分段數(shù)對(duì)生長(zhǎng)管過飽和環(huán)境特征的影響

于　燕　 張　軍　 陳廣闖　 徐俊超　 閭　荔　 鐘　輝

(東南大學(xué)能源熱轉(zhuǎn)換及其過程測(cè)控教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 南京 210096)

我國(guó)的能源結(jié)構(gòu)以燃煤為主,而PM2.5的主要來(lái)源是燃煤排放的細(xì)顆粒物．傳統(tǒng)的除塵設(shè)備難以有效脫除細(xì)顆粒物,現(xiàn)有脫除PM2.5的一項(xiàng)重要預(yù)處理技術(shù)是通過物理或化學(xué)作用使顆粒團(tuán)聚并長(zhǎng)大后再進(jìn)入傳統(tǒng)設(shè)備進(jìn)行除塵[1]．目前預(yù)處理技術(shù)有蒸汽相變、聲團(tuán)聚、電凝并、化學(xué)團(tuán)聚等[2-6]．

水汽相變技術(shù)由于過程簡(jiǎn)單、易于實(shí)現(xiàn)且顆粒長(zhǎng)大效果明顯,受到了國(guó)內(nèi)外廣泛關(guān)注．細(xì)顆粒在過飽和水汽環(huán)境中的生長(zhǎng)與過飽和度呈指數(shù)關(guān)系[7],因此構(gòu)建高效的過飽和環(huán)境對(duì)細(xì)顆粒長(zhǎng)大效果至關(guān)重要．低溫飽和氣體與高溫液體相接觸和高溫含濕氣體與低溫液體相接觸因能耗較低,裝置簡(jiǎn)單,是常見的過飽和環(huán)境構(gòu)建方法,且顆粒生長(zhǎng)場(chǎng)所雙生長(zhǎng)管大多采用整段的形式[8-10]．然而文獻(xiàn)[11-12]計(jì)算結(jié)果表明,整段式生長(zhǎng)管中過飽和度水平在其后半段出現(xiàn)大幅度下降的現(xiàn)象,致使生長(zhǎng)管中過飽和度分布的均勻性很差,且平均過飽和度偏低．

整段式生長(zhǎng)管中過飽環(huán)境不佳的原因主要是在生長(zhǎng)管后半段管壁水和氣流之間的溫差減少,導(dǎo)致氣體與水蒸氣之間的傳熱傳質(zhì)動(dòng)力減弱．由此可見,提高生長(zhǎng)管后半段管壁水和氣流的溫度差是改善生長(zhǎng)管過飽和環(huán)境的有效途徑．基于此,于燕等[13]提出了兩段式生長(zhǎng)管,即采用低溫飽和氣體與高溫?zé)崴佑|后再與低溫冷水相接觸、高溫含濕氣體與低溫液體相接觸后再與高溫?zé)崴嘟佑|的方式構(gòu)建過飽和環(huán)境.計(jì)算結(jié)果表明,與整段式生長(zhǎng)管相比,兩段式生長(zhǎng)管中過飽和度水平有一定程度的提高,且在其后半段尤為明顯,但過飽和度分布整體上仍呈現(xiàn)較高程度的不均勻．

Roberts等[14]利用冷氣流與管壁熱水(熱水溫度設(shè)定為梯度溫度)相接觸構(gòu)建過飽和環(huán)境,這相當(dāng)于將生長(zhǎng)管改進(jìn)為多段式生長(zhǎng)管,研究發(fā)現(xiàn)此時(shí)在生長(zhǎng)管中心附近處過飽和度略接近于固定值,由此表明多段式生長(zhǎng)管能更好改善生長(zhǎng)管中過飽和度分布．但目前關(guān)于不同構(gòu)建方式下生長(zhǎng)管分段情況對(duì)平均過飽和度分布特征(過飽和度分布均勻性及過飽和水平的高低)影響的研究很少．為此,本文利用變物性參數(shù)的傳熱傳質(zhì)模型對(duì)2種構(gòu)建過飽和環(huán)境方式中不同分段數(shù)下生長(zhǎng)管中的過飽和度分布進(jìn)行了計(jì)算,對(duì)它們的過飽和環(huán)境特性進(jìn)行了分析比較,同時(shí)考察了不同初始參數(shù)、生長(zhǎng)管長(zhǎng)度等操作條件下生長(zhǎng)管分段數(shù)對(duì)過飽和度分布特征的影響．

1　生長(zhǎng)管模型

細(xì)顆粒物在生長(zhǎng)管中進(jìn)行異質(zhì)核化凝結(jié)長(zhǎng)大．為了便于研究生長(zhǎng)管中過飽和度分布特性,參考文獻(xiàn)[15]水汽條件下細(xì)顆粒長(zhǎng)大實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)中生長(zhǎng)管的相關(guān)設(shè)計(jì),生長(zhǎng)管長(zhǎng)度為L(zhǎng),半徑R為0.75 cm,氣流平均流速U為0.74 m/s．設(shè)氣流進(jìn)口溫度為Tin,將生長(zhǎng)管長(zhǎng)度L平均分為n段,每一段管壁溫度用Tw1,Tw2,…,Twn來(lái)表示．生長(zhǎng)管物理模型如圖 1所示．

圖1　多段式生長(zhǎng)管模型

2　相關(guān)參數(shù)和計(jì)算模型

生長(zhǎng)管中工作液體為水．因空氣的熱力學(xué)參數(shù)已有相應(yīng)的測(cè)量值,而其性質(zhì)與燃煤煙氣相近,為此選用空氣作為載氣．空氣熱擴(kuò)散系數(shù)和水蒸氣在空氣中的傳質(zhì)系數(shù)隨溫度的函數(shù)關(guān)系為[12]:αt=0.001 4T-0.19,αv=1.18×10-5T1.75,其中αt為傳熱系數(shù),cm2/s,αv為傳質(zhì)系數(shù),cm2/s,T為絕對(duì)溫度, K．

3　多段式生長(zhǎng)管中不同操作條件下的過飽和環(huán)境特征

在多段式生長(zhǎng)管中,本文采用以下方式構(gòu)建過飽和環(huán)境: ① 方式1．因氣體溫度不斷提升,采用管壁水溫度不斷增加的方式能保證生長(zhǎng)管后半段氣流與管壁水由足夠的溫差進(jìn)行傳熱傳質(zhì),即溫度為Tin的冷氣流依次進(jìn)入生長(zhǎng)管的每一段,與管壁熱水進(jìn)行傳熱傳質(zhì)形成過飽和環(huán)境,TinTw1,Tw1>Tw2>…>Tw(n-1)>Twn．為了方便研究,本文采用管壁鄰段相同的溫差,即ΔT=|Tw1-Tw2|=…=|Tw(n-1)-Twn|．

3.1　方式1下過飽和環(huán)境特征

根據(jù)細(xì)顆粒長(zhǎng)大實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)中生長(zhǎng)管的相關(guān)設(shè)計(jì)[15],選取L=120 cm為基本長(zhǎng)度,在Tin=298 K,Tw1=333 K,Twn=338 K下分別對(duì)n=2,5,10,15時(shí)生長(zhǎng)管中的過飽和度進(jìn)行了計(jì)算．由文獻(xiàn) [12]研究可知,生長(zhǎng)管中心附近處過飽和度分布較為均勻且過飽和度值相對(duì)較高,本文基于此,以0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)平均過飽和度的計(jì)算結(jié)果為例進(jìn)行討論．基于不同分段數(shù)n下的計(jì)算可知,生長(zhǎng)管中的平均過飽和度分別為1.309 0,1.401 8,1.423 0,1.338 5．由圖2可以看出,當(dāng)n=2時(shí),過飽和度水平隨生長(zhǎng)管軸向距離先增加后快速下降,致使整體過飽和度分布均勻性較差;當(dāng)n增大后,隨管長(zhǎng)的增加,在前期過飽和度增加速度減緩,而在后期其下降速度明顯降低;當(dāng)n增大到10時(shí),后期過飽和度幾乎保持穩(wěn)定,過飽和度分布均勻性明顯提高,但當(dāng)n進(jìn)一步增大到15時(shí),過飽和度隨管長(zhǎng)的增加一直緩慢增加,且沒有出現(xiàn)峰值,過飽和度整體水平降低．通過計(jì)算可知,在一定范圍內(nèi)分段數(shù)n增加有利于過飽和水平的提高和均勻化,當(dāng)n過大時(shí),整體過飽和度水平開始降低．

圖2　方式1下不同n對(duì)過飽和度分布的影響

在方式1中,管壁液相水蒸氣一直向氣相進(jìn)行質(zhì)量和熱量擴(kuò)散,使氣流的水蒸氣分壓和氣相溫度不斷增加．n較小時(shí),在生長(zhǎng)管前半段,氣相蒸汽壓的增加比該溫度下的飽和蒸汽壓增加要快,因此過飽和度增加;在后半段氣流溫度增加相對(duì)顯著,因飽和蒸汽壓與溫度呈指數(shù)關(guān)系[18],此時(shí)氣相溫度增加導(dǎo)致飽和蒸汽壓的增加比蒸汽分壓增加要快,因此過飽和度出現(xiàn)較嚴(yán)重的下降現(xiàn)象.n越大,每段中管壁水與氣流溫差越小,導(dǎo)致氣體與管壁熱水之間的傳熱傳質(zhì)過程變得遲緩,因此前期過飽和度增加相對(duì)較慢.n越大,隨軸向位置的增加管壁熱水的溫度梯度越小,氣相溫度增加緩慢,同時(shí)氣相水蒸氣分壓增加也較為緩慢,使得飽和蒸汽壓和水蒸氣分壓增加達(dá)到一個(gè)平衡狀態(tài),即出現(xiàn)在生長(zhǎng)管后半段過飽和度水平呈平緩趨勢(shì)的現(xiàn)象.n過大時(shí),氣相溫度增加尤為緩慢,氣相水蒸壓分壓增加比該溫度下飽和蒸汽壓增加要快,即出現(xiàn)過飽和水平一直緩慢增加的現(xiàn)象.分段數(shù)n越大,每段中管壁水與氣體的溫差減小,使得氣體與管壁水的傳熱傳質(zhì)過程變得緩慢,峰值出現(xiàn)的位置較晚，即距離進(jìn)口位置越遠(yuǎn).n過大時(shí)峰值消失,過飽和水平下降．

由圖2可知,n=10時(shí)生長(zhǎng)管中過飽和度水平較高同時(shí)分布較為均勻.因此以n=10為對(duì)象,對(duì)進(jìn)氣溫度Tin=288、308 K,第n段管壁水溫度Twn=335、348 K,生長(zhǎng)管中0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分布進(jìn)行研究,結(jié)果如圖3所示．由圖可以看出,降低進(jìn)氣溫度和增加管壁水溫度都可提高生長(zhǎng)管中過飽和度水平．通過改變進(jìn)氣和管壁水溫度這2種方法可以發(fā)現(xiàn),降低進(jìn)氣溫度更有利于生長(zhǎng)管中過飽和度水平的提高和過飽和度分布均勻化．這是因?yàn)榻档瓦M(jìn)氣溫度和增加管壁水溫度都有利于傳熱傳質(zhì),使得過飽和度得到提高;降低進(jìn)氣溫度使得氣相溫度顯著下降,由于飽和蒸汽壓與溫度呈指數(shù)關(guān)系[18],因而氣體的飽和蒸汽壓也顯著下降,更有利于整體過飽和度水平的提高;管壁水溫度增加有利于液相水蒸氣向氣相擴(kuò)散,因水蒸氣在空氣中傳質(zhì)較傳熱快,故氣相水蒸氣分壓增加較為顯著,同時(shí)n較大時(shí)氣相溫度增加

圖3　方式1下不同Tin和Twn對(duì)過飽和度分布的影響

較為緩慢,使得氣相水蒸氣分壓增加比該溫度下的飽和蒸汽分壓增加相對(duì)更快,即出現(xiàn)管壁水溫度增加和生長(zhǎng)管中過飽和度呈現(xiàn)一直緩慢增加的現(xiàn)象．

圖4為L(zhǎng)=100,120,150 cm,n=10,Tin=298 K,Tw1=333 K,Twn=338 K時(shí),0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分布．由圖可以看出,L較大時(shí),過飽和度出現(xiàn)先增加后降低的趨勢(shì);L較小時(shí),過飽和度出現(xiàn)一直緩慢增加的現(xiàn)象．這是因?yàn)長(zhǎng)越大,當(dāng)分段數(shù)n相同時(shí),可以理解為L(zhǎng)相同分段數(shù)n減小,有利于液相水蒸氣向氣相擴(kuò)散,氣相溫度增加較快,使得氣相蒸汽分壓增加更快,導(dǎo)致過飽和度的增加相對(duì)較快;同時(shí),L較大時(shí),增加了氣相與液相傳熱傳質(zhì)的時(shí)間,氣相溫度可以得到充分地提高,因飽和蒸汽壓與溫度呈指數(shù)關(guān)系[18],飽和蒸汽壓的增加較氣相水蒸氣分壓增加快時(shí),過飽和度便開始下降;L較小時(shí),氣相溫度增加緩慢,同時(shí)氣相水蒸氣分壓增加也較為緩慢,氣相溫度增加導(dǎo)致飽和蒸汽壓緩慢增加帶來(lái)的影響更為顯著,即當(dāng)L較小時(shí),過飽和度會(huì)出現(xiàn)一直緩慢增加的現(xiàn)象．

圖4　方式1下不同L對(duì)過飽和度分布的影響

3.2　方式2下過飽和環(huán)境特征

圖5為L(zhǎng)=120 cm,n=2,3,5,10,15,Tin=338 K,Tw1=303 K,Twn=298 K時(shí),0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分布(原理同方式1)．計(jì)算得到n=2,3,5,10,15時(shí)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分別為1.209 1,1.210 0,1.192 5,1.125 0,1.081 1．由圖5可以看出,生長(zhǎng)管分段數(shù)n越小,整體過飽和度水平較高且隨軸向位置距離進(jìn)口越遠(yuǎn),過飽和水平越有降低趨勢(shì);生長(zhǎng)管分段數(shù)n較大時(shí),隨軸向位置距離進(jìn)口越遠(yuǎn),過飽和水平出現(xiàn)先增加后趨于平緩的現(xiàn)象．這是因?yàn)樵摲绞街饕峭ㄟ^氣相向液相傳熱使氣相溫度降低形成過飽和,n越小管壁水的溫度梯度越大,越有利于氣相向液相傳熱,使得過飽和水平較高，經(jīng)計(jì)算,n越小氣相溫度的降低速率越大,n越大,氣相溫度的降低速率越趨于平緩,同時(shí)氣相水蒸氣分壓也呈現(xiàn)同樣的規(guī)律.n越小，生長(zhǎng)管后段氣相溫度相對(duì)前段降低緩慢,飽和蒸汽壓相比于氣相水蒸氣分壓降低緩慢,過飽和水平有降低的趨勢(shì);n越大,管壁水的溫度梯度越小,氣相溫度降低較為緩慢,同時(shí)氣相水蒸氣分壓降低也較為緩慢,即出現(xiàn)n越大在生長(zhǎng)管后段過飽和度水平呈平緩趨勢(shì)的現(xiàn)象．

圖5　方式2下不同n對(duì)過飽和度分布的影響

由圖5和計(jì)算可知,n=3時(shí)過飽和度水平較高且分布較為均勻;n=10時(shí)過飽和度水平均勻性較好．圖6給出了L=100,120,150 cm,n=3,10,Tin=338 K,Tw1=303 K,Twn=298 K時(shí),0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分布．由圖可以看出,n=3時(shí),生長(zhǎng)管總長(zhǎng)度L減小有利于過飽和度分布均勻;n=10時(shí),生長(zhǎng)管總長(zhǎng)度L增加有利于提高整體過飽和水平．這是因?yàn)閚較小時(shí),生長(zhǎng)管后段氣相溫度降低導(dǎo)致氣相水蒸氣分壓降低效果更為顯著,使過飽和度水平下降,L減少不會(huì)導(dǎo)致氣相溫度進(jìn)一步降低,避免上述現(xiàn)象的發(fā)生,有利于過飽和度水平均勻化;n較大時(shí),L增加有利于氣相向液相傳熱,使氣相溫度降低更為顯著,整體過飽和水平提高．

圖6　方式2下不同L對(duì)過飽和度分布的影響

圖7為L(zhǎng)=120 cm,n=3,進(jìn)氣溫度Tin=328,348 K,第n段管壁水溫度Twn=288,300 K時(shí),0≤r/R≤0.5范圍內(nèi)生長(zhǎng)管中平均過飽和度分布．由圖可以看出,增加進(jìn)氣溫度和降低管壁溫度都可提高生長(zhǎng)管中過飽和度水平.通過對(duì)比上述2種方法可以發(fā)現(xiàn),增加進(jìn)氣溫度更有利于生長(zhǎng)管中過飽和度水平的提高和過飽和度分布的均勻．這是因?yàn)樵黾舆M(jìn)氣溫度在生長(zhǎng)管入口處推動(dòng)了傳熱,氣相溫度迅速降低,同時(shí)氣相水蒸氣分壓較大使過飽和水平得到很大的提高;降低管壁水溫度,氣相在生長(zhǎng)管起始段中的傳熱傳質(zhì)過程并沒有發(fā)生改變,經(jīng)過第1段管壁水溫度梯度增加,更有利于氣相向液相傳熱,促進(jìn)氣相溫度降低,過飽和度水平得以提高,但不利于過飽和度分布均勻化．

圖7　方式2下不同Tin和Twn對(duì)過飽和度分布的影響

3.3　分段數(shù)與構(gòu)建方式、溫差、生長(zhǎng)管長(zhǎng)度的關(guān)系

表1　不同構(gòu)建方式、溫差、生長(zhǎng)管長(zhǎng)度下最小分段數(shù)分布

注：None表示該參數(shù)下過飽和度分布不均勻.

4　結(jié)論

1) 與整段式生長(zhǎng)管相比,分段數(shù)n的增加有助于彌補(bǔ)生長(zhǎng)管后段過飽和度水平下降的現(xiàn)象．在多段式生長(zhǎng)管中,采用方式1,較多的分段數(shù)n有利于過飽和度分布均勻,且存在一個(gè)合適的分段數(shù)n既能保證過飽和水平的均勻化也能使整體過飽和水平較高;在保證生長(zhǎng)管中過飽和分布均勻的前提下,降低進(jìn)氣溫度能提高整體過飽和水平;生長(zhǎng)管總長(zhǎng)度L和溫差ΔT越大,要保證整體過飽和水平的均勻性就需要提高生長(zhǎng)管的分段數(shù)n．

2) 在多段式生長(zhǎng)管中,采用方式2,較多的分段數(shù)n雖然能保證過飽和水平均勻化,但n增大,整體過飽和水平顯著下降;n=3時(shí),若采取合適的生長(zhǎng)管總長(zhǎng)度L、進(jìn)氣溫度與管壁水溫度，也能獲得較均勻和過飽和水平高的過飽和環(huán)境;L越大,要保證整體過飽和水平的均勻性需要提高生長(zhǎng)管的分段數(shù)n,相反地,ΔT越大要保證整體過飽和水平的均勻性則需要減小分段數(shù)n．

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