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    二維光學(xué)頭罩熱輻射干擾飽和數(shù)值模擬

    2015-03-23 06:56:48劉元春袁子規(guī)何玉榮朱嘉琦
    關(guān)鍵詞:頭罩輻射強(qiáng)度熱輻射

    劉元春,袁子規(guī),何玉榮,朱嘉琦

    (1.哈爾濱工業(yè)大學(xué)能源科學(xué)與工程學(xué)院,黑龍江哈爾濱,150001;2.哈爾濱工業(yè)大學(xué)復(fù)合材料與結(jié)構(gòu)研究所,黑龍江哈爾濱,150001)

    帶有紅外成像探測(cè)系統(tǒng)的飛行器在大氣層內(nèi)高速飛行時(shí),光學(xué)頭罩與來(lái)流之間發(fā)生相互作用形成具有激波、邊界層等復(fù)雜的流場(chǎng),對(duì)光學(xué)頭罩產(chǎn)生嚴(yán)重的氣動(dòng)加熱作用,溫度急劇升高。頭罩溫度升高將導(dǎo)致3種破壞形式:機(jī)械性能變差、發(fā)生軟化、碎裂;產(chǎn)生大的熱變形和熱應(yīng)力,產(chǎn)生結(jié)構(gòu)破環(huán),目標(biāo)圖像傳輸?shù)男Ч儾?自身熱輻射隨窗口的溫度升高而顯著增大,嚴(yán)重時(shí)形成“熱障”而淹沒(méi)目標(biāo)信號(hào)。因此,在光學(xué)頭罩的設(shè)計(jì)過(guò)程中,要求其具有良好的機(jī)械特性、熱特性和光學(xué)特性。

    CVD ZnS在長(zhǎng)波紅外波段(8~12 μm)具有良好的透過(guò)率,而且有良好的機(jī)械性能、熱性能和化學(xué)穩(wěn)定性,廣泛應(yīng)用于長(zhǎng)波紅外窗口。但ZnS材料的抗熱沖擊性能和高溫?zé)彷椛湫阅苓€不能完全滿足高速飛行要求,需要通過(guò)一些方法進(jìn)行改善,其中一種為在其表面鍍制硬度較高的保護(hù)膜[1-3]。HfO2薄膜的透射波段為0.22~12 μm,導(dǎo)熱系數(shù)為1.5 W/(m·K),長(zhǎng)波紅外波段折射指數(shù)約為1.88,低于ZnS的折射指數(shù)(2.24),對(duì)光的吸收和散射損耗低,硬度高、抗高溫氧化能力強(qiáng),通過(guò)試驗(yàn)和理論研究,HfO2是作為長(zhǎng)波紅外窗口增透保護(hù)膜的理想材料[4-6]。通過(guò)在CVD ZnS表面鍍制HfO2薄膜,降低光學(xué)頭罩的溫度,減少自身熱輻射強(qiáng)度,起到增透保護(hù)作用。

    目前,對(duì)于高速飛行器紅外末制導(dǎo)的熱輻射問(wèn)題的研究已經(jīng)引起了研究者們的重視。美國(guó)開發(fā)研制了激波輻射數(shù)學(xué)仿真軟件[7],并進(jìn)行了多次側(cè)窗光學(xué)成像探測(cè)與氣動(dòng)光學(xué)試驗(yàn)[8-9],但真正有價(jià)值的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)公開較少。國(guó)內(nèi)20世紀(jì)90年代末開展了超聲速飛行條件下熱輻射干擾飽和的研究[10-11],并對(duì)光學(xué)窗口的光傳輸效應(yīng)理論計(jì)算基本方法進(jìn)行分析,并建立了相關(guān)的數(shù)學(xué)模型[12]。但對(duì)于提高CVD ZnS光學(xué)頭罩熱輻射失效機(jī)制的研究較少。

    本文對(duì)二維光學(xué)頭罩的溫度場(chǎng)和輻射強(qiáng)度進(jìn)行模擬,得到不鍍膜光學(xué)頭罩和鍍膜光學(xué)頭罩的熱輻射干擾飽和情況。

    1 控制方程和物理模型

    1.1 控制方程

    光學(xué)頭罩的能量守恒方程為[13-14]

    式中:ρ為密度,kg/m3;c為比熱,J/(kg·K);T為介質(zhì)的瞬時(shí)溫度,K;t為時(shí)間,s;λ為介質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù),W/(m·K);為內(nèi)熱源項(xiàng),W/m。

    對(duì)于半透明介質(zhì),二維輻射傳遞方程為

    式中:k表示譜代模型k區(qū)域;Ik(s,s)為空間位置s、傳輸方向s、k譜帶內(nèi)的輻射強(qiáng)度,W/m2;βk、κk、σsk分別為譜帶衰減、譜帶吸收和譜帶散射系數(shù);Φk(si,s)為散射相函數(shù)。

    對(duì)上述輻射傳遞方程進(jìn)行離散,可得

    式中:上標(biāo)l、m表示空間方向離散的第l個(gè)和第m個(gè)立體角,l、m=1,2,…,NΩ,NΩ為4π空間方向離散的立體角總數(shù)。

    輻射邊界條件為

    式中:εk,w為壁面譜帶發(fā)射率,ρk,w為壁面譜帶吸收率,n為壁面法相矢量。

    1.2 物理模型

    光學(xué)頭罩為半球形結(jié)構(gòu),如圖1所示,內(nèi)球徑為0.055 m,外球徑為0.06 m,由于頭罩結(jié)構(gòu)為軸對(duì)稱結(jié)構(gòu),在計(jì)算中取二維軸對(duì)稱截面,其二維結(jié)構(gòu)尺寸示意圖如圖2所示,單位為m。其中Y軸位對(duì)稱軸。頭罩基底材料采用CVD ZnS,膜層采用HfO2,厚度為1 300 nm,CVD ZnS和HfO2材料的物性參數(shù)均來(lái)自供應(yīng)商,分別見表1和表2。在8~12 μm波段,CVD ZnS的透過(guò)率為75.7%,鍍制1 300 nm HfO2膜層后,其透過(guò)率可增加到81.5%[5]。

    圖1 光學(xué)頭罩圖片F(xiàn)ig.1 Image of optical dome

    圖2 光學(xué)頭罩二維結(jié)構(gòu)尺寸示意圖Fig.2 Two-dimensional schematic of optical dome

    表1 CVD ZnS材料的物性參數(shù)Table 1 Mechanical and thermo-physical properties of CVD ZnS

    表2 HfO2材料的物性參數(shù)Table 2 Mechanical and thermo-physical properties of HfO2

    1.3 網(wǎng)格劃分

    本文應(yīng)用ANSYS?14.0商業(yè)軟件計(jì)算光學(xué)頭罩的溫度場(chǎng),將計(jì)算得到的溫度場(chǎng)作為初始條件,采用Matlab編制的程序計(jì)算光學(xué)頭罩的輻射強(qiáng)度。當(dāng)輻射強(qiáng)度計(jì)算誤差時(shí),認(rèn)為計(jì)算收斂。由于膜層很薄,在膜層劃分3層網(wǎng)格,基底在靠近膜層處網(wǎng)格進(jìn)行加密。為便于對(duì)比,不鍍膜頭罩網(wǎng)格劃分與鍍膜頭罩的基底網(wǎng)格劃分方式相同,模型的網(wǎng)格劃分如圖3所示。

    圖3 計(jì)算模型的網(wǎng)格劃分圖Fig.3 Meshing figure of the computational domain

    1.4 載荷和邊界條件

    球罩外表面為對(duì)流換熱:

    式中:?T/?n為溫度梯度,K/m;τc為時(shí)間常數(shù),s;h為表面?zhèn)鳠嵯禂?shù),W/(m2·K);Te為外界環(huán)境溫度,K;Ts為固壁表面溫度,K。

    同時(shí),頭罩的內(nèi)外表面與周圍的環(huán)境存在輻射換熱:

    式中:ε為發(fā)射率,見表1,由于膜層很薄,在溫度場(chǎng)計(jì)算中忽略HfO2膜層發(fā)射率的影響;σ為波爾茲曼常數(shù),其值為5.67×10-8W/(m2·K)。

    飛行高度為15 km時(shí),大氣溫度為216.7 K,由之前計(jì)算的氣動(dòng)熱結(jié)果可知,馬赫數(shù)為4時(shí)的駐點(diǎn)熱流密度為1.067 MW/m2,駐點(diǎn)處傳熱系數(shù)hst為1 172.713 W/(m2·K),對(duì)流傳熱系數(shù)h是頭罩表面上空間位置的函數(shù),h沿頭罩上表面的變化規(guī)律為h(φ)=hst·cos φ。

    2 結(jié)果與分析

    本文進(jìn)行了不鍍膜光學(xué)頭罩和鍍膜光學(xué)頭罩熱輻射干擾的數(shù)值研究。由于末端制導(dǎo)之間不超過(guò)10 s,因此計(jì)算時(shí)間設(shè)為10 s。不鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩在馬赫數(shù)為4時(shí)的溫度分布如圖4所示。從圖4可以看出,光學(xué)頭罩的峰值溫度出現(xiàn)在頭罩上表面的中心處,溫度由中心到周圍,由外表面到內(nèi)表面逐漸降低。在表面鍍上1 300 nm HfO2的CVD ZnS的光學(xué)頭罩溫度場(chǎng)分布與不鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩相似。

    圖5是不鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩對(duì)應(yīng)溫度場(chǎng)下沿X軸的輻射強(qiáng)度的分布,頭罩中心處的輻射強(qiáng)度最強(qiáng),沿水平方向逐漸降低,與溫度的峰值相對(duì)應(yīng);隨著時(shí)間的延長(zhǎng),頭罩的輻射強(qiáng)度增大。

    圖4 不鍍膜光學(xué)頭罩不同時(shí)刻的溫度場(chǎng)分布圖Fig.4 Transient temperature fields for uncoated CVD ZnS optical dome at different moments

    圖5 不鍍膜光學(xué)頭罩不同時(shí)刻沿X軸的輻射強(qiáng)度分布Fig.5 Radiation intensity curves along X axis for CVD ZnS optical dome at different moments

    圖6是鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩對(duì)應(yīng)溫度場(chǎng)下沿x軸的輻射強(qiáng)度的分布,其分布趨勢(shì)與不鍍膜光學(xué)頭罩輻射強(qiáng)度的分布相似,對(duì)比圖5,其輻射強(qiáng)度值減小。

    光學(xué)頭罩的最大溫度隨時(shí)間的變化曲線如圖7所示。從圖7可以看出,不鍍膜和鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩的溫度值相差不大,幾乎相同。主要是因?yàn)殡m然HfO2薄膜的導(dǎo)熱系數(shù)較小,對(duì)于頭罩基底的溫度有一定的降低作用,但是由于HfO2膜層很薄,影響并不明顯。

    圖6 鍍膜光學(xué)頭罩不同時(shí)刻沿X軸的輻射強(qiáng)度分布Fig.6 Radiation intensity curves along X axis for CVD ZnS-HfO2optical dome at different moments

    圖7 光學(xué)頭罩的最大溫度隨時(shí)間的變化曲線Fig.7 Changing curve of optical dome’s maximum temperature with time

    光學(xué)頭罩的平均輻射強(qiáng)度隨時(shí)間的變化曲線如圖8所示。從圖8可以看出,輻射強(qiáng)度隨時(shí)間變化一直增大,而且當(dāng)溫度變化不大時(shí),輻射強(qiáng)度增加較大,可見,輻射強(qiáng)度對(duì)溫度的變化非常敏感。雖然不鍍膜和鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩的溫度值相差不大,但是鍍膜光學(xué)頭罩的輻射強(qiáng)度有明顯的延時(shí),主要是由于鍍膜CVD ZnS的透過(guò)率增大。

    圖8 光學(xué)頭罩的平均輻射強(qiáng)度隨時(shí)間的變化曲線Fig.8 Changing curve of optical dome’s average radiation intensity with time

    當(dāng)目標(biāo)溫度為300 K,發(fā)射率為0.9時(shí),在大氣溫度為283 K,天氣狀況良好時(shí),目標(biāo)的輻射強(qiáng)度為114.31 W/m2,如圖8中點(diǎn)劃線所示。當(dāng)光學(xué)頭罩的溫度過(guò)高時(shí),目標(biāo)會(huì)被頭罩的自身輻射淹沒(méi),導(dǎo)致光學(xué)頭罩成像質(zhì)量嚴(yán)重下降。由圖8可見,馬赫數(shù)為4時(shí),不鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩的熱輻射強(qiáng)度3.3 s后超過(guò)目標(biāo)輻射;表面鍍上1 300 nm HfO2的CVD ZnS的光學(xué)頭罩后,其熱輻射強(qiáng)度4 s后超過(guò)目標(biāo)輻射??梢?,HfO2薄膜對(duì)CVD ZnS光學(xué)頭罩的熱輻射干擾飽和產(chǎn)生明顯的延遲,在飛行高度15 km,馬赫數(shù)為4時(shí),可以延遲0.7 s,將紅外末端制導(dǎo)的距離增加大約800 m,有效提高紅外末端制導(dǎo)的性能。

    3 結(jié)論

    通過(guò)對(duì)不鍍膜光學(xué)頭罩和鍍膜光學(xué)頭罩的溫度場(chǎng)和輻射強(qiáng)度的模擬,評(píng)估了光學(xué)頭罩的氣動(dòng)熱輻射效應(yīng),得出以下結(jié)論:

    1)氣動(dòng)加熱過(guò)程中,由于HfO2膜層很薄,不鍍膜和鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩的溫度值相差不大,幾乎相同。

    2)不鍍膜CVD ZnS光學(xué)頭罩在3.3 s發(fā)生熱輻射干擾失效;表面鍍上1 300 nm HfO2的CVD ZnS的光學(xué)頭罩后,在4 s發(fā)生熱輻射干擾失效。

    3)HfO2薄膜對(duì)CVD ZnS光學(xué)頭罩的熱輻射干擾飽和產(chǎn)生明顯的延遲,提高了光學(xué)頭罩的抗熱輻射效應(yīng)能力。

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