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    CT掃描技術(shù)探測(cè)湖冰組構(gòu)的初步研究

    2020-06-23 11:36:24王紹宇李志軍張邀丹修苑人李國(guó)玉
    關(guān)鍵詞:組構(gòu)氣泡晶體

    王紹宇,李志軍,張邀丹,修苑人,鄧 宇,李國(guó)玉

    (1.大連理工大學(xué) 海岸和近海工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 遼寧 大連 116024;2.黃河水利委員會(huì)黃河水利科學(xué)研究院, 河南 鄭州 450003;3.中國(guó)科學(xué)院西北生態(tài)環(huán)境資源研究院 凍土工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,甘肅 蘭州 730000)

    水體在冬季不同外界環(huán)境條件下,所凍結(jié)生長(zhǎng)的冰具有不同內(nèi)部組構(gòu),即冰晶體類(lèi)型、冰內(nèi)氣泡和未凍水胞空間分布的形狀,尺寸以及含量存在差異。由于冰內(nèi)組構(gòu)控制著冰的基本物理性質(zhì)和其它各種性質(zhì)[1-2],因此將冰內(nèi)組構(gòu)觀察作為冰物理調(diào)查的重要內(nèi)容[3]。如何觀察冰內(nèi)組構(gòu),最簡(jiǎn)便技術(shù)是冰晶體切片法[4-5]。它通過(guò)分層切片,然后對(duì)大約10 cm×10 cm的冰薄片在正交偏光鏡下進(jìn)行晶體結(jié)構(gòu)觀察。該技術(shù)以往裸眼在偏正光下只能觀察晶體,后來(lái)發(fā)現(xiàn)在正常光下能夠觀察氣泡。隨著圖像分析技術(shù)的發(fā)展,也可以分析尺寸小于2.0 mm的氣泡。隨著數(shù)碼工業(yè)高清顯微鏡應(yīng)用,可以將薄片放大40~640倍,也就是可以觀察到尺寸大于0.004 mm的氣泡。但是觀察的薄片范圍只有0.3 cm×0.5 cm。為了保證觀察結(jié)果的代表性,在10 cm×10 cm的薄冰片上選擇5個(gè)不同位置,用它們的均值代替整個(gè)薄片的平均結(jié)果。為了了解微米級(jí)的冰晶粒邊緣間的關(guān)系,冰薄片的電子顯微鏡觀察也曾應(yīng)用[6],但是因?yàn)榉糯蟊稊?shù)很大,而切片時(shí)很難掌握好樣品是否恰好處于三個(gè)晶體的邊界或者兩個(gè)晶體的邊界,實(shí)際應(yīng)用中較少。上述觀察均建立在冰薄片上,它們均需要觀察前先完成切片。如果不需要切片,從觀察速度和層次上都會(huì)有很大改善,甚至在測(cè)試結(jié)果的基礎(chǔ)上發(fā)展冰內(nèi)氣泡、未凍水胞的三維分布特征。

    計(jì)算機(jī)斷層掃描(CT掃面)和磁共振成像(MRI)技術(shù)發(fā)展之后,它們具有無(wú)損檢測(cè)且迅速成像的優(yōu)點(diǎn),觀察圖像分辨率在0.01~1.00 mm。由于冰以氫氧為主,人體也是以氫氧為主,醫(yī)學(xué)核磁共振[7]和CT掃描探測(cè)冰內(nèi)組構(gòu)就被視為潛在技術(shù)。首先日本學(xué)者在上世紀(jì)80年代在醫(yī)院做了嘗試[8]。凍土工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室同期也引入醫(yī)學(xué)CT技術(shù)探測(cè)凍土的內(nèi)部組構(gòu)[9],用核磁共振技術(shù)探測(cè)多晶冰內(nèi)未凍水含量[10]。隨之,渤海海冰的內(nèi)部組構(gòu)也利用凍土工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室醫(yī)學(xué)CT進(jìn)行探測(cè),獲取了冰晶體、氣泡和鹵水胞的分布[11]。目前國(guó)際上利用CT掃描技術(shù)研究海冰內(nèi)部組構(gòu)變得越來(lái)越普遍,并且不斷發(fā)展新方向[12],例如用冰、鹵水、氣泡三者的CT值差異在各層水平CT圖像上進(jìn)行閾值劃分建立蒙版,接著在垂直方向上進(jìn)行三維重建,統(tǒng)計(jì)各相物質(zhì)的體積并計(jì)算相對(duì)含量。此方法要求氣泡和鹵水的體積大于CT的最小空間分辨率。它對(duì)冰內(nèi)氣泡直徑較大的粒狀冰效果較好,相對(duì)誤差16%,但對(duì)冰內(nèi)氣泡直徑較小的柱狀冰,能產(chǎn)生43%相對(duì)誤差[13]。

    本文探討的是內(nèi)蒙古烏梁素海湖冰,主要晶體類(lèi)型為柱狀冰,且氣泡含量較少。只在表層有些泥沙。利用CT掃描技術(shù),對(duì)該湖冰冰樣沿深度逐層掃描獲得連續(xù)的CT圖像。結(jié)合CT值的連續(xù)變化分析冰內(nèi)密度變化;同時(shí)可重建冰內(nèi)大于0.19 mm的三維氣泡分布。

    1 取樣位置和冰樣制備

    烏梁素海位于內(nèi)蒙古烏拉特前旗境內(nèi),屬溫帶大陸性氣候,年平均氣溫9.7 ℃。湖泊主要供給水源為農(nóng)田灌溉退水,水流速度較慢。每年11月至翌年3月為湖泊冰封期,冰封期流速近似于0。湖區(qū)南北狹長(zhǎng)35~40 km,東西較窄5~10 km,如圖1(a)處。海拔1018.5 m,面積約273 km2,水深 0.5~1.5 m,湖底沉積淤泥0.2~0.5 m[14]。湖冰在生長(zhǎng)過(guò)程中部分位置因?yàn)楸鶅?nèi)含有大量氣泡,透明度較低,冰面呈現(xiàn)白色。而大部分冰含氣泡少,透明度較高,冰面的呈現(xiàn)深灰色。為了對(duì)比這兩類(lèi)冰內(nèi)組構(gòu)的差異,特意選擇兩類(lèi)冰相鄰位置取樣,如圖1(b)處。2019年1月26日采用電鏈鋸、板鋸、和冰錐等工具從湖中取出邊長(zhǎng)約為500 mm的立方體冰坯。氣泡多的冰坯編號(hào)W1(冰厚約500 mm),氣泡少的冰坯編號(hào)W2(冰厚約380 mm)。用鋸骨機(jī)從每塊冰坯中切出4根100 mm×100 mm×冰厚的冰樣,分別用于觀察冰晶體、測(cè)量密度、CT掃描和1根備用。

    圖1 烏梁素海地理位置和冰樣采集點(diǎn)

    2 基本測(cè)試和觀察要素的方法

    晶體結(jié)構(gòu)的觀察在氣溫低于-10 ℃的環(huán)境中進(jìn)行。將取出的試樣沿深度方向切割成80~100 mm 間距的冰塊,同時(shí)標(biāo)記順序和方向。將冰塊側(cè)面用刨刀和砂紙磨平,然后貼到玻璃片上,在玻璃片上同樣標(biāo)記順序和方向。再用刨刀將冰塊厚度修整至約0.5 mm;最后將冰薄片放在萬(wàn)向旋轉(zhuǎn)臺(tái)上,分別在自然光和偏振光下進(jìn)行拍攝[5]。

    冰密度采用質(zhì)量-體積法測(cè)量。將冰樣沿深度方向切割成50 mm間距的冰塊,用精度0.02 mm 的游標(biāo)卡尺測(cè)量長(zhǎng)寬高三次并取均值,相乘得到冰塊體積;再用精度0.001 g的電子天平測(cè)量其質(zhì)量;最后計(jì)算質(zhì)量和體積比值得到冰密度。

    CT掃描測(cè)試在凍土工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室進(jìn)行。采用Philips Brilliance 16 CT掃描實(shí)驗(yàn)機(jī),X射線源設(shè)定為120 kV、313 mA,觀察視野為200 mm×200 mm,掃描層厚3 mm,CT圖像重建矩陣大小為1024像素×1024像素。烏梁素海100 mm×100 mm截面湖冰試樣,掃描后原始圖像如圖2(a)所示。為了減少射線硬化偽影造成的徑向CT值誤差,對(duì)512像素×512像素的圖像邊緣進(jìn)行裁剪。裁剪后的矩陣大小為360像素×360像素,對(duì)應(yīng)實(shí)際尺寸為70 mm×70 mm,如圖2(b)所示。每層CT掃描的厚度3 mm,對(duì)于厚度500 mm的冰樣W1,沿厚度方向從表面到底面的CT掃描167層,獲得CT掃描影像167張。冰樣W2的厚度360 mm,其CT影像120張。因此對(duì)應(yīng)在CT影像每個(gè)像素的體單元是0.1134 mm3,如圖2(c)所示。每個(gè)像素的CT值反映這個(gè)體單元對(duì)X射線的吸收能力。

    圖2 CT掃描能力尺寸,裁剪冰樣CT圖像尺寸和像素體單元尺寸(單位:mm)

    3 測(cè)試和觀察冰樣的晶體結(jié)構(gòu)、密度和CT值

    冰樣W1和W2的縱向冰薄片在正常光下基本看不出氣泡,在正交偏光鏡下顯示的晶體結(jié)構(gòu)均為柱狀冰(圖3)。圖4給出2根冰樣的密度垂直剖面,密度范圍為0.897~0.918 g/cm3。它們的晶體結(jié)構(gòu)與密度與其它冬季烏梁素海湖冰的基本相同[15]。

    圖3 冰樣W1和W2的冰晶體垂直剖面

    圖4 冰樣W1和W2的冰密度垂直剖面

    W1和W2沿深度每一掃描層的CT均值和標(biāo)準(zhǔn)差如圖5所示。由圖5可見(jiàn),除個(gè)別深度外,不同掃面層截面上的CT均值處于-80~-60 HU之間,表明兩根冰樣均以冰晶體為主,對(duì)應(yīng)的體密度差異較小。其中W2的CT均值相對(duì)保持穩(wěn)定,W1的波動(dòng)幅度較大。一般而言各層影像像素上CT值的標(biāo)準(zhǔn)差反映冰、氣、液所占比例的差異。在物理指標(biāo)中由對(duì)應(yīng)層的塊密度指示。W1各層平均標(biāo)準(zhǔn)差20.6 HU,W2為11.3 HU,表明W1同一掃面層中相成分變化大于W2。這與圖4中的密度變化范圍一致,即W1密度0.897~0.918 g/cm3,W2密度0.902~0.915 g/cm3。這也反映出W1不同深度的截面內(nèi)氣泡含量比W2的變化大。這與現(xiàn)場(chǎng)取樣時(shí)宏觀表面觀察結(jié)論一致。

    圖5 冰樣W1和W2的CT值垂直剖面

    4 冰樣內(nèi)未凍水和氣泡對(duì)CT值的效應(yīng)

    為從掃描截面上進(jìn)一步分析冰樣內(nèi)未凍水和氣泡對(duì)CT值的效應(yīng),將某一層掃描影像提出,統(tǒng)計(jì)并分析該影像的CT值。以冰樣W1為例,由圖6(a)可以看出:深度198~201 mm位置存在大量氣泡,冰密度低,CT均值小于純冰的CT值-80 HU。CT值從最小-300 HU到純冰的-80 HU,所占比例大于90%。圖6(b)是深度432~435 mm處的CT影像,該層CT值大于純冰CT值-80 HU。說(shuō)明該層的密度偏高,從最小-200 HU到純冰的-80 HU的像素所占比例大于20%。體現(xiàn)出氣泡含量少,有未凍水存在。

    圖6 冰樣W1不同位置的CT掃描影像和截面CT值分布

    圖6(a)所示冰樣W1存在氣泡。從圖7可見(jiàn),相鄰2層掃面影像中有大量直徑大約1 mm的氣泡。在W1冰樣的宏觀裸眼觀察中,也是小氣泡層。根據(jù)圖6(a)直方圖中的CT值分布選取-250~0 HU作為CT圖像觀察窗值,對(duì)該層的氣泡像素體單元分割提取、創(chuàng)建蒙版、進(jìn)行三維重建,得到氣泡三維空間分布由圖7給出。

    圖7 冰樣W1含氣泡層CT掃面影像和重建的氣泡三維分布

    另外,圖6(b)中出現(xiàn)一塊形狀不規(guī)則、縱橫約10 mm的連續(xù)低密度區(qū)域,延伸到深度408~411 mm時(shí)終止,共占據(jù)4層CT掃面影像。對(duì)這四幅CT影像再次局部放大,在平面內(nèi)設(shè)定前、后、左、右四個(gè)點(diǎn);分別沿從左到右和從后向前兩個(gè)方向劃線20 mm,各線段上CT值的變化如圖8(a)。將黑色區(qū)域設(shè)為研究目標(biāo)域,其CT均值及其對(duì)應(yīng)面積沿深度方向的變化如圖8(b),以及重建的三維模型如圖8(c)所示。

    從圖8(a)可以看到,在左右和前后兩個(gè)方向上, CT值從-75 HU附近開(kāi)始下降,到-120 HU 左右開(kāi)始穩(wěn)定,穩(wěn)定值約10 mm,然后重新回升至-75 HU左右。CT值在-150~-110 HU 范圍內(nèi)小幅波動(dòng)。平面內(nèi)從前到后,進(jìn)入低密度區(qū)域時(shí)的CT值變化快,曲線陡峭;遠(yuǎn)離低密度區(qū)域時(shí)CT值變化較慢,曲線稍平緩。從左到右方向上CT值減小和增大的速度基本一致,這表明該區(qū)域在平面內(nèi)后側(cè)的氣泡含量較小,前側(cè)氣泡含量較大。

    圖8 冰樣W1特殊目標(biāo)域CT值和重建三維分布

    從圖8(b)可以看到,沿深度方向,連續(xù)穩(wěn)定的低密度區(qū)域面積先增大后減小,CT均值沿深度先減小后增大。與平面內(nèi)變化規(guī)律一致。湖冰內(nèi)導(dǎo)致密度降低的主要原因是氣泡,CT值的降低一定有氣泡的存在。對(duì)于變化較緩的位置,則是氣泡直徑和間隔小于CT圖像的平面像素邊長(zhǎng)(0.19 mm)情況,屬于更為細(xì)小的微觀氣泡。

    5 討 論

    利用在烏梁素海獲取的兩根冰樣W1和W2進(jìn)行了CT掃描探測(cè)湖冰內(nèi)部組構(gòu)研究。2根冰樣均為典型柱狀冰晶體,裸眼下沒(méi)有明顯差異。而通過(guò)CT影像分析發(fā)現(xiàn)冰樣W2的CT值在-85~-65 HU范圍內(nèi),是較理想的均勻柱狀冰結(jié)構(gòu)。冰樣W1的CT值在-150~-110 HU范圍內(nèi),其內(nèi)部除有尺寸大于CT掃面空間分辨的小氣泡層外,還存在大量更微小氣泡。該結(jié)果說(shuō)明利用CT掃描技術(shù)可以對(duì)傳統(tǒng)方法無(wú)法發(fā)現(xiàn)的細(xì)微氣泡差異進(jìn)行準(zhǔn)確描述。通過(guò)分層CT值的統(tǒng)計(jì)特征(均值、標(biāo)準(zhǔn)差),能對(duì)冰樣各深度的氣泡含量進(jìn)行定量分析。對(duì)于局部CT值變化劇烈的掃描層,可以結(jié)合CT圖像對(duì)目標(biāo)域內(nèi)CT值沿不同方向的變換規(guī)律重建三維分布,依此更直觀地展現(xiàn)氣泡的空間形態(tài)。本文使用的CT具有分辨率為0.19 mm,因此對(duì)直徑小于0.19 mm的氣泡無(wú)法重建精確三維分布,如需探究這部分氣泡的形態(tài)和分布特征,則需要空間分辨率更高的顯微CT掃描技術(shù)來(lái)實(shí)現(xiàn)。

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