不同傾角預(yù)制裂紋缺陷與運動裂紋的相互作用＊

岳中文，宋 耀，王 煦，李明洋，李明林

（中國礦業(yè)大學(xué)（北京）力學(xué)與建筑工程學(xué)院，北京100083）

不同傾角預(yù)制裂紋缺陷與運動裂紋的相互作用＊

岳中文，宋 耀，王 煦，李明洋，李明林

（中國礦業(yè)大學(xué)（北京）力學(xué)與建筑工程學(xué)院，北京100083）

為了研究運動裂紋與不同傾角預(yù)制裂紋缺陷之間的作用機制，采用數(shù)字激光動態(tài)焦散線方法對含不同傾角預(yù)制裂紋缺陷的三點彎曲梁進行沖擊實驗。研究結(jié)果表明，在沖擊載荷作用下，預(yù)制裂紋缺陷尖端均產(chǎn)生了次生裂紋；當(dāng)運動主裂紋與預(yù)制裂紋缺陷貫通時，次生裂紋不會立即起裂，而是經(jīng)過0～10μs的能量積蓄后，次生裂紋才起裂；運動主裂紋應(yīng)力強度因子峰值與次裂紋起裂時的應(yīng)力強度因子值均隨預(yù)制裂紋傾角的增大而增大。

固體力學(xué)；動態(tài)應(yīng)力強度因子；預(yù)制裂紋缺陷；動態(tài)焦散線；沖擊荷載；三點彎曲梁

由于加載速率和慣性效應(yīng)的影響，動態(tài)沖擊作用下材料的斷裂性能較靜荷載作用下有明顯的區(qū)別。尤其是含有內(nèi)部缺陷（如裂縫、空洞等）的材料在沖擊荷載作用下的斷裂行為更加復(fù)雜。因此，研究缺陷對動態(tài)荷載下裂紋擴展的影響有著重要的意義。作為一種測定動態(tài)斷裂參數(shù)常用的實驗方法，三點彎曲實驗得到了廣泛使用［1］。姚學(xué)鋒等［2］采用動態(tài)焦散線方法，對含偏置裂紋三點彎曲梁承受橫向沖擊的彎曲斷裂行為進行了一系列動態(tài)斷裂力學(xué)實驗研究，給出了裂紋尖端應(yīng)力場與梁中應(yīng)力波傳播的相互關(guān)系。J.F.Kalthoff等［3］首先將焦散線方法應(yīng)用于動態(tài)斷裂力學(xué)領(lǐng)域。姚學(xué)鋒等［4］使用動焦散實驗方法對三點彎曲梁沖擊裂紋尖端初始曲線范圍內(nèi)的應(yīng)力第二不變量分布進行研究，并分析了動荷載下裂紋起始擴展的條件及方向。楊仁樹等［5］采用數(shù)字激光動態(tài)焦散線試驗系統(tǒng)對含圓形孔與運動裂紋的相互作用機制進行了研究，分析了圓形孔對運動裂紋的斷裂表面、裂紋擴展速度和應(yīng)力強度因子的影響。黃明利等［6］利用巖石破裂過程分析程序，研究偏置裂紋位置的改變對三點彎曲梁的破壞模式的影響。A.S.Kobayashi等［7］得到了試件在動態(tài)剪切破壞過程中，裂紋尖端應(yīng)力強度因子、動態(tài)能量釋放率、裂紋擴展速度三者之間的關(guān)系。岳中文等［8］利用透射式焦散線實驗系統(tǒng)，研究了三點彎曲梁預(yù)制裂紋與加載方向的夾角改變時，裂紋擴展速度及應(yīng)力強度因子的變化規(guī)律。姚學(xué)鋒等［9］采用動態(tài)焦散線實驗研究了含預(yù)制裂紋三點彎曲梁擴展裂紋尖端動態(tài)能量釋放率的分布規(guī)律。P.S.Theocaris等［10］利用動焦散方法研究了含預(yù)制裂紋的簡支梁的斷裂機制。楊仁樹等［11］和岳中文等［12］研究了爆炸荷載作用下含缺陷介質(zhì)的裂紋擴展規(guī)律。朱萬成等［13］使用RFPA2D數(shù)值模擬方法模擬了偏三點彎曲巖石試樣中的裂紋擴展路徑。這些學(xué)者從不同角度對缺陷介質(zhì)中裂紋擴展的規(guī)律進行了分析研究。然而，有關(guān)缺陷體與運動裂紋的相互作用關(guān)系以及缺陷體對運動裂紋傳播方面的研究還存在一些不足。

本文中采用數(shù)字激光動態(tài)焦散線實驗系統(tǒng)對不同傾角的預(yù)制裂紋缺陷與運動裂紋的相互作用機制進行研究，分析不同角度缺陷對運動裂紋擴展速度和尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子的影響。

1 實驗方法及計算原理

1.1 動態(tài)焦散線實驗系統(tǒng)及操作方法

實驗采用數(shù)字激光動態(tài)焦散線實驗系統(tǒng)，如圖1所示。該系統(tǒng)包括高速數(shù)字照相機、激光光源、凸透鏡、沖擊加載裝置及支架等設(shè)備。其中，采用高速數(shù)字照相機記錄裂紋擴展過程中焦散斑圖像的變化，其最高曝光速率可達(dá)106s－1。激光光源為LWGL300－1500mW型波長532nm綠光激光光源。落錘質(zhì)量為0.82kg，下落高度為331mm，擊中試件時的速度為2.547m／s。試件支架間距為190mm。實驗時，高速照相機曝光速率設(shè)定為1.5×105s－1。

圖1 動態(tài)焦散線實驗系統(tǒng)示意圖Fig.1 Schematics of digital－laser dynamic caustic system

1.2 試件及其參數(shù)

實驗試件材料為有機玻璃（PMMA），PMMA材料的動態(tài)力學(xué)參數(shù)如下：縱波波速cp＝2 320m／s，橫波波速cs＝1 260m／s，彈性模量Ed＝6.1GPa，泊松比ν＝0.31，應(yīng)力光學(xué)常量Ct＝0.85×10－10m2／N［14］。試件規(guī)格為220mm× 50mm×5mm。試件底邊中部與試件中央位置分別預(yù)制1條裂紋，長度各為2mm與5mm，寬度均控制在0.3mm以內(nèi)。中央預(yù)制裂紋與水平方向夾角為α，且其中點在試件底邊預(yù)制邊裂紋正上方，并與試件中心重合。實驗分為3組，第1組α＝0°，第2組α＝45°，第3組α＝90°，為保證實驗數(shù)據(jù)的準(zhǔn)確性，每組實驗重復(fù)5次。試件示意圖如圖2所示。

圖2 實驗試件模型示意圖Fig.2 Schematics of experimental specimen model

1.3 實驗計算原理

試件在裂紋開裂及擴展過程中，Ⅰ型裂紋占主導(dǎo)地位。裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子可以為［15］：

式中：D分別為沿裂紋方向的焦散斑最大直徑，z0＝900mm為參考平面到物體平面的距離，Ct為試件材料的應(yīng)力光學(xué)常數(shù)，v為裂紋擴展速度，deff為試件的有效厚度，F(xiàn)（v）為裂紋擴展時速度修正因子：

2 實驗結(jié)果及分析

2.1 裂紋擴展軌跡

圖3所示為沖擊載荷下不同傾角預(yù)制缺陷試件的實驗結(jié)果圖。從圖3中可以看出，不同試件在沖擊荷載作用下裂紋擴展軌跡的變化情況。將試件預(yù)制裂紋缺陷下方的擴展裂紋分別記為主裂紋A1、B1和C1，將預(yù)制裂紋缺陷上方的擴展裂紋記為次生裂紋。從實驗結(jié)果看，預(yù)制裂紋缺陷可以抑制運動主裂紋的擴展并改變整個試件的裂紋擴展方向。傾角分別為0°、45°和90°預(yù)制裂紋缺陷試件的主裂紋A1、B1和C1擴展軌跡大致相同，其中主裂紋B1運動接近預(yù)制裂紋缺陷處略微向左傾斜，最終與預(yù)制裂紋缺陷垂直相交。可見預(yù)制裂紋缺陷傾角的改變對其主裂紋擴展軌跡影響較小。含0°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋A1在與預(yù)制裂紋缺陷接觸后，預(yù)制裂紋缺陷兩端產(chǎn)生次生裂紋A2和A3，次生裂紋A2向上擴展軌跡向左略微傾斜，次生裂紋A3向上擴展軌跡向右略微傾斜。含45°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋B1與預(yù)制裂紋缺陷接觸后，預(yù)制裂紋缺陷上端產(chǎn)生次生裂紋B3，下端則產(chǎn)生向下擴展的次生裂紋B2，長度約為2mm。含90°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件在預(yù)制裂紋上端產(chǎn)生次生裂紋C2。比較三者可以看出，含90°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件裂紋擴展軌跡較為平直。

圖3 不同預(yù)制缺陷情況下實驗結(jié)果圖Fig.3 Experimental results with different pre－existed flaws

2.2 動態(tài)焦散斑變化規(guī)律

圖4所示為不同傾角預(yù)制裂紋缺陷試件的裂紋尖端焦散斑系列圖。

圖4 試件裂紋擴展的焦散斑圖片F(xiàn)ig.4 Serial dynamic caustics patterns of crack propagation in specimens

由圖4可知，主裂紋尖端和預(yù)制裂紋缺陷端部焦散斑大小均隨時間變化而不斷改變，反復(fù)多次。在t＝1 053.33μs時，主裂紋A1尖端焦散斑隨裂尖開始移動；在t＝886.67μs時，主裂紋B1尖端焦散斑隨裂尖開始移動；在t＝1 093.33μs時，主裂紋C1尖端焦散斑隨裂尖開始移動。運動主裂紋A1、B1、C1尖端分別經(jīng)過66.70、60.03和53.36μs到達(dá)預(yù)制裂紋缺陷處。結(jié)果可知主裂紋C1所用時間最短。在t＝1 093.33μs時，0°傾角預(yù)制裂紋缺兩端各形成1個焦散斑。在t＝933.33μs時，45°傾角預(yù)制裂紋缺端部形成2個焦散斑。在t＝1 120.00μs時，90°傾角預(yù)制裂紋缺端部形成2個焦散斑。運動主裂紋分別與0°和45°傾角預(yù)制裂紋相交時，主裂紋尖端的焦散斑迅速減小同時向預(yù)制裂紋缺陷兩端移動，并與預(yù)制裂紋缺陷兩端原有的焦散斑融合形成更大的焦散斑。隨后預(yù)制裂紋缺陷端部起裂產(chǎn)生次生裂紋，次生裂紋向上擴展直至試件完全斷裂。0°傾角預(yù)制裂紋缺陷端部2條次生裂紋在擴展過程初期，裂紋A2、A3尖端的焦散斑大小幾乎相同。主裂紋C1與90°傾角預(yù)制裂紋缺陷相交時，主裂紋C1尖端的焦散斑與預(yù)制裂紋缺陷下端的焦散斑融合并迅速減小直到消失。同時，預(yù)制裂紋缺陷上端的焦散斑迅速增大，隨后預(yù)制裂紋缺陷起裂。

2.3 裂紋擴展速度變化規(guī)律

圖5 裂紋擴展速度與時間關(guān)系Fig.5 Relationship between crack propagating velocity and time

為了計算結(jié)果合理，從每個實驗的5組實驗結(jié)果中取3組速度數(shù)據(jù)進行7次多項式擬合，進而得到裂紋擴展速度變化曲線，如圖5所示。從圖5中可以看出，主裂紋起裂后，積聚的能量得到釋放，裂紋擴展速度迅速增加，并在最大值附近有輕微振蕩，其中含傾角45°預(yù)制裂紋缺陷試件的振蕩幅度最大，含傾角90°預(yù)制裂紋缺陷試件的振蕩幅度最小。在t＝1 113.34，953.34，1 140.00μs時，運動主裂紋A1、B1和C1分別到達(dá)預(yù)制裂紋缺陷處。在主裂紋擴展過程中，含傾角0°預(yù)制裂紋缺陷試件的主裂紋A1最大擴展速度為466.67m／s；含傾角45°預(yù)制裂紋缺陷試件的主裂紋B1最大擴展速度為469.02m／s；含傾角90°預(yù)制裂紋缺陷試件的主裂紋C1最大擴展速度為491.57m／s。主裂紋與預(yù)制裂紋缺陷接觸時，次生裂紋不會立即起裂，這是因為預(yù)制裂紋缺陷端部是鈍頭，在此處起裂需要達(dá)到比運動裂紋尖端更高的應(yīng)力強度因子。雖然擴展裂紋已經(jīng)攜帶足夠的能量，但仍需經(jīng)過0～10μs的時間積累更多能量，當(dāng)應(yīng)力集中超過材料斷裂韌度時，次生裂紋才會起裂。次生裂紋起裂后，裂紋擴展速度迅速增至最大值，然后逐漸振蕩下降至零。其中，含傾角0°預(yù)制裂紋缺陷試件次生裂紋最大擴展速度為275.31m／s；含傾角45°預(yù)制裂紋缺陷試件次生裂紋最大擴展速度為336.86m／s；含傾角90°預(yù)制裂紋缺陷試件的次生裂紋最大擴展速度為395.31m／s。

2.4 動態(tài)應(yīng)力強度因子變化規(guī)律

同樣從每5組實驗結(jié)果中取3組應(yīng)力強度因子數(shù)據(jù)進行7次多項式擬合，進而可以得到裂紋擴展過程中裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子隨時間的變化曲線，如圖6所示。由圖6（a）可知，沖擊荷載作用下含0°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子十分緩慢地振蕩增大，說明能量正在逐漸積聚。在t＝1 020μs時，增加到起裂前的最大值1.80MN／m3／2，之后動態(tài)應(yīng)力強度因子迅速減小；在t＝1 053.33μs時，達(dá)到極小值1.23MN／m3／2。隨后再迅速增大，在t＝1 086.67μs時，達(dá)到峰值3.14MN／m3／2，隨后不斷減小至零。在主裂紋A1擴展過程中，0°傾角預(yù)制裂紋缺陷兩端的能量不斷積累，預(yù)制裂紋缺陷尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子不斷增大；t＝1 120μs時，分別達(dá)到峰值1.87和1.60MN／m3／2，則次生裂紋A2、A3起裂，隨后次生裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子振蕩減小，最后降為零。由圖6（b）～（c）可以看出，含45°和90°傾角的預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋起裂前及擴展過程中，裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子的變化趨勢與含0°傾角預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋相似。但是含45°和90°預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋起裂前，裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子的振蕩幅度較小。在主裂紋擴展過程中，含0°預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子的峰值為2.51MN／m3／2，含45°預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子的峰值為2.75MN／m3／2，含90°預(yù)制裂紋缺陷試件主裂紋裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子的峰值為3.27MN／m3／2。可見，主裂紋擴展過程中，隨著預(yù)制裂紋缺陷傾斜角度的增大，裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子的峰值增大。0°預(yù)制裂紋缺陷端部次生裂紋A2、A3起裂時的裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子分別為1.78和1.60MN／m3／2，45°預(yù)制裂紋缺陷端部次生裂紋B3起裂時的裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子為2.29MN／m3／2，90°預(yù)制裂紋缺陷端部次生裂紋C2起裂時的裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子為3.10MN／m3／2。隨著預(yù)制裂紋缺陷傾角的增大，預(yù)制裂紋缺陷端部次生裂紋起裂時的裂尖動態(tài)應(yīng)力強度因子也增大。

圖6 動態(tài)應(yīng)力強度因子與時間關(guān)系Fig.6 Relationship between dynamic stress intensity factor and time

3 結(jié) 論

（1）沖擊載荷下，運動主裂紋與預(yù)制裂紋貫通時，次生裂紋沒有立即起裂，因為預(yù)制裂紋缺陷端部是鈍頭，在此處起裂需要達(dá)到比運動裂紋尖端更大的應(yīng)力強度因子，因此需要經(jīng)過0～10μs的時間積累更高的能量，次生裂紋才會起裂。

（2）當(dāng)預(yù)制裂紋缺陷傾斜角度增大時，運動主裂紋尖端動態(tài)應(yīng)力強度因子的峰值則會增大，同時，次生裂紋起裂時的動態(tài)應(yīng)力強度因子也會增大。

（3）運動主裂紋擴展速度先迅速增大，然后基本保持勻速擴展；次生裂紋擴展速度先迅速增大，然后不斷震蕩并逐漸下降，直到試件完全斷裂。

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Interaction between a pre-existing crack defect with different angles and a running crack

Yue Zhongwen,Song Yao,Wang Xu, Li Mingyang,Li Minglin
(School of Mechanics and Civil Engineering,China University of Mining and Technology, Beijing 100083,China)

Using the digital-laser dynamic caustic system,the impact tests of the three-point bending beam were performed to investigate the interaction mechanism between a pre-existing crack defect with different angles and arunning crack.The experimental results show that the secondary cracks were initiated at the tips of the middle pre-existing cracks under impact loading;the secondary cracks at the tip of the pre-existing cracks would not initiate until they have accumulated more energy in 0-10μs;both the peak value of the dynamic stress intensity factor of the main cracks and the secondary cracks would rise with the increase of the pre-existing cracks angle in the central part of the specimen.

solid mechanics;dynamic stress intensity factor;pre-existing crack defect;dynamic caustics;impact loading;three-point bending beam

O346.1國標(biāo)學(xué)科代碼：1301545

A

10.11883／1001－1455（2017）01－0162－07

(責(zé)任編輯 王易難)

2015－01－21；

2016－07－18

國家自然科學(xué)基金項目（51374210）；中央高?；究蒲袠I(yè)務(wù)費專項基金項目（2009QL15）

岳中文（1975— ），男，博士，副教授，zwyue75＠163.com。