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    非對稱風(fēng)場對臺風(fēng)浪模擬效果的比較研究

    2020-03-21 10:34:56吳彥趙紅軍葉榮輝孫杰孔俊
    海洋預(yù)報 2020年1期
    關(guān)鍵詞:黑格風(fēng)浪風(fēng)場

    吳彥,趙紅軍,葉榮輝,孫杰,孔俊

    (1.江蘇省海岸海洋資源開發(fā)與環(huán)境安全重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室河海大學(xué),江蘇南京210098;2.珠江水利委員會珠江水利科學(xué)研究院,廣東廣州510611)

    1 引言

    臺風(fēng)是發(fā)生在熱帶、亞熱帶海面上的氣旋性環(huán)流,是地球物理環(huán)境中最具破壞性的天氣系統(tǒng)之一。全球性氣候變化的加劇以及沿海人口的增加,使臺風(fēng)對沿海地區(qū)社會財產(chǎn)和公共安全的威脅越發(fā)突顯[1-2]。

    由于初始條件和邊界條件缺乏精度,采用原始方程對臺風(fēng)氣壓場和風(fēng)場進(jìn)行計算會遇到諸多問題[3],因此簡單高效的參數(shù)化臺風(fēng)場模型一直有著較為廣泛的應(yīng)用。從臺風(fēng)場的構(gòu)建思路上看,人們常利用圓對稱的氣壓場模型(如Myers[4]、Jelesnianski[5]、Holland[6]等),根據(jù)旋恒風(fēng)原理求解梯度風(fēng),然后再與移行風(fēng)疊加合成臺風(fēng)場。該方法可考慮因環(huán)境氣流引導(dǎo)造成的臺風(fēng)場的非對稱,然而因下墊面、科氏力、環(huán)境氣溫等多種因素的影響[7],實(shí)際臺風(fēng)的非對稱性更為復(fù)雜。各氣象產(chǎn)品和各颶風(fēng)中心網(wǎng)站發(fā)布的資料都顯示臺風(fēng)具有非對稱性:如圖1所示美國國家海洋和大氣管理局(National Oceanic and Atmospheric Administration,NOAA)衛(wèi)星和產(chǎn)品運(yùn)營辦公室發(fā)布的1330號臺風(fēng)“海燕”11月08日01:30分(世界時,下同)的衛(wèi)星圖像、以及表1所示的美國國家颶風(fēng)中心(National Hurricane Center,NHC)發(fā)布的臺風(fēng)“Isabel”某一時刻的風(fēng)場特征信息。筆者對聯(lián)合臺風(fēng)警報中心(Joint Typhoon Warning Center,JTWC)發(fā)布的2004—2017年間的4個象限的臺風(fēng)半徑數(shù)據(jù)進(jìn)行了統(tǒng)計,結(jié)果顯示臺風(fēng)在各個象限具有不同的尺度,其中東北象限和西南象限具有較強(qiáng)的非對稱性(見圖2)。

    作為驅(qū)動因子,風(fēng)場對臺風(fēng)浪的模擬起到重要的作用,隨著對臺風(fēng)浪預(yù)報、后報精度要求的不斷提高,構(gòu)造更精準(zhǔn)的臺風(fēng)風(fēng)場模型成為一個重要的研究課題。本文將引入一個基于Holland模型改進(jìn)的四象限非對稱風(fēng)場模型;又將Holland風(fēng)場模型與移行風(fēng)場模型疊加,構(gòu)成一個只考慮移行作用下的疊加風(fēng)場模型。參考JTWC發(fā)布的34KT、50KT、64KT下四象限的風(fēng)速半徑資料,模擬0814號臺風(fēng)“黑格比”的風(fēng)場分布,比較這兩種非對稱風(fēng)場的精度。采用兩種非對稱風(fēng)場分別驅(qū)動第三代海浪模式SWAN(Simulating WAves Nearshore),對影響南海海域的3場臺風(fēng)(0814號臺風(fēng)“黑格比”、1329號臺風(fēng)“羅莎”、1409號臺風(fēng)“威馬遜”)進(jìn)行臺風(fēng)浪的數(shù)值模擬,對比分析了非對稱風(fēng)場關(guān)于南海臺風(fēng)浪的數(shù)值計算效果。

    表1 2009年9月18日00時臺風(fēng)“Isabel”的風(fēng)場特征信息

    圖1 1330號臺風(fēng)“海燕”的衛(wèi)星圖像(引自https://www.noaa.gov/)

    2 臺風(fēng)風(fēng)場模型

    2.1 Holland風(fēng)場模型

    Holland圓對稱氣壓場模型[6]的表達(dá)式為

    式中:P(r)為距臺風(fēng)中心r處的氣壓值;r為距臺風(fēng)中心的距離;Pc為臺風(fēng)中心氣壓;Pn為外圍環(huán)境氣壓;Rmax為某一時刻臺風(fēng)的最大風(fēng)速半徑;B為臺風(fēng)輪廓參數(shù),Vickery等[8]、林偉等[9]分別對B值進(jìn)行了研究,計算式如下:

    圖2 西北太平洋4個象限臺風(fēng)尺度

    式中:Vmax為某一時刻臺風(fēng)的最大風(fēng)速;ρ為空氣密度;e為自然對數(shù),取為2.718 3。

    基于氣壓場分布,利用旋恒風(fēng)原理,得到梯度風(fēng)的計算公式,如下

    式中:V(r)為距臺風(fēng)中心r處的切向風(fēng)速;f為科氏力。

    2.2 非對稱風(fēng)場模型

    由于實(shí)際的臺風(fēng)往往是非對稱的,為了更好地描述實(shí)際風(fēng)場,各國學(xué)者相繼提出了各類非對稱風(fēng)場模型。以往的非對稱風(fēng)場模型只考慮臺風(fēng)移行對非對稱的影響,即將對稱風(fēng)場模型與移行風(fēng)場模型疊加。臺風(fēng)移行風(fēng)場可采用宮崎正衛(wèi)[10]模式,其風(fēng)速表達(dá)式為

    式中:Vt為臺風(fēng)移行速度;Vf為臺風(fēng)中心移行速度;RG為環(huán)境尺度,本文取500 km。

    將臺風(fēng)的梯度風(fēng)場與移行風(fēng)場合成,得到臺風(fēng)風(fēng)場

    式中:V為疊加風(fēng)場的風(fēng)速;c1、c2為修正系數(shù),本文分別取0.9和0.5;θ為計算點(diǎn)與臺風(fēng)中心連線與x軸的夾角;β為梯度風(fēng)與海面風(fēng)的夾角,本文取25°。

    實(shí)際上臺風(fēng)的非對稱受臺風(fēng)中心氣壓、邊界層、臺風(fēng)登陸等多種因素[7]的影響。因此Xie等[11]利用氣象中心發(fā)布的臺風(fēng)數(shù)據(jù),提出了一種基于Holland模型的四象限非對稱風(fēng)場模型。該模型考慮了最大風(fēng)速半徑Rmax之于方位角的變化,表達(dá)如下:

    式中:Rmax(θ)為最大風(fēng)速半徑,P1、P2、P3、P4和P5為待定系數(shù),計算方法如下:首先依據(jù)已發(fā)布的臺風(fēng)在某一時刻同一風(fēng)速下的4個象限(東北、東南、西南、西北)風(fēng)速半徑,采用式(3)計算4個象限的最大風(fēng)速半徑;然后把計算所得4個象限的最大風(fēng)速半徑代入式(6),通過最小二乘法擬合求解系數(shù)P1~P5。

    將求得的各個方位的Rmax(θ)代入下式中即可得到四象限非對稱風(fēng)場V(r,θ):

    式中:Rˉmax為最大風(fēng)速半徑平均值,因各個方位的Rmax(θ)不同,所以計算出的風(fēng)場是非對稱的。

    3 風(fēng)場風(fēng)速驗(yàn)證

    為驗(yàn)證兩種非對稱風(fēng)場的精度,以0814號臺風(fēng)“黑格比”為個例,對兩種非對稱風(fēng)場的數(shù)值結(jié)果進(jìn)行對比分析。臺風(fēng)“黑格比”某一段時間內(nèi)的臺風(fēng)信息如表2所示,移動路徑如圖3所示?!昂诟癖取庇?月22日18點(diǎn)—9月23日12點(diǎn)這一段時間內(nèi)的臺風(fēng)資料顯示,其具有明顯的非對稱性,其中東北、西北象限的風(fēng)速半徑相同且明顯大于東南、西南象限的風(fēng)速半徑。驗(yàn)證風(fēng)速測站點(diǎn)如圖3所示,包括閘坡測站、珠海測站、珠江口外海測站和汕尾測站。將兩個非對稱風(fēng)場進(jìn)行編號:對稱風(fēng)場與移行風(fēng)場疊加形成的疊加風(fēng)場為風(fēng)場1、基于Holland模型改進(jìn)的四象限非對稱風(fēng)場為風(fēng)場2。風(fēng)速的驗(yàn)證結(jié)果如圖4所示。

    表2 臺風(fēng)“黑格比”一段時間內(nèi)的風(fēng)場特征信息

    圖3 臺風(fēng)路徑及驗(yàn)證測點(diǎn)分布

    從圖4的驗(yàn)證結(jié)果可以看出,四象限非對稱風(fēng)場對風(fēng)速的計算值與觀測結(jié)果較為一致,尤其是當(dāng)臺風(fēng)中心距離測站較近時,如臺風(fēng)“黑格比”珠海測站9月24日01:00時刻、珠江口外海測站9月23日11:00時刻以及汕尾測站9月23日19:00時刻。且四象限非對稱風(fēng)場模擬的風(fēng)速與測站實(shí)測風(fēng)速的相位更吻合,如臺風(fēng)“黑格比”閘坡測站、珠海測站。兩種風(fēng)場的風(fēng)速均方根誤差如表3所示:疊加風(fēng)場在所有測站的預(yù)測風(fēng)速均方根誤差的均值為6.02 m/s,而四象限非對稱風(fēng)場在所有測站的預(yù)測風(fēng)速均方根誤差的均值為3.83 m/s,相對于疊加風(fēng)場改進(jìn)了2.19 m/s,提高了38.84%的計算精度??梢娝南笙薹菍ΨQ風(fēng)場模型明顯提高了風(fēng)速的計算精度,尤其是對于臺風(fēng)大風(fēng)區(qū)而言具有更好的模擬效果。

    表3 風(fēng)速均方根誤差(單位:m/s)

    4 臺風(fēng)浪數(shù)值計算

    4.1 SWAN數(shù)值模式

    第三代海浪模型SWAN[12-13]基于二維波作用量平衡方程建立模型,考慮了波浪破碎、風(fēng)能輸入、水底摩阻、波浪非線性相互作用等的影響,控制方程如下:

    圖4 臺風(fēng)“黑格比”風(fēng)速驗(yàn)證

    式中:N為波作用量密度;t為時間;λ、φ分別為經(jīng)度和緯度;σ為相對頻率;θ為傳播方向;cλ、cφ和cθ為作用量在地理空間和譜空間上的傳播速度;S為非保守源匯項(xiàng)。

    4.2 模型設(shè)置

    模型計算采用球坐標(biāo)系下的非定常模式。在對計算域的空間范圍和網(wǎng)格數(shù)進(jìn)行敏感性分析后,取模型的空間計算范圍為:15°~25°N,105°~125°E,如圖5所示;采用矩形網(wǎng)格,網(wǎng)格數(shù)設(shè)置為301×601,空間分辨率為2′×2′;在二維譜空間上,頻率的計算范圍為0.03~1.0 Hz,以指數(shù)分布劃分為36個,方向分段為36;時間步長設(shè)置為10 min。輸入模型風(fēng)場的空間分辨率設(shè)置為2′×2′,時間步長設(shè)置為1 h。模型計算的地形數(shù)據(jù)采用ETOPO1全球地形數(shù)據(jù)。

    4.3 臺風(fēng)浪驗(yàn)證

    為驗(yàn)證疊加風(fēng)場和四象限非對稱風(fēng)場對臺風(fēng)浪的數(shù)值模擬效果,分別用疊加風(fēng)場模型和四象限非對稱風(fēng)場模型驅(qū)動第三代海浪模式SWAN,對0814號臺風(fēng)“黑格比”、1329號臺風(fēng)“羅莎”、1409號臺風(fēng)“威馬遜”3場臺風(fēng)進(jìn)行臺風(fēng)浪的數(shù)值模擬,并與波浪觀測站的實(shí)測值進(jìn)行比較。上述3場臺風(fēng)的基本信息和計算時段見表4,路徑和測站位置如圖5所示,波浪實(shí)測資料包括陽西測站和珠江口外海測站。將兩個非對稱風(fēng)場進(jìn)行編號:對稱風(fēng)場與移行風(fēng)場疊加形成的疊加風(fēng)場為風(fēng)場1、基于Holland模型改進(jìn)的四象限非對稱風(fēng)場為風(fēng)場2。

    圖6所示為四象限非對稱風(fēng)場和疊加風(fēng)場模擬的有效波高與實(shí)測波高的比較,誤差分析見表5。結(jié)果顯示,總體上四象限非對稱風(fēng)場的模擬效果比疊加風(fēng)場好,對波高時間變化過程的模擬效果較疊加風(fēng)場有明顯的改善。其中四象限非對稱風(fēng)場模擬出的波高峰值精度明顯優(yōu)于疊加風(fēng)場,如臺風(fēng)“黑格比”珠江口外海測點(diǎn)9月23日21:00時刻、臺風(fēng)“威馬遜”陽西測點(diǎn)7月18日17:00時刻。四象限非對稱風(fēng)場也能更好地模擬出極值有效波高的發(fā)生時刻,如臺風(fēng)“羅莎”陽西測站、臺風(fēng)“威馬遜”陽西測站。誤差分析顯示疊加風(fēng)場模擬出的有效波高均方根誤差均值為0.83 m,而四象限非對稱風(fēng)場模擬出的有效波高均方根誤差均值為0.70 m,比疊加風(fēng)場減小了0.13 m,提高了28.58%的臺風(fēng)浪計算精度。由此可見四象限非對稱風(fēng)場可更好地模擬臺風(fēng)浪的時間發(fā)展過程,可提高臺風(fēng)浪的計算精度。

    表4 樣本臺風(fēng)基本信息

    圖5 臺風(fēng)路徑及驗(yàn)證測點(diǎn)分布

    圖6 臺風(fēng)波高驗(yàn)證

    表5 有效波高均方根誤差(單位:m)

    5 結(jié)論

    本文分別采用疊加風(fēng)場模型和四象限非對稱風(fēng)場模型構(gòu)造風(fēng)場,對0814號臺風(fēng)“黑格比”進(jìn)行模擬,并將模擬風(fēng)場與測站實(shí)測風(fēng)場進(jìn)行比較。分別采用上述兩種風(fēng)場驅(qū)動第三代海浪模式SWAN,對影響南海區(qū)域的3場臺風(fēng)(0814號“黑格比”、1329號“羅莎”、1409號“威馬遜”)進(jìn)行了臺風(fēng)浪的數(shù)值模擬,并與測站的實(shí)測波高進(jìn)行了比較,得到以下結(jié)論:

    (1)四象限非對稱風(fēng)場模型關(guān)于臺風(fēng)大風(fēng)區(qū)的模擬優(yōu)于疊加風(fēng)場模型,其關(guān)于最大風(fēng)速以及風(fēng)速時間變化過程的預(yù)測更為合理;

    (2)波浪數(shù)值模擬結(jié)果顯示:四象限非對稱風(fēng)場對臺風(fēng)浪的模擬效果較疊加風(fēng)場有所改善:有效波高模擬值與觀測值的時間發(fā)展過程相吻合,且峰值波高的計算精度較高。

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