陳建兵,申 江,鮑祿強,榮 超
(中國空氣動力研究與發(fā)展中心,四川 綿陽 621000)
風(fēng)洞是根據(jù)運動的相對性和相似性原理進行各種氣動力試驗的設(shè)備[1],在空氣動力學(xué)研究、高層建筑設(shè)計、汽車設(shè)計、飛行器研制等領(lǐng)域得到大量應(yīng)用。為了在風(fēng)洞試驗段內(nèi)獲取試驗所需的高品質(zhì)流場,通常的做法是通過在風(fēng)洞穩(wěn)定段內(nèi)安裝若干層阻尼網(wǎng)進行整流[2]。阻尼網(wǎng)傳統(tǒng)的校核計算多采用懸索公式對網(wǎng)絲進行強度計算,計算時將1 m寬網(wǎng)的網(wǎng)絲作為一根懸索[3-4]。
傳統(tǒng)的暫沖式跨超聲速風(fēng)洞啟動時,氣流對阻尼網(wǎng)的沖擊較大,網(wǎng)子容易損壞,因此新設(shè)計的暫沖式跨超聲速風(fēng)洞多采用彈性拉網(wǎng)機構(gòu)。由于彈性拉網(wǎng)機構(gòu)中彈簧的作用,阻尼網(wǎng)在氣動載荷作用下兩端不是固定不動的,而會發(fā)生位移,因此,若按兩端為固定的懸索理論分析具有彈性拉網(wǎng)機構(gòu)的阻尼網(wǎng),會有一定的誤差。針對此,本文基于在暫沖式跨超聲速風(fēng)洞中應(yīng)用的具有彈性拉網(wǎng)機構(gòu)的阻尼網(wǎng)結(jié)構(gòu)建立懸索模型,并對周邊受力進行分析。
具有彈性拉網(wǎng)機構(gòu)的阻尼網(wǎng)周邊布置有若干組拉網(wǎng)機構(gòu),為了固定這些機構(gòu),在周邊的風(fēng)洞洞體上設(shè)置了相應(yīng)數(shù)量的支承結(jié)構(gòu),并通過在機構(gòu)內(nèi)設(shè)置彈簧有效地增強了機構(gòu)的緩沖性能。阻尼網(wǎng)結(jié)構(gòu)簡圖如圖1所示。
在均布氣動載荷作用下具有彈性拉網(wǎng)機構(gòu)的阻尼網(wǎng)可簡化為在氣動力作用下兩端能彈性伸縮的懸索。對于水平布局型式的風(fēng)洞,其阻尼網(wǎng)的變形方向為水平方向,與重力方向垂直;阻尼網(wǎng)的變形主要是由氣動力引起的,因此可不考慮重力對阻尼網(wǎng)變形的影響。設(shè)兩端彈簧中心之間的距離為l,處于流場內(nèi)的阻尼網(wǎng)直徑為D,懸索在氣動力作用下引起的彈簧壓縮量為l0,不考慮其他結(jié)構(gòu)的重量、摩擦及變形,也不考慮定滑輪半徑的影響,則平衡時若不計應(yīng)變引起的伸長,懸索的長度為l+2l0。因此,懸索模型可等效為固定于A(0,0)、B(l,0)兩點,無應(yīng)力長度為l+2l0的懸索在氣動力作用下的平面變形,如圖2所示。圖2中,F(xiàn)為阻尼網(wǎng)周邊的張力,H為阻尼網(wǎng)周邊的水平力。
圖1 阻尼網(wǎng)結(jié)構(gòu)簡圖
圖2 懸索模型
設(shè)阻尼網(wǎng)處的氣流速度為v,網(wǎng)的損失系數(shù)為Cp,氣流密度為ρ,氣流方向平行于風(fēng)洞軸線,網(wǎng)安裝部位的流道截面積為S,則作用在阻尼網(wǎng)上的氣動力Q為:
Q=Cpq0S.
(1)
阻尼網(wǎng)在周邊處單位長度上的軸向力P為[5]:
(2)
取阻尼網(wǎng)周邊上單位弧長對應(yīng)的網(wǎng)面作為懸索分析對象(見圖3),根據(jù)合力等效的原則,將該區(qū)域網(wǎng)面簡化為長度為D的矩形區(qū)域,則沿D的均布載荷q為:
(3)
如圖2所示,將懸索分為AA1、A1B1和B1B三段,并分別取其中一段懸索微元1~2(見圖4)作為分析對象。
圖3阻尼網(wǎng)分析單元圖4懸索微元示意圖
由平衡條件∑Fx=0可得:H1=H2=H;由平衡條件∑Fy=0可得:
H2tanθ2-H1tanθ1=qdx.
(4)
由式(4)變換整理得[6]:
(5)
式(5)是一個拋物線微分方程。
對于AA1和B1B段,因q=0,所以這兩段均為直線段。因此,整個懸索的曲線方程為:
(6)
其中:C1~C6為待定系數(shù)。
(7)
(8)
對于阻尼網(wǎng)來講,通常由氣動給出其在氣動載荷作用下的最大允許撓度,即f為已知,故由式(8)可以求出水平力H:
(9)
進而可得懸索A、B兩端處的張力FA和FB:
(10)
本文采用懸索分析方法分析了安裝有彈性拉網(wǎng)機構(gòu)的阻尼網(wǎng),經(jīng)分析可以看出:
(1) 阻尼網(wǎng)的成型曲線為直線—拋物線—直線,與經(jīng)典的拋物線[7]或懸鏈線[8]成型曲線不同。
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