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    基于PSCAD磁飽和式可控電抗器的研究與仿真

    2012-10-11 02:58:10王慧麗王春雨
    黑龍江電力 2012年1期
    關(guān)鍵詞:晶閘管等效電路電抗器

    王慧麗,王春雨

    (1.東北電力大學(xué)電氣工程學(xué)院,吉林吉林132012;2.東北電力大學(xué)自動(dòng)化工程學(xué)院,吉林吉林132012)

    0 引言

    隨著現(xiàn)代工業(yè)的發(fā)展,可控電抗器不僅在高壓電網(wǎng)中作為電壓控制和無(wú)功補(bǔ)償?shù)闹饕?,而且在配電網(wǎng)中也作為消弧系統(tǒng)的主要元件。傳統(tǒng)機(jī)械式可控電抗器結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單、成本較低,但是調(diào)節(jié)速度慢,同時(shí)伴隨機(jī)械運(yùn)動(dòng),使用壽命低;傳統(tǒng)調(diào)磁式可控電抗器響應(yīng)速度快、調(diào)節(jié)范圍寬,但是結(jié)構(gòu)復(fù)雜,控制也比較復(fù)雜,而且會(huì)帶來(lái)大量的諧波污染。因此,為了解決可控電抗器現(xiàn)存的問(wèn)題,本文介紹一種磁飽和式可控電抗器,它是通過(guò)改變晶閘管的導(dǎo)通角來(lái)改變直流控制電流的大小,從而改變鐵心的飽和程度,達(dá)到平滑調(diào)節(jié)電感量的目的。

    1 磁飽和式可控電抗器的拓?fù)浣Y(jié)構(gòu)[1]

    圖1為單相磁飽和式可控電抗器的拓?fù)浣Y(jié)構(gòu)圖,圖2為其結(jié)構(gòu)電路圖??煽仉娍蛊饔蓛蓚€(gè)等截面(截面積為S)、等長(zhǎng)度(長(zhǎng)度為l)的主鐵心Ⅰ、Ⅱ和為使電抗器電流正負(fù)半波對(duì)稱的兩個(gè)等截面、等長(zhǎng)度的旁軛Ⅰ、Ⅱ組成。為使主鐵心飽和,主鐵心的截面積小于旁軛截面。鐵心Ⅰ和旁軛Ⅰ、鐵心Ⅱ和旁軛Ⅱ分別組成兩條交流磁通ΦA(chǔ)的回路,鐵心Ⅰ和鐵心Ⅱ組成直流磁通ΦD的回路。每個(gè)鐵心柱上繞有總匝數(shù)為N的上、下兩個(gè)繞組,每個(gè)繞組各有一個(gè)抽頭,分別與晶閘管VT1、VT2相連,抽頭比δ=N2/N,N=N1+N2。不同鐵心的上、下兩個(gè)繞組交叉聯(lián)接后并聯(lián)至電網(wǎng),續(xù)流二極管VD跨接在兩個(gè)繞組的交叉處。

    2 磁飽和式可控電抗器的工作原理[2]

    若VT1、VT2不導(dǎo)通,根據(jù)繞組結(jié)構(gòu)的對(duì)稱性可知,此時(shí)電抗器與空載變壓器沒(méi)有差別。當(dāng)電源處于正半周時(shí),晶閘管VT1承受正向電壓,VT2承受反向電壓,若VT1被觸發(fā)導(dǎo)通(即a,b兩點(diǎn)等電位),電源經(jīng)變比為δ的線圈自耦變壓后,由匝數(shù)為N2的線圈向電路提供直流控制電壓和電流。同理,若VT2在電源負(fù)半周時(shí)被觸發(fā)導(dǎo)通,也將產(chǎn)生直流控制電壓和電流,而且,控制電流的方向與VT1導(dǎo)通時(shí)一致。在電源的一個(gè)工頻周期內(nèi),晶閘管VT1、VT2的輪流導(dǎo)通起了全波整流的作用,二極管起著續(xù)流作用。改變VT1、VT2的觸發(fā)角α便可改變控制電流的大小,從而改變電抗器鐵心的飽和度,以平滑連續(xù)地調(diào)節(jié)電抗器的容量。

    假設(shè)晶閘管VT1、VT2以及二極管VD都為理想開(kāi)關(guān)器件,電抗器有5種工作狀態(tài):

    3 磁飽和式可控電抗器的數(shù)學(xué)模型[3]

    3.1 可控電抗器的電磁方程

    圖3 可控電抗器的工作狀態(tài)圖

    設(shè)鐵芯Ⅰ、Ⅱ的磁勢(shì)分別為F1、F2,磁路長(zhǎng)度為l。根據(jù)圖2的結(jié)構(gòu)電路圖,可得可控電抗器的磁勢(shì)方程為

    設(shè)鐵心電阻為R,截面積為S。可控電抗器在狀態(tài)1的電磁方程如式(1)所示,其它幾種狀態(tài)同理可推出。

    3.2 可控電抗器的等效電路

    由可控電抗器的電磁方程,可得控制電壓為

    于是,主回路和控制回路的電壓方程分別為

    式中:δ為抽頭比;S為鐵心截面積;ic為控制電流;i為電抗器總電流。

    由式(2)、式(3)可得可控電抗器等效電路,如圖4所示。

    圖4 可控電抗器的等效電路

    4 可控電抗器在消弧系統(tǒng)中的應(yīng)用[4]

    根據(jù)磁飽和式可控電抗器的原理制作的消弧線圈,可應(yīng)用于中性點(diǎn)經(jīng)消弧線圈接地的配電網(wǎng)中。如果忽略電導(dǎo)的影響,以A相電壓為參考向量,則中性點(diǎn)位移電壓為

    其有效值為

    式中:Uφ為系統(tǒng)對(duì)地電壓有效值;IC為三相總電容電流有效值;IN為流經(jīng)消弧線圈電流有效值;UN為系統(tǒng)中性點(diǎn)電壓有效值。

    通過(guò)改變晶閘管的觸發(fā)角來(lái)調(diào)節(jié)可控電抗器的電感,可得兩組節(jié)點(diǎn)方程,將兩式相除則有:

    由式(4)-式(6)可見(jiàn),只要測(cè)得兩組UN、IN的值,就可計(jì)算出三相總電容電流。當(dāng)晶閘管觸發(fā)角α=180°時(shí),電抗器的感抗很大,中性點(diǎn)位移電壓不大,故可忽略電感電流,消弧線圈上的電壓可認(rèn)為就是系統(tǒng)不對(duì)稱電壓,記為UC,則式(6)可寫(xiě)為

    根據(jù)上式,只要在可控電抗器空載狀態(tài)下測(cè)得其兩端電壓UC,再增加激磁,測(cè)得1組UN、IN,即可計(jì)算出IC。

    5 仿真分析

    為了進(jìn)一步研究可控電抗器的特性,采用了電力系統(tǒng)分析軟件PSCAD/EMTDC進(jìn)行仿真研究。根據(jù)前面推導(dǎo)出的可控電抗器的等效電路,建立了可控電抗器的仿真模型,如圖5所示。

    圖5 磁飽和式可控電抗器的仿真模型

    設(shè)定磁飽和式可控電抗器的參數(shù)如下:單相容量為1 kVA,Um=380V,δ=0.015,N=500,R=10 Ω。圖6為可控電抗器從空載到額定負(fù)載過(guò)渡過(guò)程的工作電流波形,自耦比δ為0.015時(shí),過(guò)渡時(shí)間約為0.3 s。圖7為可控電抗器工作電流的穩(wěn)態(tài)波形。

    在額定電壓下,工作電流標(biāo)幺值隨晶閘管觸發(fā)角改變而變化的仿真曲線如圖8所示,其中每0.1代表1 rad。由圖8可見(jiàn),可控電抗器的調(diào)節(jié)特性近似余弦關(guān)系。

    圖8 可控電抗器的調(diào)節(jié)特性

    6 結(jié)論

    本文介紹的磁飽和式可控電抗器,是通過(guò)調(diào)節(jié)晶閘管的導(dǎo)通角來(lái)改變控制電流產(chǎn)生的直流磁通大小,使鐵心的工作點(diǎn)隨之改變,從而達(dá)到平滑調(diào)節(jié)電抗值的目的。通過(guò)對(duì)可控電抗器工作原理與數(shù)學(xué)模型的詳細(xì)分析,在PSCAD/EMTDC中建立仿真模型,并進(jìn)行模擬實(shí)驗(yàn),結(jié)果表明:磁飽和式可控電抗器具有調(diào)節(jié)性能好、原理簡(jiǎn)單、技術(shù)易于實(shí)現(xiàn)等特點(diǎn)。

    [1]田銘興,勵(lì)慶孚,王曙鴻.磁飽和式可控電抗器的等效物理模型及其數(shù)學(xué)模型[J].電工技術(shù)學(xué)報(bào),2002,Vol.17(04):18 -21.

    [2]陳湘,童澤,歐陽(yáng)廣.磁飽和式可控電抗器的工作特性及其仿真研究[J].高壓電器,2009,Vol.45(02):53 -56.

    [3]陳柏超.新型可控飽和電抗器理論及應(yīng)用[M].武漢:武漢水利電力大學(xué)出版社,1999.41 -114.

    [4]周臘吾,都磊,肖磊等.磁飽和式可控電抗器在配電網(wǎng)電容電流檢測(cè)中的應(yīng)用[J].繼電器,2007,Vol.35(suppl):311-314.

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