基于紅外雙光路的薄膜在線(xiàn)測(cè)厚系統(tǒng)的研究

曹智穎，趙 斌

基于紅外雙光路的薄膜在線(xiàn)測(cè)厚系統(tǒng)的研究

曹智穎，趙 斌*

（華中科技大學(xué)機(jī)械科學(xué)與工程學(xué)院儀器科學(xué)與技術(shù)系，武漢430074）

紅外測(cè)厚是薄膜在線(xiàn)測(cè)厚的主要方法之一，為了解決傳統(tǒng)的紅外測(cè)厚方法中尚存在的易受光源穩(wěn)定性的影響、不適用于高速薄膜生產(chǎn)線(xiàn)等缺點(diǎn)，采用雙光路參比測(cè)量的方法設(shè)計(jì)了一種雙光路紅外測(cè)厚系統(tǒng)，系統(tǒng)將光源的光分成測(cè)量路和參考路兩路，并使用單個(gè)CCD同時(shí)收集兩路光作為光強(qiáng)傳感器。描述了系統(tǒng)的成像原理，討論了系統(tǒng)對(duì)朗伯定律的適用性，最后通過(guò)對(duì)聚乙烯和聚四氟乙烯薄膜的標(biāo)定實(shí)驗(yàn)論證了系統(tǒng)的精度。結(jié)果表明，該方法精度高、魯棒性好，且能夠有效避免光源不穩(wěn)定帶來(lái)的影響。

測(cè)量與計(jì)量；薄膜測(cè)厚；紅外；雙光路

引 言

塑料薄膜種類(lèi)繁多，廣泛地應(yīng)用于日常生活和科學(xué)研究的各個(gè)領(lǐng)域，在塑料薄膜的生產(chǎn)線(xiàn)上，一般都會(huì)安裝在線(xiàn)測(cè)厚裝置來(lái)實(shí)時(shí)測(cè)量其厚度。目前，比較常用的塑料薄膜在線(xiàn)測(cè)厚技術(shù)有：射線(xiàn)測(cè)厚、紅外測(cè)厚、激光三角法測(cè)厚等。但是各類(lèi)方法均有其自身的局限性，激光三角法測(cè)量透明材料效果不佳［1］；射線(xiàn)測(cè)厚包括X射線(xiàn)、γ射線(xiàn)和β射線(xiàn)測(cè)厚，應(yīng)用最廣泛，但是存在放射性安全隱患、設(shè)備昂貴、能耗高；紅外測(cè)厚使用紅外光源，非放射性，對(duì)比其它在線(xiàn)測(cè)厚方法，有著明顯的優(yōu)勢(shì)。

傳統(tǒng)的紅外測(cè)厚方法尚存在一些缺點(diǎn)，使用單光路開(kāi)環(huán)的紅外在線(xiàn)測(cè)厚系統(tǒng)，測(cè)量結(jié)果會(huì)受到光源穩(wěn)定性的影響；還有一些使用裝有兩片濾光片的調(diào)制盤(pán)產(chǎn)生兩束不同波長(zhǎng)的單色光（分別作為測(cè)量光和參考光）的紅外在線(xiàn)測(cè)厚系統(tǒng)［2-3］，其不適用于高速的薄膜生產(chǎn)線(xiàn)，因?yàn)檎{(diào)制盤(pán)旋轉(zhuǎn)過(guò)程中，薄膜已經(jīng)移動(dòng)了一段距離，導(dǎo)致兩束光照射到薄膜的不同位置上，造成測(cè)量誤差?；诖?，設(shè)計(jì)了一種紅外雙光路薄膜在線(xiàn)測(cè)厚系統(tǒng)，能夠有效解決上述問(wèn)題。

1 工作原理

1.1紅外測(cè)厚基本原理

紅外透射測(cè)厚的基本原理是朗伯定律，即：

式中，I0為原始光強(qiáng)，α為吸收系數(shù)，t是光透射厚度。朗伯定律的本質(zhì)來(lái)源于物質(zhì)分子對(duì)于光的吸收。分子吸收紅外輻射后會(huì)引起構(gòu)成分子中各化學(xué)鍵的振動(dòng)，這些化學(xué)鍵的振動(dòng)方式類(lèi)似于雙原子振動(dòng)。當(dāng)入射光的頻率與分子中化學(xué)鍵的基頻、倍頻（約等于基頻的倍數(shù)）或組合頻率（多個(gè)基頻之和）相等的時(shí)候，就引起共振，該能量就會(huì)被分子吸收，其振幅將增強(qiáng)。這就表現(xiàn)為材料對(duì)特定波長(zhǎng)的光能的強(qiáng)烈吸收。大部分紅外吸收是由X—H鍵（如O—H鍵、N—H鍵、C—H鍵）伸縮和彎曲振動(dòng)的基頻的倍頻和組合頻產(chǎn)生的，這正是塑料薄膜對(duì)于紅外光吸收強(qiáng)烈的原因［4-5］。

1.2儀器光路結(jié)構(gòu)及成像原理

儀器光路結(jié)構(gòu)如圖1所示，儀器成像示意如圖2所示。光源使用大功率紅外發(fā)光二極管（light emitting diode，LED），波長(zhǎng)850nm，光首先由準(zhǔn)直透鏡準(zhǔn)直，然后由分光棱鏡分為測(cè)量光路和參考光路兩路；在測(cè)量光路，光依次透過(guò)乳白散射玻璃、被測(cè)物和紅外帶通濾光片（直徑8mm，通帶中心波長(zhǎng)850nm，半帶寬30nm），經(jīng)反射鏡反射后透過(guò)分光鏡，最后透過(guò)成像透鏡打到CCD的光敏面上；在參考光路，光依次透過(guò)乳白散射玻璃、參考物和紅外帶通濾光片，經(jīng)反射鏡反射后再經(jīng)半透半反分光鏡反射，最后透過(guò)成像透鏡打到CCD的光敏面上。兩光路對(duì)稱(chēng)布置，同名光學(xué)元件的參量一致。

Fig.1 Optical structure of the system

測(cè)量時(shí)，被測(cè)物A通過(guò)測(cè)量路反射鏡所成像為A′，參考物B依次通過(guò)參考光路反射鏡和半透半反分光鏡成像為B″，由于光路對(duì)稱(chēng)，此時(shí)A′和B″重合；半透半反分光鏡在45°的初始角度下逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)一個(gè)微小角度以使A′和B″上下分開(kāi)，最后通過(guò)成像透鏡把A′和B″成像到CCD光敏面上，CCD再將圖像傳送到計(jì)算機(jī)。

Fig.2 Schematic diagram of optical image system

使用CCD作為光強(qiáng)傳感器測(cè)量厚度，即以CCD采集到的圖像灰度值表征光強(qiáng)大小，此方法并不罕見(jiàn)，已有諸多先例，例如測(cè)量聚對(duì)苯二甲酸類(lèi)塑料（polyethylene terephthalate，PET）薄膜局部厚度分布［6］、測(cè)量菲涅耳棱鏡局部厚度分布［7］以及紙張勻度［8］等等。

將系統(tǒng)光路簡(jiǎn)化等效為如圖3所示，像A′和像B″相對(duì)于光軸上下對(duì)稱(chēng)布置，分別通過(guò)透鏡成像到CCD光敏面的下部和上部。假設(shè)A′和B″都是理想的漫射體，其輻射亮度分別為L(zhǎng)A和LB，根據(jù)經(jīng)典的成像系統(tǒng)像面的照度公式，取A′上的一面微元dA，成像后對(duì)應(yīng)的像面上的光照度為［9-10］：

式中，n和n′分為物方和像方的折射率，τA是光學(xué)系統(tǒng)的光透射比，U′是像方孔徑角，ω′是微元的像點(diǎn)主光線(xiàn)與光軸之間的夾角；f（ω′）即為修正函數(shù)，當(dāng)軸外點(diǎn)的像方孔徑角很小時(shí)，f（ω′）＝cos4ω′。

Fig.3 Schematic diagram of simplified equivalent optical image system

相機(jī)所采集到的輻射能是光敏面上接收到的光照度對(duì)時(shí)間（曝光時(shí)間）tint的積分，曝光時(shí)間很短，期間照度不變；假設(shè)相機(jī)響應(yīng)輻射能到圖像灰度值的轉(zhuǎn)換效率為ρ，顯然ρ是相機(jī)增益G的函數(shù)，即ρ＝ρ（G）。綜上所述，CCD所獲得的圖像中光斑A″總的灰度值為：

式中，SA是像A′的面積，同理光斑B?總的灰度值為：

式中，SB是像B″的面積，dB是B″上的面微元，由此可得：

式中，k2為與光路結(jié)構(gòu)相關(guān)的一常量，t和t0分別是A和B的厚度，如果LA（t）和LB（t0）依然滿(mǎn)足朗伯定律，則：

式中，LA，0和LB，0可以理解為膜厚度等于0時(shí)參考物和被測(cè)物的亮度，k1＝LA，0／LB，0，k1可以理解為薄膜之前經(jīng)分光棱鏡分光后兩路光的光強(qiáng)比，K＝k1·k2，K為不放置薄膜時(shí)兩路光的灰度比。因此擬合標(biāo)定K和α后，只要測(cè)得參考光路和測(cè)量光路的光斑的灰度GA和GB，就可以求出被測(cè)物的厚度t。

3 實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)分析

3.1擬合標(biāo)定實(shí)驗(yàn)

使用VC編寫(xiě)程序?qū)崟r(shí)采集相機(jī)圖像，如圖4所示；投影處理后由灰度的1階導(dǎo)數(shù)獲取兩個(gè)光斑的邊界，再通過(guò)排序統(tǒng)計(jì)獲取邊界內(nèi)所有亮光斑的數(shù)量和灰度值總和，基于此就可以求得兩光斑的平均灰度值和兩光斑的灰度比值，圖像處理比較簡(jiǎn)單不作贅述。

Fig.4 Light spot image collected in real-time

實(shí)驗(yàn)樣品為厚度為15μm的聚乙烯（polyethylenex，PE）薄膜，擬采用多張薄膜疊合的方法來(lái)獲取不同厚度的被測(cè)物，首先來(lái)分析下簡(jiǎn)單的疊加增厚帶來(lái)的影響。

在兩折射率不同的介面上，光會(huì)發(fā)生折射和反射，假設(shè)光在空氣與本實(shí)驗(yàn)樣品聚乙烯的介面上（上下共兩個(gè)界面）的光強(qiáng)反射損失比為r；同理，當(dāng)兩層聚乙烯薄膜疊合在一起的時(shí)候，層間有空氣，假設(shè)光透過(guò)一個(gè)空氣夾層光強(qiáng)透射比為τ；在參考路上放置厚度為t的薄膜，并將N張厚度為t的同一薄膜疊合起來(lái)作為被測(cè)物，顯然被測(cè)物中存在N－1個(gè)空氣夾層，則CCD采集到的兩路光的灰度值分別為：

式中，GA，0和GB，0為不放置薄膜時(shí)兩路光的灰度，（7）式除以（8）式，并作化解：

由上式可知，最終的灰度比仍然滿(mǎn)足朗伯定律，只不過(guò)由等效吸收系數(shù)α—＝α＋（lnτ）／t代替α。

在參考光路放置厚度為15μm的聚乙烯薄膜，在測(cè)量光路分別放置1層到9層的同一批聚乙烯薄膜，即厚度分別為15μm，30μm，45μm，60μm，75μm，90μm，105μm，120μm和135μm共9組，每組測(cè)量600次取平均，對(duì)這9組數(shù)據(jù)依照（6）式進(jìn)行擬合，得到灰度比值（即相對(duì)透射比）和厚度的擬合標(biāo)定曲線(xiàn)，如圖5所示。

Fig.5 PE calibration curve

擬合結(jié)果K＝0.9962，α—＝－0.01053μm－1，即得標(biāo)定公式：

再將測(cè)得的兩光斑灰度比代入標(biāo)定公式，得到實(shí)測(cè)厚度值，如表1所示，最大誤差不超過(guò)1.5μm，且每組600個(gè)數(shù)據(jù)單次的測(cè)量重復(fù)性均小于0.5μm，精度和重復(fù)性均較高，這個(gè)結(jié)果還是比較保守的，因?yàn)楸∧ず鼙?，操作中難免弄皺，直接疊合增厚本身亦不穩(wěn)定。由于標(biāo)定得到的是被測(cè)物疊合時(shí)的等效吸收系數(shù)，故此數(shù)據(jù)只用以衡量?jī)x器的精度，無(wú)法用來(lái)實(shí)測(cè)不同厚度的聚乙烯薄膜。

Table 1 PE calibration measurement data

仍使用疊合增厚的方法，為了準(zhǔn)確地標(biāo)定被測(cè)材料的吸收系數(shù)，可以使用與被測(cè)物折射率相近的液體或溶液填充層間間隙。聚四氟乙烯（polytetrafluoroethylene，PTFE）的折射率約為1.35，水的折射率為1.333，由菲涅耳定律可得水與聚四氟乙烯之間的界面上的反射率為：（1.35－1.333）2／（1.35＋1.333）2≈0.04‰，亦即使用水作為介質(zhì)疊合聚四氟乙烯薄膜時(shí)，層間光強(qiáng)損失可以忽略不計(jì)。使用4張5絲10cm×2cm的聚四氟乙烯薄膜，其厚度分別為（使用螺旋測(cè)微器在其不同的區(qū)域測(cè)量10次取平均）：47.0μm，47.1μm，47.4μm，47.5μm，然后使用水作為介質(zhì)疊合得到厚度：94.5μm，142μm，189μm，總共7組，參考路上不放置薄膜。由于薄膜本身厚度不均勻，故在每塊薄膜不同位置上隨機(jī)測(cè)量200次做中值濾波，標(biāo)定擬合的數(shù)據(jù)如圖6和表2所示。

Fig.6 PTFE calibration curve

Table 2 PTFE calibration measurement data

擬合結(jié)果為K＝0.8914，α—＝－0.01244μm－1，相比聚乙烯實(shí)驗(yàn)擬合出的參量K變小，主要原因是參考光路沒(méi)有放置薄膜，故薄膜與空氣界面的光透射比（1－r）亦蘊(yùn)含在系數(shù)K中，其次兩次實(shí)驗(yàn)的兩路光灰度比略有差異。

由表2可以看出，單層薄膜厚度的測(cè)量誤最大也僅為0.2μm，而多層薄膜的測(cè)量誤差較大，特別是4層疊合的時(shí)候誤差為0.9μm，主要原因分兩方面，首先薄膜疊合時(shí)難免混入氣泡、灰塵等一些雜質(zhì)；其次由圖6可以看出，4層薄膜時(shí)由于厚度大，對(duì)應(yīng)擬合曲線(xiàn)上該點(diǎn)的斜率小，也即微小的透射率差異就會(huì)導(dǎo)致較大的厚度測(cè)量誤差。

3.2光源光強(qiáng)變化對(duì)測(cè)量的影響

分別在參考光路和測(cè)量光路放置厚度為10絲（實(shí)測(cè)厚度100μm±5μm不均勻）的聚乙烯薄膜，通過(guò)降低LED的供電電壓來(lái)改變LED的亮度，獲取不同的光斑亮度下，兩光斑的亮度比值。實(shí)驗(yàn)中使用的大功率紅外LED，采用650mA的恒流電源供電，工作電壓約為1.7V，恒流電源的輸入為直流12V。為了獲取較明顯的實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象，將直流穩(wěn)壓電源的輸出電壓調(diào)至6V以下，這時(shí)LED光強(qiáng)開(kāi)始發(fā)生明顯的變化，并變得不穩(wěn)定。4次改變直流穩(wěn)壓電源的輸出電壓，每次測(cè)量100組數(shù)據(jù)，最終數(shù)據(jù)如圖7所示，縱坐標(biāo)為灰度值和灰度比值，橫坐標(biāo)為測(cè)量次數(shù)。對(duì)每組數(shù)據(jù)的光斑灰度和比值取均值如表3所示。

Fig.7 Curve of gray scale ratio with different light intensity

Table 3 Data of gray scale ratio with different light intensity

由表3可知，在光源光強(qiáng)變化導(dǎo)致光斑灰度從99變化到72的過(guò)程中，各組實(shí)驗(yàn)的灰度比值之間的差異小于1‰，該值已經(jīng)小于系統(tǒng)本身的單次測(cè)量的測(cè)量重復(fù)性，因此可以認(rèn)為，光源光強(qiáng)的變化不會(huì)對(duì)該測(cè)量系統(tǒng)造成顯著影響。

4 結(jié) 論

針對(duì)傳統(tǒng)紅外薄膜測(cè)厚系統(tǒng)尚存在的一些局限，設(shè)計(jì)了一種雙光路紅外薄膜測(cè)厚方法，對(duì)系統(tǒng)的成像進(jìn)行簡(jiǎn)化和分析，推導(dǎo)出CCD收集到的兩路光的灰度比；為測(cè)試系統(tǒng)精度，設(shè)計(jì)了通過(guò)疊加薄膜來(lái)增厚的標(biāo)定實(shí)驗(yàn)，理論推導(dǎo)出兩路光的光強(qiáng)比仍然符合朗伯定律，實(shí)驗(yàn)結(jié)果驗(yàn)證了推導(dǎo)結(jié)論，由實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)可以看出，該系統(tǒng)的測(cè)量精度高，對(duì)聚乙烯薄膜15μm～135μm疊合增厚，測(cè)量誤差小于1.5μm，對(duì)50μm聚四氟乙烯單層測(cè)量誤差小于0.5μm，光源光強(qiáng)的變化不會(huì)對(duì)該測(cè)量系統(tǒng)造成顯著影響。

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Research of on-line film thickness measurement system based on infrared dual-light path

CAOZhiying，ZHAOBin
（Department of Instrument Science and Technology，College of Mechanical Science and Enginnering，Huazhong University of Science and Technology，Wuhan 430074，China）

Infrared thickness measurement is one of the main methods of online film thickness measurement，but traditional infrared thickness measurement method still has such defects that it is sensitive to the stability of light source and it is not applicable to high-speed film production line.In order to solve these problems，a dual-light path reference measurement method was used and a dual-light path infrared thickness measurement system was presented.In the system，the light source is divided into measurement light path and reference light path，using a single CCD connecting both the measurement light and the reference light as light intensity sensor.The imaging principle was described and the applicability of the system for Lambert law was discussed.Finally，calibration experiments for polyethylene and polytetrafluoroethylene film were conducted to demonstrate the accuracy.The experimental results show that the method has high precision and good robustness，and can effectively avoid the impact of the unstable of light source.

measurement and metrology；film thickness measurement；infrared；dual-light path

TN247；TH741

A

10.7510／jgjs.issn.1001-3806.2014.02.011

1001-3806（2014）02-0196-05

國(guó)家九七三重點(diǎn)基礎(chǔ)研究發(fā)展計(jì)劃資助項(xiàng)目（2013CB035405）

曹智穎（1989-），男，碩士研究生，主要從事紅外和激光精密測(cè)量方面的研究。

*通訊聯(lián)系人。E-mail：zhaobin63＠sohu.com

2013-05-10；

2013-06-13