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    永磁微型核磁共振成像系統(tǒng)勻場線圈設計研究

    2017-10-30 00:07:59傅立
    中國新技術新產(chǎn)品 2017年22期
    關鍵詞:磁極永磁磁場

    傅立

    摘 要:在核磁共振系統(tǒng)當中,磁場均勻性為其重要硬件參數(shù),而有源勻場則能夠精細修正磁場。本文基于永磁微型核磁共振成像系統(tǒng),在確定均勻間隙情況下,開展了勻場理論分析,經(jīng)模擬仿真與數(shù)值計算,設計了一套能夠放置在探頭屏蔽盒外側(cè)的有源勻場系統(tǒng)。將此系統(tǒng)放置于NMI20微型核磁共振成像儀上,勻場效果從之前的10 ppm提升至1.4 ppm。

    關鍵詞:永磁微型核磁共振成像系統(tǒng);勻場線圈;設計

    中圖分類號:O482 文獻標識碼:A

    磁體作為基于均勻穩(wěn)定磁場環(huán)境下,所形成的帶有強烈核磁共振現(xiàn)象的核心部件,對于其所具有的性能參數(shù)而言,不僅對核磁共振信號具有決定作用,而且對于圖像質(zhì)量同樣具有直接決定作用,就其投入成本層面來考量,其在整個核磁共振成像設備當中,通常情況下,會占到1/3,所以,針對磁體來講,其在整個核磁共振設備當中,扮演著核心作用。

    1.有源勻場基本理論概述

    在沒有電流密度的情況下,在自由電荷狀況下,依據(jù)Maxwell方程,利用由永磁體所形成的強烈的無源靜磁場,從本質(zhì)上來講,就是一個無旋場,針對其標量磁位來講,在某種程度上,往往能夠較好的滿足于拉普拉斯方程,此方程于球坐標系下,便能夠得出笛卡爾坐標系下Bz的展開式。經(jīng)過展開之后,便能夠依據(jù)實際需要,對無旋靜磁場滿足實際要求的分解,使之形成均勻磁場。若利用外部通電線圈所形成的磁場,抵消各非均勻磁場項,那么在實際目標區(qū)域內(nèi),便能夠獲取理想磁場。因級數(shù)展開而得到的非均勻項,實為無窮多項,所以,在實際當中,在磁場抵消方面,抵消數(shù)量相對有限,因此,對于所形成的磁場而言,往往比較均勻。基于此,在對勻場線圈進行實際設計的過程中,核心任務與關鍵使命就是,通電線圈的合理、高效使用,通過此線圈的運用,最終形成具有階次差異且滿足實際所需的非均勻磁場。

    2.基本電磁場理論分析

    磁場疊加定理與Biot-Savart定理乃是用于有源勻場的核心電磁場理論??蛇\用Biot-Savart定理,將在空間的圓弧載流導線相應磁場強度求解出來??蓸嫿ㄈ诤系芽栕鴺讼?,另外,還能構建球坐標系,并形成二者之間的坐標空間,對于O點而言,即為兩坐標系對應處的坐標原點,笛卡爾坐標系的Z軸與球坐標系的極軸相融合。

    若多組線圈空間位置不同,或者有著不同的電流方向。于場點P所形成的磁場強度,可以依據(jù)磁場疊加定理來完成求解。無論是哪個通電線圈弧段,對此所需注重的是,把積分限進行相應調(diào)整與改變,可依據(jù)實際需要,將弧段角度進行適當調(diào)整便可。從永磁型磁共振角度來考量,從本質(zhì)上來講,即為平板型磁極,所以,在實際開展勻場線圈設計過程中,也需要將其設計成與上述一樣的平面型,使之更好匹配。依據(jù)上述定理,若經(jīng)兩磁極板方向,在兩個點線圈實際放置過程中,如選擇在與中心點呈對稱狀態(tài)的位置上,不僅合理且可行,另外,在電流上,其方向便會呈相反狀,如此一來,基于中心區(qū)域框架內(nèi),所形成的磁場,在方向上,便會相反,針對此狀況,進行相互疊加操作,便能形成以Z方向為軸心所構建的梯度。當確定好線圈距離之后,可依據(jù)實際需要,對通電線圈的半徑,進行適當性調(diào)整,通過此調(diào)整,對于一階的Z向線性,除了能將其有所改變之外,還能使Z3、Z5等,根據(jù)實況及現(xiàn)實需要,呈奇次方非線性變化,由此形成所需要的帶有規(guī)律性的磁場。

    于Z=±h的所呈現(xiàn)出的對稱平面當中,以Y方向為軸心,依據(jù)對稱方式,完成兩半圓通電弧段相應放置工作,另外,在電流方向上,可設置呈反向,而兩極板的電流則由相同的方向,在確定h的狀況下,通過對通電圓弧的半徑進行調(diào)整,可形成沿著X方向而產(chǎn)生的軸旋轉(zhuǎn)90°,最終便可獲得Y方向的線性磁場。為使高階效果以及線性度處于最佳狀態(tài),通常情況下,會運用多匝線圈,以此來替換單組線圈。

    3.目標分析

    針對核磁共振成像的整個系統(tǒng)來講,通常情況下,其不能實施各種層面的無源勻場,因此,在對磁極板平行度進行調(diào)節(jié)之后,主磁體的均勻性最高可達10ppm。針對本次設計來講,其總體層面的既定目標,就是通過設定的高階勻場,在20mmDSV范圍內(nèi),使其均勻性得到提升,即超過1ppm。要想以一種較好的方式達成此目標,需要確定出各階勻場線圈相對應的幾何形狀之后,再將3個指標給確定下來,即線圈電流限制、各階次線圈的半徑與線圈匝數(shù)及線圈極板間間距(線圈間隙)。對于磁場而言,其乃為一空間概念,針對不同方向的勻場磁場,不僅要考慮Z向的線性,而且還需將XY平面內(nèi)的均勻性考慮在內(nèi),不然,會出現(xiàn)不佳的勻場效果。因此,需依據(jù)實際情況及現(xiàn)實需要,完成線圈極板間距離的總體設置工作,實際上就是將線圈間隙設置好,除此之外,還需將各階次線圈的匝數(shù)考慮在內(nèi),還有其半徑等。通過仿真,得知半徑相比于各線圈之間的間隙,明顯小于后者,此時會造成徑向勻場在范圍上呈現(xiàn)出持續(xù)減小狀態(tài)。若半徑較之線圈的間隙,存在超出后者的情況,此時,進行數(shù)值仿真,最終結果得知,20mmDSV區(qū)域范圍相同,伴隨間隙的持續(xù)增加,線性度便會隨之提高;若間隙相同,伴隨半徑增加,線性度同樣會提升。至此,從理論層面來考量,要想達到較高的線性度乃是能夠?qū)崿F(xiàn)的,僅需增加線圈半徑與間隙便可。此外,隨著磁極間隙的增加,磁場均勻性便會隨之變差。所以在磁極間隙及其他條件均確定的情況下,需適當性增加線圈間隙,針對線圈半徑來講,不可隨意性增大,需依據(jù)梯度板及磁極板的實際半徑來決定。

    4.線圈設計效果仿真

    針對本次設計來講,擬定非均勻磁場11項,以永磁型磁極板為基礎,結合其實際結構,對于全部的勻場線圈來講,在設計類型上,均選擇平面型。利用反向電流弧,或者同向的亥姆赫茲線圈,均可成功構建非線性磁場,通過此操作,便能較好地實現(xiàn)關于磁場的修正。針對一階勻場線圈來講,其在具體的修成幅度方面,往往是最高的,除此之外,在勻場效果方面,也是具有最大影響的。針對所得數(shù)據(jù)值,通過對此進行計算機仿真,便能得出關于單一某方向的線性度;對于Z線圈而言,伴隨其半徑的增加,盡管在Z方向上,其線性度呈現(xiàn)出持續(xù)優(yōu)化狀態(tài),但對于X(Y)方向而言,其均勻性來則易發(fā)生改變,即起初呈現(xiàn)規(guī)律性變化,即先優(yōu)化后轉(zhuǎn)為惡化;若依據(jù)實際需要,將間隙適當性的增加,那么最終也會有此規(guī)律出現(xiàn)。所以,針對一階勻場磁場,其所對應的線性度,通常要求比較高,但在實際操作中,還需將線性方向的磁場均勻性囊括在內(nèi)。

    5.結果分析

    依據(jù)仿真效果,本此研究工進行了8層印刷板勻場線圈系統(tǒng)的相應設計工作,對于一層設計來講,即為Z1、Z2、Z3與Z4,而另外一層則為X2-Y2,Y-YZ、XY為一層分別為另外兩層,除此之外,用于屏蔽的則為覆銅層,通過將兩層連接起來,便成為導線層。本次設計所選用的是NMI20微型的核磁共振成像系統(tǒng),通過合理化調(diào)節(jié)各項勻場線圈的電流,另實施樣品譜寬方面的實驗,得知在磁場均勻性方面,自之前的10ppm,已提升至1.4ppm。

    參考文獻

    [1]陳歷明,彭承琳,朱學武.0.2T開放式永磁型醫(yī)用核磁共振成像儀有源勻場系統(tǒng)的研制[J].生物醫(yī)學工程學雜志,2004,21(2):288-291.

    [2]武海澄,劉正敏,周荷琴.磁共振成像永磁體的無源勻場方法[J]. 電工技術學報,2007,22(11):7-11.

    [3]趙微,唐曉英,胡國軍,等.一種永磁磁共振成像磁體的被動勻場方法[J].北京生物醫(yī)學工程,2006,25(5):493-497.endprint

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