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    基于射線追蹤理論的艦船電磁脈沖重構(gòu)方法研究

    2015-05-30 10:48:04楊斌等
    科技創(chuàng)新與應(yīng)用 2015年15期
    關(guān)鍵詞:電磁脈沖

    楊斌等

    摘 要:提出了一種基于射線追蹤理論的電磁脈沖重構(gòu)技術(shù)方法,適用于艦船復(fù)雜電磁脈沖時(shí)域環(huán)境預(yù)測(cè)?;陔姶挪▊鞑C(jī)理,建立了艦船與海面復(fù)合目標(biāo)的電磁模型,對(duì)電磁射線進(jìn)行了路徑信息預(yù)測(cè)和電場(chǎng)場(chǎng)值求解,得到電磁脈沖各單頻頻點(diǎn)的合成總場(chǎng)。最后,通過(guò)傅里葉反變換得到敏感設(shè)備接收端的時(shí)域脈沖波形。由重構(gòu)結(jié)果可以得出敏感位置的電磁脈沖波形特征,對(duì)艦船電子系統(tǒng)的脈沖防護(hù)工作具有一定意義。

    關(guān)鍵詞:射線追蹤理論;電磁脈沖;粗糙海面;一致性繞射;Snell定律

    電磁脈沖具有寬頻譜和高能量特性,能通過(guò)線纜、縫隙等耦合到艦船電子系統(tǒng)中,導(dǎo)致電子系統(tǒng)性能降級(jí)甚至損壞[1-3]。因此,定性和定量給出敏感位置的電磁脈沖波形特征,有效預(yù)測(cè)和描述了艦船周邊的時(shí)域電磁脈沖環(huán)境,對(duì)于艦船電子系統(tǒng)的安全使用具有重要的意義。敏感位置的電磁脈沖時(shí)域波形的實(shí)測(cè)具有一定困難性,并且,由于研究對(duì)象是幾十米乃至上百米的電大尺寸復(fù)雜目標(biāo),使用普通商用軟件或全波算法,只能進(jìn)行低頻情況下的整體電磁環(huán)境模擬,以及高頻情況下的局部結(jié)構(gòu)電磁特性分析,無(wú)法討論高頻情況下的整體電磁脈沖時(shí)域環(huán)境。文章提出了一種基于射線法的電磁脈沖重構(gòu)方法,適用于超電大目標(biāo)復(fù)雜電磁脈沖時(shí)域環(huán)境計(jì)算。對(duì)于海面及艦船等電大尺寸目標(biāo),基于射線法,可將某頻率的電磁波等效成多條射線,仿真得到發(fā)射點(diǎn)到敏感設(shè)備接收端的所有射線軌跡。獲知到達(dá)敏感點(diǎn)的全部射線后,根據(jù)每條射線的場(chǎng)強(qiáng)算出敏感點(diǎn)的單一頻率合成總場(chǎng)。對(duì)于電磁脈沖,從頻域出發(fā),將電磁脈沖分解成無(wú)數(shù)單一頻率電磁波的疊加,逐一計(jì)算得到敏感點(diǎn)處,每個(gè)頻率點(diǎn)上的合成總場(chǎng),最后通過(guò)傅里葉反變換得到敏感點(diǎn)處時(shí)域脈沖波形。

    1 復(fù)雜目標(biāo)處射線傳播機(jī)理

    射線追蹤法是一種被廣泛用于電磁散射中的高頻近似方法,采用場(chǎng)近似的原理,對(duì)電磁場(chǎng)傳播過(guò)程進(jìn)行等效,用射線描述電磁波的傳播特性[4]。

    1.1 目標(biāo)處射線傳播機(jī)理

    按照經(jīng)典幾何射線追蹤理論[5],入射線照射到平面面元表面時(shí),產(chǎn)生平面反射;照射面元棱邊時(shí),由于棱邊的不連續(xù)性,繞射成了主要的散射機(jī)理,發(fā)生了幾何繞射中典型的邊緣繞射現(xiàn)象,激勵(lì)起無(wú)數(shù)根邊緣繞射線。

    (a) 反射射線傳播機(jī)理 (b) 繞射射線傳播機(jī)理

    圖1 目標(biāo)處射線傳播機(jī)理

    1.2 艦船及海面目標(biāo)電磁建模

    建模中,對(duì)艦船和海面進(jìn)行柵格化,用許多小面元擬合復(fù)雜海面與艦船結(jié)構(gòu)表面。生成面元化的艦船目標(biāo)及三級(jí)海面目標(biāo)如圖所示。

    圖3 三級(jí)海情面元網(wǎng)格示意圖

    仿真計(jì)算過(guò)程中,設(shè)定船長(zhǎng)15米、高度為6米。采用三角形及四邊形平面片擬合艦船表面,將其剖分成面元網(wǎng)格。同時(shí),由于面元網(wǎng)格的大小直接影響數(shù)值計(jì)算的效率與精度,建模過(guò)程中,對(duì)艦船進(jìn)行了分層剖分:艦船平臺(tái)采用了較大的剖分步長(zhǎng),以提高仿真效率;而復(fù)雜的桅桿結(jié)構(gòu),則采用了較小的剖分步長(zhǎng),確保仿真精度。

    三級(jí)海情海面由PM譜生成,面積大小為2500平方米,PM譜的表達(dá)式[6]見式(1):

    (1)

    其中,?棕是構(gòu)成海浪的諧波分量的角頻率,H1/3=0.0214u'2,u'為三級(jí)海情時(shí),海面上方19.5m高度處對(duì)應(yīng)的風(fēng)速cm(s)。

    海面表面是由大片的曲面構(gòu)成,且起伏較大。因此,采用三角形平面片為曲面的主要擬合面元,能較好地保存海面CAD模型的細(xì)節(jié)。

    2 射線路徑信息的預(yù)測(cè)

    射線法求解敏感點(diǎn)處電磁場(chǎng),首先要對(duì)射線傳播的路徑進(jìn)行預(yù)測(cè)。對(duì)于海面與艦船構(gòu)成的復(fù)雜目標(biāo)來(lái)說(shuō),射線傳播現(xiàn)象非常復(fù)雜,抵達(dá)敏感點(diǎn)處的射線除直射射線,一次反射線及一次邊緣繞射線外,還包括多次繞射與反射復(fù)合的散射貢獻(xiàn)[7],例如反射-繞射射線構(gòu)成的場(chǎng),繞射-繞射射線構(gòu)成的場(chǎng)。由于經(jīng)過(guò)海面與艦船結(jié)構(gòu)2次散射之后,射線的能量已經(jīng)非常小,因此文章主要考慮直射射線、一次射線和兩次射線,忽略三次及以上的射線。

    2.1 射線路徑追蹤的場(chǎng)景設(shè)置

    考察三級(jí)海情下的場(chǎng)景,船舶位于海面中心。電磁波入射余角為30度,由艦尾方向入射。敏感點(diǎn)設(shè)置為雷達(dá)等電子設(shè)備密集分布的桅桿頂端位置。

    基于電磁仿真SHIP-EDF系統(tǒng)平臺(tái),對(duì)海面背景下射線的傳播路徑進(jìn)行循跡,得到敏感點(diǎn)處接收到的所有射線及其路徑。

    2.2 海面背景下射線的傳播路徑

    圖4(a)中繪制了海面與艦船構(gòu)成的三維環(huán)境下,所有抵達(dá)敏感點(diǎn)的射線。其中藍(lán)色射線為直射射線,該射線抵達(dá)敏感點(diǎn)的過(guò)程中未受到障礙物的遮擋作用,可以等效成一條攜帶能量的直線。其他顏色的射線代表非直射射線,這些射線在傳播過(guò)程中遇到了海面及艦船的遮擋,在海面及艦船表面發(fā)生了多次反射、繞射等傳播現(xiàn)象,最終到達(dá)敏感點(diǎn)。

    圖4(b)-圖4(f)中,分別對(duì)直射射線和多次散射射線進(jìn)行了繪制。

    圖4(b)中繪制了抵達(dá)敏感點(diǎn)的直射射線,由于敏感點(diǎn)P1位于艦船結(jié)構(gòu)的最高點(diǎn),周圍沒(méi)有遮擋物,所以直達(dá)波能量能抵達(dá)敏感點(diǎn)。

    圖4(c)中繪制了抵達(dá)敏感點(diǎn)的反射射線,反射點(diǎn)位于海面表面,表征入射射線在海面表面發(fā)生了反射。

    圖4(d)中中繪制一次繞射射線,描述了入射射線在海面及艦船表面發(fā)生了繞射,繞射波抵達(dá)敏感點(diǎn)的傳播現(xiàn)象。

    圖4(e)中繪制了兩次反射-繞射射線,入射射線經(jīng)由表面結(jié)構(gòu)的平面反射后,在空間中繼續(xù)傳播,傳播中又在障礙物處發(fā)生了繞射作用,最后抵達(dá)了敏感點(diǎn)。

    圖4(f)中為二次繞射射線,入射射線在抵達(dá)敏感點(diǎn)的過(guò)程中,在障礙物處發(fā)生了兩次繞射現(xiàn)象。

    圖4中,海面與艦船表面的散射射線分布,表征了對(duì)敏感點(diǎn)處能量有貢獻(xiàn)的區(qū)域。分析顯示出,位于艦船艦艏與艦尾周圍的海面,對(duì)入射射線產(chǎn)生了多次反射和繞射,為敏感點(diǎn)處能量的主要來(lái)源;船兩側(cè)海面射線非常少,對(duì)敏感點(diǎn)處能量貢獻(xiàn)較小。同時(shí),由艦船結(jié)構(gòu)散射的射線較少。

    通過(guò)電磁仿真軟件預(yù)測(cè)每條射線的路徑,為后續(xù)射線場(chǎng)的場(chǎng)值求解提供了相關(guān)的幾何參數(shù)。

    3 幾何射線場(chǎng)值求解

    在海面與艦船構(gòu)成的復(fù)雜環(huán)境下,入射射線經(jīng)過(guò)海面表面與艦船結(jié)構(gòu)的多次反射和繞射,到達(dá)敏感點(diǎn)。上節(jié)中由路徑循跡模型得到不同類型射線的路徑信息,但每條射線在敏感點(diǎn)處的場(chǎng)大小和方向還未知?;赟nell定律和邊緣繞射定律,對(duì)射線反射場(chǎng)值和繞射場(chǎng)值進(jìn)行計(jì)算,得到每條射線的矢量場(chǎng)。為簡(jiǎn)化相關(guān)計(jì)算,海面與艦船都設(shè)置為理想電導(dǎo)體材料。

    3.1 幾何射線反射場(chǎng)值求解

    從上節(jié)可以看到,海面與艦船表面剖分為平面片,入射線在表面產(chǎn)生了平面反射。因此,用適用于平面反射與折射問(wèn)題的Snell定律對(duì)反射場(chǎng)進(jìn)行計(jì)算。當(dāng)射線在復(fù)雜環(huán)境下多次反射時(shí),建立適用于反射情況的反射射線基坐標(biāo)[8],反射情況如圖5所示。

    反射電場(chǎng)表達(dá)式

    其中,Ei為反射點(diǎn)的入射場(chǎng),反射射線坐標(biāo)基下的并矢系數(shù)矩陣■,表達(dá)式如下

    (3)

    其中,Re為水平極化分量的反射系數(shù),Rm為垂直極化分量的反射系數(shù),對(duì)于介質(zhì)材料來(lái)說(shuō),Re和Rm與介質(zhì)1和介質(zhì)2的相對(duì)介電常數(shù)?著1和?著2有關(guān)。文章中艦船和海面都設(shè)置為理想導(dǎo)體材料,反射系數(shù)[7]Re=1,Rm=-1

    3.2 幾何射線邊緣繞射場(chǎng)值求解

    由前文分析,目標(biāo)模型由一個(gè)個(gè)小的劈形面元構(gòu)成,入射射線投射到復(fù)合目標(biāo)表面時(shí)時(shí),可以將入射點(diǎn)附近的表面結(jié)構(gòu)等效成內(nèi)角不同的導(dǎo)電劈,以理想導(dǎo)電劈的繞射機(jī)理對(duì)邊緣繞射場(chǎng)值進(jìn)行求解。

    由繞射理論可知,對(duì)于發(fā)生繞射的邊緣結(jié)構(gòu)來(lái)說(shuō),其周邊的散射場(chǎng)是有方向性的或者說(shuō)是非均勻的,和射線極化方式、射線與劈的夾角、劈的內(nèi)角有關(guān)。用繞射射線坐標(biāo)基下的繞射系數(shù)來(lái)定量地反應(yīng)這種方向性和非均勻性,從而,入射場(chǎng)和繞射系數(shù)共同確定了繞射射線的初值。

    邊緣繞射情況如圖6所示,由于篇幅所限,此處對(duì)繞射射線基坐標(biāo)系不作贅述,直接給出繞射射線基坐標(biāo)系下的邊緣繞射場(chǎng)場(chǎng)強(qiáng)表達(dá)式:

    (4)

    其中Ei(QE)是繞射點(diǎn)QE處的入射場(chǎng);sd為繞射波傳播的距離;A(sd)是繞射波的擴(kuò)散因子,表示能量隨繞射射線傳播時(shí),隨著距離sd的增加,造成的能量衰減,平面波時(shí)A(sd)=1/■。■為繞射射線基下的一致性并矢繞射系數(shù)。

    一致性繞射系數(shù)[9]為

    (5)

    Ds和Dh分別表示水平極化入射波和垂直極化入射波的繞射系數(shù)。?漬i、?漬d分別為入射平面、繞射平面與?漬=0?仔處導(dǎo)電劈劈面夾角,?茁0表示入射射線與導(dǎo)電劈邊緣夾角,理想導(dǎo)電劈的內(nèi)角為(2-n)?仔。

    式中F(x)是一個(gè)菲涅爾積分

    (6)

    自由空間波數(shù)k=2?仔/?姿,平面波距離參數(shù)L=sdsin2?茁0,sd如上文所述是敏感點(diǎn)沿著繞射射線到邊緣繞射點(diǎn)的距離。定義角間距:

    (7)

    其中,N+和N-為滿足方程的最小整數(shù)

    (8)

    4 基于射線法恢復(fù)EMP波形

    4.1 電磁脈沖試驗(yàn)波形

    入射電磁脈沖試驗(yàn)波形選擇IEC61000波形。該標(biāo)準(zhǔn)是一項(xiàng)國(guó)際性的民用標(biāo)準(zhǔn),適用于電磁脈沖環(huán)境的研究。其表達(dá)式[10]為:

    4.2 脈沖重構(gòu)算法實(shí)現(xiàn)

    考察IEC-61000脈沖作為入射信號(hào)時(shí),經(jīng)過(guò)海面和艦船的多次反射與繞射后,敏感點(diǎn)處電磁脈沖頻域和時(shí)域波形。

    計(jì)算步驟如下:

    第一步,分解電磁脈沖為頻域不同頻率的電磁波;第二步,基于射線方法,計(jì)算敏感點(diǎn)單一頻率的頻域場(chǎng):(1)將入射電磁波等效成射線;(2)電磁軟件仿真計(jì)算抵達(dá)敏感點(diǎn)的所有射線路徑;(3)提取射線路徑信息;(4)根據(jù)式(2)和式(4),計(jì)算每條射線在敏感點(diǎn)的矢量場(chǎng);(5)對(duì)所有射線進(jìn)行疊加,計(jì)算該頻點(diǎn)的合成總場(chǎng);第三步,重復(fù)第二步,得到各頻點(diǎn)的頻域場(chǎng)值;第四步,通過(guò)傅里葉反變換,得到敏感點(diǎn)處時(shí)域電磁脈沖。

    4.3 EMP波形恢復(fù)結(jié)果及分析

    海面與艦船目標(biāo)都設(shè)置為理想電導(dǎo)體,基于射線法,重構(gòu)敏感點(diǎn)處的脈沖波形。

    EMP信號(hào)的入射余角如前文所述為30度,入射脈沖極化方向位于艦船剖面,垂直于入射方向。

    計(jì)算得到三級(jí)海情下,敏感點(diǎn)處的歸一化電磁脈沖波形,如圖9所示。經(jīng)過(guò)海面與艦船結(jié)構(gòu)的多次散射作用,由不同路徑傳播的脈沖在敏感點(diǎn)處產(chǎn)生了矢量疊加,由于路徑不同,脈沖抵達(dá)時(shí)具有不同的時(shí)延。由重構(gòu)結(jié)果可以看到,敏感點(diǎn)處的波形主體和入射波形差異較小,散射波對(duì)脈沖上升沿影響較小,作用主要體現(xiàn)在脈沖下降沿處,經(jīng)不同時(shí)延的散射脈沖疊加,下降沿形成一個(gè)小波峰,之后脈沖幅值持續(xù)下降。

    5 結(jié)束語(yǔ)

    電磁脈沖能量高,頻譜寬,極易對(duì)敏感位置的艦船電子設(shè)備造成危害。文章提出了一種基于射線法的電磁脈沖重構(gòu)方法,重構(gòu)了三級(jí)海情下,敏感點(diǎn)處歸一化脈沖波形。經(jīng)計(jì)算得到,敏感點(diǎn)處的波形和入射波形差異較小,海面及船舶結(jié)構(gòu)對(duì)脈沖的散射作用主要體現(xiàn)在脈沖下降沿處,經(jīng)不同時(shí)延的散射脈沖疊加,下降形成一個(gè)小波峰,之后脈沖幅值持續(xù)下降。

    參考文獻(xiàn)

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    作者簡(jiǎn)介:楊斌(1982,10-),男,湖北省武漢市,工程師,本科,研究方向:電磁兼容。

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