍為1—10 MeV.隨著α*的提升,影響的能級(jí)范圍不斷增大.當(dāng)α*=30時(shí),回旋共振影響輻射帶電子能級(jí)擴(kuò)展到了50 keV—8 MeV,但是在低投擲角高能級(jí)處(大于1 MeV)的散射系數(shù)只有10–9s–1,小于α*=3 時(shí)的散射系數(shù)10–7s–1.嘶聲波通過(guò)回旋共振影響的輻射帶電子投擲角范圍隨著能級(jí)降低而減小.當(dāng)α*=3時(shí),散射系數(shù)最大值達(dá)到10–7s–1且集中在1—8 MeV 電子能級(jí)范圍內(nèi).當(dāng)α*=30 時(shí)散射系數(shù)最大值達(dá)到10–6s–1分布在100 keV左右電子能級(jí)范圍,相對(duì)于低α*散射系數(shù)最大值對(duì)應(yīng)的能級(jí)較低.對(duì)于嘶聲波通過(guò)朗道共振影響的輻射帶電子散射系數(shù),α*=3 時(shí)影響的能級(jí)范圍大于10 keV,隨著α*的增大低能級(jí)電子的散射系數(shù)增強(qiáng),而高能級(jí)電子的散射系數(shù)下降,并且低能級(jí)位置的散射系數(shù)逐漸向90°移動(dòng).

    圖3 展示了當(dāng)L=3 時(shí)的常數(shù)型傳播角模型投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉.嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射作用與L=2 時(shí)一樣分為兩方面.當(dāng)α*=3,回旋共振影響輻射帶電子能級(jí)范圍在800 keV—10 MeV.隨著α*的提升,影響的能級(jí)范圍不斷增大.當(dāng)α*=30時(shí),回旋共振影響輻射帶電子能級(jí)擴(kuò)展到了9 keV—1 MeV.但是隨著α*的提升,強(qiáng)散射系數(shù)對(duì)應(yīng)的能級(jí)逐漸降低.對(duì)于嘶聲波通過(guò)朗道共振影響的輻射帶電子散射系數(shù),變化特征與圖2中L=2 時(shí)的變化特征類(lèi)似,隨著α*的提升,強(qiáng)散射系數(shù)對(duì)應(yīng)的位置逐漸向低能級(jí)、高投擲角移動(dòng).圖2和圖3 中嘶聲波的波幅均為10 pT,但是圖3 中的散射系數(shù)計(jì)算結(jié)果普遍高于圖2,說(shuō)明在較高的L,嘶聲波的擴(kuò)散效應(yīng)更明顯.

    圖3 L=3 時(shí)固定傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.3.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with constant wave normal angle model at L=3,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖4和圖5 分別展示了當(dāng)L=4和L=5 時(shí)的常數(shù)型傳播角模型投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉.同樣嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射作用主要分為回旋共振影響的中低投擲角電子和通過(guò)朗道共振影響高投擲角電子.在α*相同的情況下,隨著L的增大,回旋共振影響的能量范圍逐漸下降.L=4時(shí),回旋共振影響的能級(jí)范圍為3 keV—1 MeV;L=5時(shí),回旋共振影響的能級(jí)下降至1 keV—1 MeV.朗道共振影響的范圍隨著L的改變也發(fā)生變化,但始終在高投擲角區(qū)域.隨著L的增大,嘶聲波對(duì)電子的散射系數(shù)不斷增強(qiáng).L=4時(shí)〈Dαα〉最高值為10–5s–1,當(dāng)L=5時(shí)〈Dαα〉最高值為5× 10–5s–1.

    圖4 L=4 時(shí)常數(shù)傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.4.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with constant wave normal angle model at L=4,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖6—圖9 展示了當(dāng)L=2,3,4,5 時(shí)用隨緯度變化型傳播角模型計(jì)算的彈跳平均投擲角散射系數(shù)〈Dαα〉.對(duì)比圖6 與圖2,回旋共振部分基本一致,朗道共振部分變化較大.當(dāng)α*=3時(shí),散射系數(shù)最大值小于10–7s–1;α*=30時(shí),散射系數(shù)最大值達(dá)到10–7s–1數(shù)量級(jí),均小于圖2 對(duì)應(yīng)α*處的散射系數(shù)值.圖7—圖9 與對(duì)應(yīng)圖3—圖5 對(duì)比,回旋共振部分基本一致,朗道共振部分變化較大.朗道共振散射系數(shù)最大值在對(duì)應(yīng)α*處減小,并且出現(xiàn)多條帶狀結(jié)構(gòu),這是常數(shù)型傳播角未出現(xiàn)的現(xiàn)象.

    圖5 L=5 時(shí)固定傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù)〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.5.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with constant wave normal angle model at L=5,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖6 L=2 時(shí)隨緯度變化傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.6.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with latitudinally varying wave normal angle model at L=2,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖7 L=3 時(shí)隨緯度變化傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.7.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with latitudinally varying wave normal angle model at L=3,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    圖8 L=4 時(shí)隨緯度變化傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù) 〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)分別對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.8.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss waves for electrons with latitudinally varying wave normal angle model at L=4,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients unde?r different α* conditions,respectively.

    圖9 L=5 時(shí)隨緯度變化傳播角模型的嘶聲波對(duì)電子的彈跳平均散射系數(shù)〈Dαα〉,其中(a1)—(d7)對(duì)應(yīng)不同α*條件下的散射系數(shù)Fig.9.Bounce averaged diffusion coefficients 〈Dαα〉 of hiss wa ves for electrons with latitudinally varying wave normal angle model at L=5,where(a1)–(d7)corresponds to the diffusion coefficients under different α* conditions,respectively.

    綜上,在相同傳播角模型和L下,隨著α*的增大,嘶聲波通過(guò)回旋共振對(duì)輻射帶電子的散射作用影響的能級(jí)范圍增大,散射系數(shù)增大;通過(guò)朗道共振的結(jié)果受α*影響相對(duì)較小.在相同傳播角模型和α*下,隨著L的增大,嘶聲波通過(guò)回旋共振對(duì)輻射帶電子的散射作用影響的能級(jí)范圍增大,散射系數(shù)增大;通過(guò)朗道共振影響的輻射帶電子散射系數(shù)增大,投擲角范圍也有所增大.不同傳播角模型回旋共振作用的結(jié)果影響較小,朗道共振受傳播角模型的影響較大.在相同的L和α*的條件下,隨緯度變化的傳播角模型朗道共振作用部分的散射系數(shù)小于常數(shù)型傳播角模型對(duì)應(yīng)能級(jí)的數(shù)值,并且影響的投擲角范圍較大,由于不同緯度采取的傳播角模型不同,導(dǎo)致出現(xiàn)多個(gè)條帶狀結(jié)構(gòu).

    4 基于嘶聲波散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù)線(xiàn)性插值誤差分析

    基于第3 節(jié)計(jì)算的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù),計(jì)算了數(shù)據(jù)庫(kù)線(xiàn)性插值結(jié)果與FDC 計(jì)算結(jié)果的相對(duì)誤差.本文選取6 組數(shù)據(jù),即選定α*=4,取L=3.25,L=4.35,L=5.55,以及選定L=4,分別選取α*=3.25,α*=4.35,α*=5.55 來(lái)展示對(duì)比結(jié)果,這里均采用了隨緯度變化的傳播角模型結(jié)果.圖10—圖13 分別展示了不同參數(shù)下FDC 計(jì)算結(jié)果與基于數(shù)據(jù)庫(kù)線(xiàn)性插值結(jié)果對(duì)比.

    圖10 (a1)—(a3)當(dāng)α*=4時(shí),L=3.25,L=4.35,L=5.55 處計(jì)算得到的嘶聲波散射系數(shù);(b1)—(b3)通過(guò)數(shù)據(jù)庫(kù)進(jìn)行線(xiàn)性插值計(jì)算得到的嘶聲波散射系數(shù);(c1)—(c3)二者相對(duì)誤差分析Fig.10.(a1)–(a3)The diffusion coefficients of hiss waves calculated at L=3.25,L=4.35,L=5.55 when α*=3;(b1)–(b3)the hiss wave diffusion coefficients calculated by linear interpolation from the database;(c1)–(c3)the relative error analysis.

    選定α*=4時(shí),不同L值的3 組結(jié)果如圖10所示.當(dāng)L=5.55 時(shí)FDC 計(jì)算結(jié)果基本與插值結(jié)果無(wú)異,當(dāng)L=4.35和L=3.25 時(shí)有少許誤差.通過(guò)對(duì)誤差數(shù)值分析,在L=3.25、能級(jí)在1 MeV的高誤差處,由于本身散射系數(shù)較小,小于10–8s–1,存在誤差量級(jí)較小.圖11 選取了能級(jí)為50 keV,200 keV,400 keV 以及700 keV 電子的散射系數(shù)進(jìn)行對(duì)比,與圖10 結(jié)果類(lèi)似,L=5.55 時(shí)不同能級(jí)電子的散射系數(shù)FDC 計(jì)算結(jié)果與線(xiàn)性插值結(jié)果差異最小,此外700 keV 電子的散射系數(shù)在不同的L值下相對(duì)誤差均最小.綜合圖10和圖11 對(duì)比結(jié)果,整體上線(xiàn)性插值結(jié)果與FDC 計(jì)算結(jié)果基本吻合,說(shuō)明采用線(xiàn)性插值方法的可靠性,且得到的結(jié)果有較高的準(zhǔn)確性.

    圖11 (a)—(c)當(dāng)α*=4時(shí),L=3.25,L=4.35,L=5.55 處選取能級(jí)為50 keV,200 keV,400 keV 以及700 keV的散射系數(shù)對(duì)比結(jié)果;(d)—(f)數(shù)值的比值,虛線(xiàn)表示FDC 計(jì)算結(jié)果,點(diǎn)畫(huà)線(xiàn)表示線(xiàn)性插值結(jié)果,不同顏色代表不同能級(jí)Fig.11.(a1)–(a3)Comparison of the diffusion coefficients at α*=4,L=3.25,L=4.35,L=5.55 for selected energy levels of 50 keV,200 keV,400 keV and 700 keV;(d)–(f)the ratio of values,the dashed line shows the result of the FDC calculation,the dotted lines shows the result of linear interpolation,different colors represent different energy levels.

    選定L=4時(shí),不同α*值的3 組結(jié)果如圖12所示,從圖12(c1)—(c3)可以看出,當(dāng)α*=5.55,α*=4.35和α*=3.25 時(shí)有部分較大誤差.對(duì)高誤差數(shù)值進(jìn)行分析,主要原因是由于線(xiàn)性插值在計(jì)算邊界結(jié)果存在局限性所致,但是在誤差率較大處的誤差值很小,小于10–7s–1是可以接受的范圍.圖13 展示了具體能量的數(shù)值比較結(jié)果,在50 keV與200 keV 出現(xiàn)較大誤差,而能級(jí)處的電子散射系數(shù)較小,也是造成相對(duì)誤差較大的原因.而其余大部分散射系數(shù)的線(xiàn)性插值結(jié)果與FDC 計(jì)算結(jié)果接近,證明了線(xiàn)性插值結(jié)果較為準(zhǔn)確.綜上所屬,基于本文建立的嘶聲波對(duì)輻射帶電子的散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù),可以通過(guò)線(xiàn)性插值方法快速獲得不同地磁條件不同空間區(qū)域嘶聲波對(duì)電子的散射系數(shù),極大降低了計(jì)算量,提高了后續(xù)進(jìn)行輻射帶建模的效率.

    圖12 (a1)—(a3)當(dāng)L=4時(shí),α*=3.25,α*=4.35,α*=5.55 處計(jì)算得到的嘶聲波散射系數(shù);(b1)—(b3)通過(guò)數(shù)據(jù)庫(kù)進(jìn)行線(xiàn)性插值計(jì)算得到的嘶聲波散射系數(shù);(c1)—(c3)表示對(duì)二者進(jìn)行相對(duì)誤差分析Fig.12.(a1)–(a3)The diffusion coefficients of hiss waves calculated at α*=3.25,α*=4.35,α*=5.55 when L=4;(b1)–(b3)the hiss wave diffusion coefficients calculated by linear interpolation from the database;(c1)–(c3)the relative error analysis.

    圖13 (a)—(c)當(dāng)L=4時(shí),α*=3.25,α*=4.35,α*=5.55 處選取能級(jí)為50 keV,200 keV,400 keV和700 keV的散射系數(shù)對(duì)比結(jié)果;(d)—(f)數(shù)值的比值,虛線(xiàn)表示FDC 計(jì)算結(jié)果,點(diǎn)畫(huà)線(xiàn)表示線(xiàn)性插值結(jié)果,表示不同顏色代表不同能級(jí)Fig.13.(a)–(c)The comparison of the diffusion coefficients at α*=3.25,α*=4.35,α*=5.55 for L=4 for selected energy levels of 50 keV,200 keV,400 keV and 700 keV;(d)–(f)the ratio of values,the dashed line shows the result of the FDC calculation,the dotted lines shows the result of linear interpolation,different colors represent different energy levels.

    5 結(jié)論

    本文基于FDC 程序,建立了在L=1.5—6,α*=3—30 范圍內(nèi)嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù).展示了L為2,3,4和5,α*為3—30的兩種傳播角模型的嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù)并對(duì)結(jié)果進(jìn)行討論.以此散射系數(shù)數(shù)據(jù)庫(kù)為基準(zhǔn),通過(guò)線(xiàn)性插值得到幾組隨機(jī)選定參數(shù)的散射系數(shù),并與通過(guò)FDC 計(jì)算方法直接計(jì)算得到的散射系數(shù)進(jìn)行比較,驗(yàn)證了線(xiàn)性插值結(jié)果的有效性.

    1)在相同傳播角模型和L下,隨著α*的增大,嘶聲波通過(guò)回旋共振對(duì)輻射帶電子的散射作用影響的能級(jí)范圍增大,散射系數(shù)增大,隨著能級(jí)降低,影響的投擲角范圍也降低;而通過(guò)朗道共振的結(jié)果受α*影響相對(duì)較小,基本影響電子所有能級(jí),影響投擲角范圍集中在90o附近.

    2)在相同傳播角模型和α*下,隨著L的增大,嘶聲波通過(guò)回旋共振對(duì)輻射帶電子的散射作用影響的能級(jí)范圍增大,散射系數(shù)增大;通過(guò)朗道共振影響的輻射帶電子散射系數(shù)增大,投擲角范圍也增大,但不低于60o.

    3)在相同α*和L下,不同傳播角模型對(duì)于嘶聲波通過(guò)回旋共振作用的結(jié)果影響較小,而嘶聲波通過(guò)朗道共振作用受傳播角模型的改變影響較大,隨緯度變化的傳播角模型相對(duì)常數(shù)型傳播角模型,散射系數(shù)減小,但投擲角范圍增大,并且出現(xiàn)了多個(gè)條帶狀結(jié)構(gòu).

    4)通過(guò)對(duì)線(xiàn)性插值結(jié)果與直接通過(guò)FDC 計(jì)算方法得到的結(jié)果進(jìn)行誤差分析,在大部分電子共振區(qū)間誤差較小.結(jié)果表明本文建立的嘶聲波對(duì)輻射帶電子散射系數(shù)矩陣數(shù)據(jù)庫(kù)可以通過(guò)線(xiàn)性插值快速得到在不同L和α*處的有效散射系數(shù).這顯著提升了輻射帶建模效率.

    猜你喜歡
    散射系數(shù)能級(jí)聲波
    “拼、搶、快、優(yōu)”,展現(xiàn)錢(qián)塘“高能級(jí)”擔(dān)當(dāng)
    杭州(2023年3期)2023-04-03 07:22:04
    北部灣后向散射系數(shù)的時(shí)空分布與變化分析
    提升醫(yī)學(xué)教育能級(jí) 培養(yǎng)拔尖創(chuàng)新人才
    糾纏Ξ-型三能級(jí)原子與糾纏腔場(chǎng)相互作用熵的糾纏演化
    愛(ài)的聲波 將愛(ài)留在她身邊
    聲波殺手
    自適應(yīng)BPSK在井下鉆柱聲波傳輸中的應(yīng)用
    “聲波驅(qū)蚊”靠譜嗎
    中醫(yī)醫(yī)院能級(jí)護(hù)士培訓(xùn)及能級(jí)劃分的探討
    一維帶限Weierstrass分形粗糙面電磁散射的微擾法研究
    亚洲av.av天堂| 三级国产精品欧美在线观看| 别揉我奶头 嗯啊视频| 国产老妇伦熟女老妇高清| 日韩高清综合在线| 一区二区三区四区激情视频 | 一本久久精品| 亚洲av一区综合| 嫩草影院精品99| 色吧在线观看| 亚洲欧美成人综合另类久久久 | 免费看光身美女| 日韩一区二区视频免费看| 日韩大尺度精品在线看网址| 欧美成人免费av一区二区三区| 亚洲国产精品成人综合色| 日韩强制内射视频| 国产精品国产三级国产av玫瑰| 日韩欧美精品v在线| 国产三级在线视频| 欧美+亚洲+日韩+国产| 我的老师免费观看完整版| 国产老妇女一区| 看十八女毛片水多多多| 国产伦一二天堂av在线观看| 日韩欧美在线乱码| 中文字幕久久专区| 国产乱人偷精品视频| 女人被狂操c到高潮| 韩国av在线不卡| 三级毛片av免费| 好男人在线观看高清免费视频| videossex国产| 18禁在线无遮挡免费观看视频| 乱人视频在线观看| 国产一区二区激情短视频| 久久久久久久午夜电影| 亚洲精品粉嫩美女一区| 国产成人精品婷婷| 国产一区亚洲一区在线观看| 丰满人妻一区二区三区视频av| 26uuu在线亚洲综合色| 精品人妻视频免费看| 大型黄色视频在线免费观看| 国产精品综合久久久久久久免费| 网址你懂的国产日韩在线| 成人永久免费在线观看视频| 国产在线男女| 可以在线观看毛片的网站| 亚洲三级黄色毛片| 级片在线观看| 亚洲第一电影网av| 久久韩国三级中文字幕| 亚洲18禁久久av| av免费在线看不卡| 亚洲av免费在线观看| 久久久久久久久久黄片| 久久精品国产清高在天天线| 美女国产视频在线观看| 99久久精品热视频| 哪个播放器可以免费观看大片| 国产免费一级a男人的天堂| 免费观看在线日韩| 我的老师免费观看完整版| 亚洲电影在线观看av| 成人亚洲欧美一区二区av| 国产白丝娇喘喷水9色精品| 九草在线视频观看| 国产精品.久久久| 黄色日韩在线| 女同久久另类99精品国产91| 全区人妻精品视频| 一进一出抽搐gif免费好疼| 午夜福利高清视频| 国产精品综合久久久久久久免费| 1000部很黄的大片| 亚洲av中文av极速乱| 国产av在哪里看| 国产一区二区在线观看日韩| 菩萨蛮人人尽说江南好唐韦庄 | 成年版毛片免费区| 国产熟女欧美一区二区| 两个人的视频大全免费| 边亲边吃奶的免费视频| av天堂在线播放| 日本色播在线视频| 日韩精品有码人妻一区| 国产私拍福利视频在线观看| 日韩三级伦理在线观看| 男女边吃奶边做爰视频| 日本免费a在线| 日韩av在线大香蕉| 性色avwww在线观看| 熟女人妻精品中文字幕| 少妇人妻精品综合一区二区 | 国产激情偷乱视频一区二区| 尾随美女入室| 白带黄色成豆腐渣| 欧美三级亚洲精品| 神马国产精品三级电影在线观看| 国内少妇人妻偷人精品xxx网站| 91久久精品电影网| 2022亚洲国产成人精品| 精品国产三级普通话版| 亚洲一级一片aⅴ在线观看| 久久人人爽人人爽人人片va| 亚洲无线观看免费| .国产精品久久| 日韩一本色道免费dvd| 精品人妻视频免费看| 九九久久精品国产亚洲av麻豆| 国产私拍福利视频在线观看| 天堂√8在线中文| 久久久精品欧美日韩精品| 亚洲七黄色美女视频| 97热精品久久久久久| 国产精品久久久久久精品电影小说 | 99热6这里只有精品| 一级黄片播放器| 国产久久久一区二区三区| 国产av麻豆久久久久久久| 亚洲,欧美,日韩| 插逼视频在线观看| 亚洲真实伦在线观看| 亚洲欧美成人综合另类久久久 | 日日撸夜夜添| 少妇的逼好多水| 日韩成人av中文字幕在线观看| 亚洲精品国产成人久久av| 日本爱情动作片www.在线观看| 毛片一级片免费看久久久久| 国产精华一区二区三区| 久久精品夜色国产| 高清毛片免费看| 久久这里有精品视频免费| 亚洲欧美日韩东京热| 永久网站在线| 亚洲自拍偷在线| 99久久中文字幕三级久久日本| 欧美精品国产亚洲| 听说在线观看完整版免费高清| 亚洲国产精品成人综合色| 中国美女看黄片| 久99久视频精品免费| 午夜精品国产一区二区电影 | 国产精品乱码一区二三区的特点| 久久99精品国语久久久| 国产av在哪里看| 日本五十路高清| 少妇丰满av| 国产精品,欧美在线| 欧美一区二区国产精品久久精品| 舔av片在线| 日韩欧美精品免费久久| 桃色一区二区三区在线观看| 免费看日本二区| 成人特级黄色片久久久久久久| 日韩欧美 国产精品| 日本色播在线视频| 久久精品综合一区二区三区| 男插女下体视频免费在线播放| 99九九线精品视频在线观看视频| 听说在线观看完整版免费高清| 亚洲成人久久爱视频| 波多野结衣巨乳人妻| 亚洲国产高清在线一区二区三| 村上凉子中文字幕在线| 国产精品三级大全| 性色avwww在线观看| 老司机福利观看| 亚洲精华国产精华液的使用体验 | 久久精品影院6| 一个人观看的视频www高清免费观看| 1024手机看黄色片| 久久精品国产亚洲av天美| 亚洲无线观看免费| 边亲边吃奶的免费视频| 国产精品久久久久久亚洲av鲁大| 亚洲欧美日韩无卡精品| 波多野结衣高清作品| 国产精品久久视频播放| 欧美三级亚洲精品| 中文在线观看免费www的网站| 国产高清三级在线| 你懂的网址亚洲精品在线观看 | 18+在线观看网站| 一边亲一边摸免费视频| 日日撸夜夜添| 久久人人爽人人爽人人片va| 欧美一区二区亚洲| 噜噜噜噜噜久久久久久91| 国产老妇女一区| 亚洲激情五月婷婷啪啪| 亚洲精品亚洲一区二区| 五月伊人婷婷丁香| 一边亲一边摸免费视频| 国产高清有码在线观看视频| 日本欧美国产在线视频| 久久久国产成人精品二区| 国产亚洲av片在线观看秒播厂 | 小说图片视频综合网站| 寂寞人妻少妇视频99o| av国产免费在线观看| 哪里可以看免费的av片| 久久久精品欧美日韩精品| 久久午夜亚洲精品久久| 久久精品国产亚洲av天美| 欧美日本视频| 免费av不卡在线播放| 国产极品天堂在线| 日韩中字成人| 亚洲av.av天堂| 变态另类丝袜制服| 免费搜索国产男女视频| 狂野欧美白嫩少妇大欣赏| 中文字幕免费在线视频6| 亚洲精华国产精华液的使用体验 | 久久精品国产99精品国产亚洲性色| 国产真实乱freesex| 免费观看的影片在线观看| 亚洲人成网站在线播| 色尼玛亚洲综合影院| 一本精品99久久精品77| 国产一区二区三区在线臀色熟女| 偷拍熟女少妇极品色| 欧美在线一区亚洲| 亚洲成人久久爱视频| 国内久久婷婷六月综合欲色啪| 亚洲精品久久国产高清桃花| 国产成人影院久久av| 少妇熟女欧美另类| 内地一区二区视频在线| 一级毛片aaaaaa免费看小| 精品少妇黑人巨大在线播放 | 精品99又大又爽又粗少妇毛片| 十八禁国产超污无遮挡网站| 看十八女毛片水多多多| 男的添女的下面高潮视频| 久久亚洲精品不卡| a级毛片免费高清观看在线播放| 亚洲欧洲日产国产| 亚洲五月天丁香| 桃色一区二区三区在线观看| 天堂网av新在线| 观看免费一级毛片| 亚洲在久久综合| 大型黄色视频在线免费观看| 国产极品天堂在线| 久久精品久久久久久噜噜老黄 | 久久精品国产亚洲av香蕉五月| АⅤ资源中文在线天堂| 国产精品久久久久久av不卡| 色视频www国产| a级一级毛片免费在线观看| 亚洲欧美精品自产自拍| 亚洲欧洲国产日韩| av在线天堂中文字幕| 日韩高清综合在线| 国产91av在线免费观看| 亚洲成av人片在线播放无| 日韩欧美 国产精品| 亚洲综合色惰| 精品免费久久久久久久清纯| 三级毛片av免费| 免费一级毛片在线播放高清视频| 中文字幕制服av| 久久这里有精品视频免费| 在线观看免费视频日本深夜| 亚洲国产精品sss在线观看| 少妇的逼好多水| 久久久久九九精品影院| 亚洲久久久久久中文字幕| 看十八女毛片水多多多| 97人妻精品一区二区三区麻豆| 九色成人免费人妻av| 六月丁香七月| 一级av片app| 美女被艹到高潮喷水动态| 大香蕉久久网| 2021天堂中文幕一二区在线观| 久久婷婷人人爽人人干人人爱| 哪里可以看免费的av片| 美女cb高潮喷水在线观看| 中文字幕免费在线视频6| 久久鲁丝午夜福利片| 精华霜和精华液先用哪个| 一级毛片久久久久久久久女| 99热6这里只有精品| 联通29元200g的流量卡| 日本成人三级电影网站| av在线观看视频网站免费| 国产男人的电影天堂91| 午夜免费激情av| 成熟少妇高潮喷水视频| 久久久久国产网址| 可以在线观看的亚洲视频| 中文在线观看免费www的网站| 国产白丝娇喘喷水9色精品| 婷婷色综合大香蕉| 美女xxoo啪啪120秒动态图| 一级黄片播放器| 成人午夜精彩视频在线观看| 悠悠久久av| 波多野结衣高清作品| 久久久久网色| 亚洲人成网站高清观看| 日本成人三级电影网站| 丰满的人妻完整版| 欧美性猛交╳xxx乱大交人| 午夜激情欧美在线| 天堂av国产一区二区熟女人妻| 亚洲一区二区三区色噜噜| 亚洲av男天堂| 亚洲高清免费不卡视频| 99久久成人亚洲精品观看| 国产精品.久久久| 国产不卡一卡二| 69av精品久久久久久| 国产69精品久久久久777片| 91精品一卡2卡3卡4卡| 日韩一本色道免费dvd| 亚洲自偷自拍三级| 一本久久中文字幕| 十八禁国产超污无遮挡网站| 麻豆久久精品国产亚洲av| 淫秽高清视频在线观看| 亚洲欧美精品综合久久99| 免费看光身美女| 国产一区二区在线观看日韩| 亚洲七黄色美女视频| 如何舔出高潮| 白带黄色成豆腐渣| 97人妻精品一区二区三区麻豆| 爱豆传媒免费全集在线观看| 国产老妇伦熟女老妇高清| av专区在线播放| 中文字幕av成人在线电影| av在线天堂中文字幕| 久久人人爽人人片av| 黄色配什么色好看| 99久久中文字幕三级久久日本| 男女边吃奶边做爰视频| 只有这里有精品99| 一级毛片久久久久久久久女| 国产亚洲欧美98| 欧美+日韩+精品| 国产精品久久久久久精品电影| 18禁在线无遮挡免费观看视频| 日韩欧美国产在线观看| 男人舔奶头视频| 卡戴珊不雅视频在线播放| 一级二级三级毛片免费看| 国产精品永久免费网站| 一区二区三区高清视频在线| 搡老妇女老女人老熟妇| 老司机福利观看| 三级男女做爰猛烈吃奶摸视频| 国产精品国产三级国产av玫瑰| 搡老妇女老女人老熟妇| 亚洲人与动物交配视频| 国产精品99久久久久久久久| 国产精品无大码| 亚洲va在线va天堂va国产| 天堂av国产一区二区熟女人妻| 国产亚洲5aaaaa淫片| 毛片一级片免费看久久久久| av黄色大香蕉| 亚洲一区二区三区色噜噜| 乱人视频在线观看| 午夜久久久久精精品| av天堂中文字幕网| 最新中文字幕久久久久| 久久久国产成人免费| 国产亚洲精品av在线| 国产精品麻豆人妻色哟哟久久 | 久久久久久久久久久免费av| 国产 一区精品| 观看美女的网站| 又爽又黄无遮挡网站| 免费av观看视频| 此物有八面人人有两片| 亚洲va在线va天堂va国产| 欧美日本视频| 26uuu在线亚洲综合色| 美女cb高潮喷水在线观看| a级一级毛片免费在线观看| 亚洲欧美日韩无卡精品| 国模一区二区三区四区视频| 青春草视频在线免费观看| 亚洲成人中文字幕在线播放| 久久九九热精品免费| 九草在线视频观看| 九九热线精品视视频播放| 特大巨黑吊av在线直播| 国产女主播在线喷水免费视频网站 | 麻豆av噜噜一区二区三区| 亚洲欧美精品自产自拍| av视频在线观看入口| 联通29元200g的流量卡| 国产伦精品一区二区三区视频9| 简卡轻食公司| 国内精品一区二区在线观看| 久久久久久久久大av| 免费看av在线观看网站| 亚洲成av人片在线播放无| 国产伦精品一区二区三区视频9| 日韩 亚洲 欧美在线| 人体艺术视频欧美日本| 国国产精品蜜臀av免费| 尤物成人国产欧美一区二区三区| 在线观看av片永久免费下载| 校园人妻丝袜中文字幕| 精品久久久噜噜| 午夜a级毛片| 99热6这里只有精品| 国产极品精品免费视频能看的| 久久久久久伊人网av| 国产单亲对白刺激| ponron亚洲| 日本av手机在线免费观看| 国产精品野战在线观看| 久久久成人免费电影| 久久草成人影院| 亚洲激情五月婷婷啪啪| 国产亚洲av嫩草精品影院| 看免费成人av毛片| 麻豆国产97在线/欧美| 校园春色视频在线观看| 蜜臀久久99精品久久宅男| 免费搜索国产男女视频| 亚洲无线观看免费| 人妻系列 视频| 人体艺术视频欧美日本| 亚洲欧美日韩卡通动漫| 亚洲成av人片在线播放无| 亚洲国产欧洲综合997久久,| 国产久久久一区二区三区| 国产极品精品免费视频能看的| 免费观看人在逋| 午夜视频国产福利| 爱豆传媒免费全集在线观看| 成人二区视频| 亚洲国产高清在线一区二区三| 久久精品综合一区二区三区| 免费观看精品视频网站| 日韩中字成人| 成人鲁丝片一二三区免费| 欧美一区二区精品小视频在线| 欧美zozozo另类| 成人永久免费在线观看视频| 国国产精品蜜臀av免费| 亚洲av电影不卡..在线观看| 91aial.com中文字幕在线观看| 午夜福利在线观看吧| www.av在线官网国产| 综合色av麻豆| 性插视频无遮挡在线免费观看| 国内精品久久久久精免费| 少妇丰满av| 蜜桃亚洲精品一区二区三区| 日韩精品青青久久久久久| 精品欧美国产一区二区三| 伊人久久精品亚洲午夜| 噜噜噜噜噜久久久久久91| 久久久精品大字幕| 免费av毛片视频| 亚洲人成网站在线播| 亚洲成人中文字幕在线播放| 桃色一区二区三区在线观看| 男女啪啪激烈高潮av片| 在线免费十八禁| 色哟哟哟哟哟哟| 毛片一级片免费看久久久久| 亚洲最大成人中文| 超碰av人人做人人爽久久| 成人一区二区视频在线观看| 91麻豆精品激情在线观看国产| 久久草成人影院| 人妻夜夜爽99麻豆av| 69av精品久久久久久| 亚洲欧美成人精品一区二区| 九色成人免费人妻av| 日本在线视频免费播放| 国产午夜精品久久久久久一区二区三区| 丝袜美腿在线中文| 18+在线观看网站| 99热只有精品国产| 亚洲av电影不卡..在线观看| 网址你懂的国产日韩在线| 国产熟女欧美一区二区| 成人漫画全彩无遮挡| 国产色婷婷99| 久久婷婷人人爽人人干人人爱| 国产精品久久久久久精品电影小说 | 久久午夜亚洲精品久久| 狂野欧美白嫩少妇大欣赏| 欧美区成人在线视频| 一夜夜www| 久久这里有精品视频免费| 国产私拍福利视频在线观看| 亚洲欧美精品综合久久99| 91久久精品电影网| 中国美女看黄片| 国产成人freesex在线| 国产国拍精品亚洲av在线观看| 免费黄网站久久成人精品| 国产午夜精品久久久久久一区二区三区| 成人av在线播放网站| 亚洲国产高清在线一区二区三| 91久久精品国产一区二区三区| 久久久久久久亚洲中文字幕| 色综合站精品国产| 国产午夜精品一二区理论片| 综合色丁香网| 精品不卡国产一区二区三区| 久99久视频精品免费| 亚洲自拍偷在线| 国产久久久一区二区三区| 国产高清视频在线观看网站| 欧美日本视频| 一夜夜www| 亚洲在久久综合| 偷拍熟女少妇极品色| 麻豆国产97在线/欧美| 午夜久久久久精精品| 搡女人真爽免费视频火全软件| 久久精品久久久久久久性| av天堂在线播放| 欧美3d第一页| 久久人人精品亚洲av| 亚洲一区高清亚洲精品| 亚洲精品久久久久久婷婷小说 | 18禁黄网站禁片免费观看直播| 在线免费观看不下载黄p国产| av.在线天堂| 性插视频无遮挡在线免费观看| 国内精品一区二区在线观看| 两个人视频免费观看高清| 18+在线观看网站| 激情 狠狠 欧美| 熟妇人妻久久中文字幕3abv| 日本免费a在线| 欧美激情国产日韩精品一区| 我要看日韩黄色一级片| 波多野结衣巨乳人妻| 哪里可以看免费的av片| 日韩视频在线欧美| 国产高清视频在线观看网站| 成人美女网站在线观看视频| 男人舔女人下体高潮全视频| 老司机福利观看| 婷婷色综合大香蕉| 久久草成人影院| 欧美日本亚洲视频在线播放| 亚洲欧美日韩高清专用| 天堂中文最新版在线下载 | 久久久久久久午夜电影| 可以在线观看毛片的网站| 变态另类丝袜制服| 成人欧美大片| 爱豆传媒免费全集在线观看| 日本一本二区三区精品| 日韩三级伦理在线观看| 高清在线视频一区二区三区 | 三级经典国产精品| 一个人免费在线观看电影| 色5月婷婷丁香| 久久综合国产亚洲精品| 久久亚洲国产成人精品v| 久久精品综合一区二区三区| 国产伦精品一区二区三区四那| 色吧在线观看| 亚洲精品乱码久久久v下载方式| 99久久精品热视频| 晚上一个人看的免费电影| 欧美日韩精品成人综合77777| 久久精品国产亚洲网站| 日产精品乱码卡一卡2卡三| 韩国av在线不卡| 欧美日本亚洲视频在线播放| 青春草国产在线视频 | 成人毛片a级毛片在线播放| 亚洲国产色片| 日韩一本色道免费dvd| 熟女人妻精品中文字幕| 又粗又爽又猛毛片免费看| 午夜激情福利司机影院| 国产av在哪里看| 精品无人区乱码1区二区| av天堂在线播放| 国产69精品久久久久777片| 日韩欧美精品v在线| 国产一级毛片在线| 久久精品国产自在天天线| 国产精品蜜桃在线观看 | 日韩成人av中文字幕在线观看| 人人妻人人看人人澡| 黄色视频,在线免费观看| 老熟妇乱子伦视频在线观看| 1024手机看黄色片| 日韩中字成人| 可以在线观看毛片的网站| 日韩av在线大香蕉| 天天躁夜夜躁狠狠久久av| 亚洲精品乱码久久久v下载方式| 天堂√8在线中文| www.av在线官网国产| 人妻少妇偷人精品九色| 精品国产三级普通话版| 波多野结衣巨乳人妻| 国产高清有码在线观看视频| 日韩欧美 国产精品| 蜜桃久久精品国产亚洲av| 丰满乱子伦码专区| av天堂中文字幕网|