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    高含水油藏薄砂體精細(xì)刻畫技術(shù)探討

    2019-12-05 08:30:14張會(huì)卿周宗良曹國(guó)明
    天津科技 2019年11期
    關(guān)鍵詞:單砂體入射角砂體

    張會(huì)卿,周宗良,曹國(guó)明,燕 云

    (中國(guó)石油大港油田公司勘探開發(fā)研究院 天津300280)

    0 引 言

    大港 X開發(fā)區(qū)位于北大港構(gòu)造帶東部,構(gòu)造異常破碎,主力層明化鎮(zhèn)組受曲流河河道遷移擺動(dòng)影響,儲(chǔ)層具有單砂體厚度薄、橫向變化快等特點(diǎn),均屬于 1/4地震波波長(zhǎng)以下的薄砂體[1],無法從地震剖面上直接識(shí)別。為了解決上述問題,將“兩寬一高”地震勘探理念引入該區(qū)復(fù)雜油藏薄砂體精細(xì)預(yù)測(cè)中。本次依托高密度地震資料,創(chuàng)新提出基于小入射角道集疊加的最大熵地震頻譜分解預(yù)測(cè)方法,綜合利用小入射角道集疊加處理、薄層調(diào)諧分析、井震多參數(shù)交會(huì)等方法,破解了復(fù)雜地表?xiàng)l件下地震采集頻率低的業(yè)界難題,建立了調(diào)諧頻率、調(diào)諧厚度和砂巖厚度的關(guān)系,實(shí)現(xiàn)了單一薄砂體的準(zhǔn)確預(yù)測(cè)。

    1 小入射角疊加處理

    1.1 技術(shù)原理

    俞壽朋[2]指出,地震勘探分辨率隨炮檢距增大而降低。由于地下介質(zhì)是一組或多組由不同斷層、裂縫等組成的地層,地震波在傳播過程中要發(fā)生不同程度的衰減??傮w而言,同一深度下,入射角越小,炮檢距越小,地震波能量和頻率的衰減程度越低。

    下面論證地震波入射角與分辨率之間的理論關(guān)系[3]。假設(shè)存在一水平地層,地層頂面、底面埋深分別為H1、H2,地層厚度為h,地層頂、底面地震波入射角分別為θ1、θ2,地層上覆介質(zhì)速度為 V1,地層速度為 V2。由于 H2、H1h,則有:

    地層頂界面雙程旅行時(shí) t1和底界面雙程旅行時(shí)t2可分別表達(dá)為:

    由于 V1≈V2=V,則地層頂?shù)捉缑骐p程旅行時(shí)平方差為:

    因?yàn)镠?h,所以上式可整理為:

    根據(jù)Rayleigh準(zhǔn)則,雙程旅行時(shí)差為1/2周期時(shí)達(dá)到地震縱向分辨率極限,則有:

    此時(shí)可分辨地層厚度近似為:

    根據(jù)公式 9可得,對(duì)于某一時(shí)間深度(t0)處的地層,入射角越小,則可分辨儲(chǔ)層厚度越小,即分辨率越高。因此,選取小入射角道集進(jìn)行疊加處理,可提高地震分辨率。

    常規(guī)地震資料由于覆蓋次數(shù)不足,難以確保小入射角道集的有效疊加處理,而高密度地震資料則由于地震采樣點(diǎn)密集、覆蓋次數(shù)高的特點(diǎn),破解了這一難題。

    1.2 應(yīng)用實(shí)例

    本次應(yīng)用“兩寬一高”地震數(shù)據(jù)體覆蓋次數(shù)為360次。其中,0~10°入射角覆蓋次數(shù)為 32~37次,0~20°入射角覆蓋次數(shù)為 140次,大于 25°的大角度入射角覆蓋次數(shù)為 78~86次。本次以確保入射角較小和覆蓋次數(shù)較高為原則,選取 0~20°入射角道集進(jìn)行疊加處理。

    圖1為全疊加剖面與小入射角道集疊加剖面對(duì)比實(shí)例。圖1c顯示,lq5-9、lq7-8等井 NmⅢ-4發(fā)育2層薄砂體NmⅢ-4-1、NmⅢ-4-2,這2層砂體從全疊加剖面(圖1a)難以識(shí)別,但在小入射角道集疊加剖面中(圖1b)卻能夠非常清晰地識(shí)別出來,表明通過選取小入射角道集進(jìn)行疊加處理,可以提高地震垂向分辨能力。

    圖1 NmⅢ-4小層地震剖面對(duì)比Fig.1 Comparison of NmⅢ-4 formation seismic sections

    2 最大熵譜分解

    2.1 技術(shù)原理

    20世紀(jì)90年代中期,Partyka等[4]首次提出譜分解概念,即利用時(shí)頻分析方法,通過數(shù)學(xué)變換將地震信息從時(shí)間域轉(zhuǎn)換到頻率域,進(jìn)而精確表征地震信號(hào)中每一時(shí)間點(diǎn)的頻率成分[5],繼而衍生出離散傅里葉變換、最大熵等多種譜分解算法。

    最大熵在 1967年由 J.P.伯格提出,用來衡量信息的不確定性;之后 Aydm Akan[6]等將最大熵引入地震信號(hào)分析,用于計(jì)算地震信號(hào)的功率譜。最大熵譜分解原理如下:地震記錄x(t)為一個(gè)平穩(wěn)的離散時(shí)間序列,其熵的表達(dá)式為[7]:

    式中:Hm為熵,J/mol·K;t=1,2,...,N+1,ms;T(N)為托布里茲形式的信號(hào)矩陣,dB。若 r(0),r(1),...,r(N)值已知,則可重復(fù)利用遞推算法求取 r(N+1),r(N+2),...的值。

    地震數(shù)據(jù)道x(t)可用一個(gè) K階自回歸差分方程模擬:

    相應(yīng)的地震信號(hào)功率譜P(f)為:

    式中:x(t)為地震數(shù)據(jù)道,CDP's/cm;e(t)為預(yù)測(cè)誤差,CDP's/cm;ΔδΚ為預(yù)測(cè)誤差的方差;P(f)為地震信號(hào)功率譜,dB2/Hz;ak為預(yù)測(cè)誤差濾波器的系數(shù),無量綱;k 為常數(shù),k=1,2,...,K;f 為角頻率,rad/s;Δt 為采樣間隔,ms。

    最大熵譜分解確保地震記錄在分析時(shí)窗內(nèi)的自相關(guān)函數(shù)符合已知數(shù)據(jù)要求,而使時(shí)窗外自相關(guān)函數(shù)的不確定性最大。相比傅里葉變換要求地震信號(hào)在(-∞,+∞)之間取值,最大熵減少了因時(shí)窗長(zhǎng)度有限而產(chǎn)生的誤差。最大熵譜分解可生成調(diào)諧體。

    調(diào)諧體預(yù)測(cè)薄砂體厚度源于 Widess模型:Widess楔形模型證實(shí),1/4波長(zhǎng)以下薄層的頂、底反射界面發(fā)生干涉[1];Kallweit得出薄層等于 1/4波長(zhǎng)時(shí)將產(chǎn)生調(diào)諧效應(yīng),且調(diào)諧點(diǎn)處振幅值最大[8-9]。黃緒德[10]論證了薄層振幅譜的周期性陷頻特征,其陷頻周期和頻率互為倒數(shù)。邊立恩等[11]論證了薄層調(diào)諧頻率與調(diào)諧厚度關(guān)系,推導(dǎo)出調(diào)諧厚度估算公式:

    式中:ΔZ為調(diào)諧厚度,m;v為目的層速度,m/s;f0為調(diào)諧頻率,Hz。

    2.2 應(yīng)用實(shí)例

    利用最大熵法制作調(diào)諧體并得到調(diào)諧頻率,調(diào)諧體時(shí)窗依據(jù)砂巖時(shí)間厚度確定為 30ms。東西向調(diào)諧體剖面中,A1井調(diào)諧頻率約為 25Hz,向兩翼調(diào)諧頻率急劇升高,反映調(diào)諧厚度減薄(圖2);南北向調(diào)諧體剖面中,調(diào)諧頻率始終穩(wěn)定在 25~30Hz,反映調(diào)諧厚度基本不變(圖3)。調(diào)諧體剖面反映巖性邊界更加直觀,且與單頻體切片對(duì)應(yīng)性很好。

    圖2 A1井-A1-8井最大熵調(diào)諧體剖面Fig.2 Maximum entropy tuning cube profile of wells A1-A1-8

    圖3 A1-3井-A1-7井最大熵調(diào)諧體剖面Fig.3 Maximum entropy tuning cube profile of wells A1-3-A1-7

    馬躍華等[12]利用調(diào)諧頻率計(jì)算調(diào)諧厚度,單砂體厚度誤差為15%~83%。誤差源于以下因素[13]:①任何算法均存在誤差,造成調(diào)諧頻率的求取不準(zhǔn)確;②由于單砂體厚度的空變性,難以用一個(gè)確定的調(diào)諧體時(shí)窗確保只有目的層地震信號(hào)參與計(jì)算;③地震信號(hào)中低頻噪聲與有效的低頻信息相夾雜,影響低頻端厚度估算;④受測(cè)不準(zhǔn)原理、測(cè)井-地震觀測(cè)頻率不同、儲(chǔ)層物性參數(shù)不同等因素的影響[14-15],速度參數(shù)難以準(zhǔn)確獲取。因此,調(diào)諧厚度不能直接表征單砂體厚度,而應(yīng)理解為相對(duì)厚度。在地層速度較穩(wěn)定的地區(qū),可通過統(tǒng)計(jì)完鉆井資料,建立調(diào)諧厚度與單砂體厚度相對(duì)關(guān)系,從而求取井間單砂體厚度。

    本次統(tǒng)計(jì)了 15口完鉆井的儲(chǔ)層參數(shù),利用聲波時(shí)差獲取單井層速度,代入調(diào)諧厚度估算公式,計(jì)算得到調(diào)諧厚度。通過建立多井調(diào)諧厚度和單砂體厚度關(guān)系,證實(shí)二者呈線性正相關(guān)(圖4),關(guān)系式為:

    式中:Z為單砂體厚度,m;ΔZ為調(diào)諧厚度,m。

    3 應(yīng)用效果

    應(yīng)用公式(15)完成單砂體厚度預(yù)測(cè)(圖5),在此基礎(chǔ)上優(yōu)選構(gòu)造有利區(qū)部署2口新井A1-1-1和A1-1-2,新井成功鉆遇 NmⅢ-8-2儲(chǔ)層,且單砂體厚度與預(yù)測(cè)厚度吻合率達(dá) 90%以上。鉆井結(jié)果與預(yù)測(cè)結(jié)果吻合,證明基于最大熵譜分解方法的單砂體定量預(yù)測(cè)方法在本區(qū)適用。

    圖4 A1井區(qū)單砂體厚度與調(diào)諧厚度關(guān)系Fig.4 Relation between thickness of single sand body and tuning thickness in well A1 area

    圖5 A1井區(qū)NmⅢ-8-2砂巖厚度等值圖Fig.5 Contour map of NmⅢ-8-2 sandstone thickness in well A1 area

    4 結(jié) 論

    ①地震縱向分辨率與地震波入射角近似呈正比,基于“兩寬一高”的小入射角道集疊加處理能夠有效提高地震資料垂向分辨能力。

    ②應(yīng)用最大熵譜分解可得到薄層調(diào)諧體,利用調(diào)諧頻率可計(jì)算調(diào)諧厚度。

    ③單一薄砂體厚度和調(diào)諧厚度呈線性正相關(guān)關(guān)系,據(jù)此可實(shí)現(xiàn)井間單一薄砂體厚度預(yù)測(cè)。

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