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    蒸發(fā)波導(dǎo)條件下海上超視距通信距離研究*

    2015-03-18 05:50:28張海勇盧寶峰
    電訊技術(shù) 2015年1期
    關(guān)鍵詞:視距波導(dǎo)電磁波

    張海勇,周 朋,徐 池,盧寶峰

    (1.海軍大連艦艇學(xué)院 通信系,遼寧 大連116018;2.解放軍91404 部隊,河北 秦皇島066001;3.解放軍91991 部隊,浙江 定海316000)

    1 引 言

    電磁波在大氣環(huán)境中傳播,受大氣折射影響會發(fā)生彎曲,彎曲程度達到一定條件,會發(fā)生陷獲折射現(xiàn)象。當(dāng)大氣中出現(xiàn)陷獲折射時,滿足一定條件的電磁波會被限制在一定厚度的大氣層內(nèi)經(jīng)上下邊界來回反射向前傳播,就像在金屬波導(dǎo)管中傳播一樣,這種現(xiàn)象稱為大氣波導(dǎo),形成波導(dǎo)傳播的大氣層稱為波導(dǎo)層[1]。大氣波導(dǎo)通常分為三類:表面波導(dǎo)、懸空波導(dǎo)、蒸發(fā)波導(dǎo)。蒸發(fā)波導(dǎo)由于其出現(xiàn)概率大且一般發(fā)生在40 m以下高度的近海面大氣中,對艦載電子系統(tǒng)產(chǎn)生較大影響。目前,國內(nèi)外對蒸發(fā)波導(dǎo)研究比較深入,已形成多套成熟的蒸發(fā)波導(dǎo)預(yù)測模型[2-8],但在實際應(yīng)用中多集中于雷達探測系統(tǒng)[9-10],在通信方面應(yīng)用較少。本文針對蒸發(fā)波導(dǎo)這一特殊的大氣現(xiàn)象,根據(jù)電磁波形成波導(dǎo)傳播的性質(zhì)變化,研究蒸發(fā)波導(dǎo)條件下實現(xiàn)海上微波超視距通信的有效通信距離。

    2 蒸發(fā)波導(dǎo)及電磁波超視距傳播

    2.1 蒸發(fā)波導(dǎo)特征

    蒸發(fā)波導(dǎo)是由于海面水汽蒸發(fā)使?jié)穸仍诤苄〉拇怪备叨葍?nèi)發(fā)生銳減而形成的一類特殊的大氣波導(dǎo)。圖1為蒸發(fā)波導(dǎo)大氣修正折射指數(shù)示意圖,波導(dǎo)厚度為d,由于海表面幾十米高度上水汽含量低,因此海面水蒸氣壓力遞減,從而使修正折射指數(shù)M隨高度遞減,到達一定高度后,水蒸氣分布又使修正折射指數(shù)達到最低點后隨高度增加,最低點所在高度即為蒸發(fā)波導(dǎo)高度。因此,要預(yù)測蒸發(fā)波導(dǎo)高度,首先要有可靠的大氣修正折射指數(shù)輪廓剖面。

    圖1 蒸發(fā)波導(dǎo)大氣修正折射指數(shù)Fig.1 Atmospheric correction refractive index contour of evaporation ducting

    電磁波在大氣環(huán)境中傳播,主要受大氣折射率n 的影響,通常引入大氣折射指數(shù)N 來表示電磁波的折射特征,折射指數(shù)N =(n-1)×106,大氣折射指數(shù)N 的表達式如下:

    式中,D、E 為經(jīng)驗常數(shù),P 為氣壓,T 為氣溫,e 為水汽壓。為忽略地球表面影響,蒸發(fā)波導(dǎo)結(jié)構(gòu)可用大氣修正折射指數(shù)M 來表征,M 表達式為

    式中,z 為地面以上高度。

    由上式可以看出,只要獲取海上各個高度上溫度、氣壓和水汽壓,就可以確定大氣修正折射指數(shù)輪廓,大氣修正折射指數(shù)最小值點所對應(yīng)的高度即為蒸發(fā)波導(dǎo)高度。然而直接獲取上述參數(shù)難度大且探測設(shè)備存在缺陷,國內(nèi)外通常采取利用水文參數(shù)計算模型或?qū)崪y數(shù)據(jù)反演算法預(yù)測蒸發(fā)波導(dǎo)。目前,應(yīng)用較為成功的蒸發(fā)波導(dǎo)預(yù)測模型是由美國的Paulus-Jeske 提出并不斷修正的P-J 模型[8],此模型得到的大氣修正折射指數(shù)表達式為

    式中,Z0為海面粗糙度參數(shù);Φ 為普適函數(shù),不同大氣層結(jié)下表達式不同;為層結(jié)穩(wěn)定度參數(shù),大于零時層結(jié)是穩(wěn)定的,小于零時層結(jié)是不穩(wěn)定的,等于零時層結(jié)是中性的。

    2.2 電磁波形成超視距傳播條件

    蒸發(fā)波導(dǎo)能夠?qū)㈦姶挪ㄏ莴@在波導(dǎo)層內(nèi),從而使電磁波以較少的損耗向前傳播,形成電磁波的超視距傳播,傳播距離達到正常情況下的數(shù)倍或更遠(yuǎn)。能夠形成波導(dǎo)傳播的電磁波在電磁波頻率選擇及發(fā)射仰角上存在一定的限制條件[10],即電磁波頻率必須大于某一特定頻率,此頻率稱為最低陷獲頻率fmin,fmin與大氣修正折射指數(shù)梯度和大氣波導(dǎo)厚度d滿足如下關(guān)系:

    對公式(4)利用計算機仿真得到結(jié)果如圖2所示。取平均大氣修正折射指數(shù)梯度為-0.5,圖2描述了最低陷獲頻率隨波導(dǎo)高度的變化曲線??梢钥闯觯苷舭l(fā)波導(dǎo)影響的主要是微波頻段的通信,波導(dǎo)高度越高所能陷獲的電磁波最低頻率越低。

    圖2 最低陷獲頻率隨波導(dǎo)高度變化曲線Fig.2 Minimum trapping frequency versus height of ductin

    電磁波的入射仰角必須要小于某一臨界入射角Φc,Φc與波導(dǎo)強度滿足如下關(guān)系:

    式中,ΔM 稱為波導(dǎo)強度,ΔM=M0-Mmin。

    臨界入射角隨波導(dǎo)強度變化曲線仿真結(jié)果如圖3所示,臨界入射角一般較小,約1°,因此,只有與波導(dǎo)邊界夾角較小的電磁波才能形成波導(dǎo)傳播;在滿足波導(dǎo)傳播的條件下,電磁波臨界入射角隨波導(dǎo)強度增大而變大,臨界入射角越大,所能捕獲的電磁波范圍越大。

    圖3 臨界入射角隨波導(dǎo)強度變化曲線Fig.3 The critical angle of incidence versus intensity of ducting

    3 蒸發(fā)波導(dǎo)條件下超視距通信距離估算方法

    3.1 電磁波傳播損耗

    蒸發(fā)波導(dǎo)的電磁波傳播損耗由兩部分組成:一是自由空間傳播損耗,二是由媒質(zhì)對電磁波的吸收以及障礙物對電磁波的散射、反射和繞射等作用引起的損耗[11]。傳播損耗記為L,自由空間傳播損耗為Lf,媒質(zhì)的傳播損耗為A,傳播損耗可以表示為

    自由空間的傳播損耗Lf為發(fā)射天線的輻射功率Pt與接收天線的最佳接收功率Pr的比值,即

    由電磁波傳播理論可以得到

    式中,λ 為電磁波波長,x 為電磁波的傳播距離。

    媒質(zhì)的傳播損耗A 是傳播因子F 的函數(shù),滿足

    傳播因子的定義為

    式中,E 和E0分別表示接收點的場強以及自由空間接收點的場強。蒸發(fā)波導(dǎo)環(huán)境下傳播因子F 可由下式計算:

    式中,x 和h 分別代表電磁波的傳播距離和高度,u(x,z)表示距離x 高度z 處的場強。

    因此,蒸發(fā)波導(dǎo)條件下電磁波的傳播損耗為

    電磁波在某一點的電場強度難以精確計算,通常采用拋物線方程的方法描述電磁波在大氣波導(dǎo)中的軌跡,計算電磁波某點場強的拋物線方程為

    在求解拋物線方程時,需給定初始場及上下邊界條件,目前可采用的方法有分布傅里葉方法和離散混合傅里葉算法[12],本文給出分布傅里葉方法求解結(jié)果。拋物線方程的分布傅里葉解可表示為

    式中,Δx 為水平方向的步長,u(x0,z)為初始場分布,k0為自由空間波數(shù),k0=ω/c,p =k0sinθ,θ 是傳播方向與水平面間的夾角,F(xiàn)、F-1分別表示傅里葉變換和傅里葉逆變換。利用拋物線方程求得空間電磁波場強的傅里葉解,進而定量估算出蒸發(fā)波導(dǎo)下電磁波的傳輸損耗,為下一步計算電磁波超視距通信距離打下基礎(chǔ)。

    3.2 蒸發(fā)波導(dǎo)超視距通信距離估算方法

    研究表明:受蒸發(fā)波導(dǎo)影響的電磁波一般是頻率較高的微波[13],本文對電磁波形成波導(dǎo)傳播條件的仿真結(jié)果也對此進行了進一步的驗證。微波信號通信模式為[14]

    式中,Pr為天線的接收功率(單位dBW),Pt為對端的發(fā)射功率(單位dBW),G =Gr+Gt為兩端天線增益和系統(tǒng)增益之和(單位dB)。因此,在蒸發(fā)波導(dǎo)條件下微波信號接收功率表達式為

    式中,Ls為饋線損耗等其他損耗之和。由上式可得超視距通信距離R 的表達式為

    當(dāng)接收機的接收功率等于門限接收電平Pr0時,對應(yīng)的通信距離為最大有效通信距離,將波長λ 用頻率f 表示,可得到最大有效通信距離dmax的表達式如下:

    門限接收電平Pr0與歸一化信噪比Es/N0、接收機噪聲系數(shù)NF及環(huán)境溫度T0存在如下關(guān)系:

    式中,k 為玻爾茲曼常數(shù),fb為數(shù)字信息的比特率。

    利用電磁波傳輸損耗,門限接收電平以及電磁波傳播因子通過上式計算即可獲得蒸發(fā)波導(dǎo)條件下超視距通信的有效通信距離,計算流程圖如圖4所示。

    圖4 流程圖Fig.4 Flow chart of calculating effective communication distance

    首先利用海洋氣象環(huán)境參數(shù)確定大氣修正折射指數(shù)輪廓剖面,根據(jù)蒸發(fā)波導(dǎo)預(yù)測模型計算蒸發(fā)波導(dǎo)高度、強度等信息,求解電磁波形成波導(dǎo)傳播模型的拋物線方程,進而定量估算出蒸發(fā)波導(dǎo)的電磁波傳輸損耗:結(jié)合微波通信接收端接收電平計算公式及完成有效通信滿足條件,得到蒸發(fā)波導(dǎo)超視距通信覆蓋距離。

    4 仿真分析

    本文利用在研究蒸發(fā)波導(dǎo)環(huán)境下電磁波傳播特征中較為常用的拋物線方程的方法,不同之處在于與結(jié)合微波頻段通信的通信模式研究超視距通信距離的估算方法,對上述推導(dǎo)過程進行計算機仿真,得到不同波導(dǎo)高度電磁波傳播損耗變化曲線如圖5所示,發(fā)射天線方向圖函數(shù)取1,電磁波傳播速度c=3×108m/s,根據(jù)電磁波形成波導(dǎo)傳播的條件,選取發(fā)射頻率f =3 GHz,發(fā)射仰角為0.5°,電磁波傳播距離為0~300 km,選取蒸發(fā)波導(dǎo)高度分別為20 m、25 m、30 m,上述參數(shù)選取與實際環(huán)境較為接近。為方便進行傅里葉變換及傅里葉反變換,假設(shè)修正折射率m 為常數(shù),但在實際大氣環(huán)境中m 是傳播距離x 和所在高度z 的函數(shù),實際應(yīng)用過程中應(yīng)加以考慮。求解拋物線方程時選取下邊界(z=0)是平滑的理想導(dǎo)體平面,即下邊界條件如下:

    實際下邊界通常是有限傳導(dǎo)表面,多采用阻抗邊界條件。

    電磁波傳播損耗是蒸發(fā)波導(dǎo)陷獲能力的客觀反映,傳播損耗越小,陷獲能力越強。仿真結(jié)果表明,在其他條件一定的情況下,蒸發(fā)波導(dǎo)高度越高,電磁波傳播損耗越小,對電磁波陷獲能力越強,完成有效通信距離越大;當(dāng)電磁波傳播到一定距離后,傳播損耗隨距離增大變化緩慢,電磁波達到更遠(yuǎn)的傳播距離,進而實現(xiàn)電磁波超視距傳播,增大通信距離,提高超視距通信能力;發(fā)射信號經(jīng)電波傳播損耗后,仍大于接收機的接收最低要求功率時,認(rèn)為可以達到通信目的,否則,不能達到通信目的。發(fā)射天線大多是方向性天線,天線方向圖函數(shù)大于1,因此在實際通信過程中,可根據(jù)發(fā)射天線類型計算傳播損耗,結(jié)果略有差異。

    微波通信系統(tǒng)中,通常采用卡塞格倫天線,當(dāng)發(fā)射天線頻率為2 GHz、高度為3 m時,兩端天線增益之和約為33 dB[15]。采用上述參數(shù)對公式(16)仿真,結(jié)果如圖6所示,描述了接收機接收功率隨通信距離的變化曲線,其中,取發(fā)射功率為25 dBW,兩端饋線損耗為6 dB,微波接收機的門限接收電平為-90 dB。從圖中可以看出,在滿足接收機接收功率大于門限接收電平情況下,通信系統(tǒng)可以達到有效通信目的,接收功率恰好等于門限電平時對應(yīng)位置即為最大距離;在其他條件一定的情況下,波導(dǎo)高度越高,電磁波傳播距離越遠(yuǎn),有效通信范圍越大;只要選取適當(dāng)?shù)奶炀€發(fā)射頻率及電磁波發(fā)射仰角,利用蒸發(fā)波導(dǎo)可實現(xiàn)超視距通信,并定量估算出最大有效通信距離。

    實際海上通信過程中,可根據(jù)實測蒸發(fā)波導(dǎo)高度、強度等信息,計算電磁波傳輸損耗進而預(yù)測最大有效通信距離。艦艇編隊航行過程中,在有效通信距離范圍內(nèi),艦隊可以分散隊形,無需中繼就能夠保證艦間實時通信,增大艦艇編隊的靈活性,確保編隊?wèi)?zhàn)術(shù)戰(zhàn)法得以準(zhǔn)確實施[16];利用電磁波傳播距離可提高我方反偵察抗干擾能力,我方在進行超視距通信時,敵方在遠(yuǎn)距離范圍內(nèi)也能夠探測或截獲我方信息,因此在實際海戰(zhàn)場環(huán)境下,通信系統(tǒng)選取適當(dāng)發(fā)射參數(shù),得到我方恰好可完成通信且在敵方監(jiān)測范圍之外的電磁波傳播距離,有效規(guī)避敵方干擾,或?qū)嵤╇姶殴苤?,選取適當(dāng)時機進行通信,并在此過程中利用蒸發(fā)波導(dǎo)超視距探測能力對敵方進行偵測。

    5 結(jié)束語

    本文根據(jù)蒸發(fā)波導(dǎo)條件下電磁波傳播特性,提出了基于蒸發(fā)波導(dǎo)條件下海上超視距通信距離估算方法,定量估算出最大有效通信距離,仿真結(jié)果驗證了蒸發(fā)波導(dǎo)條件下微波頻段可實現(xiàn)遠(yuǎn)距離通信,通信覆蓋范圍可到達視距之外。本文研究對保障海上微波超視距通信可靠性、提高通信系統(tǒng)應(yīng)用能力具有重要指導(dǎo)意義。在實際應(yīng)用中可進行微波超視距通信有效通信距離的估算,對于復(fù)雜氣象環(huán)境下的通信距離可進一步研究。

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